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Mecaˆnica Cla´ssica (I)- 2013/2014 folha 8 1. O tensor de ine´rcia num dado sistema de eixos e´ dado por I = 1 2 (A +B) 1 2 (A− B) 0 1 2 (A−B) 1 2 (A +B) 0 0 0 C . Considere uma rotac¸a˜o do sistema de eixos de um aˆngulo θ em torno do eixo x3. Determine os elementos do tensor de ine´rcia no novo sistema de refereˆncia e mostre que o aˆngulo θ = pi/4 torna o tensor de ine´rcia diagonal com momentos principais de ine´rcia A, B, e C. 2. Uma haste uniforme de comprimento √ 3a com os seus extremos apoiados num arco vertical, de raio a e sem qualquer atrito (ver figura) escorrega ao longo do arco. A partir das equac¸o˜es de Lagrange verifique que para pequenas oscilac¸o˜es este sistema e´ equivalente a um peˆndulo simples de compri- mento igual ao raio do arco, a. a R: L = M 4 a2θ˙2 + 1 2 mga cos θ, θ¨ = − g a sin θ. 3. Um cilindro de raio da base a e altura h e cuja densidade aumenta linearmente com a distaˆncia ao eixo e´ posto em rotac¸a˜o com uma velocidade angular constante ω em torno de um eixo que passa pelo centro do cilindro e por um ponto da periferia da base. Obtenha a energia cine´tica do cilindro e o momento das forc¸as aplicado ao cilindro, relativamente aos seus eixos principais. 4. Um oscilador harmo´nico uni-dimensional tem massa m e constante de elasticidade k = mω2 (a) Sejam q e p as varia´veis que definem respectivamente a posic¸a˜o e momento linear do oscilador. Verifique que a transformac¸a˜o Q = p + i a q , P = 1 2 i a (p− i a q), onde a e´ uma constante, e´ uma transformac¸a˜o cano´nica ({Q,P} = 1 ). O Pareˆnteses de Poisson e´ definido por {a, b} = ∂a ∂q ∂b ∂p − ∂a ∂p ∂b ∂q (b) Escreva o hamiltoniano do oscilador harmo´nico em termos das novas coordenadas supondo que H ′ = H [q(Q,P ), p(Q,P )] e calcule a de modo que H ′ = i ωPQ. (c) Obtenha as equac¸o˜es de movimento para as novas coordenadas utilizando o formalismo dos pareˆnteses de Poisson. q˙ = {q,H}, p˙ = {p,H}
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