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Prof. José Elisandro de Andrade e-mail: elisandro_andrade@yahoo.com.br UNIVERSIDADE FEDERAL DO SUL E SUDESTE DO PARÁ INSTITUTO DE GEOCÊNCIAS E ENGENHARIAS FACULDADE DE ENGENHARIA DE MATERIAIS CURSO DE GRADUAÇÃO EM ENGENHARIA MECÂNICA 2.1 – Determinação do fluxo elétrico 2– LEI DE GAUSS Supondo que, como na figura ao lado, uma espira de arame retangular com área 𝐴 seja exposta ao “escoamento” (somente uma analogia, um campo elétrico não escoa) uniforme cuja velocidade é Ԧ𝑣 . Seja Φ a vazão (volume por unidade de tempo) Φ = 𝑑𝑉 𝑑𝑡 Essa vazão depende do ângulo entre Ԧ𝑣 e o plano da espira Φ = 𝑑𝑉 𝑑𝑡 = 𝑣𝐴 cos𝜙 Na forma vetorial Φ = Ԧ𝑣. Ԧ𝐴 Onde Ԧ𝐴 é o vetor-área, que possui módulo igual a área e direção perpendicular ao plano. Também podemos representar um vetor-área Ԧ𝐴 usando um vetor unitário Ƹ𝑟, perpendicular a área Ԧ𝐴 = 𝐴 Ƹ𝑟 Se a área é perpendicular à Ԧ𝑣: 𝜙 = 0; Φ = 𝑑𝑉 𝑑𝑡 = 𝑣𝐴 Se é paralela: 𝜙 = 90° Φ = 𝑑𝑉 𝑑𝑡 = 0 Para isso, basta substituir a velocidade Ԧ𝑣 pelo campo elétrico 𝐸, temos: Φ𝐸 = 𝐸. Ԧ𝐴 Generalizando Φ𝐸 = 𝐸𝐴 cos𝜙 Que é o fluxo elétrico para 𝐸 uniforme, numa superfície plana. 2.2 – Fluxo de um campo elétrico Porém, esse fluxo elétrico pode ser considerado numa superfície gaussiana arbitrária imersa em um campo elétrico não- uniforme. (figura ao lado). Dividindo a superfície em partes muito pequenas (ou infinitesimais) de área 𝑑𝐴1, 𝑑𝐴2, 𝑑𝐴3, …, podemos associar, a cada uma delas, um vetor unitário Ƹ𝑟1, Ƹ𝑟2 , Ƹ𝑟3, … , perpendicular a superfície naquele ponto. Designemos 𝜙1, 𝜙2 , 𝜙3 , … Como sendo os ângulos entre os vetores normais Ƹ𝑟1, Ƹ𝑟2, Ƹ𝑟3 , … e os vetores de campo 𝐸1, 𝐸2 , 𝐸3 , … em cada ponto da superfície. Assim, por definição, o fluxo Φ𝐸 do campo elétrico 𝐸 através da superfície 𝐴 é: Φ𝐸 = 𝐸1𝑑𝐴1 cos𝜙1 + 𝐸2𝑑𝐴2 cos𝜙2 +⋯ = 𝐸1 Ƹ𝑟1𝑑𝐴1 + 𝐸2 Ƹ𝑟2𝑑𝐴2 +⋯ Φ𝐸 = න𝐸 cos𝜙 𝑑𝐴 = න𝐸 Ԧ𝑟𝑁𝑑 Ԧ𝐴 = ර𝐸. 𝑑 Ԧ𝐴 Definição geral do fluxo elétrico. 2.1 – Um disco com raio igual a 0,10 𝑚 está orientado de modo que seu vetor unitário normal ො𝑛 forme um ângulo de 30° com o campo elétrico uniforme 𝐸, cujo módulo é igual a 2,0 × 103 𝑁/𝐶. (Como essa superfície não é fechada, não podemos especificar um lado “interno” nem “externo”. Por essa razão , tivemos que escolher o sentido de ො𝑛 na figura). (a) Qual é o fluxo elétrico através do disco? (b) Qual é o fluxo elétrico através do disco depois que ele gira e passa a ocupar uma posição perpendicular ao vetor 𝐸? (c) Qual é o fluxo elétrico do disco quando sua normal é paralela ao vetor 𝐸? EXEMPLOS 2.2 – A figura ao lado mostra uma superfície gaussiana com a forma de um cilindro de raio R imersa em um campo elétrico uniforme 𝐸 , com o eixo do cilindro paralelo ao campo. Qual é o fluxo Φ do campo elétrico através dessa superfície fechada? 2.3 – Uma carga puntiforme positiva 𝑞 = 3,0 𝜇𝐶 está circundada por uma esfera de raio igual a 0,20 𝑚 , centralizada sobre a carga (figura ao lado). Calcule o fluxo elétrico produzido por essa carga através da esfera. 2.3 – Lei de Gauss A lei de Gauss relaciona o fluxo total Φ de um campo elétrico através de uma superfície fechada (superfície gaussiana) à carga total 𝑞𝑒𝑛𝑣 que é envolvida por essa superfície. Em notação matemática: 𝜖0Φ = 𝑞𝑒𝑛𝑣 → 𝐿𝑒𝑖 𝑑𝑒 𝐺𝑎𝑢𝑠𝑠 Como: Φ = ර𝐸𝑑 Ԧ𝐴 Temos: 𝜖0ර𝐸𝑑 Ԧ𝐴 = 𝑞𝑒𝑛𝑣 Cargas fora da superfície não são incluídas no termo 𝑞𝑒𝑛𝑣 𝑆1 → O campo elétrico aponta para fora. Se Φ é positivo, 𝑞𝑒𝑛𝑣 positiva. 𝑆2 → O campo elétrico aponta para dentro. Se Φ é negativo, 𝑞𝑒𝑛𝑣 negativa. 𝑆3 → Como a superfície não envolve nenhuma carga o fluxo do campo elétrico através da superfície é nulo. 𝑆4 → A carga total envolvida na superfície é nula. 2.4 – A figura mostra cinco pedaços de plástico eletricamente carregados e uma moeda neutra. A figura mostra também uma superfície gaussiana 𝑆 vista de perfil. Qual é o fluxo elétrico que atravessa a superfície 𝑆 se 𝑞1 = 𝑞4 = +3,1 𝑛𝐶, 𝑞2 = 𝑞5 = −5,9 𝑛𝐶 𝑒 𝑞3 = −3,1 𝑛𝐶 EXEMPLOS 2.5 – Um campo elétrico não-uniforme dado por 𝐸 = 3,0𝑥 Ƹ𝑖 + 4,0 Ƹ𝑗 atravessa o cubo gaussiano que aparece na figura ao lado. (𝐸 está expresso em newtons por coulomb e 𝑥 em metros.) Qual é o fluxo elétrico na face direita, na face esquerda e na face superior do cubo? 2.4 – Lei de Gauss e Lei de Coulomb Como a lei de Gauss e a lei de Coulomb são formas diferentes de descrever a mesma relação entre cargas elétricas e campo elétrico em situações estáticas, deve ser possível demonstrar uma das leis a partir de outra. 𝜖0ර𝐸𝑑 Ԧ𝐴 = 𝜖0ර𝐸𝑑𝐴 = 𝑞𝑒𝑛𝑣 Onde 𝑞𝑒𝑛𝑣 = 𝑞 𝜖0𝐸ර𝑑𝐴 = 𝑞 ⇒ 𝜖0𝐸 4𝜋𝑟 2 = 𝑞 𝐸 = 1 4𝜋𝜖0 𝑞 𝑟2 2.6 – Uma carga elétrica é distribuída uniformemente ao longo de um fio retilíneo infinito. A carga por unidade de comprimento é 𝜆 (considerado positivo). Calcule o campo elétrico. (Isto é, uma representação aproximada para o campo elétrico produzido por uma carga distribuída uniformemente ao longo de um fio retilíneo finito, desde que a distância entre o ponto do campo e o fio seja mito menos que o comprimento do fio.) EXEMPLOS 2.7 – Uma carga pontual de 1,8 𝐶 está no centro de uma superfície gaussiana de 55 𝑐𝑚 de aresta. Qual é o fluxo através da superfície?
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