Baixe o app para aproveitar ainda mais
Prévia do material em texto
Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES HALLIDAY, RESNICK, WALKER, FUNDAMENTOS DE FÍSICA, 8.ED., LTC, RIO DE JANEIRO, 2008. FÍSICA 1 CAPÍTULO 4 – MOVIMENTO EM DUAS E TRÊS DIMENSÕES 20. Na Fig. 4-35 a partícula A se move ao longo da reta y = 30 m com uma velocidade constante v de módulo 3,0 m/s e paralela ao eixo x. No instante em que a partícula A passa pelo eixo y a partícula B deixa a origem com velocidade inicial zero e aceleração constante a de módulo 0,40 m/s2. Para que valor do ângulo θ entre a e o semi-eixo y positivo acontece uma colisão? Fig. 4-35 Problema 20 (Pág. 85) Solução. Para que haja colisão entre as duas partículas, no instante t da colisão deveremos ter xA = xB e yA = yB. Para resolver o problema, vamos analisar o movimento de cada partícula e igualar suas coordenadas finais x e y. A partir daí, desenvolveremos as equações com o objetivo de isolar θ. Movimento da partícula A em (movimento retilíneo uniforme): 0A A Ax x v= + t 0Ax vt= + Ax vt= (1) Como o movimento de A é paralelo ao eixo x, sua coordenada y não se altera: 0A Ay y= (2) Movimento da partícula B (movimento retilíneo uniformemente acelerado): 20 0 1 2B B B B t t− = +r r v a 210 0 2B B t− = +r a 21 2B B t=r a Este resultado pode ser desmembrado em duas equações, uma em x e outra em y: 2 21 1 sen 2 2B xB B x a t a tθ= = ________________________________________________________________________________________________________ Halliday, Resnick, Walker - Fund.de Física 1 - 8a Ed. - LTC - 2009. Cap. 04 – Movimento em Duas e Três Dimensões 1 Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES ________________________________________________________________________________________________________ Halliday, Resnick, Walker - Fund.de Física 1 - 8a Ed. - LTC - 2009. Cap. 04 – Movimento em Duas e Três Dimensões 2 21 sen 2B x a tθ= (3) De forma semelhante a (3), podemos calcular yB: 21 cos 2B y a tθ= (4) Igualando-se (1) e (3) teremos: 21 sen 2A v t a tθ= 2 2 2 2 4 sen Avt a θ= (5) Igualando-se (2) e (4) teremos: 21 cos 2A y a tθ= 2 2 cos Ayt a θ= (6) Nas equações (5) e (6), t é o instante de tempo em que a colisão ocorre e é o mesmo para os movimentos de A e B. Portanto, podemos igualar (5) e (6): 2 2 2 4 2 sen cos A Av y a aθ θ= Simplificando-se alguns termos e substituindo-se sen2θ = 1 − cos2 θ, teremos: ( )2 22 cos 1 cosA Av y aθ θ= − 2 2 2cos cos 1 0A A v y a θ θ+ − = Fazendo cos θ = X, teremos: 2 2 2 1 0A A vX X y a + − = Substituindo-se os valores numéricos: ( )( )( ) 2 2 2 2 3,0 m/s 1 0 30 m 0, 40 m/s X X+ − = 2 1,5 1 0X X+ − = As raízes desta equação são X1 = 0,50 e X2 = -2,0. Como X2 = -2,0 não pode ser igual ao cosseno de nenhum ângulo, teremos: 1cos 0,50Xθ = = 60θ = ?
Compartilhar