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Aula anterior Mecânica Quântica Através dos Postulados Uma forma prática de introduzir as ideais fundamentais da mecânica quântica é através de postulados. Esse conjunto de regras é originado de diversos trabalhos de cientistas já citados e organizados de modo a formar uma base da teoria. Partícula em Movimento Livre O Problema da Partícula na Caixa Obtenção da Função de Onda Propriedades da Solução Propriedades da Solução Problema da Partícula na Caixa em Duas Dimensões Propriedades da solução Propriedades da solução O caso da caixa quadrada O caso da caixa quadrada Problema da Partícula na Caixa em Três Dimensões Propriedades da solução O caso da caixa cúbica Um caso especial da caixa tridimensional é a caixa cúbica, onde os lados são iguais: Podemos reescrever a função de onda e a energia como: Note que aqui a degenerescência ocorrerá em grau muito maior, devido a maior simetria do problema. Teremos um maior número de combinações de valores de em que as energias de diferentes estados serão iguais. Aula 08 Tunelamento 16 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br O problema da barreira de potencial 17 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br O problema da barreira de potencial 18 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 19 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 20 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 21 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Analisando a forma da função de onda, temos uma expressão de dois termos: O primeiro termo, da exponencial positiva, representa o movimento da onda no sentido positivo de . O segundo termo, da exponencial negativa, representa o movimento da onda no sentido negativo de . 22 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Utilizando essa ideia e observando o nosso sistema, notamos que: Para : , o termo da exponencial negativa representa a reflexão da partícula na barreira. Para : , o termo que representa o movimento no sentido contrário do eixo , ou seja, a exponencial negativa, terá valor nulo pois a partícula só se deslocará para a direita. Assim: . 23 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 24 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 25 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 26 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Utilizando essa ideia e observando o nosso sistema, notamos que: Para : , o termo que representa o movimento no sentido contrário do eixo , ou seja, a exponencial real positiva, terá valor nulo pois a partícula só se deslocará para a direita. Não é possível a partícula ser refletida indo de um meio de maior energia potencial para um de menor. Assim: . 27 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 28 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Probabilidade de transmissão 29 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br 30 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br 31 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br 32 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br 33 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br 34 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Propriedades da solução Observando a forma da função de onda para os dois casos, podemos notar que em ambos a função de onda não é completamente nula para nenhuma das três regiões do problema: antes, depois e no interior da barreira. O resultado obtido é bastante diferente do que seria esperado da teoria clássica, onde não seria possível encontrarmos uma partícula no interior ou após uma barreira de energia potencial maior do que a sua energia total. Isto significaria energia cinética negativa para a partícula. Podemos observar que isto ocorre nos sistemas quânticos, ainda que com pequena probabilidade. Para observar isto, basta imaginar a forma da densidade de probabilidade destas funções. Propriedades da Solução 36 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Aplicações do fenômeno do tunelamento Microscopia de Tunelamento 37 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Microscopia de Tunelamento Uma aplicação prática deste efeito é a técnica da microscopia de tunelamento. Através desta técnica, podemos analisar substâncias químicas, especialmente materiais sólidos, e caracterizar sua forma e composição atômica. A sonda, que é de um material metálico condutor, registra uma corrente elétrica sem tocar no material analisado. Os elétrons do sistema são conduzidos a ela por efeito de tunelamento. 38 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Conclusões da aula de hoje 39 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Conclusões Resolvemos os problemas de partículas se encontrando com barreiras de energia potencial constante. Observamos que suas soluções se assemelham com as da partícula livre. Através do tratamento quanto-mecânico, concluímos que, independente do potencial ser maior ou menor que a energia cinética da partícula, existe uma probabilidade da partícula atravessar esta barreira. A este fenômeno é dado o nome de tunelamento. 40 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Próximas aulas Próximas aulas Nas próximas aulas discutiremos o tratamento quântico de dois importantes sistemas: o oscilador harmônio e o rotor rígido. 42 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Até a próxima aula!
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