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Física (Curso de Licenciatura em Farmácia) Ano lectivo 2008/2009 Escola Superior de Tecnologia da Saúde de Coimbra 20-Abr-200923-Mar-200916-Mar-2009 Hidrodinâmica (escoamento viscoso)Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Hidrostática Próxima aula >Esta aula< Aula anterior Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Hidrodinâmica (escoamento não viscoso) � *Tipler, vol.1 secção 13-4 � Sears secções 13-5 a 13-8 � *Durán secção 6-6 � Pedroso de Lima páginas 395-401, 412-433 � Representação do movimento de fluidos � Regimes de escoamento � Equação de continuidade; caudal volumétrico � Fluidos não viscosos; equação de Bernoulli � Aplicações BibliografiaSumário 23-Mar-2009Data:4Aula nº Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 1 aula nº4 RepresentaRepresentaçção do escoamento de um fluidoão do escoamento de um fluido Linha de escoamento O escoamento (ou movimento) de um fluido consiste no conjunto dos movimentos de todos os pontos da sua massa. Um fluido em movimento pode por isso ser dividido em elementos de fluido, i.e. porções tão pequenas que cada uma se comporta como um ponto material, descrevendo uma trajectória de translação própria, ao longo da qual pode sofrer variações de velocidade. dm, dV – massa e volume de um elemento de fluido Linha de escoamento = trajectória percorrida por um elemento de fluido (conjunto de todas as posições tomadas por esse elemento ao longo do tempo) linhas de escoamento A descrição do movimento de um fluido através de linhas de escoamento é pouco prática (número de linhas → ∞), para além de não conter informação sobre a velocidade dos elementos de fluido em cada ponto das suas trajectórias (ρ pode variar ao longo da trajectória do elemento de fluido – i.e. o volume do elemento pode ficar maior ou menor – se o fluido for compressível!) dm dV ρ = Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 2 aula nº4 RepresentaRepresentaçção do escoamento de um fluidoão do escoamento de um fluido Linha de corrente Linha de corrente = curva tangente à direcção da velocidade dos diversos elementos de fluido num dado instante t fixo as linhas de corrente fornecem uma “fotografia” da direcção do movimento e valor da velocidade de todos os elementos de fluido num dado instante (visão global do movimento do fluido) Propriedades: • em cada ponto, indicam a direcção do movimento do elemento que aí se encontra no instante em causa • a densidade de linhas de corrente numa região é indicativa da velocidade dos elementos de fluido nessa mesma região v Tubo de corrente = conjunto (3D) de linhas de corrente velocidade menor velocidade maior Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 3 aula nº4 RepresentaRepresentaçção do escoamento de um fluidoão do escoamento de um fluido Secção recta Secção recta de um tubo de corrente num dado ponto = superfície obtida da intersecção do tubo de corrente com um plano perpendicular a esse tubo no ponto considerado (se o tubo for cilíndrico, a secção recta é um círculo); quanto mais largo for o tubo nesse ponto, maior é a àrea dessa superfície secção recta Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 4 aula nº4 (ii) as linhas de corrente coincidem com as linhas de escoamento (iii) a configuração das linhas de corrente permanece constante no tempo ( r e p r e s e n t a ç ã o : l i n h a s d e e s c o a m e n t o ) Regimes de escoamentoRegimes de escoamento Escoamento estacionário Um fluido pode encontrar-se em dois regimes de escoamento distintos. O regime de análise mais simples é o estacionário, ou laminar; neste regime, o movimento de todo o fluido é pautado pela homogeneidade temporal (imutabilidade temporal). (rep re se ntação : linha s de co rre nte) (i) todos os elementos que passam num mesmo ponto (em instantes diferentes) apresentam exactamente a mesma linha de escoamento a velocidade de escoamento num dado ponto do espaço é sempre a mesma, independentemente do elemento de fluido que o ocupa Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 5 aula nº4 Regimes de escoamentoRegimes de escoamento Escoamento estacionário Consequentemente, num fluido em escoamento estacionário: • As trajectórias de elementos de fluido que não passem num ponto comum nunca se interceptam (se existir um ponto comum, existem todos!) ⇒ o movimento do fluido processa-se através do deslizamento de lâminas delgadas umas sobre as outras • Nunca há cruzamento de linhas de corrente • Nunca há passagem de fluido através da superfície lateral de tubos de corrente Um tubo de corrente em regime estacionário só admite entrada e saída de fluido através das suas extremidades Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 6 aula nº4 EquaEquaçção de continuidadeão de continuidade A lei da conservação de massa aplicada ao escoamento estacionário de um fluido traduz-se numa relação importante: a equação de continuidade A1 v1 (após ∆t) A2 v2 ∆x1 ∆x2∆m1, ∆V1 ∆m2, ∆V2 Se escoamento estacionário⇒ massa no interior do tubo de corrente é constante 1 2m m∆ = ∆ 1 2 1 2V V V Vρ ρ∆ = ∆ ⇔ ∆ = ∆ 1 1 1 2 2 2 m V m V ρ ρ ∆ = ∆ ∆ = ∆ se fluido incompressível: 1 2ρ ρ ρ= = 1 1 1 2 2 2 V A x V A x ∆ = ∆ ∆ = ∆ 1/ t× ∆ 1 2 1 2 x xA A t t ∆ ∆ = ∆ ∆ 1 1 2 2A v A v= lim 0t∆ → 1/ 2 1/ 2 1/ 2 x dx v t dt ∆ → = ∆ Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 7 aula nº4 EquaEquaçção de continuidadeão de continuidade Caudal volumétrico O produto entre a área da secção recta num ponto de um tubo de corrente e a velocidade de escoamento nesse mesmo ponto tem unidades de volume por unidade de tempo – é o caudal (ou débito) volumétrico do fluido no ponto considerado: A v ∆x A v ∆V (volume que atravessa a secção recta durante ∆t) OBS: por vezes, e embora incorrectamente, o caudal também é designado por fluxo Caudal volumétrico = volume de fluido que atravessa a secção recta por unidade de tempo VQ A v t ∆ = = ∆ [m3 s-1] ∆t V A x A v t∆ = ∆ = ∆ x v t∆ = ∆ ∆V cilindro de base A e altura ∆x Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 8 aula nº4 Para fluidos em movimento, em geral podem existir forças tangenciais exercidas pelo fluido sobre as superfícies com as quais se encontra em contacto; existindo, essas forças são forças de atrito devidas ao movimento relativo que pode ocorrer entre lâminas no escoamento laminar (questão a rever mais tarde): Um fluido diz-se não viscoso se não existir qualquer tipo de atrito no movimento relativo de elementos de fluido no seu interior; a inexistência de atrito implica (i) a inexistência de forças tangenciais, e (ii) a conservação de energia mecânica no escoamento desse fluido (aplicação directa da lei da Conservação da Energia Mecânica a qualquer elemento de fluido) EquaEquaçção de Bernoullião de Bernoulli Fluidos não viscosos ||F � F⊥ � A v (v = 0) atritoF � (fluido viscoso) Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 9 aula nº4 EquaEquaçção de Bernoullião de Bernoulli Pressão vs. velocidade A conservação de energia mecânica implica que no escoamento estacionário de um fluido incompressível e não viscoso, a pressão dependa não só da altura, mas também da velocidade de escoamento: A1 v1 y1 A2 v2 y2 = y1 Equação de continuidade: 2 1v v> Elementos à mesma altura: 2 1y y= Conservação energia mecânica do elemento de fluido: (2) (1) m mE E= dm, dV1 (2) (1) c c E E> 21 2c E dm v= y (2) (1) g gp p E E=gp E dm g y= (2) (1) h hp p E E< g hm c p p E E E E= + + hp E dV p= 2 1p p< Num fluido em movimento, pontos à mesma altura podem encontrar-se a pressões diferentes! dm, dV2 = dV1 = dV se fluido incompressível Hidrodinâmica (escoamento não viscoso)Física 2008/2009 Farmácia 10 aula nº4 EquaEquaçção de Bernoullião de Bernoulli A relação entre pressão, altura e velocidade no escoamento de um fluido incompressível e não viscoso em escoamento estacionário é a equação de Bernoulli: p1 v1 y1 p2 v2 y2 dm, dV1 y (2) (1) m m E E= 2 22 2 2 1 1 1 1 1 2 2 dmv dmg y dV p dmv dmg y dV p⇔ + + = + + 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 2 2 v g y p v g y pρ ρ ρ ρ+ + = + + dm, dV2 = dV1 = dV se fluido incompressível Conservação energia mecânica do elemento de fluido: escoamento estacionário fluido incompressível fluido não viscoso 1/ dV dm dV ρ × = Equação de Bernoulli Energia cinética por unidade de volume Energia potencial gravítiva por unidade de volume Energia potencial hidrostática por unidade de volume
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