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Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 2 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 25 – Calor e Primeira Lei da Termodinâmica 1 RESNICK, HALLIDAY, KRANE, FÍSICA, 4.ED., LTC, RIO DE JANEIRO, 1996. FÍSICA 2 CAPÍTULO 25 - CALOR E PRIMEIRA LEI DA TERMODINÂMICA 40. O gás dentro de uma câmara sofre os processos mostrados no diagrama pV da Fig. 27. Calcule o calor resultante adicionado ao sistema durante um ciclo completo. (Pág. 237) Solução. Durante um ciclo termodinâmico a variação da energia interna (∆Eint) do sistema é zero, int 0E Q W∆ = + = WQ −= (1) Nesta equação, Q é o calor resultante transferido durante o ciclo e W é o trabalho resultante executado sobre o sistema. De acordo com a convenção adotada neste livro, num ciclo termodinâmico anti-horário o sinal do trabalho é positivo. Portanto, no presente ciclo, o trabalho e o calor apresentam os seguintes sinais: 0W > 0Q < O trabalho realizado sobre o sistema corresponde à área do semicírculo mostrado na figura (pela convenção adotada neste livro, o trabalho num ciclo anti-horário é positivo). Embora seja tentador calcular essa área diretamente a partir da figura, este procedimento não é possível porque as escalas da ordenada e da abscissa são diferentes. No entanto, se as escalas dos eixos forem ignoradas é possível contornar essa dificuldade. Admitindo-se que cada quadrado do diagrama tenha uma unidade de comprimento (1 uc) de aresta, implica em que cada quadrado tenha uma unidade de área (1 ua). O semicírculo possui raio R = 1,5 uc e sua área vale: ua 534291,35,1 2 1 2 1 22 === ππRA Pode-se calcular a quantidade de trabalho que corresponde a cada quadrado no diagrama (Wq), multiplicando-se os valores da pressão (1 Mpa) e do volume (1 l = 1×10-3 m3) correspondentes a um quadrado. kJ/ua 10)m 101).(MPa 10( 33 =×= −qW Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 2 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 25 – Calor e Primeira Lei da Termodinâmica 2 Portanto, o trabalho correspondente ao semicírculo do diagrama vale: kJ 34291,35kJ/ua 10ua 534291,3 =×=×= qWAW Substituindo-se o valor de W em (1): )kJ 34291,35(−=Q kJ 35−≈Q Obs.: Há uma situação curiosa causada pelo enunciado do problema, que pede para calcular “…o calor resultante adicionado ao sistema durante um ciclo completo.” Em primeiro lugar, no ciclo completo o calor resultante não entra no sistema, mas sai dele. Então podemos imaginar que o enunciado pede para calcular o total de calor que entra no sistema. Pois bem, uma análise cuidadosa mostra que, se dividirmos o ciclo em três processos (ab, bc e ca), teremos os seguintes movimentos de calor: Portanto, o enunciado poderia estar interessado na quantidade Qbc, que é a única parcela líquida de calor que entra no ciclo. Porém, não é possível calcular nenhum dos calores mostrados na figura acima sem conhecermos o tipo de gás (CV) e, eventualmente, as temperaturas Ta, Tb e Tc. Veja o possível cálculo de Qbc a seguir: int,bc bc bcQ E W= ∆ − 2 2 c c c b b b V V V bc V bc bc bcV V V f fQ nC T pdV n R T pdV nR T pdV = ∆ − = ∆ − = ∆ − ∫ ∫ ∫ Na equação acima, f é o número de graus de liberdade translacional, rotacional e vibracional da molécula do gás. Como o problema não citou o tipo de gás, não podemos conhecer f. Mesmos que admitíssemos que o gás fosse ideal monoatômico (f = 3), ainda assim precisaríamos de ∆Tbc, o que não é possível calcular (no presente caso, só podemos determinar as razões entre as temperaturas Ta, Tb e Tc). A integral correspondente ao trabalho bc pode ser estimada a partir do gráfico. p (MPa) V (L)1 30 15 2,5 4 Qab Qbc Qca ab c
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