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5/10/17 1 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES 1 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES 1 CONCEITO 2 DEFORMAÇÕES PRINCIPAIS 3 TENSÃO DE CISALHAMENTO MÁXIMO 4 EXERCÍCIO EM SALA 2 5/10/17 2 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO3 Suporte fixo Suporte fixo 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO4 Em princípio pode-se imaginar que a seção extrema eixo z é um plano rígido fixo, de forma que qualquer deslocamento na direção axial não é possível. Deste modo, as deformações na direção axial são nulas, resultando apenas as deformações𝜺𝒙, 𝜺𝒚, 𝜸𝒙𝒚, que definem o estado plano de deformações. As componentes de tensão 𝛔𝐱, 𝛔𝐲, 𝛔𝐳, 𝛕𝐱𝐲, também definem o estado plano de tensões. 5/10/17 3 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO5 Essas componentes de deformação e tensão se relacionam através da Lei de Hooke: 𝜀7𝜀8𝛾78 = :; − =; − =; 0− =; :; − =; 00 0 0 :? . 𝜎7𝜎8𝜎B𝜏78 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO6 Transformação do estado plano de deformações: 𝑦 𝑥 𝑄 ∆𝑠 ∆𝑠 𝑦 𝑥 ∆s (1+εy) ∆s (1+εx)𝜋2 − 𝛾78 𝜋2 + 𝛾87 𝜺𝒛 = 𝜸𝒛𝒙 = 𝜸𝒛𝒚 = 𝟎 𝜺𝒛, 𝜺𝒚, 𝜸𝒙𝒚 5/10/17 4 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO7 ∆s (1+εx’) ∆s (1+εx’)𝜋2 − 𝛾7P8P 𝜋2 + 𝛾8P7P Definindo novas componentes devido ao 𝜽: 𝑦 𝑥 𝑄 𝜽 𝜽 𝑦 𝑥𝜽 𝜽 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO8 Primeiro deduz-se uma expressāo para a deformação específica normal ao longo da linha AB que forma um ângulo arbitrário 𝜽 com eixo x. Para isso considera-se o triângulo retângulo ABC que tem lado AB como hipotenusa, e o triângulo A’B’C’ no qual o triângulo ABC é deformado. 5/10/17 5 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO9 Transformação do estado plano de deformações: 𝑦 𝑥 ∆𝑥 ∆𝑠 𝑦 𝑥 ∆𝑦𝜽 ∆s (1+ε(𝜽)) ∆y (1+εy) ∆x (1+εx) 𝜋2 + 𝛾78 𝐁 𝐂𝐀 𝐁′ 𝐂′𝐀′ 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO10 Lembrando-se que o ângulo reto em C se transforma em um ângulo igual a VW + 𝛾78, e aplicando a Lei dos Cossenos ao triângulo A’B’C’, sabendo-se que ∆x= ∆s.cosθ, ∆y= ∆s.senθ e que 𝛾78 é muito pequeno, lembrando-se da relação 𝑐𝑜𝑠W𝜃 + 𝑠𝑒𝑛W𝜃 = 1 e desprezando os termos de segunda ordem, chega-se: ε θ = ε7. cos2θ + ε8. 𝑠𝑒𝑛2θ+ γ78. 𝑠𝑒𝑛θ. cosθ 5/10/17 6 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO11 Para ε 0° = ε7, ε 90° = ε8ε 45° : ε𝑂𝐵 = ε 45° = 12 (ε7+ε8+ γ78) Resolvendo essa equação para γ78: γ78= 2. ε𝑂𝐵 − (ε7+ε8) 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO12 A deformação normal ε7P ao longo do eixo x’ usando relações trigonométricas, pode ser escrita como: ε7P = ε7 + ε82 + ε7 − ε82 . cos2θ + γ782 . 𝑠𝑒𝑛2θ Substituindo θ por θ + 90º, obtemos a deformação normal ao longo do eixo y’: ε8P = ε7 + ε82 − ε7 − ε82 . cos2θ − γ782 . 𝑠𝑒𝑛2θ 5/10/17 7 1 CONCEITO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO13 Somando membro a membro as equações acima, chega-se a: ε7P + ε8P = ε7 + ε8 Substituindo θ por θ = 45º, obtemos a deformação normal ao longo da bissetriz OB’ do ângulo formado pelos eixos x’ e y’. γ7P8P= −(𝜀7−ε8). 𝑠𝑒𝑛2θ + γ78. 𝑐𝑜𝑠2θ 2 DEFORMAÇÕES PRINCIPAIS ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO14 CÍRCULO DE MOHR 𝜀 D CB A E O 𝜀lén 𝜀lá7 𝜀líq 12γ 12 γlá7 5/10/17 8 2 DEFORMAÇÕES PRINCIPAIS ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO15 Como as equações para a transformaçāo do estado plano de deformação tem a mesma forma das equações para a transformação do estado plano de tensāo, o uso do círculo de Mohr pode ser retomado para a análise do estado plano de deformações: 𝜀lén= rstruW 𝑅 = 𝜀7 − 𝜀82 W + γ782 W� 2 DEFORMAÇÕES PRINCIPAIS ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO16 Pontos A e B em que o círculo de Mohr intercepta o eixo horizontal: 𝜀lá7 = 𝜀lén + 𝑅 𝜀líq = 𝜀lén − 𝑅 Assim os valores de 𝜃𝑝 do ângulo 𝜃 que correspondem aospontos A e B podem ser obtidos fazendo 𝜏7P8P = 0𝑡𝑔 2𝜃𝑝 = γ78𝜀7 − 𝜀8 5/10/17 9 2 DEFORMAÇÕES PRINCIPAIS ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO17 𝑦 𝑥𝜃𝑝 𝜃𝑝 3 TENSÃO DE CISALHAMENTO MÁXIMO ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO18 A deformação máxima de cisalhamento é definida pelos pontos D e E. Ela é igual ao diâmetro do círculo de Mohr, portanto: γlá7= 2R = 𝜀7 − 𝜀8 W+ γ78W� 5/10/17 10 4 EXERCÍCIO EM SALA ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO19 1. Determine o estado plano de deformações associados aos eixos x’ e y’ que sofreram uma rotaçāo do ângulo dado: 𝑦 𝑥 𝑥𝜃 𝜀7 = −240𝜇𝜀8 = +320𝜇γ78 = −330𝜇𝜃 = 65° 4 EXERCÍCIO EM SALA ESTADO PLANO DE DEFORMAÇÕES RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS PROFº. GABRIEL MARINHO20 2. Para o estado plano de deformação dado, determine: (a) a orientação das deformações principais, (b) a deformação máxima no plano (c) a deformação de cisalhamento máxima Dados:𝜀7 = +400𝜇𝜀8 = +200𝜇γ78 = −375𝜇
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