Química Nuclear - Aula 5

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11/06/2014
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Como ler uma mapa?
Carta de Nuclídeos
Desintegração β-
(Af = A; Zf = Z +1)
Captura de elétrons ε
ou Desintegração β+
(Af = A; Zf = Z – 1)
Desintegração a (Af = A – 4 e Zf = Z – 2)
N – 2 
Z
 –
2 
A - 4
Emissão de próton (Af = A – 1; Zf = Z -1) 
Z
 -
1
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2
Emissão de neutron (Af = A – 1; Zf = Z) 
N – 1 
Exercício 3: 40K
ε/β+
β-
Exercício 3: 206Pb Exercício 3: 209Pb
Z + 1
Exercício 3: 239Pu
N – 2 
Z
 –
2 
A - 4
Exercício 3: 272Rg
N – 2 
Z
 –
2 
A - 4
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3
Exercício 3: 141Ho
Z
 –
1 
E
m
is
sã
o
 d
e 
p
ró
to
n
ε/β+
Af = A; Z – 1 
Reações nucleares
Transmutações de núcleos por reações nucleares de baixa energia
Os tipos de 
desintegração
Tipos de desintegração
+24
2He
−
− e
0
1
+e01
Núcleos de hélio 
Elétrons 
Pósitrons 
Tipo de 
desintegração
Símbolo Radiação emitida Observações 
Radiação α α Preferencialmente para Z > 
83
Radiação β
β- Em baixo da linha de 
estabilidade β
β+
Acima da linha de 
estabilidade β
Captura de elétrons ε Raios-X característicos do 
nuclídeo filha
Tipos de desintegração
Prótons 
+p11
Tipo de 
desintegração
Símbolo Radiação emitida Observações 
Radiação γ γ Fótons (hν) Em geral depois (10-16 –
10-13 s) da desintegração 
α ou β
Transição isomérica Iγ Fótons (hν) Estados excitados 
metaestáveis 
(preferencialmente 
abaixo de números 
mágicos)
Conversão interna e- Elétrons de conversão e 
raios-X característicos
Preferencialmente para 
energias de excitação 
baixa (< 0,2 MeV)
Radiação de próton p Longe da linha de 
estabilidade β
Fissão espontânea sf Produtos de fissão e 
nêutrons 
Preferencialmente para 
A > 245
Carta de Nuclídeos 
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Desintegração α
• Energia liberada na desintegração α. 
– Ea energia cinética da partícula α
– Ee energia de excitação do nuclídeo filha
– Er energia de recuo
ret EEEE ++= α
filhanúcleodomassamcom
m
m
EE N
N
r =





+= αα 1
Desintegração α
• Desintegração α do estado fundamental 
mãe para estado fundamental filha 
Desintegração α
• Desintegração α do estado fundamental 
mãe para estados excitados da filha 
Desintegração α
• Desintegração α de estados excitados 
mãe para estado fundamental da filha 
Desintegração α
• Partículas α possuam energias discretas 
– Espectro da radiação a de 235U. 
Desintegração α
• Regra de Geiger-Nuttall
– Existe relação empírica entre alcance de partículas α
no ar (energia) e tempo de meia vida.
– b´ e b´´ são constantes gerais
– a´ e a´´ são constantes que diferiram entre os 
diversas famílias de desintegração (235U, 238U e 232Th) 
α
αλ
Eabtb
bEaa
´´log´´log)(
´´loglog)(
2
1 −=
+=
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Desintegração α
• Regra de Geiger-Nuttall para as famílias de 
desintegração (4n + 2), (4n) e (4n + 3) 
Desintegração α
• Regra de Geiger-Nuttall para diversos Nuclídeos 
par – par 
Desintegração α
• Regra de Geiger-Nuttall para para os isótopos 
de urânio 
Desintegração α
• Efeito de tunelamento
– Energias α variam entre 1,8 MeV (144Nd) e 11,7 MeV 
212mPo) mas são pequenas demais para superar a 
barreira de energia
Estimação da barreira de energia por:
][
3
MeV
A
ZZ
V núcleoCoulomb
α≈
Desintegração α
• Efeito de tunelamento
Grande probabilidade para o 
tunelamento ⇒ alta energia das 
partículas α,
em geral não se observa 
desintegração α se a energia 
cinética da partícula é menor 
que 2 MeV. 
Desintegração β−
• Transmutação de núcleo por emissão de um elétron
• Mudança Z + 1, A = constante
• Embora os Nuclídeos mãe e filha possuam energias 
definidas observa-se espectro continuo para as partículas β.
Espectro β- de 32P 
(t½ = 14,3 d) 
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Desintegração β−
• Embora Eβmax corresponde a diferença de energia entre 
mãe e filha espectro continuo fere lei da constância de 
energia
• Emissão de elétron com spin = ½ fere também a constância 
do spin
• EXEMPLO:
– 32P(spin = 1) → 32S(spin = 0)
• POSTULADO de uma partícula adicional (anti-neutrino com 
spin = ½ por Pauli em 1930
ν++→ −+ epn
Detecção de neutrinos e anti-neutrinos
• Detecção através da integração β inversa
++ +→+ βν np
Clyde Lorrain Cowan jr. 
Frederick Reines
Detecção de neutrinos e anti-neutrinos
• Tanques A e B 
– Anti-neutrino reage com 
prótons de água 
– Positron resultante forma 
com elétron par de fótons 
(511 keV; 180 °)
– Nêutron formado é 
moderado pela água e 
capturado pela 113Cd (12,22 
%, σ =20760 barn)
• Tanques I – III
– 1400 de solução scitilante 
equipados com 2 × 55 
multiplicadores de fótons
Desintegração β−
• Considerando manti-neutrino = 0 (< 2 eV = 3,6⋅10-33 g)
• Desintegração β é possível se ∆m = mA –mB >0
• Energias de desintegração β variam entre:
– 2,6 keV (187Re) e 20,4 MeV (11Li)
• Tempo de meia vida varia entre:
– 8,7 ms (11Li) e 7,2⋅1024 a (128Te)
ν++→ −+ eBA ZZ 1
Desintegração β+
• Como espectro das partículas β- a de partículas β+ é 
continuo
ν++→ +− eBA ZZ 1
Desintegração β+
• Como a desintegração β+ libera mais um elétron da camada do 
átomo A a balança de massa é:
– zA → z-1B + e+ + e-
⇒ desintegração é possível se 
– ∆m = (mA – mB – me+ - me-) > 0
• tempo de meia vida para desintegração β+ varia entre 
8,9 ms para 13O e 1,4⋅1017 a para 50V, 
• energia máxima da desintegração β+ varia entre 
1,02 MeV e 16,7 MeV para 13O 
ν++→ +− eBA ZZ 1
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Captura de elétron ε
• Captura de um elétron de um orbital s (densidade de 
probabilidade Ψ2 ≠ 0)
• Não há emissão de positron e liberação de elétron 
• Balança de massa para é
– ∆m = mA – mB
• ⇒ 0 < ∆m < 1,02 MeV somente captura de elétron é 
possível (exemplo 55Fe)
• Com aumento de ∆m aumenta a probabilidade de β+
em relação a ε
• Para mesma ∆m a probabilidade de ε aumenta com Z.
ν+→+ −+ nep
Detecção de neutrinos 
• Captura de elétrons 
• 37Ar + e- ??37Cl + ν + 0,8 MeV
• Elétron captura possua energia definida 
portanto ν também possua energia 
definida que é transferida como energia 
de repulsão para o átomo de cloro.
• Determinação dos elétrons de Auger para determinar 
o momento da desintegração
• Determinar o tempo que os átomos necessitam para 
percorrer “Laufzeitstrecke” 
• Acelerar os íons na “Beschleunigungsstrecke” para 
detecta-los 
Regras de seleção para 
desintegração β/ε
• Probabilidade de desintegração β ou de ε
pode ser estimado pelo fator ft =f⋅t½
• Determinação de Mfi por cálculos 
quânticos 
2
2
1
2
2
1
2ln
fi
fi
M
const
tfft
fMconst
t
=⋅=
⋅⋅==βλ
Regras de seleção para 
desintegração β/ε
• Estimação do valor f para desintegração β e ε
• f(ε)/f(β+) ≈ probabilidade ε/probabilidade β+
)1(5,36,5log0,2)(log)(
3
log)1(009,0007,079,0log0,4)(log)(
log)1(005,002,078,0log0,4)(log)(
2
++−∆=





 ∆+−++∆=
∆−−++∆=
+
−
ZEfc
E
ZZEfb
EZZEfa
ε
β
β
Regras de seleção para 
desintegração β/ε
• Probabilidade de desintegração β ou de ε
pode ser estimado pelo fator ft =f⋅t½
– Valores de ft baixos para transmutações 
“permitidas”
– Valores ft altos para transmutações 
“proibidas”
– Calculo com mecânica quântica
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Regras de seleção para 
desintegração β/ε
• Transmutação de núcleos espelho é permitido 
e favorecido
• Exemplo:
9
17
8
5,64,
8
17
9
2
1
OF
st
 →
=+β
Calculo de ft
• 17F (t½ = 64,5 s; Emax = 2,761 Mev)
– logf(β+??????log????????????????????????-??????????log(2,761/3))2 = 2,617 
– logft(β+) = 2,617 + logt½ = 2,617 + 1,810 = 4,43
– logf(ε???????????-??????????????????
Regrasde seleção para 
desintegração β
Desintegração γ
Radiação γ
• desintegração α ou β não ocorre para um 
estado excitado
• Nuclídeo excitado alcança estado 
fundamental emitindo fótons (radiação γ) 
com energias variando entre 5 e 7000 keV
• Esta emissão de fótons acontece com 
quanta discretos e segue como no caso 
da emissão de luz por átomos excitados 
regras de seleção 
Radiação γ
• Na eletrodinâmica clássica a emissão de energia é
causada pela mudança da distribuição de carga no
sistema
• Emissão de radiação dipolo elétrico, causada pela
vibração harmônica de uma carga.
• Nas transições dentro da camada eletrônica de um
átomo se observa somente são exclusivamente radiação
de dipolo elétricos (E1),
• outros tipos de radiação multipolos (2l) magnéticos (Ml)
ou elétricos (El), são “proibidos”.
• Estes tipos de radiação não são observados mesmo se
a radiação de dipolo elétrico também é proibida, por que
a camada eletrônica de um átomo pode perder sua
energia por outros processos como processos de
impacto.
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Radiação γ
• Para núcleos atômicos não há interação
com o ambiente
⇒ perda de energia é somente possível
pela emissão:
– de um fóton (radiação γ)
– emissão de elétrons de conversão
– formação de um par de posítron – elétron.
• Assim a energia pode ser emitida, caso
radiação de dipolo elétrico é “proibida”
pela emissão de radiação multipolo
elétrico (El) ou magnético (Ml).
Radiação γ
• Constantes de desintegração
– radiação de multipolo elétrico
– radiação de multipolo magnético
– Fator S
)(10
197
4,2 121
122
3
1
0
−
+
⋅









= s
E
ArS
LL
Eλ
)(10
197
55,0 121
122
3
1
0
3
2 −
+
− ⋅









= s
E
ArSA
LL
Mλ
2
2 3
3
)]12(...531[
)1(2






++⋅⋅⋅⋅
+
=
LLL
L
S
Tabela 36. Tempo de meia vida para transições γ calculado com a 
Equação 53 e a Equação 54.[i]
Tipo de 
radiação
Mudança 
do spin 
orbital ∆L*
∆P† Tempo de meia vida (s) para 
energias de:
1 MeV 0,2 MeV 0,05 MeV
E1 1 Sim 2⋅10-16 3⋅10-14 2⋅10-12
M1 1 Não 2⋅10-14 2⋅10-12 2⋅10-10
E2 2 Não 1⋅10-11 3⋅10-8 3⋅10-5
M2 2 Sim 9⋅10-10 3⋅10-6 3⋅10-3
E3 3 Sim 7⋅10-7 6⋅10-2 9⋅102,**
M3 3 Não 7⋅10-5 5 8⋅104,††
E4 4 Não 8⋅10-2 2⋅105,‡ 4⋅1010,‡‡
M4 4 Sim 7 1⋅107,§ 4⋅1012,§§
*Mudança do número de spin orbital; †∆P = mudança de paridade; ‡56 h; §116 d; **15 s; 
††22 min; ‡‡1270 a; §§126752 a. 
Regras de seleção
l
l
l
l
Mradiaçãopara
b
Eradiaçãopara
mmmIIlIIa
2
1
1
21
212121
)1(
)(
)1(
;)(
pipi
pipi
+−=
−=
−=−≥≥+
Regras de seleção Exemplo
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Exemplo
208Pb duplamente mágica
Transição interna (isômeros nucleares)
• Tempo de meia vida para transições γ varia entre 0,1 fs e 
126754 a. 
• Em geral a desintegração γ acontece em torno de 10-13 s 
depois da desintegração α ou β
• Desintegração α ou β ou captura de nêutrons térmicos 
pode resultar num estado excitado cuja transição para o 
estado fundamental é “proibida” 
⇒ transição possua um tempo de meia vida > 10-12 s. 
⇒ emissão de radiação γ independente do processo que 
resultou na formação do nuclídeo excitado 
– tempo de meia vida varia entre 0,7 ns (214m1Ra) e 241 a (192m2Ir) 
podendo ser maior que o tempo de meia vida do nuclídeo no 
estado fundamental (192Ir, t½ = 73,83 d). 
Transição interna (isômeros nucleares)
• isômeros nucleares são esperados se o estado 
excitado possua uma energia pouco acima do 
estado fundamental e se seu spin nuclear 
difere bastante ao do estado fundamental
• Tais condições são observadas 
frequentemente embaixo dos números mágicos 
50, 82 e 126 para Z e N (“ilhas de núcleos 
isômeros”)
Ilha de núcleos isômeros
Exemplos 
PaPaTh m234234234 /→
−β
Exemplos 
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Transição sem emissão de γ
• spin de fótons ≠ 0 ⇒ transição I1 = 0 → I2 = 0 
não é possível pela emissão de quanta de γ. 
• Energia do núcleo é transferida a um elétron da 
camada eletrônica ⇒ emissão de um elétron de 
conversão (e-) 
– Ee = Eγ – EL, (Eγ é a diferença de energia entre o 
estado excitado e o estado fundamental e EL a 
energia de ligação do elétron)
– Dependendo a camada de origem do elétron de 
conversão diferencia-se conversão K, conversão L 
etc. 
Elétrons de conversão
• exemplo para transição somente pela emissão 
de elétrons de conversão:
– 75mGe obtido pela captura de nêutrons pelo nuclídeo 
estável 74Ge (99,97 % e-; 0,03 % β- para nuclídeo 
estável 75As)
• A emissão de elétrons de conversão também se 
observa como um processo alternativo 
simultaneamente com a emissão de quanta γ e 
aumenta a probabilidade de transição para o 
estado fundamental. Neste caso a constante de 
desintegração λ = λγ + λe, 
Criação de par
• para energias de transição > 1,022 MeV. há a 
possibilidade da formação de um par positron –
elétron (ambos com uma massa de repouso de 
5,4858×10-4 u = 0,511 MeV) 
• energia é distribuída aleatoriamente entre as 
duas partículas ⇒ os espectros dos positrons e 
elétrons emitidos são contínuos 
MeVETT
ee
022,1−∆=+ +− γ
Exemplo
• desintegração de 16N, que pode ser gerado pela captura de 
nêutron pelo nuclídeo estável 15N. 
• desintegra para o nuclídeo estável 16O e 0,012 % dessas 
desintegrações resultam no 1º estado excitado de 16O*.
• Transição 16O* → 16O não é possível ⇒ criação de um par 
Fluorescência de raios-X
• desintegraão por 
captura de elétrons ou 
emissão de elétrons de 
conversão resulta numa 
lacuna de elétron nas 
camadas internas. 
• Tais lacunas de elétron 
são preenchidas por 
elétrons das camadas 
externas que perdem 
energia pela emissão de 
raios-X característica 
Elétrons de Auger
• Auger descreveu em 
1925 que 
alternativamente a 
diferença de energia 
entre as duas camadas 
eletrônicas pode ser 
transferida para um outro 
elétron da camada que é 
emitido como um assim 
chamado elétron de 
Auger
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Elétrons de Auger
• Processo Auger
• Os espectros dos elétrons de Auger mostram 
energias discretas (EAuger = E1 – E2 – E3)
Espectros observados
• espectro de desintegração β com emissão simultânea de 
elétrons de conversão 
Espectros observados
• Desintegração de 137Cs. 
Espectros observados
• Espectro de 137Cs. 
Fissão espontânea 
• Observado por 
Georgy Nikolayevich Flyorov
Como processo alternativo a desintegração α
γradiaçãonêutronsfissãodeprodutos
CfCm 2
1
2
1 sf,t252
98
2,645a???
248
96
++
 → ←
== a85
Fissão espontânea
• Fissão espontânea é observado somente para 
números de massa A alta (> 245) e sua probabilidade 
como alternativa para desintegração a aumenta com o 
número de ordem Z. 
– 238U a razão entre fissão espontânea e desintegração α é 
aproximadamente 1 : 106, 
– 252Cf 3,2 % : 96,8 % 
– 256Fm a probabilidade de fissão espontânea em relação a 
desintegração α é 92 %. 
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Fissão espontânea
• fissão de um núcleo pesado, como por exemplo, 
urânio (A ≈ 240) em dois fragmentos iguais libera uma 
energia em torno de 200 MeV por núcleo fragmentado 
• Esta energia é transformada em energia cinética e 
energia de excitação dos fragmentos 
• os fragmentos de fissão possuam um excesso de 
nêutrons e mostram transmutação β- que também 
contribua para a energia liberado pela fissão 
Tabela 38. Energia liberada na fissão de 235U.
Forma de energia Energia (MeV)
Energia cinética dos fragmentos
de fissão
167
Energia cinética dos nêutrons
liberados
5
Radiação γ imediata 6
Desintegração β- dos produtos
de fissão
8
Radiação γ dos produtos de
fissão
6
Energia cinética dos anti-
neutrinos liberados
12
SOMA204
Fissão espontânea
• Fissão pode acontecer na linha A resultando em 
fragmentos de massa aproximadamente igual, 
mas de energias de excitação diferente (fissão 
simétrica). 
• Mais provável na linha B resultando em 
fragmentos com massa diferente, mas energias 
de excitação semelhante (fissão assimétrica)
• Quebra na linha C (Figura 154a), resultaria em 
fragmentos de massa diferente e energias 
diferentes. 
Fissão espontânea
• Devido à repulsão eletrostática as duas partes se afastem, 
atingindo alta energia cinética 
• Estes fragmentos altamente excitados emitem nêutrons 
(nêutrons imediatos) e fótons (radiação γ imediata) 
• Até este ponto o processo de fissão decorreu em 
aproximadamente 10-15 s. os produtos de fissão primários 
perdem sua energia de excitação sofrendo várias 
transmutações β-, acompanhadas de radiação γ até a 
formação de nuclídeos estáveis 
• Caso os nuclídeos intermediários possuam alta energia de 
excitação observa-se também a emissão de nêutrons 
(nêutrons retardados). 
• Devido à liberação de nêutrons durante o processo de fissão 
nuclídeos que mostram fissão espontânea são utilizados 
como fonte de nêutrons. 
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14
Fissão espontânea
• No modelo da gotinha a força de Coulomb 
proporcional a Z(Z-1)A? tenta de distorcer o núcleo 
enquanto a força superficial proporcional a A??tenta 
de manter o núcleo numa forma esférica. 
• Devido ás distorções do núcleo resultando de 
oscilações a força de Coulomb pode superar a força 
superficial é o núcleo é fragmentado em duas partes
• A relação x entre a força de Coulomb e a força 
superficial é conhecido como parâmetro de fissão. 
Parâmetro de fissão 
A
Z
AA
ZZ
x
2
3
2
3
1
)1(
≈
−
∝
Parâmetro de fissão para núcleos par - par Problemas do modelo da gotinha
• Figura mostra a tendência geral do aumento da 
probabilidade de fissão espontânea com o 
aumento do parâmetro de fissão
• Porém observa-se para cada elemento um 
máximo para o tempo de meia vida
• Também os tempos de meia vida em respeito à 
fissão espontânea de núcleos par – impar, 
impar – par e impar – impar são diferentes em 
ordens de magnitude dos valores extrapolados 
a partir dos valores observados para núcleos 
par – par 
Isômeros de fissão Isômeros de fissão
• A existência de isômeros de fissão pode ser explicada 
utilizando um modelo modificado que considera 
efeitos de camada
Modelo da gotinha Modelo 
modificado
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Fissão assimétrica 
Rendimento da fissão espontânea de 257Fm e rendimento de fissão de 257Fm 
induzido por nêutrons térmicos 
Fissão assimétrica 
Rendimento da fissão espontânea como função de 
número de massa (A) de: 242Cm; 250Cm e 250Cf. 
Fissão assimétrica 
Rendimento de fissão induzida para 206Pb e 226Ra 
Fissão assimétrica 
Modelo da gotinha e Modelo modificado para fissão espontânea 
228Ra 234U
Outros tipos de desintegração
• Shake-off
– A desintegração β- aumenta a carga nuclear Z em 1. 
– Assim os elétrons da camada são mais ligados 
– diferença de energia deve ser transmitida para o ambiente.
• Em alguns casos rearranjo da camada eletrônica 
pode resultar na expulsão de elétrons das camadas 
externas
– Por exemplo: desintegração β- de 23Ne (t½ = 37,2 s) em 
23Na
• 71,9 % dos átomos de 23Na possuam uma carga positiva (esperado 
para desintegração β-
• 17,5 % dos cátions possuam a carga 2+ 
• 2,85 % a carga 3+,
• alguns átomos podem mostrar cargas de até 6+. 
Outros tipos de desintegração
• Emissão de prótons
– Para núcleos com deficiência grande de nêutrons a podem 
emitir um próton (p).
– Exemplos para desintegração p 
• 112Cs (t½ = 500 ms), 
• 131Eu (t½ = 26 ms), 
• 145Tm (t½ = 3,5 ms) 
• que desintegram em 111Xe, 130Sm, e 144Er, respectivamente. 
– emissão de um próton é observada como processo 
alternativo á desintegração α ou β+, 
• 160Re (t½ = 0,79 ms; p = 91 %; α = 9 %) 
• 156Ta (t½ = 144 ms; p = 4,2 %; β+ = 95,8 %).
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16
Outros tipos de desintegração
• Emissão de nêutrons 
– nuclídeos ricos em nêutrons podem emitir um nêutron (n) 
transformando-se no isótopo com número de massa igual A – 1. 
Tabela 39. Nuclídeos mostrando desintegração n.
Nuclídeo t½ (s) Nuclídeo t½ (s) Nuclídeo t½ (s)
4H 1,0⋅10-22 10He 2,7⋅10-21 21C 3,0⋅10-8
5H 8,0⋅10-23 10Li 2,0⋅10-21 24N 5,2⋅10-8
6H* 3,2⋅10-22 12Li 1,0⋅10-8 25O 5,0⋅10-8
5He 7,6⋅10-21 13Be 2,7⋅10-21 28F 4,0⋅10-8
7He 2,9⋅10-21 16B 1,9⋅10-10 49S 2,0⋅10-7
9He 7,0⋅10-21 18B 2,61⋅10-8
*desintegração múltipla: 6H(3n)4H; 6H(4n)2H.
Outros tipos de desintegração
• Emissão de núcleos pesados (clusters)
– em 1984 observado para 223Ra emissão de 14C 
como processo alternativo a desintegração α
(λC : λα = 8,5⋅10-10; λα = 7,02⋅10-7 s-1). 
• Além da emissão de 14C, também foi provado a 
emissão de núcleos de 12C, 20O, 24Ne e 28Mg.
• λc : λα varia entre 10-9 – 10-16
• núcleos emitidos possuam números de 
nucleons pares entre 6 e 14, 
• nuclídeos filha são perto do núcleo duplamente 
mágico 208Pb. 
Outros tipos de desintegração
• Emissão de núcleos pesados (clusters)
– emissão de núcleos pesados é um processo alternativo à 
desintegração α e fissão espontânea. 
Outros tipos de desintegração
• Desintegrações duplas e múltiplas
– Desintegrações duplas β- são observadas para 
alguns nuclídeos com número de núcleons par –
par onde a desintegração β- simples resultaria num 
nuclídeo com número de núcleons impar – impar 
com uma energia maior.
– por exemplo desintegração 2β- de:
• 128Te (t½ = 7,2⋅1024 a) 
• 100Mo (t½ = 1,15⋅1019 a) 
• 40Ca (t½ ?????????21 a) 2 ε
Estabilidade de 40Ca; 40K; 40Ar
• EL média (MeV/nucleon) ver Exercício 4b:
– 40Ar (-8,60) < 40Ca (-8,55) < 40K (-8,54)
– OBS: 40Ca constitua:
• 3,5 % da crosta terrestre!!!!
• 1,5 % do corpo humano!!!!!
Outros tipos de desintegração
• Desintegrações duplas e múltiplas
–desintegração 2p de:
• 45Fe que pode se transmutar com tempo de meia 
vida de 3,5⋅10-7 s por desintegração p em 44Mn 
ou por desintegração p dupla em 43Cr 
–Desintegração múltipla n para 
• 6H:
– 6H(3n)4H
– 6H(4n)2H
11/06/2014
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Outros tipos de desintegração
• Desintegrações β retardadas
– Em geral um núcleo excitado formado por desintegração β
perde sua energia pela emissão de quanta γ. 
– Em alguns casos, porém o núcleo excitado pode emitir um 
nucleons (próton ou nêutron) ou sofrer fissão espontânea. 
• Desintegração retardada é indicada como por exemplo:
– βn, 
» nêutrons retarados são importantes na regulagem de usinas 
nucleares!
– βp
– βsf