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10/01/2014 1 Universidade do Estado Universidade do Estado Universidade do Estado Universidade do Estado Universidade do Estado Universidade do Estado Universidade do Estado Universidade do Estado do Rio de Janeirodo Rio de Janeirodo Rio de Janeirodo Rio de Janeirodo Rio de Janeirodo Rio de Janeirodo Rio de Janeirodo Rio de Janeiro Fenômenos de superfícieFenômenos de superfície ��Tensão superficial.Tensão superficial. �� Equação de Equação de LaplaceLaplace. . ��Capilaridade.Capilaridade. Atkins 7ª ed. Volume 1 Castellan volume único Profa. Angela S. Rocha Superfície de um corpo ou de uma fase: →→→→ regiões de fronteira e possuem propriedades que as distinguem do interior do corpo ou do interior das fases. Estão repletas de ligações interrompidas e, devido a este fato, existe um excesso de energia de superfície , que é medida em energia por unidade de área da superfície. Na interface entre duas fases ou dois corpos, o estado de agregação dos átomos e a composição química variam de um modo abrupto. Superfície e interface 10/01/2014 2 Os átomos da superfície não se encontram em equilíbrio, pois não estão nem em um corpo nem em outro, nem em uma fase nem em outra. Existe uma abundância de ligações não satisfeitas, de nuvens eletrônicas distorcidas porque os átomos da superfície perderam alguns dos primeiros vizinhos. A energia em excesso tem relação com o número de átomos que compõe a superfície e é, portanto, proporcional à área superficial. Convenção: superfície →→→→ a fronteira que separa duas fases, sendo uma delas gasosa. Interface →→→→ a fronteira entre duas fases não-gasosas. Superfície e interface Observação experimental →→→→ os líquidos tendem a adotar formas que tornam mínima a sua área superficial. Consequência →→→→ máximo de moléculas fica no interior do líquido, circundadas e interagindo com outras moléculas iguais →→→→ mínimo de moléculas na superfície (interface L-L ou L-S ou L-G) Na ausência de outras forças →→→→ gotas de líquido tendem a adotar forma esférica →→→→ esferas são as formas geométricas com menor razão S/V. Outras forças, como a gravidade, também agem sobre as gotas modificando sua forma (achatando-a, por exemplo). Tensão superficial 10/01/2014 3 Resultante das forças na superfície e no interior são diferentes. A energia de ligação (coesão) entre uma molécula no interior do líquido é maior do que na superfície. Tensão superficial Superfície livre do líquido Moléculas no seio do líquido Moléculas na superfície do líquido As moléculas da superfície são atraídas para o interior do líquido, comportando-se como uma película esticada que se estende sobre o líquido. Etc. .... .... .... .... .... .... Etc. Etc. Etc. Etc. .... Para se mover uma molécula do interior do líquido para sua superfície é necessário realizar trabalho. Exemplo →→→→ deformando-se o sistema com o volume constante, de maneira que a área de contato (interface) aumente →→→→ trabalho é realizado. Tensão superficial Outra fase Superfície Líquido 10/01/2014 4 Trabalho pode ser relacionado com energia de Helmholtz e de Gibbs →→→→ os efeitos da existência de uma superfície podem ser expressos como energia de Helmholtz (A) e de Gibbs (G). Conclusão →→→→ a relação entre estas funções termodinâmicas e a área superficial se faz pelo trabalho necessário para modificar a área de um certo valor. O trabalho (w) necessário para realizar uma modificação infinitesimal da área superficial (σ) é proporcional à esta variação de área (dσ): Tensão superficial σddw ∝ De modo que: γ = constante de proporcionalidade chamada de tensão superficial Dimensão de γ é energia/área Unidade de γ: J m-2 ou N m-1 (1 J = 1N m) Tensão superficial σγ ddw = Assim, a tensão superficial é uma energia de excesso por unidade de área. 10/01/2014 5 O trabalho de formação de uma área superficial a T e p constantes é igual à energia de Helmholtz, então: Quando a área diminui (dσ < 0) a energia de Helmholtz também diminui (dA < 0) → redução de área é uma transformação espontânea. Conclusão: As superfícies tendem naturalmente a se contraírem! A tensão superficial é gerada pelo excesso de energia livre numa interface. Tensão superficial σγ ddA = Tensão superficial σγ σγσγ =⇒ =⇒= ∫∫ w ddwddw Trabalho para erguer um fio metálico de comprimento ℓ na superfície de um líquido e formar uma película de altura h (desprezando a energia potencial gravitacional): Calcular a área do retângulo de duas faces formado: lhw lh γ σ 2 )(2 =⇒ = 10/01/2014 6 Tensão superficial Comentário: o trabalho pode ser expresso como o produto de uma força por um deslocamento. Reescrevendo a expressão: Força oposta ao deslocamento do fio de comprimento l = 2 γ l lhw γ2= hlw ×= )2( γ Tensão superficial 2 2 4 4 rw r w γpi piσ σγ =⇒ = = Trabalho para formar uma cavidade esférica de raio r no interior de um líquido de tensão superficial γ: 10/01/2014 7 Tensão superficial Por causa da tensão superficial na superfície de líquidos que certos insetos podem caminhar sobre a água e certos objectos pequenos podem flutuar, embora sejam mais densos que a água. O clip metálico flutua! Tensão superficialOs sabões e detergentes, quando adicionados à água, diminuem a tensão superficial do solvente causando o afundamento de pequenos objetos suspensos. 10/01/2014 8 Por que os sabões e detergentes baixam a tensão superficial das soluções? Os sabões e detergentes são constituídos por moléculas com uma parte polar (hidrófila) e uma parte apolar (lipófila): Polar Parte apolar CH3-CH2-CH2 –CH2-CH2-CH2-CH2............CH2-CH2-CH2-COO¯ CH3-CH2-CH2 –CH2-CH2-CH2-CH2............CH2-CH2-CH2- -SO3¯ Esquematicamente: Sabão Detergente Hidrófila Lipófila Amiga da água...Amiga dos lipídios... HidrófilaLipófila ÁGUA Camada pouco polar (baixa tensão superficial) A película de água é substituída por uma película apolar ou pouco polar, de baixa tensão superficial. O detergente baixa a tensão superficial. D e t e r g e n t e 10/01/2014 9 O detergente líquido é uma solução aquosa de detergente, em que as moléculas se encontram agrupadas sob a forma de micelas, com os extremos hidrófilos ligados à agua: Zona apolarZona polar – – – H2OH2OH2O H2O H2O H2O H2O H2O H2O H2O H2O H2OH2O H2O H2O H2OH2O H2O H2O Dissolve as gorduras Tensão superficial A tensão superficial depende da natureza do líquido e diminui com o aumento da temperatura. Tensão superficial de alguns líquidos (a 20 ºC, expressa em N / m ou J / m2) Mercúrio 43,6×10-2 Água 7,28×10-2 Glicerol 6,31×10-2 Acetona 2,37×10-2 Etanol 2,23×10-2 Hexano 1,79×10-2 Éter etílico 1,70×10-2 10/01/2014 10 Bolhas, Cavidades e Gotículas: –– BolhaBolha: Região em que o vapor está confinado em uma fina película de um líquido. [Duas superfícies] –– CavidadeCavidade: Região em que vapor (ou ar) está confinado no interior do líquido. [Uma superfície] Bolha ≠ cavidade –– GotículaGotícula: Pequeno volume de líquido imerso em seu vapor (ou ar). [Uma superfície] – A pressão pin no lado interno (côncavo) de uma interface é sempre maior que a pressão pex no lado externo (convexo), porque existe uma tendência espontânea à diminuição da superfície pela contração da “cavidade”. – A relação entre pin e p ex é dada pela Equação de Equação de LaplaceLaplace: Nota: De acordo com a equação, a diferença entre as pressões tende a zero (pin=pex) quando r → ∞ (superfície plana). Bolhas, Cavidades e Gotículas: r pp exin γ2 += 10/01/2014 11Equação de Laplace: – As cavidades estarão em equilíbrio quando: “forças de dentro para fora” = “forças de fora para dentro”. – “Força de dentro para fora”: 4pir2pin = pressão x área – “Força de fora para dentro”: 4pir2pex + ftensão superficial Para calcular a força advinda da tensão superficial: dw = γdσ A variação da área superficial (dσ ) pela variação do raio da esfera de r para r+dr será: dσ = 4pi(r+dr)2 - 4pir2 = 8pirdr dw = (8piγr)dr = força x deslocamento Então a força é: fts = 8pirγ No equilíbrio: Fin = Fex 4pir2pin = 4pir2pex + 8pirγ ⇒ r pp exin γ2 += – Para um líquido disperso como gotículas de raio r a pressão interna excedente 2γ/r aumenta a sua pressão de vapor. Quando um excesso de pressão ∆p é aplicado a um líquido sua pressão de vapor aumenta a seguinte forma: pv= pressão de vapor p*v= pv na ausência do excesso de p Bolhas, Cavidades e Gotículas: rRT V vv m epp γ2 * = RT pV vv m epp ∆ = * r p γ2 +=∆ r pp exin γ2 += Equação de Kelvin 10/01/2014 12 –Equação de Kelvin ⇒ pressão de vapor de um líquido disperso como gotículas de raio r. –A pressão de vapor de um líquido depende da pressão aplicada a este (↑p ⇒↑pv). –A curvatura da superfície de raio r provoca uma pressão extra de 2γ/r. –Logo, a pressão do vapor em equilíbrio com uma a superfície curva ≠ da pressão do vapor em equilíbrio com uma a superfície plana. –A pressão do líquido no exterior da cavidade (do modo análogo) é menor do que a pressão no interior, modificando-se o sinal do expoente. Bolhas, Cavidades e Gotículas: Capilaridade ou Ação Capilar: –Tendência de líquidos ascenderem em tubos de pequeno diâmetro é chamada de capilaridade. – É uma consequência da tensão superficial. ––Imaginando um tubo capilar de vidro imerso em Imaginando um tubo capilar de vidro imerso em água (líquido que tenha tendência em água (líquido que tenha tendência em aderir aderir ao ao vidro, que vidro, que molhemolhe o vidro).o vidro). ––Quando a película de água se espalha pelo vidro, a Quando a película de água se espalha pelo vidro, a superfície interna fica curva (menisco).superfície interna fica curva (menisco). 10/01/2014 13 Capilaridade ou Ação Capilar: – Esta curvatura faz com que a pressão junto ao menisco seja menor do que a pressão atmosférica de aproximadamente 2γ/r (r é o raio do tubo e admite-se que a superfície é esférica). –– Equação de Equação de LaplaceLaplace: é válida. – pin = pex + 2γ/r pex = pin - 2γ/r (no interior do líquido) –A pressão em excesso impulsiona o líquido para cima do tubo até que o equilíbrio hidrostático seja alcançado (pressões iguais). Ascensão capilarAscensão capilar –A pressão de uma coluna vertical de líquido com densidade ρ e altura h é: p = ρ gh No equilíbrio, esta pressão p anula a diferença de pressão 2γ/r . Capilaridade ou Ação Capilar: 10/01/2014 14 –A altura da coluna em equilíbrio é obtida igualando 2γ/r a ρ gh, obtendo-se: Maneira simples de determinar a tensão superficial de líquidos. A tensão superficial diminui com↑T. Capilaridade ou Ação Capilar: ghrou gr hgh r ργ ρ γργ 2 122 ==⇒= Depressão capilarDepressão capilar –Quando as forças adesivas entre o líquido e o material das paredes do tubo forem mais fracas do que as forças coesiva do próprio líquido, o líquido “foge” das paredes do capilar. –Ex: mercúrio e vidro. –Esta retração faz com que a curvatura do líquido dentro do tubo seja côncava. –Para se igualar as pressões dentro e fora da superfície,ocorre uma depressão capilar. Capilaridade ou Ação Capilar: 10/01/2014 15 Capilaridade ou Ação Capilar: • Exemplo #1: – A água, a 25oC, ascende a uma altura de 7,36 cm em um capilar de 0,20 mm de raio interno. Calcule a tensão superficial da água nesta temperatura. Dados: ρ=997,1 kg/m3, g=9,81 m/s2 γ = ½(997,1 kg/m3)(9,81 m/s2)(7,36x10-2 m)(2,0x10-4 m) γ = 72x10-3 kg/s2 = 72x10-3 N/m 10/01/2014 16 Interfaces líquido sólido adSLLGSG WG ddG =−+=∆⇒ = γγγ σγ líquido sólido gás Área unitária Wad = trabalho de adesão entre sólido e líquido Molhabilidade θclíquido sólido gás θc = ângulo de contato d σ SL dσLG –Deformando-se a superfície líquida de maneira que a área da interface sólido-líquido aumente de dσSL, a variação de G será: LGLGSGSGSLSL ddddG σγσγσγ ++= 10/01/2014 17 Molhabilidade θc = ângulo de contato θ θ R hr θ γSV γLV γLV - cosθ Molhabilidade –Da figura anterior temos: –Então: –No equilíbrio, dG=0, logo: SLSG dd σσ −= cSLLG dd θσσ cos= ( ) SLcLGSGSL ddG σθγγγ cos+−= 1cos cos −= − = − =⇒ += LG ad LG LGad LG SLSG c cLGSLSG WW γγ γ γ γγθ θγγγ 10/01/2014 18 Molhabilidade Se 0 < θc < 90º ⇒ o líquido molha o sólido (vidro e água) 1 < Wad/γLG < 2. Trabalho de coesão elevado indica forças fracas no seio do líquido Se 90º < θc < 180º ⇒ o líquido não molha o sólido (Hg e água) 0 < Wad/γLG < 1. Trabalho de coesão baixo indica forças fortes no seio do líquido 1cos −= LG ad c W γ θ Líquido Sólido θ (°) Hg PTFE 150 Vidro 128 – 148 H2O PTFE 112 Polietileno 103 Grafita 86 Ouro 66 AgI 17 Vidro ~0 Benzeno PTFE 46 Grafita ~0 Parafina ~0 Alguns valores de ângulo de contato para interfaces líquido-sólido são mostrados na tabela seguinte: Onde o Hg não molha quase nenhum material, a água molha superfícies polares e o benzeno molha superfície apolares. 10/01/2014 19 Molhabilidade Trabalho de adesão entre um líquido e um sólido: energia necessária para separar um líquido da superfície de um sólido. Dada por: dWa = (γγγγS + γγγγL - γγγγSL)dA. Trabalho de coesão de um líquido: energia necessária para romper uma coluna do líquido de seção reta uniforme igual a dA, ou seja, dWc = 2 γγγγL dA. Coeficiente de espalhamento: diferença entre o trabalho de adesão e o trabalho de coesão: Interface sólido-líquido: coeficiente de espalhamento = γγγγS + γγγγ L - γγγγ SL Interface líquido A-líquido B: coeficiente de espalhamento = γγγγA - γγγγB - γγγγAB Parácora Definição : valor do volume molar de uma substância quando sua tensão superficial é unitária. Matematicamente podemos escrever: sendo V é o volume molar da substância e P é a parácora. É uma propriedade aditiva, portanto pode-se calcular a tensão superficial de estruturas mais complexas a partir das estruturas constituintes mais simples. Exemplo: P do HAc = P do -CH3 + P do –COOH = 55,5+73,8=129,3 4 1 γVP = d MM n VV ==
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