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Física III (FIS0013) Eletrostática Prof. MSc. Farley Correia Sardinha 2 Prof. Sardinha Prof. Sardinha ELETROSTÁTICA – Conceitos Básicos – A Força Elétrica e o Campo Elétrico 3Prof. Sardinha Objetivos Reconhecer o conceito de Força Elétrica e suas representações; Aplicar a Lei de Coulomb na forma vetorial para distribuições discretas de cargas elétricas. Calcular o Campo Elétrico para distribuições discretas de carga elétrica, relacionando-o à Lei de Coulomb; Prof. SardinhaProf. Sardinha Charles-Augustin de Coulomb Foi em homenagem ao físico francês Charles Augustin de Coulomb (1736- 1806) que se deu o nome “coulomb” à unidade de carga elétrica. Engenheiro de formação, publicou 7 tratados sobre o Eletromagnetismo, e outros sobre a torção, o atrito entre sólidos, etc. Experimentador genial e rigoroso, utilizou uma balança de torção para determinar a força exercida entre duas cargas elétricas. Prof. SardinhaProf. Sardinha Lei de Coulomb A repulsão eletrostática e a atração eletrostática são expressões diferentes da força eletrostática entre dois objetos eletrizados. Em 1785, Charles Coulomb propôs uma lei que permitia calcular a força eletrostática entre dois objetos pontuais, cujas cargas elétricas são q1 e q2. Prof. SardinhaProf. Sardinha Lei de Coulomb Segundo a Lei de Coulomb, a força eletrostática: Sempre atua na direção que liga dois objetos eletrizados; É diretamente proporcional ao produto das cargas dos dois objetos; É inversamente proporcional ao quadrado da distância entre os dois objetos. 7Prof. Sardinha Lei de Coulomb y 0 x q1 r12 = r2 – r1 q2 r2 r1 𝐹12 = 𝑘 ∙ 𝑞1. 𝑞2 𝑟2 − 𝑟1 3 ∙ 𝑟2 − 𝑟1 𝐹12 = 𝑘 ∙ 𝑞1. 𝑞2 𝑟2 − 𝑟1 2 ∙ 𝑟2 − 𝑟1 𝑟2 − 𝑟1 𝑭𝟏𝟐 = 𝒌 ∙ 𝒒𝟏. 𝒒𝟐 𝒓𝟏𝟐 𝟐 ∙ 𝒓𝟏𝟐 8Prof. Sardinha Lei de Coulomb q1 q2 F12 F21 Atração q1 q2 F12 F21 Repulsão 𝒓𝟏𝟐 𝒓𝟐𝟏 𝑭𝟐𝟏 = 𝒌 ∙ 𝒒𝟐. 𝒒𝟏 𝒓𝟐𝟏 𝟐 ∙ 𝒓𝟐𝟏 𝑭𝟏𝟐 = 𝒌 ∙ 𝒒𝟏. 𝒒𝟐 𝒓𝟏𝟐 𝟐 ∙ 𝒓𝟏𝟐 9Prof. Sardinha Lei de Coulomb A constante k é chamada de constante de Coulomb ou constante eletrostática, dada por: 𝑘 = 1 4. 𝜋. 𝜀 Onde e é a chamada permissividade elétrica do meio em que as cargas estão inseridas. Em geral, a permissividade elétrica é dada por: 𝛆 = 𝛆𝐫. 𝛆𝟎 10Prof. Sardinha Lei de Coulomb Onde 𝛆𝟎 é a permissividade elétrica do espaço livre dada por: 𝛆𝟎 ≅ 𝟖, 𝟖𝟓 × 𝟏𝟎 −𝟏𝟐 𝑪𝟐 𝑵.𝒎𝟐 E 𝛆𝐫 é a permissividade relativa ou constante dielétrica do material, cujos valores são: εr = 1 para o vácuo εr = 1,0006 para o ar próximo à superfície da Terra 11Prof. Sardinha Princípio da Superposição Dentre as muitas semelhanças com a Lei de Gravitação de Newton, a Lei de Coulomb atende ao Princípio da Superposição. Ou seja, em um sistema com N partículas carregadas a interação ocorre aos pares e a força a que está sujeita cada partícula é dada pela soma vetorial de todas as interações. Prof. SardinhaProf. Sardinha Lei de Coulomb y x q1 F21 + – – q3q2 q4 + F31 F41 𝐹1 = 𝐹21 + 𝐹31 + ⋯+ 𝐹𝑁1 𝐹1 = 𝑛=2 𝑁 𝐹𝑛1 13Prof. Sardinha Exemplos 1. Em um átomo de hidrogênio, o elétron está separado do próton por uma distância média de aproximadamente 5,3 x 10–11 m. a)Qual a intensidade (o módulo) da força eletrostática entre o próton e o elétron? b)Qual a força aplicada sobre o elétron pelo próton? c)Qual a força aplicada sobre o próton pelo elétron? d)E se o átomo estivesse imerso em um meio onde k = 3,0 x 109 N.m2/C2? Qual seria a intensidade da força eletrostática? r = 5,3 x 10–11 m q1 = + e q2 = – e 14Prof. Sardinha Exemplos 2. Calcule a razão entre a força elétrica e a força gravitacional exercida por um próton e um elétron de um átomo de hidrogênio em uma região submetida ao vácuo. Lembre-se que: 𝐹𝑔 = 𝐺. 𝑚1.𝑚2 𝑟2 e 𝐹𝑒 = 𝑘0. 𝑞1.𝑞2 𝑟2 Onde G é a constante gravitacional dada por: 𝐺 = 6,67 × 10−11 𝑁.𝑚2 𝑘𝑔2 E as massas são: 𝑚𝑝 ≅ 1,67 × 10 −18𝜇𝑔 𝑚𝑒 ≅ 9,11 × 10 −22𝜇𝑔 15Prof. Sardinha Testes 1. O próton que constitui o núcleo do átomo de hidrogênio atrai o elétron que orbita em torno dele. Em relação a essa força, os elétrons atraem os prótons com força menor, maior ou de mesma intensidade? 2. Se um próton é repelido com uma certa força por uma partícula carregada, como essa força diminuirá se o próton for deslocado por uma distância três vezes maior? E cinco vezes maior? Qual o sinal da carga da partícula nesse caso? 16Prof. Sardinha Testes 3. A figura mostra dois prótons e um elétron sobre uma reta. a) Qual é o sentido da força exercida pelo elétron sobre o próton do meio? b) Qual é o sentido da força exercida pelo outro próton sobre o próton do meio? c) Qual é o sentido da força total exercida sobre o próton do meio? e p p 17Prof. Sardinha 4. A figura mostra três arranjos de dois prótons e um elétron. a) Ordene, em ordem decrescente, os arranjos de acordo com o módulo da força exercida pelos prótons sobre o elétron. b) No primeiro arranjo o ângulo entre a força total exercida sobre o elétron e a reta d é maior ou menor que 45°? Testes e p p d D ep p d D p d D e p I. II. III. 18Prof. Sardinha Testes 5. Inicialmente uma esfera A, de carga – 50e, está a 0,0025 mm de outra esfera B, de carga + 20e. Se as duas esferas são idênticas e estão imersas em vácuo, sobre o eixo y, sendo que A está na origem e B está acima de A: a) Qual a força que A aplica em B? b) Se as duas forem colocadas em contato, qual será a força que A aplicará em B, quando forem recolocadas nas mesmas posições? 19Prof. Sardinha 1. Considere as cargas pontuais imersas no vácuo e dispostas como na figura abaixo: Se q1 = – 1,3 nC, q2 = q3 = 2,0 nC e q4 = 0,8 nC: a)Qual a força resultante sobre q1? b)E qual a força resultante sobre q2? 2,1 Exercícios y x (mm) q2 – q3q1 + 0 q4 5,7 9,5 + + 20Prof. Sardinha Exercícios 2. Considere três cargas pontuais imersas no vácuo e localizadas nos vértices de um triângulo retângulo, como na figura abaixo: Se q1 = q3 = 5,00 mC, q2 = – 2,00 mC e a = 0,100 m, qual a força resultante sobre q3? y x q1 +– q3 q2 + a a 𝟐. 𝐚 21Prof. Sardinha 3. Considere as cargas pontuais imersas no vácuo e dispostas como na figura abaixo: Se q1 = 15,0 mC, q2 = 6,00 mC e a força resultante sobre q3 é nula, qual é o valor de x? x Exercícios y x (m) q2 – q1q3 + 0 2,00 + 22Prof. Sardinha Exercícios 4. Duas pequenas e idênticas esferas carregadas, cada uma de 3,00 x 10–2 kg, imersas no vácuo, estão suspensas em equilíbrio, como na figura abaixo: Se o comprimento de cada corda é L = 0,150 m e o ângulo é q = 5,00°, qual a carga de cada esfera? qL q q + a L + q 23Prof. Sardinha Exercícios 5. Dadas as partículas pontuais cujas cargas elétricas e posições estão determinadas na tabela abaixo: Qual a força elétrica resultante aplicada sobre a partícula 2? Partícula Carga Elétrica (mC) x (mm) y (mm) Z (mm) 1 + 3,5 – 2,0 0,0 0,0 2 – 6,7 0,0 – 2,0 0,0 3 – 8,9 0,0 0,0 – 2,0 24Prof. Sardinha 6. Considere as cargas pontuais imersas no vácuo e dispostas como na figura abaixo: Se q1 = 1,6 x 10 –19 C e q2 = 2.q1 : a)Qual a força resultante sobre q1? b) E se uma carga q3 = – q2 for colocada a 0,0150 m de q1? c) E se q3 for colocada a 0,0150 m de q1, mas sobre uma reta que faz um ângulo de 60° com o eixo x? Exercícios x (m) q2 – q1 0 0,0200 + 0,01500,010025Prof. Sardinha 7. Duas esferas condutoras iguais, A (de carga QA = +Q) e B (eletricamente neutra), estão separadas por uma distância a, muito maior do que os raios das esferas. Supondo que a carga induzida nas esferas seja desprezível, devido à distância entre elas, : a)Se as esferas forem interligadas por um fio condutor fino o suficiente para que a carga por ele acumulada seja desprezível, qual será a força eletrostática entre as esferas após o fio ser removido? b)Se a esfera A for ligada momentaneamente à terra e, em seguida, qual será a nova força eletrostática entre as esferas após o aterramento ser removido? Exercícios 26Prof. Sardinha Campo Elétrico O conceito de campo foi desenvolvido por Michael Faraday (1791-1867). Inicialmente era a ideia que se tinha para explicar a ação à distância de forças como a gravitacional, a elétrica e a magnética. Como vimos, partículas que possuem carga elétrica criam o campo elétrico ao redor de si e interagem com outras partículas eletrizadas através da troca de fótons, que transmitem a força eletromagnética. 27Prof. Sardinha Campo Elétrico Portanto, dada uma partícula de carga Q e uma segunda partícula de carga q, a força elétrica recebida pela segunda partícula será exercida pelo campo elétrico 𝑬 da primeira. Sendo que variações nesse campo se propagam à velocidade da luz. É importante notar que o campo elétrico independe da segunda partícula, mas a força elétrica que esta sofrerá dependerá de sua carga. 28Prof. Sardinha Campo Elétrico O campo elétrico no ponto onde a carga teste se encontra será a força resultante sobre ela dividida por sua carga, q0, de forma que: 𝐸 = 𝐹 𝑞0 Assim, a força de uma partícula de carga qi sobre uma carga q0, localizada em um ponto P, sendo dada por: 𝐹𝑖0 = 𝑘 ∙ 𝑞𝑖 . 𝑞0 𝑟𝑖𝑃 2 ∙ 𝑟𝑖𝑃 29Prof. Sardinha Campo Elétrico O campo elétrico nesse ponto será: 𝐸𝑖𝑃 = 𝑘 ∙ 𝑞𝑖 𝑟𝑖𝑃 2 ∙ 𝑟𝑖𝑃 Ou seja, se uma partícula de carga q0 < 0 for colocada sobre o ponto P, a força: 𝐹𝑖0 = 𝑘 ∙ 𝑞𝑖 . 𝑞0 𝑟𝑖𝑃 2 ∙ 𝑟𝑖𝑃 + q0 – 𝑭𝐢𝟎 qi P 𝐫𝐢𝐏 𝑬𝐢𝐏 + qi P 𝐫𝐢𝐏 𝑬𝐢𝐏 30Prof. Sardinha Exemplos 3. Uma carga puntiforme q1 = + 8,0 nC está sobre o eixo x, na posição x1 = – 1,0 mm, enquanto outra carga puntiforme q2 = + 12 nC está sobre o eixo x, na posição x2 = 3,0 mm. a) Determine o campo elétrico: b) na posição xA = 6,0 mm. c) na posição xB = 2,0 mm. 4. Uma carga puntiforme q1 = + 8,0 nC está sobre o ponto (0,0; 0,0) do plano xy, enquanto outra carga puntiforme q2 = + 12 nC está sobre o ponto (4,0; 0,0) do plano xy. Os eixos estão com escala em centímetros. Determine o campo elétrico resultante na posição (0,0; 3,0). 31Prof. Sardinha Exemplos 5. Uma carga puntiforme + q está em x = a e uma segunda carga puntiforme está em x = – a. Determine o campo elétrico: a)em um ponto arbitrário P (x > a, 0). b)em seu limite para x >> a. – +0 a a P x y x Prof. SardinhaProf. Sardinha Dipolos Elétricos Um sistema de duas cargas iguais, mas de sinais opostos, separadas por uma pequena distância L, é chamado de dipolo elétrico. Sua magnitude e orientação são descritas pelo momento de dipolo (𝒑), que é um vetor que aponta da carga negativa para a positiva, de forma que: 𝑝 = 𝑞. 𝐿 – 𝒑 – q + q 𝑳 Prof. SardinhaProf. Sardinha Dipolos Elétricos Dessa forma, sendo o vetor que liga as duas cargas: 𝐿 = 2. 𝑎. 𝑟 Então: 𝑝 = 2. 𝑎. 𝑞. 𝑟 Em termos do momento de dipolo, o campo elétrico no eixo do dipolo, em um ponto a uma grande distância |x| será: 𝐸 = 2. 𝑘. 𝑝 𝑟 3 . 𝑟 – 𝒑 – q + q 𝑳 34Prof. Sardinha Ação do Campo Elétrico sobre Partículas Puntiformes Eletrizadas Um campo elétrico uniforme pode exercer: força sobre uma partícula eletrizada isolada, causando-lhe uma aceleração em uma translação; força sobre um dipolo elétrico, também causando- lhe uma translação; torque sobre um dipolo elétrico, causando-lhe rotação. Qualquer partícula eletrizada, quando submetida a um campo elétrico, sofrerá a ação de uma força elétrica devida a esse campo. 35Prof. Sardinha Ação do Campo Elétrico sobre Partículas Puntiformes Eletrizadas Sendo a força elétrica dada por: 𝐸 = 𝐹 𝑞 ⇒ 𝐹 = 𝑞. 𝐸 Pela 1ª Lei de Newton temos que: 𝑎 = 𝐹 𝑚 = 𝑞 𝑚 .𝐸 Ou seja, se uma partícula eletrizada sofre a ação de um campo elétrico, através da força elétrica, ela sofrerá uma aceleração na mesma direção do campo. Prof. SardinhaProf. Sardinha Ação do Campo Elétrico sobre Partículas Puntiformes Eletrizadas Além disso, se e essa partícula eletrizada penetrar esse campo, sua aceleração terá: O mesmo sentido do campo, se ela for positiva. O sentido oposto ao do campo, se ela for negativa. A figura representa partículas inseridas em um campo uniforme, ou seja, linhas de campo paralelas e equidistantes. + + 𝑬 𝑬 37Prof. Sardinha Exemplos 6. Um elétron é projetado em um campo elétrico uniforme 𝐸 = (1000 𝑁 𝐶) 𝑖 com uma velocidade inicial 𝑣0 = (2,0 × 106 𝑚 𝑠) 𝑖 . Qual a distância percorrida pelo elétron antes que ele atinja momentaneamente o repouso? 7. Um elétron entra em um campo elétrico uniforme 𝐸 = (−2,0 𝑘𝑁 𝐶) 𝑗 com uma velocidade inicial 𝑣0 = (1,0 × 106 𝑚 𝑠) 𝑖. a) Qual a razão entre a força elétrica e a força gravitacional exercidas sobre esse elétron? b) Qual a deflexão do elétron depois de ele ter percorrido 1,0 cm na direção x? Prof. SardinhaProf. Sardinha Dipolos em campos elétricos Um campo elétrico externo uniforme possui força resultante nula sobre um dipolo. Mas exerce um torque que tende a girar o dipolo para alinhá-lo com sua própria direção. + – 𝑬 𝐩 𝐅 𝐅 39Prof. Sardinha Dipolos em campos elétricos Esse torque pode ser expresso por: 𝜏 = 𝑝 × 𝐸 Se o dipolo gira de um ângulo dq, o campo elétrico realiza um trabalho dado por: 𝑑𝑊 = − 𝜏. 𝑑𝜃 = −p. E. senθ. 𝑑𝜃 Como DU = – DW, temos: 𝑑𝑈 = −𝑑𝑊 = +p. E. senθ. 𝑑𝜃 Integrando: 𝑈 = −p. E. cosθ + 𝑈0 ⇒ 𝑈 = − 𝑝 ∙ 𝐸 + 𝑈0 40Prof. Sardinha Sugestões para estudo Leia o capítulo 21 e o capítulo 22 (até a seção 22-5, depois 22-8 e 22-9) do livro “Halliday – Vol. 03”. Responda as perguntas do final de capítulo: Cap. 21 – Todas Cap. 22 – 1 a 6, 9 e 10. Resolva os problemas das seguintes seções: Cap. 21 – Seção 21.4 e “Problemas Adicionais” Cap. 22 – Seção 22.4, 22.5, 22.8 e 22.9. Qualquer dúvida envie e-mail para: farley.sardinha@multivix.edu.br
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