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www.fisicaexe.com.br 1 Considere uma partícula de massa m confinada entre os pontos x = −a/2 e x = a/2, que pode se mover livremente nesta região ao longo do eixo x. Suponha que as paredes que limitam esta região sejam completamente impenetráveis (poço de potencial infinito unidimensional) e a partícula está submetida a um potencial nulo. Para o.estado de menor energia da partícula a sua função de onda é dada por ( ) ≥−≤ ><− pi =Ψ − 22 ,0 22 ,ecos , a xou a x a x a a x A tx tEi h onde A é uma constante real e E a energia total para este estado, determine: a) A energia total da partícula; b) A constante A que normaliza a função de onda; c) O valor esperado de x; d) O valor esperado de p; e) O valor esperado de x 2 ; f) O valor esperado de p 2 ; g) A incerteza na posição da partícula; h) A incerteza no momento da partícula í) Se é válido o Princípio da Incerteza de Heisenberg. Solução a) Usando a Equação de Schrödinger ( ) ( ) ( ) ( ) t tx itxtxV x tx m ∂ Ψ∂ =Ψ+ ∂ Ψ∂ − , ,, , 2 2 22 h h O problema diz que no interior do poço a partícula está submetida a um potencial nulo ( ( ) 0, =txV ), portanto podemos reescrever a Equação de Schrödinge na forma ( ) ( ) t tx i x tx m ∂ Ψ∂ = ∂ Ψ∂ − ,, 2 2 22 h h (I) Calculando as derivadas da função de onda em relação a x e t, obtemos ( ) htEi a x a A x tx −pipi −= ∂ Ψ∂ esen , (II) ( ) ( ) ( )tx aa x A ax tx tx tEi ,ecos , 2 , 2 2 2 Ψ pi −= pi pi −= ∂ Ψ∂ Ψ − 444 3444 21 h (III) ( ) ( ) ( )txEi a x A Ei t tx tx tEi ,ecos , , Ψ−= pi −= ∂ Ψ∂ Ψ − h444 3444 21h h (IV) substituindo as derivadas (III) e (IV) na expressão (I), temos ( ) ( ) ( ) ( )txEitx am tx Ei itx am ,, 2 ,, 2 2 22 22 Ψ−=Ψ pi Ψ−= Ψ pi −− h h h h www.fisicaexe.com.br 2 lembrando dos números complexos que i 2 = −1 ( ) ( ) ( ) ( ) ( )txEtx am txEtx am ,, 2 ,1, 2 2 22 2 22 Ψ=Ψ pi Ψ−−=Ψ pi h h A última igualdade estará satisfeita se a energia tiver o valor de 2 22 2 am E hpi = b) Para determinarmos a constante de normalização devemos ter ∫ =ΨΨ 1* xd onde Ψ* representa o Complexo Conjugado da função Ψ, invertendo o sinal da parte imaginária, temos ( ) h tEi a x Atx ecos,* pi =Ψ e o cálculo da constante fica ∫ ∫ ∫ − − − − − = pi = pi = pipi 2 2 22 2 2 1 22 2 2 1cos 1eecos 1ecosecos a a a a tEitEi a a tEitEi xd a x A xd a x A xd a x A a x A 44 344 21 hh hh a constante 2A pode sair da integral e fazendo a substituição a x a x pi += pi 2 cos 2 1 2 1 cos 2 a integral fica Observação: lembrando das seguintes propriedades trigonométricas ( ) ( ) aaaaaaaa aaaaaaaaa 22 22 sencos1sensencoscoscos sencos2cossensencoscoscos +=⇒+=− −=⇒−=+ somando as duas expressões acima vem aa aa aa aaa 2cos 2 1 2 1 cos cos22cos1 sencos1 sencos2cos 2 2 22 22 += =+ += −= www.fisicaexe.com.br 3 ∫ − = pi + 2 2 2 1 2 cos 2 1 2 1 a a xd a x A colocando o fator 2 1 para fora da integral e sendo a integral da soma igual a soma das integrais podemos escrever 1 2 cos 2 2 2 2 2 2 = pi + ∫∫ −− a a a a xd a x xd A integração de ∫ − pi 2 2 2 cos a a xd a x fazendo a mudança de variável ud a xdxd a ud a x u pi =⇒ pi = pi = 2 2 2 fazendo a mudança dos extremos de integração para 2 a x = para 2 a x −= temos pi=⇒ pi = u a a u 2 2 temos pi−=⇒ − pi = u a a u 2 2 ( )[ ] [ ] 00 2 00 2 sensen 2 sen 2 cos 22 cos 2 cos 2 2 = pi =− pi =pi−−pi pi = = pi = pi = pi = pi pi pi− pi pi− pi pi−− ∫∫∫ aaa a udu a ud a uxd a x a a 1 2 1 222 1 222 10 2 2 2 2 2 2 2 = = + = −− = +− a A aaA aaA x A a a a A 22 = www.fisicaexe.com.br 4 a A 2 = c) O valor esperado de x é dado por ∫ ΨΨ=>< xdxx ^* onde ^ x é o operador momento dado por xx =^ ∫ ∫ ∫ − − − − − pi =>< pi =>< pipi =>< 2 2 22 2 2 1 22 2 2 cos eecos ecosecos a a a a tEitEi a a tEitEi xd a x xAx xd a x xAx xd a x Ax a x Ax 44 344 21 hh hh a constante 2A pode sair da integral ∫ − pi =>< 2 2 22 cos a a xd a x xAx integração de ∫ − pi 2 2 2cos a a xd a x x A função x é uma função ímpar, a função a xpi2cos é uma função par, uma função ímpar multiplicada por uma função par resulta numa função ímpar que integrada num intervalo simétrico é zero, portanto 0cos 2 2 2 = pi∫ − a a xd a x x 0.2Ax =>< 0=>< x d) O valor esperado de p é dado por www.fisicaexe.com.br 5 ∫ ΨΨ=>< xdpp ^* onde ^ p é o operador momento dado por x ip ∂ ∂ −= h^ ∫ − Ψ ∂ ∂ −Ψ=>< 2 2 * a a xd x ip h colocado o fator constante hi− para fora da integral e aplicando a derivada parcial à função Ψ, temos ∫ − ∂ Ψ∂ Ψ−=>< 2 2 * a a xd x ip h Utilizando o valor de Ψ* e a primeira derivada de Ψ obtida em (II), escrevemos ∫ ∫ − − − − pipi pi −−=>< pipi − pi −=>< 2 2 1 2 2 eesencos esenecos a a tEitEi a a tEitEi xd a x a x a AAip xd a x a A a x Aip 44 344 21 h h hh hh colocando a constante a A a AA pi −= pi − 2 para fora da integral ∫ − pipipi =>< 2 2 2 sencos a a xd a x a x a Aip h integração de ∫ − pipi 2 2 sencos a a xd a x a x A função a xpi cos é uma função par, a função a xpi sen é uma função ímpar, uma função par multiplicada por uma função ímpar resulta numa função ímpar que integrada num intervalo simétrico é zero, portanto 0sencos 2 2 = pipi∫ − a a xd a x a x www.fisicaexe.com.br 6 0.2 a Aip pi =>< h 0=>< p e) Para o cálculo do valor esperado de x 2 , temos ∫ ΨΨ=>< xdxx 2 ^2 * onde 2 ^x é o operador momento dado por 2 2 ^ xx = ∫ ∫ ∫ − − − − − pi =>< pi =>< pipi =>< 2 2 2222 2 2 1 22222 2 22 cos eecos ecosecos a a a a tEitEi a a tEitEi xd a x xAx xd a x xAx xd a x Ax a x Ax 44 344 21 hh hh a constante 2A pode sair da integral ∫ − pi =>< 2 2 2222 cos a a xd a x xAx integração de ∫ − pi 2 2 22 cos a a xd a x x Fazendo a substituição a x a x pi += pi 2 cos 2 1 2 1 cos 2 usada no item (b), temos ∫∫∫ −−− pi += pi += pi 2 2 22 2 2 2 2 2 22 2cos 22 2 cos 2 1 2 1 cos a a a a a a xd a xxx xd a x xxd a x x como a integral da soma é a soma das integrais e colocando o fator 2 1 em evidência pi += pi ∫∫∫ −−− 2 2 2 2 2 2 2 2 22 2cos 2 1 cos a a a a a a xd a x xxdxxd a x x (V) www.fisicaexe.com.br 7 A segunda integral, ∫ − pi 2 2 2 2cos a a xd a x x pode ser resolvida usando-se Integração por Partes ∫∫ ′−=′ vuvuvu escolhendo a xa vxu a x vxu pi pi ==′ pi =′= 2 sen 2 2 2 cos2 ( ) ( ) ( ) = pi pi − pi = pi pi − +− pi = = pi pi − −−− pi = = pi pi − pi−−pi pi = = pi pi − − pi −− pi pi = = pi pi − pi pi = pi ∫∫ ∫ ∫ ∫ ∫∫ −− − − − − − − 2 2 2 2 22 2 2 22 2 2 22 2 2 22 2 2 2 2 2 2 2 2 2 sen0. 2 2 sen 442 2 sen1 4 1 42 2 sencos 4 cos 42 2 sen 2 2 cos 22 2 cos 22 2 sen 2 2 2 cos 2 2 cos a a a a a a a a a a a a a a a a xd a x x aa xd a x x aaaa xd a x x aaaa xd a x x aaaa xd a x x aa a aa a aa xd a xa x a xa xxd a x x ∫ − pi pi −= 2 2 2 sen a a xd a x x a (VI) substituindo (VI) em (V) a integração se torna pi pi −= pi ∫∫∫ −−− 2 2 2 2 2 2 2 22 2sen 2 1 cos a a a a a a xd a x x a xdxxd a x x (VII) A segunda integral, ∫ − pi 2 2 2 sen a a xd a x x deve ser resolvida novamente usando-se Integração por Partes escolhendo www.fisicaexe.com.br 8 a xa vu a x vxu pi pi −==′ pi =′= 2 cos 2 1 2 sen ( ) ( ) ( ) ( )( ) [ ] ( ) =− pi −− pi −=pi−−pi pi − −− pi −= − pi − pi pi + −+− pi −= = pi pi + pi−+pi pi −= = pi pi + − pi −− pi pi −= = pi pi −− pi pi −= pi − − − − − ∫ ∫∫ 00 22 sensen 2222 2 2 sen 2 2 sen 2 1 2 1 22 2 sen 2 cos 4 cos 22 2 cos 22 2 cos 22 2 cos 22 2 cos 2 2 cos 2 2 sen 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 a a aaaaa a a a a aaaa a xaaaa xd a xaa a aa a aa xd a xa a xa xxd a x x a a a a a a a a a a pi = 2 2a (VIII) substituindo (VIII) em (VII) e calculando a primeira integral do lado direito, temos − pi pi = pi −= = pi −= pi − += pi − −−= = pi − −− = pipi −= pi − − ∫ 1 64243 1 2 1 243 1 2 1 2883 1 2 1 2883 1 2 1 2223 1 2 1 232 1 cos 2 2 3 2 33 2 33 2 333 2 333 2 23322 2 3 2 2 22 aaa aaaaaaaa aaaaax xd a x x a a a a Assim usando o valor da integral obtida acima e o valor da constante A do item (b) o valor esperado de x 2 será − pi pi =>< − pi pi =>< 1 64 2 1 64 2 2 2 3 2 2 2 3 2 2 a a x a a x − pi pi =>< 1 62 2 2 2 2 ax f) O valor esperado de p 2 é dado por www.fisicaexe.com.br 9 ∫ ΨΨ=>< xdpp 2 ^2 * onde 2 ^ p é o quadrado do operador momento dado por 2 2 2 2 2 22 2 2 ^ xx i x ip ∂ ∂ −= ∂ ∂ = ∂ ∂ −= hhh ∫ − Ψ ∂ ∂ −Ψ=>< 2 2 2 2 22 * a a xd x p h colocado o fator constante 2h− para fora da integral e aplicando a derivada parcial à função Ψ, temos ∫ − ∂ Ψ∂ Ψ−=>< 2 2 2 2 22 * a a xd x p h Utilizando o valor de Ψ* e a segunda derivada de Ψ obtida em (III), escrevemos ∫ ∫ − ψ − Ψ − − pipi pi −−=>< pi pi − pi −=>< 2 2 * 2 22 2 2 2 22 ecosecos ecosecos a a tEitEi a a tEitEi xd a x A a x A a p xd a x a A a x Ap 444 3444 21444 3444 21 h h hh hh colocando a constante 2 pi − a para fora da integral ∫ − Ψψ pi =>< 2 2 2 22 * a a xd a p h a integral, ∫ − Ψψ 2 2 * a a xd , representa a probabilidade de se encontrar a partícula em qualquer ponto dentro do poço, e como visto no item (b) é igual a um, assim 2 2 pi =>< a p h g) A incerteza na posição da partícula é dada por 222 ><−><=∆ xxx www.fisicaexe.com.br 10 usando os resultados obtidos nos itens (c) e (e) para <x> e <x 2 > respectivamente, temos 2 2 2 2 2 01 62 − − pi pi =∆ a x − pi pi =∆ 1 62 2 2 2a x h) A incerteza no momento da partícula é dada por ><−><=∆ 222 ppp usando os resultados obtidos nos itens (d) e (f) para <p> e <p 2 > respectivamente, temos 2 2 2 0− pi =∆ a p h 2 pi =∆ a p h i) O Princípio da Incerteza de Heisenberg nos diz que 2 h ≥∆∆ px substituindo os valores das incertezas na posição e no momento obtidos acima 2 1 62 2 1 62 2 1 62 2 1 62 22 2 222 2 2 22 2 2 22 2 2 hh hh hh hh ≥ − pi ≥ pi −pi pi ≥ pi − pi pi ≥ pi − pi pi a a a a a a sendo pi = 2 h h , onde h é a constante de Planck que é igual a 6,67.10 − 11 J.s, substituindo os valores, obtemos 1212 112 2 11 10.31,510.02,6 14,3.2 10.67,6 . 2 1 1 6 14,3 . 14,3.2 10.67,6 . 2 1 −− −− ≥ ≥ − e assim verificamos que o Princípio da Incerteza de Heisenberg é válido. ``
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