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Universidade Federal de Santa Catarina Departamento de Engenharia Mecânica Grupo de Análise e Projeto Mecânico CCUURRSSOO DDEE PPRROOJJEETTOO EESSTTRRUUTTUURRAALL CCOOMM MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS PPrrooff.. JJoosséé CCaarrllooss PPeerreeiirraa FFlloorriiaannóóppoolliiss,, aaggoossttoo ddee 22000033 SSUUMMÁÁRRIIOO 11 –– AASSPPEECCTTOOSS GGEERRAAIISS DDOOSS MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS ____________________________________________11 11..11–– DDeeffiinniiççããoo __________________________________________________________________________________________________________________11 11..22–– CCoommppoonneenntteess ccoonnssttiittuuiinntteess ddee uumm mmaatteerriiaall ccoommppoossttoo ____________________________________________11 11..22..11 –– FFiibbrraass ________________________________________________________________________________________________________________11 11..22..22 –– MMaattrriizzeess ____________________________________________________________________________________________________________11 11..33 –– IInntteerreessssee ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss__________________________________________________________________________33 11..44 –– AApplliiccaaççõõeess ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss ______________________________________________________________________33 11..55 –– PPrroopprriieeddaaddeess ffííssiiccaass pprriinncciippaaiiss ________________________________________________________________________________77 11..66 –– CCaarraacctteerrííssttiiccaass ddaa mmiissttuurraa rreeffoorrççoo--mmaattrriizz ________________________________________________________________99 11..77 –– PPrroocceessssooss ddee ffaabbrriiccaaççããoo________________________________________________________________________________________1111 11..77..11 –– MMoollddaaggeemm sseemm pprreessssããoo__________________________________________________________________________________1122 11..77..22 –– MMoollddaaggeemm ppoorr pprroojjeeççããoo ssiimmuullttâânneeaa________________________________________________________________1133 11..77..33 –– MMoollddaaggeemm aa vvááccuuoo__________________________________________________________________________________________1144 11..77..44 –– MMoollddaaggeemm ppoorr ccoommpprreessssããoo aa ffrriioo __________________________________________________________________1144 11..77..55 –– MMoollddaaggeemm ppoorr iinnjjeeççããoo ____________________________________________________________________________________1144 11..77..66 –– MMoollddaaggeemm eemm ccoonnttíínnuuoo __________________________________________________________________________________1155 11..77..77 –– MMoollddaaggeemm ppoorr cceennttrriiffuuggaaççããoo __________________________________________________________________________1166 11..77..88 –– BBoobbiinnaammeennttoo cciirrccuunnffeerreenncciiaall __________________________________________________________________________1177 11..77..99 –– BBoobbiinnaammeennttoo hheelliiccooiiddaall __________________________________________________________________________________1188 11..77..1100 –– BBoobbiinnaammeennttoo 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tteemmppeerraattuurraa ____________________________________________________________________________________________2299 33 –– CCOONNSSTTAANNTTEESS EELLÁÁSSTTIICCAASS DDOOSS MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS NNUUMMAA DDIIRREEÇÇÃÃOO QQUUAALLQQUUEERR ____________________________________________________________________________________________________________________3311 33..11 –– EEqquuaaççõõeess ccoonnssttiittuuttiivvaass ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss nnuummaa ddiirreeççããoo qquuaallqquueerr____________3311 33..22 -- EEffeeiittoo ddaa tteemmppeerraattuurraa ____________________________________________________________________________________________3377 44 –– CCOOMMPPOORRTTAAMMEENNTTOO MMEECCÂÂNNIICCOO DDEE PPLLAACCAASS LLAAMMIINNAADDAASS ________________________________3388 44..11 –– TTeeoorriiaa cclláássssiiccaa ddee llaammiinnaaddooss ________________________________________________________________________________3388 44..11..11 –– CCoommppoorrttaammeennttoo eemm mmeemmbbrraannaa ______________________________________________________________________3388 44..11..22 –– CCoommppoorrttaammeennttoo eemm fflleexxããoo______________________________________________________________________________4455 44..11..33 –– EEffeeiittoo ddaa tteemmppeerraattuurraa ____________________________________________________________________________________5544 55 –– CCRRIITTÉÉRRIIOOSS DDEE RRUUPPTTUURRAA ______________________________________________________________________________________5588 55..11 –– CCrriittéérriioo ddee tteennssããoo mmááxxiimmaa ____________________________________________________________________________________5588 55..22 –– CCrriittéérriioo ddee ddeeffoorrmmaaççããoo mmááxxiimmaa ____________________________________________________________________________5599 55..33 –– CCoommppaarraaççããoo eennttrree ooss ccrriittéérriiooss ddee tteennssããoo mmááxxiimmaa ee ddee ddeeffoorrmmaaççããoo mmááxxiimmaa ______6600 55..44 –– CCrriittéérriiooss iinntteerraattiivvooss ________________________________________________________________________________________________6622 55..44..11 –– RReevviissããoo ddoo ccrriittéérriioo ddee vvoonn MMiisseess ____________________________________________________________________6622 55..44..22 –– CCrriittéérriioo ddee HHiillll ________________________________________________________________________________________________6666 55..44..33 –– CCrriittéérriioo ddee TTssaaii--HHiillll ________________________________________________________________________________________6677 55..44..44 –– CCrriittéérriioo ddee HHooffffmmaann ________________________________________________________________________________________6688 55..44..55 –– CCrriittéérriioo ddee TTssaaii--WWuu ________________________________________________________________________________________6699 55..44 –– MMééttooddoo ddee ddeeggrraaddaaççããoo __________________________________________________________________________________________7788 66 –– MMÉÉTTOODDOO DDOOSS EELLEEMMEENNTTOOSS FFIINNIITTOOSS AAPPLLIICCAADDOO AAOOSS MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS ________________________________________________________________________________________________________________8888 66..11 –– CCaammppoo ddee ddeessllooccaammeennttooss ____________________________________________________________________________________8888 66..22 –– EEnneerrggiiaa ddee ddeeffoorrmmaaççããoo eelleemmeennttaarr ________________________________________________________________________9922 66..33 –– EEnneerrggiiaacciinnééttiiccaa eelleemmeennttaarr ____________________________________________________________________________________9955 66..44 –– TTrraabbaallhhoo rreeaalliizzaaddoo ppeellaass ffoorrççaass eexxtteerrnnaass ______________________________________________________________9977 66..55 –– PPrroobblleemmaa eessttááttiiccoo –– pprriinnccííppiioo ddooss ttrraabbaallhhooss vviirrttuuaaiiss______________________________________________9988 66..55..11 –– DDeetteerrmmiinnaaççããoo ddaass tteennssõõeess ____________________________________________________________________________9988 66..66 –– PPrroobblleemmaa ddiinnââmmiiccoo –– eeqquuaaççõõeess ddee llaaggrraannggee ______________________________________________________110033 66..66..11 –– FFrreeqqüüêênncciiaass nnaattuurraaiiss ee mmooddooss ddee vviibbrraaççããoo __________________________________________________110033 66..66..22 –– RReessppoossttaa nnoo tteemmppoo ______________________________________________________________________________________110044 66..77 –– EExxeemmppllooss ddee aapplliiccaaççããoo ________________________________________________________________________________________110044 66..77..11 –– CChhaassssii ddee kkaarrtt ______________________________________________________________________________________________110044 66..77..22 –– CChhaassssii ddee ssiiddee--ccaarr ________________________________________________________________________________________110055 66..77..33 –– QQuuaaddrroo ddee bbiicciicclleettaa ((aa))__________________________________________________________________________________110066 66..77..44 –– RRaaqquueettee ddee ttêênniiss __________________________________________________________________________________________110066 66..77..55 –– CCaarrrroocceerriiaa ddee ccaammiinnhhããoo bbaaúú ________________________________________________________________________110077 66..77..66 –– CCaassccoo ddee ccaattaammaarraann ____________________________________________________________________________________110077 66..77..77 –– QQuuaaddrroo ddee bbiicciicclleettaa ((bb))__________________________________________________________________________________110088 66..77..88 –– CChhaassssii ddee uumm ccaammiinnhhããoo lleevvee________________________________________________________________________110088 77 –– FFLLAAMMBBAAGGEEMM DDEE PPLLAACCAASS LLAAMMIINNAADDAASS ______________________________________________________________110099 77..11 –– EEqquuaaççõõeess ddiiffeerreenncciiaass ddee ppllaaccaass __________________________________________________________________________110099 77..22 –– EEqquuaaççõõeess ddee ppllaaccaa ccoonnssiiddeerraannddoo aa ffllaammbbaaggeemm __________________________________________________111111 77..33 –– MMééttooddoo ddaa ppeerrttuurrbbaaççããoo aapplliiccaaddoo àà ffllaammbbaaggeemm____________________________________________________111144 RREEFFEERRÊÊNNCCIIAASS ____________________________________________________________________________________________________________112222 Curso de projeto estrutural com materiais compostos 1 11 –– AASSPPEECCTTOOSS GGEERRAAIISS DDOOSS MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS 11..11–– DDeeffiinniiççããoo Um material composto é formado pela união de dois materiais de naturezas diferentes, resultando em um material de performance superior àquela de seus componentes tomados separadamente. O material resultante é um arranjo de fibras, contínuas ou não, de um material resistente (reforço) que são impregnados em uma matriz de resistência mecânica inferior as fibras. 11..22–– CCoommppoonneenntteess ccoonnssttiittuuiinntteess ddee uumm mmaatteerriiaall ccoommppoossttoo 11..22..11 –– FFiibbrraass A(s) fibra(s) é o elemento constituinte que confere ao material composto suas características mecânicas: rigidez, resistência à ruptura, etc. As fibras podem ser curtas de alguns centímetros que são injetadas no momento da moldagem da peça, ou longas e que são cortadas após a fabricação da peça. Os tipos mais comuns de fibras são: de vidro, de aramida (kevlar), carbono, boro, etc. As fibras podem ser definidas como sendo unidirecionais, quando orientadas segundo uma mesma direção; bidimensionais, com as fibras orientadas segundo duas direções ortogonais (tecidos), Figura 1.1 e Figura 1.2, ou com as fibras orientadas aleatoriamente (esteiras), Figura 1.3; e tridimensionais, quando as fibras são orientadas no espaço tridimensional (tecidos multidimensionais). 11..22..22 –– MMaattrriizzeess As matrizes têm como função principal, transferir as solicitações mecânicas as fibras e protegê-las do ambiente externo. As matrizes podem ser resinosas (poliéster, epóxi, etc), minerais (carbono) e metálicas (ligas de alumínio). Aspectos gerais dos materiais compostos 2 Figura 1.1 – Tecido - padrão 1 Figura 1.2 – Tecido - padrão 2 Figura 1.3 – Esteira (fibras contínuas ou cortadas) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 3 A escolha entre um tipo de fibra e uma matriz depende fundamentalmente da aplicação ao qual será dado o material composto: características mecânicas elevadas, resistência a alta temperatura, resistência a corrosão, etc. O custo em muitos casos pode também ser um fator de escolha entre um ou outro componente. Deve ser observada também a compatibilidade entre as fibras e as matrizes. 11..33 –– IInntteerreessssee ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss O interesse dos materiais compostos está ligado a dois fatores: econômico e performance. O fator econômico vem do fato do material composto ser muito mais leve que os materiais metálicos, o que implica numa economia de combustível e conseqüentemente, num aumento de carga útil (aeronáutica e aeroespacial). A redução na massa total do produto pode chegar a 30 % ou mais, em função da aplicação dada ao material composto. O custo de fabricação de algumas peças em material composto pode ser também sensivelmente menor se comparado com os materiais metálicos. O fator performance está ligado a procura por um melhor desempenho de componentes estruturais, sobretudo no que diz respeito às características mecânicas (resistência a ruptura, resistência à ambientes agressivos, etc.). O caráter anisotrópico dos materiais compostos é o fator primordial para a obtenção das propriedades mecânicas requeridas pelo componente. A leveza juntamente com as excelentes características mecânicas faz com que os materiais compostos sejam cada vez mais utilizados dentro de atividades esportivas. 11..44 –– AApplliiccaaççõõeess ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss A aplicação dos materiais compostos surgiu inicialmente na área aeronáutica devido a necessidade de diminuição de peso, preservando a robustez dos componentes estruturais. Atualmente uma grande variedade de peças em materiais compostos podem ser encontradas nos aviões em substituição aos materiais metálicos: fuselagem, spoilers, portas de trem de aterrissagem, portas internas, etc., Figura 1.4. Em muitos destes componentes, sua concepção foge da definição dada Aspectos gerais dos materiais compostos 4 inicialmente para materiais compostos, pois nestes casos os componentes são fabricados normalmente em placas de baixa densidade, contra-placadas por placas finas de alta resistência. Esta configuração normalmente é dita sanduíche. De uma forma mais ampla, estas configurações são também consideradas “materiais compostos”, pois combinam diferentes materiais. Figura 1.4 – Componentes em material composto em aviões-caça Dentro da área aeronáutica, os helicópteros possuem também vários componentes em material composto: pás da hélice principal, hélice traseira, árvore de transmissão, fuselagem, etc, Figura 1.5. Figura 1.5 – Componentes em materialcomposto em helicópteros Curso de projeto estrutural com materiais compostos 5 A utilização dos materiais compostos dentro da industria automobilística é bem mais recente do que na área aeronáutica. Inicialmente, eram produzidos somente pára- choques e tetos de automóveis. Atualmente, o material composto é utilizado para a fabricação de capôs, carters de óleo, colunas de direção, árvores de transmissão, molas laminadas, painéis, etc., Figura 1.6. Uma das grandes vantagens trazidas para o meio automobilístico pelos materiais compostos é, além da redução do peso, a facilidade em confeccionar peças com superfícies complexas. Figura 1.6 – Componentes em material composto em automóveis Uma atividade esportiva notória que emprega material composto é a Fórmula 1, que pode ser considerada como um laboratório para as inovações tecnológicas. Em muitos casos, o que se emprega dentro dos carros de Fórmula 1, será utilizado futuramente nos carros de passeio. Neste caso, o aumento da relação potência/peso é fundamental para um bom desempenho do carro nas pistas. A configuração mais freqüentemente utilizada nestes carros é do tipo sanduíche que é utilizada para a confecção da carroceria. Em praticamente todas as atividades esportivas, a redução do peso está diretamente ligada a redução do tempo de execução de uma prova esportiva. Como exemplo disto, podemos citar: barcos a vela, skis, bicicletas, etc. Em alguns casos, o que se procura é a agilidade, e a perfeição de alguns golpes, como no tênis, com suas raquetes; no golfe, com seus tacos; e no surf, com suas pranchas. Aspectos gerais dos materiais compostos 6 Figura 1.7 – Barcos a vela Figura 1.8 – Ski Uma aplicação bem recente dos materiais compostos na área aeroespacial são os painéis solares de satélites, confeccionados em uma configuração sanduíche, Figura 1.9, e os motores de último estágio dos lançadores de satélites, confeccionados a partir do bobinamento das fibras sobre um mandril, Figura 1.10. Figura 1.9 – Painéis solares de satélite Curso de projeto estrutural com materiais compostos 7 Figura 1.10 – Propulsor de último estágio de lançador de satélite 11..55 –– PPrroopprriieeddaaddeess ffííssiiccaass pprriinncciippaaiiss M etais M assa volum étrica 3 M ódulo de elasticidade M ódulo de cisalham ento C oeficiente de poisson Tensão de ruptura à tração (M Pa) Alongam ento à ruptura (% ) C oeficiente de dilatação térm ica 1 Tem peratura lim ite de utilização ρ E G ν σ ε α Tmax aços 7800 205000 79000 0,3 400 a 1600 1,8 a 10 1,3.10-5 800 ligas de alumínio 2800 75000 29000 0,3 450 10 2,2.10-5 350 ligas de titânio 4400 105000 40300 0,3 1200 14 0,8.10-5 700 Cobre 8800 125000 48000 0,3 200 a 500 1,7.10-5 650 Aspectos gerais dos materiais compostos 8 Fibras M assa volum étrica 3 M ódulo de elasticidade M ódulo de cisalham ento C oeficiente de poisson Tensão de ruptura à tração (M Pa) Alongam ento à ruptura (% ) C oeficiente de dilatação térm ica (°C -1) Tem peratura lim ite de utilização Preço/kg 1985 ρ E G ν σ ε α Tmax $US Vidro “R” 2500 86000 0,2 3200 4 0,3.10-5 700 12 Vidro “E” 2600 74000 30000 0,25 2500 3,5 0,5.10-5 700 2,8 Kevlar 49 1450 130000 12000 0,4 2900 2,3 -0,2.10-5 70 Grafite “HR” 1750 230000 50000 0,3 3200 1,3 0,02.10-5 >1500 70 a 140 Grafite “HM” 1800 390000 20000 0,35 2500 0,6 0,08.10-5 >1500 70 a 140 Boro 2600 400000 3400 0,8 0,4.10-5 500 500 M atrizes M assa volum étrica (kg/m 3) M ódulo de elasticidade (M Pa) M ódulo de cisalham ento (M Pa) C oeficiente de poisson Tensão de ruptura à tração (M Pa) Alongam ento à ruptura (% ) C oeficiente de dilatação térm ica ( °C -1) Tem peratura lim ite de utilização (°C ) Preço/kg 1985 ρ E G ν σ ε α Tmax $US TTEERRMMOORREESSIISSTTEENNTTEESS Epóxi 1200 4500 1600 0,4 130 2 a 6 11.10-5 90 a 200 6 a 20 Fenólica 1300 3000 1100 0,4 70 2,5 1.10-5 120 a 200 Poliéster 1200 4000 1400 0,4 80 2,5 8.10-5 60 a 200 2,4 Curso de projeto estrutural com materiais compostos 9 Poli carbonato 1200 2400 60 6.10-5 120 Termoplásticas Poli propileno 900 1200 30 20 a 400 9.10-5 70 a 140 Poliamida 1100 4000 70 200 8.10-5 170 6 11..66 –– CCaarraacctteerrííssttiiccaass ddaa mmiissttuurraa rreeffoorrççoo--mmaattrriizz As propriedades da lâmina (reforço+matriz) são obtidas em função das percentagens de cada componente na mistura. a) Percentagem em massa do reforço. totalmassa reforçodemassaMf = b) Percentagem em massa da matriz. totalmassa matrizdamassaMm = ou Mm = 1 - Mf c) Percentagem em volume do reforço. totalvolume reforçodevolumeVf = d) Percentagem em volume da matriz. totalvolume matrizdavolumeVm = ou Vm = 1 - Vf e) Massa volumétrica da lâmina. totalvolume totalmassa=ρ ou: totalvolume matrizdamassa totalvolume reforçodomassa +=ρ mf totalvolume matrizdavolume totalvolume reforçodovolume ρ+ρ=ρ Aspectos gerais dos materiais compostos 10 ρ = ρf . Vf + ρm . Vm onde ρf e ρm são as massas volumétricas do reforço e da matriz, respectivamente. f) Módulo de elasticidade longitudinal El ou E1 (propriedades estimadas). E1 = Ef . Vf + Em . Vm ou: E1 = Ef . Vf + Em . (1 – Vf) g) Módulo de elasticidade transversal Et ou E2. ( )2 m mf f ft 1E E E1 V V E = − + onde Eft representa o módulo de elasticidade do reforço na direção transversal. h) Módulo de cisalhamento Glt ou G12. ( )12 m mf f ft 1G G G1 V V G = − + onde Gft representa o módulo de cisalhamento do reforço. i) Coeficiente de poisson νlt ou ν12. ν12 = νf . Vf + νm . Vm j) Resistência a ruptura da lâmina. ( ) m1ruptura f ruptura f f f EV 1 V E σ = σ + − ou: 1ruptura f ruptura f.Vσ = σ k) Propriedades mecânicas de algumas misturas mais comumente utilizadas. As propriedades na tabela abaixo correspondem a uma mistura de fibras unidirecionais+resina epóxi com 60 % do volume em fibras. Curso de projeto estrutural com materiais compostos 11 vidro kevlar carbono Massa volumétrica (kg/m3) 2080 1350 1530 σruptura em tração na direção 1 (Xt) (MPa) 1250 1410 1270 σruptura em compressão na direção 1 (Xc) (MPa) 600 280 1130 σruptura em tração na direção 2 (Yt) (MPa) 35 28 42 σruptura em compressão na direção 2 (Yc) (MPa) 141 141 141 τ12 ruptura em cisalhamento (S12) (MPa) 63 45 63 τruptura em cisalhamento interlaminar (MPa) 80 60 90 módulo de elasticidade longitudinal E1 (MPa) 45000 85000 134000 módulo de elasticidade transversal E2 (MPa) 12000 5600 7000 módulo de cisalhamento G12 (MPa) 4500 2100 4200 coeficiente de poisson ν12 0,3 0,34 0,25 Coef. de dilatação térmica longitudinal α1 (°C-1) 0,4 a 0,7.10-5 -0,4.10-5 -0,12.10- 5 Coef. de dilatação térmica transversal α2 (°C-1) 1,6 a 2.10-5 5,8.10-5 3,4.10-5 11..77 –– PPrroocceessssooss ddee ffaabbrriiccaaççããoo Muitas peças ou estruturas em material composto são geralmente produzidas por uma composição de lâminas sucessivas, chamadas de estruturas estratificadas. Os processos de fabricação são inúmeros e devem ser selecionadas segundo requisitos como: dimensões, forma, qualidade, produtividade (capacidade de produção), etc. As operações básicas para a obtenção da peça final têm a seguinte seqüência: Aspectos gerais dos materiais compostos 12 11..77..11 –– MMoollddaaggeemm sseemm pprreessssããoo O molde é primeiramente revestido de um desmoldante e posteriormente de uma resina colorida. A seguir as fibras são depositadas sobre o molde e em seguida impregnadas com resina e compactadas com um rolo. O processo se segue para as lâminas sucessivas, Figura 1.11. A polimerização (solidificação) oucura da resina pode ser feita com ou sem o molde, isto em função da geometria da peça. A cura da resina pode ser feita em temperatura ambiente ou ser acelerada se colocada em uma estufa a uma temperatura entre 80° C e 120° C. Após a cura da resina e a desmoldagem, a peça é finalizada: retirada de rebarbas, pintura, etc. Fibras Resina Impregnação (mistura) Colocação da mistura sobre o molde/mandril Polimerização (estufa) Desmoldagem Acabamento Curso de projeto estrutural com materiais compostos 13 Figura 1.11 – Moldagem sem pressão 11..77..22 –– MMoollddaaggeemm ppoorr pprroojjeeççããoo ssiimmuullttâânneeaa Este processo consiste em projetar simultaneamente fibras cortadas impregnadas em resina sobre o molde. A lâmina de fibras impregnadas é em seguida compactada por um rolo e novas lâminas podem ser sucessivamente depositadas, Figura 1.12. Um contra-molde pode eventualmente ser utilizado para a obtenção de faces lisas e para proporcionar uma melhor compactação entre as lâminas. A vantagem deste processo com relação ao anterior é permitir uma produção em série das peças, no entanto, as características mecânicas das peças são médias devido ao fato das fibras serem cortadas. Figura 1.12 – Moldagem por projeção simultânea molde rolo fibras resina resina fibra fibra cortada e resina pistola Aspectos gerais dos materiais compostos 14 11..77..33 –– MMoollddaaggeemm aa vvááccuuoo Neste processo as fibras podem ser colocadas manualmente como na moldagem sem pressão, ou automaticamente por projeção simultânea. Neste caso um contra- molde e uma bomba a vácuo são utilizados para permitir uma melhor compactação e evitar a formação de bolhas, Figura 1.13. Figura 1.13 – Moldagem a vácuo 11..77..44 –– MMoollddaaggeemm ppoorr ccoommpprreessssããoo aa ffrriioo Neste processo a resina é injetada sob pressão no espaço entre o molde e o contra-molde. A cura pode ser feita a temperatura ambiente ou em uma estufa. Há casos onde o molde e o contra-molde são aquecidos, sendo este processo chamado de compressão a quente. Neste caso a cura da resina é feita no próprio molde, Figura 1.14. 11..77..55 –– MMoollddaaggeemm ppoorr iinnjjeeççããoo O processo por injeção consiste em injetar as fibras impregnadas a partir de um parafuso sem fim no molde aquecido, Figura 1.15. Bomba a vácuo fibras resina contra molde Curso de projeto estrutural com materiais compostos 15 Figura 1.14 – Moldagem por compressão a frio Figura 1.15 – Moldagem por injeção 11..77..66 –– MMoollddaaggeemm eemm ccoonnttíínnuuoo Este processo permite produzir placas e painéis de grande comprimento. As fibras (unidirecionais, tecidos ou esteira) juntamente com a resina são depositadas entre dois filmes desmoldantes. A forma da placa e a cura da resina são dadas dentro da estufa, Figura 1.16 e Figura 1.17. molde resina contra-molde molde aquecido Contra-molde aquecido Fibra pré-impregnada aquecida Aspectos gerais dos materiais compostos 16 Figura 1.16 – Moldagem de placas contínuas Figura 1.17 – Moldagem de placas onduladas contínuas 11..77..77 –– MMoollddaaggeemm ppoorr cceennttrriiffuuggaaççããoo Este processo é utilizado na produção de peças de revolução. Dentro do molde em movimento de rotação é injetado as fibras cortadas juntamente com a resina. A impregnação da resina nas fibras e a compactação é feita pelo efeito de centrifugação. A cura da resina pode ser feita a temperatura ambiente ou em uma estufa. Este processo é utilizado em casos onde não se exige homogeneidade das propriedades mecânicas da peça. estufa faca rolos fibras resina filme desmoldante filme desmoldante resina faca fibras cortadas filme desmoldante filme desmoldante rolos estufa Curso de projeto estrutural com materiais compostos 17 Figura 1.18 – Moldagem por centrifugação Outros processos de fabricação de peças de revolução podem ser empregados quando se exige homogeneidade das propriedades mecânicas da peça. Nestes processos fibras são enroladas (bobinadas) sobre um mandril que dará a forma final da peça. Este processo permite a fabricação industrial de tubos de diversos diâmetros e grandes comprimentos de alta performance. Para atender a estas necessidades de projeto, o bobinamento das fibras pode ser feito da seguinte maneira: bobinamento circunferencial, bobinamento helicoidal e o bobinamento polar. 11..77..88 –– BBoobbiinnaammeennttoo cciirrccuunnffeerreenncciiaall No bobinamento circunferencial, as fibras são depositadas em um mandril rotativo, com um ângulo de deposição de 90° em relação ao eixo de rotação, Figura 1.19. Este tipo de bobinamento resiste aos esforços circunferenciais. fibra molde Aspectos gerais dos materiais compostos 18 Figura 1.19 - Bobinamento circunferencial 11..77..99 –– BBoobbiinnaammeennttoo hheelliiccooiiddaall No bobinamento helicoidal, as fibras são depositadas em um mandril rotativo com um ângulo de deposição α em relação ao eixo de rotação, Figura 1.20. Este tipo de bobinamento resiste aos esforços circunferenciais e longitudinais. Figura 1.20 - Bobinamento helicoidal fibras resina mandril guia Curso de projeto estrutural com materiais compostos 19 Figura 1.21 - Bobinamento helicoidal contínuo 11..77..1100 –– BBoobbiinnaammeennttoo ppoollaarr No bobinamento polar, o reforço é depositado no mandril de forma a tangenciar as duas aberturas dos domos, traseiro e dianteiro, Figura 1.22. O ângulo de deposição varia de αo, constante na região cilíndrica, até 90° nas duas aberturas dos domos. O bobinamento polar resiste preferencialmente aos esforços longitudinais. A fabricação de vasos de pressão bobinados consiste de dois tipos de bobinamento, como é o caso da Figura 1.10. Nos domos traseiro e dianteiro, o bobinamento é do tipo polar [(±θ], enquanto que na região cilíndrica, os bobinamentos circunferencial e polar se intercalam [(90º/±θ]. fibras mandril fibras impregnadas estufa Aspectos gerais dos materiais compostos 20 Figura 1.22 - Bobinamento polar 11..88 –– AArrqquuiitteettuurraa ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss 11..88..11 –– LLaammiinnaaddooss Os laminados, ou estruturas laminadas, são constituidos de sucessivas lâminas de fibras impregnadas em resina segundo uma orientação, Figura 1.23. A designação dos laminados é efetuada segundo a disposição das lâminas e a orientação da lâmina com relação ao eixo de referência, Figura 1.24. Curso de projeto estrutural com materiais compostos 21 Figura 1.23 – Constituição de um laminado Figura 1.24 – Designação de um laminado 11..88..22 –– SSaanndduuíícchhee O princípio da técnica de estruturas do tipo sanduíche consiste em colocar um material leve (geralmente com boas propriedades em compressão) entre duas contra- placas com alta rigidez. Este princípio concilia leveza e rigidez a estrutura final. 45°45° 0°90°90°30° 45° 0° 45° 90° 90° 30° [45/0/45/902/30 Aspectos gerais dos materiais compostos 22 Figura 1.25 – Sanduíche de alma plena Figura 1.26 – Sanduíche de alma “oca” 11..99 –– DDeetteerrmmiinnaaççããoo eexxppeerriimmeennttaall ddaass ccoonnssttaanntteess eelláássttiiccaass ddee uummaa llââmmiinnaa Placas rígidas (aço, placas laminadas, etc) alma de baixo peso (espuma, resina, etc) Placas rígidas (aço, placas laminadas, etc) Alma de madeira Sentido das fibras da madeira colméia alma ondulada Curso de projeto estrutural com materiais compostos 23 Para a determinação das constantes elásticas de placas unidirecionais em fibra/resina, é necessário cortar dois corpos de prova padronizados, sobre os quais sãocolados dois extensômetros dispostos ortogonalmente como mostrado abaixo. Os corpos de prova são ensaiados numa máquina de tração e as deformações são medidas pelos extensômetros. Como exemplo, se for aplicado uma tensão de tração σx = 20 MPa, as deformações medidas pelos extensômetros no primeiro corpo de prova são: ε1x = 143e- 6 e ε1y = - 36e-6. Assim: x x 1x x 1E E σ σε = = , x1 1x 20E 143e 6 σ= =ε − , E1 = 139860 MPa 1y xy 1x 12 1xε = −ν ε = −ν ε , 1y12 1x εν = − ε , 12 36e 6 143e 6 −ν = − , ν12 = 0,25 Analogamente, se for aplicado uma tensão de tração σx = 20 MPa, as deformações medidas pelos extensômetros no segundo corpo de prova, no qual as fibras formam um ângulo de 20° com o eixo x, são: ε2x = 660e-6 e ε2y = - 250e-6. Assim de [1], pag. 332: x y σx 20° x y σx Aspectos gerais dos materiais compostos 24 x 2x xE σε = (1) 4 4 2 2 12 x 1 2 12 1 1 c s 1c s 2 E E E G E ν= + + − (2) 4 4 2 2 12 2x x 1 2 12 1 c s 1c s 2 E E G E ν ε = + + − σ (3) x 2y xy xE σε = −ν (4) onde c = cos 20° e s = sen 20°. Como 21 12 2 1E E ν ν= e yx xy y xE E ν ν= : ( )xy 4 4 2 221 x 2 1 2 12 1 1 1c s c s E E E E G ν ν− = − + + + − (5) Substituindo (5) em (4): ( )4 4 2 2122y x 1 1 2 12 1 1 1c s c s E E E G ν ε = − + − + − σ (6) De (3) e (6) temos: 12 2 1 0,1325 2,69e 4 G E + = − , 12 2 1 1 1,144e 4 G E − = − A solução é: E2 = 7320 MPa , G12 = 3980 MPa e ν21 = 0,013 Curso de projeto estrutural com materiais compostos 25 22 –– CCOONNSSTTAANNTTEESS EELLÁÁSSTTIICCAASS DDOOSS MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS 22..11 –– EEqquuaaççõõeess ccoonnssttiittuuttiivvaass ppaarraa mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss A anisotropia dos materiais compostos é mais facilmente trabalhada do que nos casos mais gerais de materiais anisotrópicos, como por exemplo a madeira. Para os materiais compostos, pode-se definir um sistema de eixos ortogonais, dentro do qual as propriedades mecânicas são identificadas. Um eixo designado 1 (ou l) é colocado longitudinalmente as fibras, um outro designado 2 (ou t) é colocado transversalmente as fibras e um outro designado 3 (ou t’) é colocado ortogonalmente aos dois anteriores, Figura 2.1. Figura 2.1 – Sistema de eixos de ortotropia A lei de comportamento do material composto que relaciona deformação/tensão pela matriz de flexibilidade, dentro do sistema de eixos de ortotropia (1, 2, 3), contêm 9 constantes elásticas independentes, e é da seguinte maneira: 11 22 33 Constantes elásticas dos materiais compostos 26 3121 1 2 3 32121 1 1 2 3 2 2 13 23 3 31 2 3 23 23 2313 13 12 12 13 12 1 0 0 0E E E 1 0 0 0E E E 1 0 0 0E E E 10 0 0 0 0G 10 0 0 0 0G 10 0 0 0 0 G −ν−ν −ν−νε σ ε σ −ν −ν ε σ = γ τ γ τ γ τ (2.1) onde: εii = deformações normais na direção i γij = deformações angulares no plano ij σii = tensões normais na direção i τij = tensões de cisalhamento no plano ij νij = coeficiente de poisson (deformação causada na direção j devida uma solicitação na direção i). Ei = módulo de elasticidade na direção i Gij = módulo de cisalhamento no plano ij Como a matriz de comportamento é simétrica tem-se que: 21 12 2 1E E ν ν= , 31 13 3 1E E ν ν= , 32 23 3 2E E ν ν= (2.2) Para a demonstração da simetria da matriz de comportamento, considere uma placa unidirecional de dimensões a, b e espessura e: 1 2 b a Curso de projeto estrutural com materiais compostos 27 Deformações devido a σ1 (na direção longitudinal): ( ) l 11 l 1 ∆b b E σε = = , ( ) ( )l 12 12 1 12l l 1 ∆a a E σε = = −ν ε = −ν (2.3) Deformações devido a σ2 (na direção transversal): ( ) 2 22 2 2 ∆a a E σε = = , ( ) ( )2 21 21 2 212 2 2 ∆b b E σε = = −ν ε = −ν (2.4) Considerando a energia acumulada devida ao carregamento σ1 e depois a σ2, mantendo σ1: 1 1 2 2 1 2 1 1W ( a e) ∆b ( b e) ∆a ( a e) ∆b 2 2 = σ + σ + σ (2.5) Considerando agora a energia acumulada devida ao carregamento σ2 e depois a σ1, mantendo σ2: 2 2 1 1 2 1 1 1W ' ( b e) ∆a ( a e) ∆b ( b e) ∆a 2 2 = σ + σ + σ (2.6) Sendo a energia final a mesma, W = W’: 1 2 2 1( a e) ∆b ( b e) ∆aσ = σ , 2 11 21 2 12 2 1 a e b b e a E E σ σσ −ν = σ −ν (2.7) 21 12 2 1E E ν ν= (2.8) Em alguns casos, é possível considerar que as propriedades mecânicas nas direções 2 e 3 são idênticas, já que, como mostrado pela Figura 2.1, estas direções são direções perpendiculares a direção 1. Para este caso de materiais, ditos isotrópicos transversos, a matriz de comportamento se simplifica, necessitando somente de 5 constantes elásticas independentes: Constantes elásticas dos materiais compostos 28 21 21 1 2 2 12 21 1 1 2 2 2 2 12 2 3 31 2 2 23 232 213 13 12 12 12 12 1 0 0 0E E E 1 0 0 0E E E 1 0 0 0E E E 2(1 )0 0 0 0 0E 10 0 0 0 0G 10 0 0 0 0 G −ν −ν −ν −νε σ ε σ −ν −ν ε σ = γ τ+ ν γ τ γ τ (2.9) onde: ν2 = coeficiente de poisson no plano de isotropia transversa Nota-se que, devido a isotropia transversa, 2 23 2 1 2(1 ) G E + ν= . A relação tensão/deformação é dada pela matriz constitutiva do material, inversa da matriz de flexibilidade dada na eq. (2.1): 11 12 13 14 15 151 1 21 22 23 24 25 262 2 31 32 33 34 35 363 3 41 42 43 44 45 4623 23 51 52 53 54 55 5613 13 61 62 63 64 65 6612 12 Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q Q σ ε σ ε σ ε = τ γ τ γ τ γ (2.10) onde os termos não nulos são: 23 32 21 31 23 11 12 44 23 2 3 2 3 13 31 31 21 32 22 13 55 31 1 3 2 3 32 12 3112 21 33 23 66 12 1 2 1 3 1Q Q Q G E E ∆ E E ∆ 1Q Q Q G E E ∆ E E ∆ 1Q Q Q G E E ∆ E E ∆ + ν ν ν + ν ν= = = + ν ν ν + ν ν= = = ν + ν ν+ ν ν= = = (2.11) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 29 com 12 21 23 32 13 31 21 32 13 1 2 3 1 2 ∆ E E E + ν ν − ν ν − ν ν − ν ν ν= Considerado somente o estado plano de tensão (placas laminadas com σ33 = 0, τ23 = 0 e τ13 = 0), a matriz de rigidez do material composto pode ser freqüentemente encontrada da seguinte forma: 1 11 12 1 2 12 22 2 12 66 12 Q Q 0 Q Q 0 0 0 Q σ ε σ = ε τ γ (2.12) onde: 1 11 12 21 2 22 12 21 21 1 12 12 21 66 12 EQ (1 ) EQ (1 ) EQ (1 ) Q G = − ν ν = − ν ν ν= − ν ν =(2.13) 22..22 –– EEffeeiittoo ddaa tteemmppeerraattuurraa Quando se deseja levar em consideração os efeitos de variação de temperatura em estruturas compostas, na lei de comportamento do material deve ser considerada as deformações devido a este efeito: 3121 1 2 3 32121 1 1 1 2 3 2 2 2 13 23 3 3 31 2 3 23 23 2313 13 12 12 13 12 1 0 0 0E E E 1 0 0 0E E E 1 0 0 0E E E ∆T 010 0 0 0 0G 0 10 0 0 0 0 0G 10 0 0 0 0 G −ν−ν −ν−νε σ α ε σ α −ν −ν ε σ α = + γ τ γ τ γ τ (2.14) Constantes elásticas dos materiais compostos 30 onde α1 é o coeficiente de dilatação térmica das fibras, α2 é o coeficiente de dilatação térmica da resina e α3 é o coeficiente de dilatação térmica da resina. A forma inversa da relação anterior colocada de maneira compacta é: { } [ ]{ }1t111 C ε−ε=σ (2.15) onde ε1t é a deformação térmica. Curso de projeto estrutural com materiais compostos 31 33 –– CCOONNSSTTAANNTTEESS EELLÁÁSSTTIICCAASS DDOOSS MMAATTEERRIIAAIISS CCOOMMPPOOSSTTOOSS NNUUMMAA DDIIRREEÇÇÃÃOO QQUUAALLQQUUEERR 33..11 –– EEqquuaaççõõeess ccoonnssttiittuuttiivvaass ddooss mmaatteerriiaaiiss ccoommppoossttooss nnuummaa ddiirreeççããoo qquuaallqquueerr Para a análise do comportamento mecânico de placas laminadas é necessário definir um sistema de eixos de referência (x, y, z) para o conjunto de lâminas e expressar as constantes elásticas de cada lâmina neste sistema de referência. Para isto é considerada uma lâmina sobre a qual estão definidos os eixos de ortotropia (1, 2, 3). O sistema de eixos de referência é girado em torno do eixo 3 do ângulo θ, Figura 3.1. Figura 3.1 – Sistema de eixos de ortotropia e de referência Uma das maneiras de determinar a matriz de transformação, que relaciona as tensões dadas no sistema de eixos de referência com as tensões no sistema de eixos de ortotropia, é através do balanço de forças nas direções x e y sobre um elemento plano, conforme mostrado na Figura 3.2. 1 2 3, z x y θ Constantes elásticas dos materiais compostos numa direção qualquer 32 Figura 3.2 – Transformação de tensão no plano x-y Aplicando as equações de equilíbrio estático: → 0=∑ xF , x 1 12 2 12 dA dA cos cos dA cos sen dA sen sen dA sen cos 0 σ − σ θ θ − τ θ θ − σ θ θ − τ θ θ = (3.1) 2 2 x 1 2 12cos sen 2 cos senσ = σ θ + σ θ + τ θ θ (3.2) ↑ 0=∑ yF , σ1 τ12 σ2 1 2 τ21 x y + θ + θ A B C θ σx τxy τ12 τ21 σ2 σ1 x y θ dA σx dA τxy dA τ21 dA senθ σ1 dA cosθ x y θ σ2 dA senθ τ12 dA cosθ Curso de projeto estrutural com materiais compostos 33 xy 1 12 2 12 dA dA cos sen dA cos cos dA sen cos dA sen sen 0 τ + σ θ θ − τ θ θ − σ θ θ + τ θ θ = (3.3) 2 2 xy 1 2 12cos sen sen cos (cos sen )τ = − σ θ θ + σ θ θ + τ θ − θ (3.4) A tensão normal σy é obtida fazendo θ = θ + 90° na equação para σx. 2 2 y 1 2 12sen cos 2 cos senσ = σ θ + σ θ − τ θ θ (3.5) Considerando o elemento conforme apresentado pela Figura 3.3, pode-se determinar a tensão σxz: Figura 3.3 – Transformação de tensões transversas ↑ 0=∑ zF , xz 13 23dA dA cos dA sen 0τ − τ θ −τ θ = (3.6) xz 23 13sen cosτ = τ θ + τ θ (3.7) A tensão σyz é obtida fazendo θ = θ + 90° na equação para σxz. yz 23 13cos senσ = σ θ −σ θ (3.8) τxz τ13 τ23 1 x y θ dA z Constantes elásticas dos materiais compostos numa direção qualquer 34 A matriz de transformação [T], pode então ser escrita da forma: { } [ ]{ }1x 12 13 23 3 2 1 22 22 22 xy xz yz z y x Tou sc000scsc 0cs000 0sc000 000100 sc2000cs sc2000sc σ=σ τ τ τ σ σ σ −− − − = τ τ τ σ σ σ σ (3.9) O tensor de deformações medido no sistema de referência tem a mesma forma que o tensor de tensões dado no sistema de referência (x, y, z), ou seja: { } [ ] { } 2 2 x 1 2 2y 2 z 3 x 1 yz 23 13xz 2 2 12xy c s 0 0 0 sc s c 0 0 0 sc 0 0 1 0 0 0 ou T 0 0 0 c s 0 0 0 0 s c 0 2sc 2sc 0 0 0 c s ε ε ε ε ε− ε ε = ε = ε γ γ γγ − γ γ − − (3.10) onde [ ] [ ]( ) t1TT −σε = ou [ ] [ ] t1 TT σ−ε = Considerando o comportamento elástico linear, a lei de comportamento do material composto expressa no sistema de eixos de referência (x, y, z) é da seguinte forma: { } [ ]{ } [ ] [ ]{ } [ ] [ ][ ] { } [ ] [ ][ ] { }xt1x11111x TCTTCTCTT ε=ε=ε=σ=σ σσ−εσσσ (3.11) Logo, a matriz de rigidez ou matriz constitutiva [Cx], dada no sistema de eixos de referência (x, y, z) é: [ ] [ ] [ ][ ] t1x TCTC σσ= (3.12) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 35 Considerado somente o estado plano de tensão (placas laminadas com σ33 = 0, τ23 = 0 e τ13 = 0), a matriz de rigidez do material composto obtida no sistema de eixos de referência é freqüentemente encontrada da seguinte forma: x 11 12 16 x y 21 22 26 y 63 62 66xy xy Q Q Q Q Q Q Q Q Q σ ε σ = ε τ γ (3.13) com: ( ) ( ) ( ) ( ) ( )( ) ( )( ) 4 4 2 2 11 11 22 12 66 4 4 2 2 22 11 22 12 66 2 2 2 2 66 11 22 12 66 2 2 4 4 12 11 22 66 12 2 2 2 2 16 11 22 12 66 2 2 2 2 26 11 22 12 66 Q c Q s Q 2c s (Q 2Q ) Q s Q c Q 2c s (Q 2Q ) Q c s Q Q 2Q c s Q Q c s Q Q 4Q c s Q Q cs c Q s Q c s Q 2Q Q cs s Q c Q c s Q 2Q = + + + = + + + = + − + − = + − + + = − − − − + = − − + − + (3.14) onde Q11, Q22, Q12 e Q66 são dados da eq. (2.13). A matriz de flexibilidade [S], que relaciona deformação/tensão, dada no sistema de eixos de referência (x, y, z) é: { } [ ]{ } [ ] [ ]{ } [ ] [ ][ ] { } [ ] [ ][ ] { }xt1x11111x TSTTSTSTT σ=σ=σ=ε=ε εε−σεεε (3.15) ou: { } [ ] [ ][ ] t1x TSTS εε= (3.16) Após a multiplicação de matrizes, a matriz de flexibilidade pode ser expressa da seguinte maneira [1]: Constantes elásticas dos materiais compostos numa direção qualquer 36 τ τ τ σ σ σ ςµη ξ ξ ςν−ν− µν−ν− ην−ν− = γ γ γ ε ε ε xy xz yz z y x xyz z x y x x xzyz yz xz xz yz xy xy zy yz x xz xy xy z zy yx xy xy xy z zx y yx x xy xz yz z y x GEEE GG GG GEEE GEEE GEEE 100 01000 01000 001 001 001 (3.17) Observa-se que surgem termos de acoplamento que relacionam tensões de cisalhamento com deformações normais: ηxy/Gxy, µxy/Gxy e ζx/Gxy; e termos de acoplamento que relacionam tensões normais com deformações angularesηx/Ex, µy/Ex, e ζz/Ez. Estes termos surgem quando, por exemplo, aplicando uma tensão normal, a lâmina se deforma da seguinte maneira, Figura 3.4: Figura 3.4 – Deformação de materiais isotrópico e ortotrópico devido à carga normal Material isotrópico Material ortotrópico σx σx σx σx Curso de projeto estrutural com materiais compostos 37 33..22 -- EEffeeiittoo ddaa tteemmppeerraattuurraa O efeito da temperatura sobre os materiais compostos considerado em uma direção qualquer é dado da forma: { } [ ]{ }1xt T ε=ε ε (3.18) ou seja: 2 2x t 1 2 2y t 2 z t 3 yz t xz t 2 2 xy t c s 0 0 0 sc ∆T ∆Ts c 0 0 0 sc ∆T0 0 1 0 0 0 00 0 0 c s 0 00 0 0 s c 0 02sc 2sc 0 0 0 c s ε α ε α− ε α = γ −γ − −γ (3.19) A relação tensão/deformação considerando o efeito da temperatura, dada no sistema de eixos de referência (x, y, z) pode ser obtida pela eq. (2.19) e utilizando a matriz de transformação dada pelas eqs. (3.9) ou (3.10): [ ]{ } [ ] [ ]{ } [ ] [ ][ ] { } [ ] [ ][ ] { }xtxt1xtx111t111 TCTTCTCTT ε−ε=ε−ε=ε−ε=σ σσ−εσσσ (3.20) ou seja: { } [ ]{ }xtxxx C ε−ε=σ (3.21) A relação tensão/deformação considerando somente o estado plano de tensão é do tipo: x x tx 11 12 16 y 12 22 26 y y t 16 26 66xy xy xy t Q Q Q Q Q Q Q Q Q ε − ε σ σ = ε − ε τ γ − γ (3.22) Comportamento mecânico de placas laminadas 38 44 –– CCOOMMPPOORRTTAAMMEENNTTOO MMEECCÂÂNNIICCOO DDEE PPLLAACCAASS LLAAMMIINNAADDAASS Os materiais compostos são na maioria dos casos utilizados na forma de laminados, onde as lâminas são coladas umas sobre as outras com orientações e espessura das fibras podendo ser diferentes uma das outras. No caso de placas, uma dimensão é muito pequena com relação as outras duas. Em conseqüência disto, a tensão normal na direção da espessura da placa é considerada desprezível (σz = 0). As deformações são determinadas em função do campo de deslocamentos definido para o laminado. Na teoria clássica de laminados, na definição do campo de deslocamentos, o cisalhamento transverso é considerado nulo (σxz = σyz = 0). Na teoria de primeira ordem, na definição do campo de deslocamentos, o cisalhamento transverso é considerado não nulo (σxz ≠ 0, σyz ≠ 0), porém constante ao longo da espessura da placa. 44..11 –– TTeeoorriiaa cclláássssiiccaa ddee llaammiinnaaddooss Da definição do campo de deslocamento na teoria clássica de laminados, o cisalhamento transverso é considerado nulo, o que resulta num estado plano de tensão, onde as únicas tensões não nulas são: σx, σy e σxy. 44..11..11 –– CCoommppoorrttaammeennttoo eemm mmeemmbbrraannaa No estudo do comportamento em membrana dos materiais compostos, é considerado um laminado de espessura total h com n lâminas de espessura hk cada uma. As solicitações no plano do laminado são denotadas Nx, Ny (forças normais por unidade de comprimento transversal); Nxy e Nyx (forças cortantes por unidade de comprimento transversal). Os eixos x, y, e z são eixos de referência, conforme visto no item 3. Os esforços Nx, Ny, Nxy e Nyx são determinados da seguinte maneira: Curso de projeto estrutural com materiais compostos 39 ∑∫ ∑∫ ∑∫ =− =− =− τ=τ== σ=σ= σ=σ= n 1k k k xy 2/h 2/h xyxyyx n 1k k k y 2/h 2/h yy n 1k k k x 2/h 2/h xx h)1.dz(1.N1.N h)1.dz(1.N h)1.dz(1.N (4.1) Considerando que os deslocamentos na direção x e y são u e v, respectivamente, as deformações normais e angulares correspondentes à estas solicitações são: y z x Ny dx Nx dy Nyx dx Nxy dy dx dy h z hk tensões z deformações Comportamento mecânico de placas laminadas 40 x v y u y v x u yx y x ∂ ∂+∂ ∂=γ ∂ ∂=ε ∂ ∂=ε (4.2) As tensões σx, σy e σxy são obtidas no sistema de eixos de referência x, y, e z, e estão relacionadas com as deformações pela matriz de rigidez, eq. (3.13). Considerando somente os esforços de membrana, os esforços Nx, Ny, e Nxy são determinados em função das constantes elásticas de cada lâmina: { }∑ = γ+ε+ε= n 1k kxy k 16y k 12x k 11x hQQQN (4.3) que de maneira mais compacta pode escrito: x 11 x 12 y 16 xyN A A A= ε + ε + γ (4.4) onde: ∑ ∑ ∑ = = = = = = n 1k k k 1616 n 1k k k 1212 n 1k k k 1111 hQA hQA hQA (4.5) De maneira análoga: y 21 x 22 y 26 xyN A A A= ε + ε + γ (4.6) com: ∑ = = n 1k k k j2j2 hQA (4.7) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 41 xy66y62x61xy AAAN γ+ε+ε= (4.8) com: ∑ = = n 1k k k j6j6 hQA (4.9) Exprimindo os esforços Nx, Ny, e Nxy em forma matricial, temos: γ ε ε = xy y x 666261 262221 161211 xy y x AAA AAA AAA N N N (4.10) com: ∑ = = n 1k k k ijij hQA (4.11) Observações: 9 As expressões acima são independentes da ordem de empilhamento das lâminas. 9 Os termos de acoplamento A16, A26, A61 e A62 se anulam quando o laminado é simétrico e equilibrado (mesmo número de lâminas de mesma espessura na direção +θ e -θ) ou anti-simétrico. A partir dos esforços Nx, Ny, e Nxy, pode-se determinar as tensões globais (fictícias), considerando o laminado como sendo homogêneo: h N h N h N xy xy y y x x =τ =σ =σ (4.12) Comportamento mecânico de placas laminadas 42 A lei de comportamento em membrana do laminado “homogêneo” é da seguinte forma: γ ε ε = τ σ σ xy y x 666261 262221 161211 xy y x AAA AAA AAA h 1 (4.13) Os componentes da matriz de comportamento acima podem também ser apresentados em termos de porcentagem de lâminas numa mesma orientação em relação a espessura total. ∑ = = n 1k kk ijij h hQA h 1 (4.14) Da inversão da matriz de comportamento acima, obtêm-se as constantes elásticas aparentes ou homogeneizadas do laminado: τ σ σ µη µν− ην− = γ ε ε xy y x xyx y x x xy xy yx xy xy xy y yx x xy y x GEE GEE GEE 1 1 1 (4.15) A partir destas constantes elásticas, conhecido o carregamento do laminado (Nx, Ny e Nxy), é possível determinar as deformações. Exemplo 4.1 – Considere o laminadosimétrico e balanceado (+45°/-45°/-45°/+45°) em vidro/epóxi. Determine as constantes elásticas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz constitutiva das lâminas no sistema de ortotropia (1, 2, 3), eq. (2.12), é da seguinte forma: [ ] MPa10 5,400 03,127,3 07,31,46 Q 3 = (4.16) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 43 Para as lâminas orientadas à +45°, a matriz constitutiva das lâminas no sistema de referência (x, y, z), eq. (3.13), é da forma: [ ] MPa10 8,1246,846,8 46,80,219,11 46,89,119,20 Q 3450 =+ (4.17) Para as lâminas orientadas à -45°, a matriz constitutiva das lâminas no sistema de referência (x, y, z), eq. (3.13), é da forma: [ ] MPa10 8,1246,846,8 46,80,219,11 46,89,119,20 Q 3450 −− − − =− (4.18) A matriz [A] que representa a rigidez em membrana do laminado, eq. (4.10) é: [ ] mm N10 51,2500 091,4189,23 089,2387,41 A 3 = (4.19) A lei de comportamento em membrana do laminado considerado “homogêneo”, eq. (4.13) é da seguinte forma: γ ε ε = τ σ σ xy y x xy y x 51,2500 091,4189,23 089,2387,41 2 1 (4.20) Logo, invertendo o sistema dado pela eq. (4.20), as constantes elásticas podem ser encontradas: Ex = 14,13 103 MPa, Ey = 14,14 103 MPa, νxy = 0,5701, νyx = 0,5705, Gxy =12,76 103 MPa e os termos de acoplamento são: ηxy = 0.0, µxy = 0.0, ηx = 0.0, µy = 0.0 Comportamento mecânico de placas laminadas 44 Exemplo 4.2 – Considere o laminado anti-simétrico e balanceado (+45°/-45°/+45°/-45°) em vidro/epóxi. Determine as constantes elásticas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. As matrizes constitutivas no sistema de eixos de ortotropia e de referência são idênticas às apresentadas no exemplo 4.1. A matriz [A] e a lei de comportamento em membrana do laminado considerado “homogêneo”, também são idênticas, logo as constantes elásticas são também idênticas e são: Ex = 14,13 103 MPa, Ey = 14,14 103 MPa, νxy = 0,5701, νyx = 0,5705, Gxy =12,76 103 MPa e os termos de acoplamento são: ηxy = 0,0, µxy = 0,0, ηx = 0,0, µy = 0,0 Observe que nestes dois exemplos anteriores, o laminado pode ser considerado quase isotrópico. Exemplo 4.3 – Considere um laminado com seqüência de empilhamento aleatória (+30°/-45°/-60°/45°) em vidro/epóxi. Determine as constantes elásticas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz constitutiva no sistema de eixos de ortotropia é a mesma dada pela eq. (4.16). Para as lâminas orientadas à +45° e -45°, as matrizes constitutivas das lâminas no sistema de referência (x, y, z) são dadas pelas eqs. (4.17) e (4.18), respectivamente. Para as lâminas orientadas à +30° e -60°, as matrizes constitutivas das lâminas no sistema de referência (x, y, z) são respectivamente: [ ] MPa10 7,1075,39,10 75,36,1488,9 9,1088,95,31 Q 3300 =+ (4.21) [ ] MPa10 7,109,1074,3 9,106,1488,9 74,388,96,14 Q 3600 −− − − =− (4.22) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 45 A lei de comportamento em membrana do laminado considerado “homogêneo”, é da seguinte forma: MPa10 45,2357,358,3 57,351,3582,21 58,382,2194,43 2 1 3 xy y x xy y x γ ε ε − −= τ σ σ (4.23) Logo, as constantes elásticas encontradas são: Ex = 15,19 103 MPa, Ey = 15,31 103 MPa, νxy = 0,5131, νyx = 0,5170, Gxy =10,94 103 MPa e os termos de acoplamento são: ηxy = -0,1603, µxy = 0,1788, ηx = -0,2225, µy = 0,2502 44..11..22 –– CCoommppoorrttaammeennttoo eemm fflleexxããoo No estudo do comportamento em flexão dos materiais compostos é considerado um laminado de espessura total h com n lâminas de espessura hk cada uma. As solicitações no laminado são denotadas Mx, My (momentos fletores por unidade de comprimento em torno dos eixos y e x respectivamente); Mxy e Myx (momentos torçores por unidade de comprimento), Figura 4.1. Os eixos x, y, e z são novamente eixos de referência. Os esforços Mx, My, Mxy e Myx são determinados da seguinte maneira: z)1.dz(MM z)1.dz(M z)1.dz(M 2/h 2/h xyxyyx 2/h 2/h yy 2/h 2/h xx ∫ ∫ ∫ − − − τ== σ= σ= (4.24) Comportamento mecânico de placas laminadas 46 Figura 4.1 – Hipóteses de deslocamento pela Teoria Clássica de Laminados (T.C.L.) Os deslocamentos nas direções x, y e z da superfície neutra são uo, vo e wo e são definidos como segue (ver Figura 4.1): o o o o o ww y wzvv x wzuu = ∂ ∂−= ∂ ∂−= (4.25) e as deformações normais e angulares são: sem carregamento h z zk zk-1 uo wo com carregamento x w0 ∂ ∂ x w0 ∂ ∂ y z dx dy x Mx Mxy My Myx Curso de projeto estrutural com materiais compostos 47 0 0 yx w2z y wz x wz yz xz o 2 0 xyxy 2 o 2 0 yy 2 o 2 0 xx =γ =γ ∂∂ ∂−γ=γ ∂ ∂−ε=ε ∂ ∂−ε=ε (4.26) As deformações ε0x, ε0y e γ0xy são deformações normais e angular da superfície neutra. As curvaturas são normalmente escritas da forma: 2 o x2 w x ∂− = κ∂ , 2 o y2 w y ∂− = κ∂ , 2 o xy w2 x y ∂− = κ∂ ∂ , logo as deformações podem ser redefinidas como segue: xy 0 xyxy y 0 yy x 0 xx z z z κ+γ=γ κ+ε=ε κ+ε=ε (4.27) Considerando a matriz de comportamento de cada lâmina no sistema de eixos de referência, os momentos são da forma: ( )zkn k k kx 11 x 12 y 16 xy k 1 zk 1 M Q Q Q z dz = − = ε + ε + γ ∑ ∫ (4.28) que, levando em conta as deformações, dadas pela eq. (4.26): ( ) ( ) ( )[ ]∑ ∫ = κ+γ+κ+ε+κ+ε= − n 1k z z xy 20 xy k 16y 20 y k 12x 20 x k 11x dzzzQzzQzzQM k 1k (4.29) Se considerarmos que o laminado é simétrico, as integrais do tipo ∫ − k 1k z z k j1 dzzQ , se Comportamento mecânico de placas laminadas 48 anulam com as integrais ∫− − − 1k k z z k j1 dzzQ , consideradas para as lâminas simétricas com relação a superfície neutra, logo: ( ) ( ) ( )∑ = −−− κ−+κ−+κ−= n 1k xy 3 1k 3 kk 16y 3 1k 3 kk 12x 3 1k 3 kk 11x 3 zzQ 3 zzQ 3 zzQM (4.30) que, de forma mais compacta, pode ser colocado: x 11 x 12 y 16 xyM D D D= κ + κ + κ (4.31) com: ( )3 3n k k 1k 1j 1j k 1 z z D Q 3 − = −= ∑ (4.32) Os momentos My e Mxy podem ser também obtidos de forma análoga. Assim, colocados em forma matricial, as expressões de momentos são: x 11 12 16 x y 21 22 26 y 61 62 66xy xy M D D D M D D D D D DM κ = κ κ (4.33) com: ( )3 3n k k 1k ij ij k 1 z z D Q 3 − = −= ∑ (4.34) Observações: 9 As expressões acimadependem da ordem de empilhamento das lâminas. 9 Os coeficientes D16 e D26 são termos de acoplamento que torçem o laminado quando aplicados somente momentos de flexão e os coeficientes D61 e D62 são termos de acoplamento que extendem o laminado quando aplicados somente momentos de torção. Curso de projeto estrutural com materiais compostos 49 Questão: É possível um laminado flexionar devido a um carregamento do tipo membrana. Considere o campo de deformações do laminado em flexão devido aos esforços de membrana: ( )zkn k k kx 11 x 12 y 16 xy k 1 zk 1 N Q Q Q dz = − = ε + ε + γ ∑ ∫ (4.35) ( ) ( ) ( )zkn k 0 k 0 k 0x 11 x x 12 y y 16 xy xy k 1 zk 1 N Q z Q z Q z dz = − = ε + κ + ε + κ + γ + κ ∑ ∫ (4.36) Como anteriormente, se considerarmos que o laminado é simétrico, as integrais do tipo ∫ − k 1k z z k j1 dzzQ , se anulam com as integrais ∫− − − 1k k z z k j1 dzzQ , consideradas para as lâminas simétricas com relação a superfície neutra, logo: { }∑ = γ+ε+ε= n 1k k 0 xy k 16 0 y k 12 0 x k 11x hQQQN (4.37) Portanto, para laminados simétricos, esforços do tipo membrana não causam deformações de flexão. De uma forma geral, para laminados não simétricos, as integrais ∫ − k 1k z z k j1 dzzQ não se anulam com as integrais ∫− − − 1k k z z k j1 dzzQ , assim, o comportamento global de um laminado é da forma: [ ] [ ] [ ] [ ] κ κ κ γ ε ε = xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x DB BA M M M N N N (4.38) Comportamento mecânico de placas laminadas 50 onde os coeficientes da matriz [B] são da forma: ( )∑ = −−= n 1k 2 1k 2 kk ijij 2 zzQB (4.39) Exemplo 4.4 – Considere um laminado simétrico e balanceado (+30°/-30°/-30°/+30°) em vidro/epóxi submetido a uma força Nx = 1000 N/mm. Determine as deformações e as curvaturas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz constitutiva no sistema de eixos de ortotropia é a mesma dada pela eq. (4.16). Para as lâminas orientadas à +30° e -30°, as matrizes constitutivas das lâminas no sistema de referência (x, y, z) são as mesmas dadas pelas eqs. (4.21) e (4.22): A matriz de comportamento para este laminado simétrico, dada pela eq. (4.38) é da forma: 3 xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x 10 13,787,145,5000 87,171,959,6000 45,559,697,20000 00039,2100 000012,2977,19 000077,1991,62 0M 0M 0M 0N 0N 1000N κ κ κ γ ε ε = = = = = = = (4.40) As deformações e as curvaturas podem então ser determinadas resolvendo o sistema dado pela eq. (4.40): ε0x = 0,202e-01, ε0y = -0,137E-01, γ0xy = 0,0, κx = 0,0, κy = 0,0, κxy = 0,0 Exemplo 4.5 – Considere um laminado anti-simétrico e balanceado (+30°/-30°/+30°/- 30°) em vidro/epóxi submetido a uma força Nx = 1000 N/mm. Determine as deformações e as curvaturas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz de comportamento para este laminado anti-simétrico, é da forma: Curso de projeto estrutural com materiais compostos 51 3 xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x 10 13,787,145,5087,145,5 87,171,959,687,100 45,559,697,2045,500 087,145,539,2100 87,100012,2977,19 45,500077,1991,62 0M 0M 0M 0N 0N 1000N κ κ κ γ ε ε = = = = = = = (4.41) Resolvendo o sistema dado pela eq. (4. ), as deformações e as curvaturas são: ε0x = 0,213e-01, ε0y = -0,136e-01, γ0xy = 0,0, κx = 0,0, κy = 0,0, κxy = -0,127e-01 Exemplo 4.6 – Considere um laminado com seqüência de empilhamento aleatória (+30°/-45°/-30°/45°) em vidro/epóxi submetido a uma força Nx = 1000 N/mm. Determine as deformações e as curvaturas do laminado se cada Lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz de comportamento para este laminado com empilhamento aleatório é da forma: 3 xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x 10 82,705,384,452,035,222,1 05,384,1128,735,260,152,0 84,428,746,1722,152,063,2 52,035,222,139,2100 35,260,152,0051,3583,21 22,152.063,2083,2139,52 0M 0M 0M 0N 0N 1000N κ κ κ γ ε ε −− −−− − −− −−− − = = = = = = = (4.42) Resolvendo a eq. (4.42), as deformações e as curvaturas determinadas são: ε0x = 0,265e-01, ε0y = -0,167e-01, γ0xy = 0,337e-03, κx = -0,360e-02, κy = 0,329e-02, κxy = -0,821e-02 Conclusão: Em um laminado não simétrico com uma solicitação do tipo membrana, as curvaturas não são nulas. Logo, o laminado pode fletir devido à uma força Nx (κx ≠ 0, κy ≠ 0, κxy ≠ 0). Comportamento mecânico de placas laminadas 52 Exemplo 4.7 – Considere o laminado simétrico e balanceado (+30°/-30°/-30°/+30°) em vidro/epóxi submetido a um momento Mx = 1000 N. Determine as deformações e as curvaturas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz de comportamento para este laminado simétrico é a mesma dada pela eq. (4.40). 3 xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x 10 13,787,145,5000 87,171,959,6000 45,559,697,20000 00039,2100 000012,2977,19 000077,1991,62 0M 0M 1000M 0N 0N 0N κ κ κ γ ε ε = = = = = = = (4.43) Assim, as deformações e as curvaturas podem então ser determinadas resolvendo o sistema dado pela eq. (4.43): ε0x = 0,0 , ε0y = 0,0 , γ0xy = 0.0, κx = 0,718e-01, κy = -0,402e-01, κxy = -0,443e-01 Exemplo 4.8 – Considere o laminado anti-simétrico e balanceado (+30°/-30°/+30°/-30°) em vidro/epóxi submetido a um momento Mx = 1000 N. Determine as deformações e as curvaturas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz de comportamento para este laminado anti-simétrico, é a mesma dada pela eq. (4.41): 3 xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x 10 13,787,145,5087,145,5 87,171,959,687,100 45,559,697,2045,500 087,145,539,2100 87,100012,2977,19 45,500077,1991,62 0M 0M 1000M 0N 0N 0N κ κ κ γ ε ε = = = = = = = (4.44) Curso de projeto estrutural com materiais compostos 53 Resolvendo o sistema de equações dado pela eq. (4.44), as deformações e as curvaturas são: ε0x = 0,0, ε0x = 0,0, γ0xy =-0,127e-01, κx = 0,638e-01, κy = -0,409e-01 , κxy = 0,0 Exemplo 4.9 – Considere um laminado com seqüência de empilhamento aleatória (+30°/-45°/-30°/45°) em vidro/epóxi submetido à um momento Mx = 1000 Nmmm/mm. Determine as deformações e as curvaturas do laminado se cada lâmina tem espessura 0,5 mm. Considere: E1 = 45,0 GPa, E2 = 12,0 GPa, G12 = 4,5 GPa, ν12 = 0,30. A matriz de comportamento para este laminado com empilhamento aleatório é a mesma dada pela eq. (4.42): 3 xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x 10 82,705,384,452,035,222,1 05,384,1128,735,260,152,0 84,428,746,1722,152,063,2 52,035,222,139,2100 35,260,152,0051,3583,21 22,152.063,2083,2139,52 0M 0M 1000M 0N 0N 0N κ κ κ γ ε ε −− −−− − −− −−− − = = = = = = = (4.45) Resolvendo o sistema de equações da eq. (4.45), as deformações e as curvaturas determinadas são: ε0x = -0,360e-02, ε0y = -0,106e-02, γ0xy = -0,101e-01, κx = 0,883e-01, κy = -0,471e-01, κxy = -0,366e-01 Conclusão: No comportamento em flexão do laminado, mesmo sendo este simétrico, os termos de acoplamento não são nulos (D16 ≠ 0 e D26 ≠ 0). A deformação do laminado devido à um momento Mx pode ser portanto como apresentado pela Figura 4.2: Comportamento mecânico de placas laminadas 54 Figura 4.2 – Placas isotrópica e laminada submetidas à um momento fletor 44..11..33 –– EEffeeiittoo ddaa tteemmppeerraattuurraa O comportamento de estruturas laminadas pode ser estudado incluindo o efeito da temperatura. Considerando o comportamento em membrana e em flexão, as tensões nas lâminas podem ser definidas da seguinte maneira: γ ε ε − κ+γ κ+ε κ+ε = τ σ σ txy ty tx 666261 262221 161211 xy 0 xy y 0 y x 0 x 666261 262221 161211 xy y x QQQ QQQ QQQ z z z QQQ QQQ QQQ (4.46) Os esforços de membrana e de flexão do laminado, eqs, (4,1) e (4.24) respectivamente, podem então ser obtidos como sendo: [ ] [ ] [ ] [ ] − κ κ κ γ ε ε = txy ty tx txy ty tx xy y x 0 xy 0 y 0 x xy y x xy y x M M M N N N DB BA M M M N N N (4.47) onde: placa isotrópica placa laminada Curso de projeto estrutural com materiais compostos 55 { }∑ = γ+ε+ε= n 1k ktxy k 16ty k 12tx k 11tx hQQQN (4.48) e: ( )zkn k k kx t 11 x t 12 y t 16 xy t k 1 zk 1 M Q Q Q z dz = − = ε + ε + γ ∑ ∫ (4.49) Os esforços Ny t, Nxy t, My t e Mxy t são obtidos por analogia. Exemplo. 4.10 – Considere um laminado simétrico (+45°/-30°/-30°/+45°) em kevlar/epóxi com espessura de 0,5 mm para cada lâmina. Determine as deformações e as curvaturas se o laminado é submetido a uma variação de temperatura de -90°C oriunda do processo de cura da resina. Considere: E1 = 76,0 GPa, E2 = 5,5 GPa, G12 = 2,0 GPa, ν12 = 0,35, α1 = -0,4 x 10-5 °C-1, α2 = 5,8 x 10-5 °C-1. A matriz constitutiva das lâminas em kevlar/epóxi no sistema de ortotropia (1, 2, 3), eq. (2.12), é da seguinte forma: [ ] MPa10 0,200 055,594,1 094,17,76 Q 3 = (4.50) Para as lâminas orientadas à +45°, a matriz constitutiva no sistema de referência (x, y, z), eq. (3.13), é da forma: [ ] MPa10 6,198,178,17 8,175,235,19 8,175,195,23 Q 3450 =+ (4.51) Para as lâminas orientadas à -30°, a matriz constitutiva no sistema de referência (x, y, z), eq. (3.13), é da forma: [ ] MPa10 2,1579,70,23 79,71,101,15 0,231,157,45 Q 3300 −− − − =− (4.52) Comportamento mecânico de placas laminadas 56 A matriz de comportamento e o vetor relativo ao carregamento térmico, dados pela eq. (4.47), são da forma: 0 xx 0 y y 0xy xy x x y y xy xy N 0 69,20 34,67 5,24 0 0 0 N 0 34,67 33,69 10,00 0 0 0 N 0 5,24 10,00 34,78 0 0 0 M 0 0 0 0 17,52 12,65 8,45 M 0 0 0 0 12,65 14,58 9,73 0 0 0 8,45 9,73 12,69M 0 ε= − = ε = − γ = = κ = κ = κ 3 3 0,42 0,30 0,07 10 10 0 0 0 − − − − (4.53) Resolvendo o sistema de equações dado pela eq. (4.53), as deformações e as curvaturas obtidas são: ε0x = -0,409e-02, ε0y = -0,416e-02, γ0xy = -0,139e-02, κx = 0,0, κy = 0,0,κxy = 0,0. Ex. 4.11: Considere um laminado com seqüência de empilhamento aleatória (+30°/- 45°/-30°/45°) em kevlar/epóxi com espessura de 0,5 mm para cada lâmina. Determine as deformações e as curvaturas se o laminado é submetido a uma variação de temperatura de -90°C oriunda do processo de cura da resina. Considere: E1 = 76,0 GPa, E2 = 5,5 GPa, G12 = 2,0 GPa, ν12 = 0,35, α1 = -0,4 x 10-5 °C-1, α2 = 5,8 x 10-5 °C-1. A matriz constitutiva das lâminas em kevlar/epóxi no sistema de ortotropia (1, 2, 3) é dada pela eq. (4.50). Para as lâminas orientadas à +45°, a matriz constitutiva no sistema de referência (x, y, z) é dada pela eq. (4.51), e para as lâminas orientadas à - 45°, a matriz constitutiva no sistema de referência é da forma: [ ] MPa10 6,198,178,17 8,175,235,19 8,175,195,23 Q 3450 −− − − =− (4.54) Para as lâminas orientadas à -30°, a matriz constitutiva no sistema de referência (x, y, z) é dada pela eq. (4.52), e para as lâminas orientadas à +30°, a matriz constitutiva no sistema de referência é da forma: Curso de projeto estrutural com materiais compostos 57 [ ] MPa10 2,1579,70,23 79,71,101,15 0,231,157,45 Q 3300 =+ (4.55) A matriz de comportamento e o vetor relativo ao carregamento térmico, dados pela eq. (4.47), são da forma: x y xy x y xy N 0 69,20 34,67 0 5,55 1,10 2,62 N 0 34,67 33,69 0 1,10 3,35 5,00 N 0 0 0 34,78 2,62 5,00 1,10 M 0 5,55 1,10 2,62 23,07 11,56 10,20 M 0 1,10 3,35 5,00 11,56 11,23 6,40 2,62 5,00 1,10 10,20 6,40 1M 0 = − = − − − = − − = = − = − − − −= 0 x 0 y 0 3 3xy x y xy 0,42 0,30 0,00 10 10 0,003 0,028 1,59 0,034 ε − ε − γ − −κ κ κ (4.56) Resolvendo o sistema de equações dado pela eq. (4.53), as deformações e as curvaturas obtidas são: ε0x = -0,390e-02, ε0y = -0,445e-02, γ0xy = 0,931e-04, κx = -0,416e-03 , κy = -0,857e-04, κxy = 0,235e-02. Conclusão: O processo de cura da resina pode provocar flexão em um laminado não simétrico. Critérios de ruptura 58 55 –– CCRRIITTÉÉRRIIOOSS DDEE RRUUPPTTUURRAA Os critérios de ruptura têm por objetivo permitir ao projetista avaliar a resistência mecânica de estruturas laminadas. A ruptura de estruturas laminadas em material composto pode se dar por diferentes mecanismos: ruptura das fibras, ruptura da matriz, decoesão fibra/matriz, delaminação (descolamento das lâminas), etc. Os critérios de ruptura podem ser classificados da seguinte maneira: ¾ critério de tensão máxima, ¾ critério de deformação máxima, ¾ critérios interativos ou critérios energéticos. 55..11 –– CCrriittéérriioo ddee tteennssããoo mmááxxiimmaa O critério de tensão máxima estipula que a resistência mecânica da lâmina analisada é atingida quando umas das três tensões as quais a lâmina está sendo submetida atingir o valor da tensão de ruptura correspondente. Desta forma, o critério pode ser escrito da seguinte maneira: SS YY XX 12 t2c t1c <τ<− <σ< <σ< (5.1) onde: σ1, σ2 e τ12 representam as tensões longitudinal, transversal e de cisalhamento no plano da lâmina. Xc e Xt representam as resistências mecânicas na direção longitudinal em compressão e em tração, Yc e Yt representam as resistências mecânicas na direção transversal em compressão e em tração e S representa a resistência mecânica ao cisalhamento. Se as inequações acima são verificadas, a lâmina não se romperá devido ao estado de tensão σ1, σ2 e τ12. Como
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