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Aula anterior Oscilador Harmônico Quântico Construção do Hamiltoniano Obtenção da Função de Onda Obtenção da Função de Onda Polinômios de Hermite Obtenção da Energia A expressão que descreve a energia de um sistema desse tipo é bem mais simples que a função de onda, sendo dependente do valor do número quântico : Onde: é um número inteiro qualquer: é a frequência angular do oscilador: Propriedades da Solução Propriedades da Solução Princípio da Correspondência A correspondência entre o resultado clássico e quântica fica clara neste sistema. Podemos observar que a medida que aumenta o valor no número quântico, e assim da energia do sistema, a densidade de probabilidade de encontrar a partícula se aproxima da forma da função clássica, como deveria ser esperado. Tunelamento Nesta figura colocamos, simultaneamente, as funções de onda dos cinco primeiro estados e a forma do potencial utilizado para descrever o movimento harmônico oscilatório. Classicamente, não deveria existir função de onda na região onde a energia potencial é máxima, pois não pode haver um sistema com energia cinética negativa. Entretanto, quanticamente, a função existe além desses limites. Essa capacidade de uma partícula penetrar uma barreira de energia potencial maior que sua energia cinética já nos foi mostrada anteriormente. É o fenômeno do tunelamento. Aula 10 O Problema do Rotor Rígido 12 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Partícula em um anel 13 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Partícula em um anel 14 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Hamiltoniano Para este sistema, não temos qualquer potencial atuando sobre a partícula. Isto implica, como em outros casos que já vimos, que: Dessa maneira, na expressão do Hamiltoniano teremos apenas o termo de energia cinética, já conhecido: 15 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Hamiltoniano 16 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Hamiltoniano 17 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Aplicando este Hamiltoniano na equação de Schroedinger, obtemos a seguinte equação diferencial: 18 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 19 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Podemos determinar o valor da variável utilizando uma propriedade da simetria do problema. A função deve se repetir a cada volta, ou seja, cada vez que o valor do ângulo variar de : 20 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Analisaremos essa expressão reescrevendo a exponencial complexa pelo teorema de Euler: Para que essa expressão seja satisfeita, o termo complexo deve ser igual a zero e o termo do cosseno deve ser igual a um. Isso será verdade apenas quando: 21 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Normalização da Função de Onda 22 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 23 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Energia 24 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Energia 25 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Propriedades da Solução 26 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Propriedades da Solução Para relembrar, a função de onda tem a seguinte forma: Onde: é o momento de inércia do sistema de uma partícula; é o número quântico: Note que todos os estados, com exceção de , são duplamente degenerados, por causo do sinal do número quântico. 27 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br O Problema do Rotor Rígido 28 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Rotor Rígido 29 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Momento de Inércia Para relembrar, o momento de inércia de um rotor rígido, como na figura mostrada, é dado por: Onde: é a massa reduzida do sistema; é a distância entre os dois corpos; A massa reduzida é obtida da relação entre as massas: 30 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Hamiltoniano 31 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Hamiltoniano 32 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Hamiltoniano 33 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 34 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Separação de Variáveis Assim como fizemos no caso da partícula na caixa bidimensional e tridimensional, iremos propor uma separação de variáveis: 35 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 36 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 37 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda 38 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Polinômios associados de Legendre São funções matemáticas obtidas pelo francês Adrien Legendre que são soluções de equações diferenciais. Estas funções são determinadas por dois números inteiros, que aqui chamamos de e : é um número inteiro positivo qualquer: é um número inteiro entre e : Dessa forma, os valores variam como: 39 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Polinômios associados de Legendre Nesta tabela temos exemplos de alguns destes polinômios. 40 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Função de Onda Assim, podemos escrever a função de onda do rotor rígido: Onde: é um número inteiro: é um número inteiro entre e : 41 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Obtenção da Energia 42 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Regras de Seleção 43 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Propriedades da Solução 44 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Momento Angular em Mecânica Quântica 45 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Momento Angular Clássico Na Mecânica Clássica, aprendemos que o momento angular é uma grandeza vetorial relacionada com o momento de inércia e a velocidade circular. Para um sistema de uma partícula, podemos escrever como: 46 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Construção do Operador Podemos construir um operador relativo ao momento angular de uma partícula sem carga que se move em uma trajetória circular, como as dos casos que vimos na última aula. Em analogia com o caso clássico, podemos propor: Conhecemos os operadores de posição e momento linear, enunciados nos postulados. Dessa forma: 47 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Momento Angular Quântico 48 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Autovalor de Momento Angular Operadores de momento angular possuem formas características de autovalores: Onde temos os números quânticos: Conforme vimos, a função de onda de um movimento circular em três dimensões é determinada por dois números quânticos que possuem uma relação entre eles. A energia e o momento angular total dependem apenas do valor de . Entretanto, a componente do momento angular é quantizada e dependente do valor de , que chamaremos de projeção do momento angular. 49 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Propriedades de Comutação 50 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Projeção do Momento Angular 51 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Projeção do Momento Angular 52 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Relação do Momento Angular e Energia 53 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Conclusões da aula de hoje 54 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Conclusões 55 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Próximas aulas Próximas aulas Na próxima aula partiremos para a resolução do problema do átomo hidrogenóide do ponto de vista da mecânica quântica. 57 Carlos Eduardo de Moura - carlosevmoura@iq.ufrj.br Até a próxima aula!
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