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UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 1 Um campo magnético variável no núcleo produz uma f.e.m. “e” nos terminais. Fluxo concatenado e indutância td dNe ϕ22 = UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 2 O fluxo concatenado do enrolamento é definido como o fluxo vezes o n° de espiras. Sua unidade é webers-espira. Fluxo concatenado e indutância td d td dNe λϕ ==ϕλ ⋅= N UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 3 Em circuitos magnéticos onde exista uma relação linear entre B e H, portanto µ constante, tem-se: Fluxo concatenado e indutância td idL td iLd e = ⋅ = i L λ= UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 4 A indutância pode ser expressa pelas características geométricas da bobina. Sua unidade é o henry (H). Fluxo concatenado e indutância l ANL µ 2 = UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 5 Analisar o exemplo 1.3 da página 29. Fluxo concatenado e indutância UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 6 Analisar o exemplo 1.4 da página 30. Fluxo concatenado e indutância UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 7 Caso o circuito magnético possua dois enrolamentos, a força magnetomotriz é dada pelo total de ampères-espiras que atua no circuito magnético. Fluxo concatenado e indutância 2211 iNiNF ⋅=⋅= UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 8 Fluxo concatenado e indutância UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 9 Considerando que o sentido das correntes gere fluxos no mesmo sentido, que Ac = Ag e desprezando a relutância do núcleo. Fluxo concatenado e indutância ( ) g AiNiN c02211 µφ ⋅+⋅= UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 10 Decompondo a equação anterior em termos relacionados com cada corrente, o fluxo concatenado resultante da bobina 1 pode ser expresso como: Fluxo concatenado e indutância 2 0 211 02 111 ig ANNi g ANN cc + == µµφλ UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 11 A equação anterior pode ser escrita como: Fluxo concatenado e indutância 2121111 iLiL +=λ Onde: g ANL c02111 µ = UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 12 L11 é a indutância própria (auto-indutância) da bobina 1 e L11.i1 é o fluxo concatenado da bobina 1 devido à sua corrente i1. A indutância mútua entre as bobinas 1 e 2 é L12. Fluxo concatenado e indutância g ANNL c02112 µ = UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 13 L12 é o fluxo concatenado da bobina 1 devido à corrente i2 na outra bobina. O fluxo concatenado da bobina 2 é: Fluxo concatenado e indutância 1 0 212 02 222 ig ANNi g ANN cc + == µµφλ UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 14 A equação anterior pode ser escrita como: Fluxo concatenado e indutância 2221212 iLiL +=λ Onde: g ANL c02222 µ = UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 15 L22 é a indutância própria da bobina 2 e as indutâncias mútuas L12 e L21 são iguais. É importante lembrar que as análises anteriores pressupõem materiais com permeabilidade constante. Fluxo concatenado e indutância UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 16 Para o caso de um circuito magnético com um único enrolamento, tem-se: Fluxo concatenado e indutância ( ) td iLd td d td dNe === λϕ UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 17 Considerando a indutância constante: Fluxo concatenado e indutância td Ldi td idLe += td idLe = Em dispositivos de conversão eletromecânica de energia, as indutâncias variam no tempo. UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 18 A potência “p” é determinada pelo produto da tensão pela corrente: Fluxo concatenado e indutância td dieip λ=⋅= UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 19 A variação da energia armazenada no circuito magnético, durante um intervalo de tempo, é: Fluxo concatenado e indutância λ λ λ didtpenergiaariaçãov t t ∫∫ == 2 1 2 1 UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 20 Considerando a indutância constante, tem-se: Fluxo concatenado e indutância λλ λ λ d L energiaariaçãov ∫= 2 1 ( )21222 1 λλ −= L energiaariaçãov UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 21 A energia magnética total armazenada pode ser obtida fazendo-se Fluxo concatenado e indutância 01 =λ 22 1 22 iL L W == λ UNIVERSIDADE TECNOLÓGICA FEDERAL DO PARANÁ DEPARTAMENTO ACADÊMICO DE ELETROTÉCNICA Joaquim Eloir Rocha 22 Analisar o exemplo 1.6 da página 35. Fluxo concatenado e indutância
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