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CAPÍTULO 5 Universidade Federal do Recôncavo da Bahia Centro de Ciências Exatas e Tecnológicas Bacharelado em Ciências Exatas e Tecnológicas CC: Eletromagnetismo: Prof. Nilton Cardoso da Silva ESTUDO BASEADO NO LIVRO ELETROMAGNETISMO de WILLIAM HAYT ; W, 1993 CONDUÇÃO E RESITÊNCIA CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E RESITÊNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.6 – SEMICONDUTORES 5.7 – A NATUREZA DOS MATERIAIS SEMICONDUTORES 5.8 – CONDIÇÕES DE CONTORNO PARA DIELÉTRICOS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE CORRENTE è carga em movimento Unidade de CORRENTE => [AMPÈRE] [A] 1 [A] => a passagem de 1 Coulomb de carga por segundo CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA A corrente nos fluídos iônicos, pode ser tanto de elétrons quanto de prótons CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA nos metais, só elétrons se movem Mas por convenção, definiu-se que a corrente elétrica I é o movimento de cargas positivas I CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE J é a DENSIDADE DE CORRENTE, que é um parâmetro microscópico que é importante para o estudo de campos elétricos CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE ∆Q = ρ.∆V = ρ.∆S.∆L ∆S ∆L ∆t ∆t ∆I = = ρ.∆S∆Q ∆x Deslocando a carga ∆Q = ρ.∆S.∆x no tempo ∆t ∆x ∆L ∆t ∆S CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE ∆t ∆t ∆I = = ρ.∆S∆Q ∆x Jx = ρ. vx ∆I = Jx∆S ∆I = ρ.∆S vx J = ρ. v Em termos vetoriais temos: ∆S ∆x ∆L ∆t CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE I I I = Vale o princípio das continuidade das cargas, mas podemos criar cargas por separação e eliminá-las por recombinação. Neste caso a corrente p/ q>0 em uma superfície fechada é: A forma integral da equação da continuidade de q>0 para cargas saindo da superfície se torna Pelo teorema da divergência esta equação se torna CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE Se representarmos a carga q pela integral de volume Mantendo a superfície constante CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA ∆) 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE Se esta expressão é verdadeira para qualquer volume, então ela é verdadeira para o volume incremental Isto nos dá a forma pontual da equação Indica que a corrente que sai de um pequeno volume é a razão do decréscimo de carga por unidade de volume em cada ponto 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS Banda de condução vazia Banda de condução vazia Banda de condução vazia Banda de valência preenchida Banda de valência preenchida Banda de valência preenchida Banda proibida Banda proibida Energia a) Condutor b) isolante c) Semicondutor CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS J = ρe. vd Carga do elétron -e Velocidade média dos eletros ou de arraste Da seção 5.1Mobilidade do elétron CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS Aplicando a lei de Ohm num ponto e considerando J e E uniformes como na figura CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS Considerando que ∆I = J.∆S CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS V= Ι L σS onde CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS ∆I = J.∆S dI = J.dS I = J.dS V= RΙ CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS Exemplo: Seja um fio de cobre com diâmetro de 1,29X10 m e seção 1,309 x 10 m e comprimento de 1609 m, sabendo que a condutividade do cobre é 5,8x10 [Ωm] . Determine a resistência R 2 -3 7 Se este fio for submetido a uma corrente elétrica de 10 Ampères qual será a densidade de corrente, tensão e campo elétrico, e a velocidade de arraste se µe = 0,0032 m / Vs para o cobre? -6 J=I /∆S = 10 / 1,309x10 = 7,64 x10 A / m6 2-6 V= RΙ = 21,2 . 10 = 212V -1 E= J/σ = 7,64x10 / 5,8x10 = 0,132 V/m 6 7 vd= - µe E= −0,0032 . 0,132 = -0,000422 m/s 2 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.3 – CONDUTORES NUCLEARES 5.5 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.6 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.4 – Potência Capacitiva: Efeito Joule CAPÍTULO 6 Técnicas Especiais e Práticas 6.3 – Efeito Joule dv dt dlEdP Vρ.= CAPÍTULO 6 Técnicas Especiais e Práticas 6.3 – Efeito Joule P = R.I2 V = R.I CAPÍTULO 6 Técnicas Especiais e Práticas 6.3 – Efeito Joule APLICAÇÃO CAPÍTULO 6 Técnicas Especiais e Práticas 6.1 – Quadrados Curvilíneos: determinar a capacitância entre duas placas quaisquer 6.2 – Método Iterativo: Obtenção prática de potencial entre pontos de 2 placas quaisquer 6.3 – Efeito Joule CONSIDERAÇÕES FINAIS 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.3 – CONDUTORES NUCLEARES 5.5 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.6 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.4 – Potência Capacitiva: Efeito Joule Não condutor Condutor 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Não pode acumular carga estável dentro do condutor 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Pela lei de Gauss Vácuo Condutor DtDn D Et En E ∆S ∆h a ∆h ∆h ∆w ∆w b cd E=0 E≠0 E∆w = 0 Como ∆w ≠ 0 E= 0 ∆h → 0 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA DtDn D ∆S ∆h ∆h→0 Integrando sobre os lados e extremo do cilindro achamos a carga 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA No lado e na base esta integral é nula, assim temos: Estas são as condições de contorno desejadas para a fronteira condutor-vácuo na eletrostática 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA O fluxo elétrico que deixa a superfície do condutor é normal à superfície do corpo: O valor da densidade de fluxo elétrico é igual ao valor densidade superficial de carga O campo tangencial é nulo, demonstra que a superfície do condutor é uma equipotencial O cálculo da DDP entre dois pontos na superfície condutora pela integral de linha é E.dL = 0 1. A intensidade do campo elétrico dentro do condutor metálico é nula 3. A intensidade do campo eletrostáticos na superfície do condutor ésempre normal a superfície. 2. A superfície condutora é equipotencial 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.3 – CONDUTORES NUCLEARES 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Superfície Equipotencial V = 0 +Q -Q V=0 4.7 –dipolo elétrico 0,2V 0,4V 0,6V 0,8V 1,0V -1V -.8V -.6V -.4V -.2V ∞ ∞V=0 ∞ 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA O campo potencial para a parte superior à linha equipotencial V=0 é semelhante em ambas figuras +Q Superfície Equipotencial V = 0 V=0 ∞ V=0 Placa condutora Superfície Equipotencial V = 0 +Q -Q ∞ V=0 ≈ ≈ 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Superfície Equipotencial V = 0 +Q V=0 4.7 – ½ do dipolo elétrico 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 -1 -.8 -.6 -.4 -.2 ∞ ∞V=0 ∞ Plano da placa condutora 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA De forma análoga, se faço o inverso; se tomo um conjunto de cargas sobre um plano condutor infinito aterrado, e substituo por outro grupo de cargas, acrescentando seus pares simétricos em relação ao plano condutor infinito retirado, o potencial acima do plano é igual 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Superfície Equipotencial V = 0 Superfície Equipotencial V = 0 +1 -4 ρL -ρL ρL -1 +4 +1 -4 Placa condutora ≈ ≈ Este processo é verdadeiro e reversível para qualquer tipo de distribuição de cargas 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Destas observações podemos dizer que quando temos um conjunto de cargas na presença de uma placa plana condutora aterrada, podemos substituir a placa plana por uma imagem das cargas espelhada no plano da placa. ρL Plano da placa condutora −ρLimagem da carga carga 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Exemplo: Determine a densidade superficial de carga no ponto P(2,5,0) do plano condutor z=0, estando presente uma linha de carga 30nC/m em x = 0, z = 3 conforme indicado na figura abaixo P(2,5,0) Placa condutora aterrada 30 nC/m x y z 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Exemplo: Determine a densidade de campo no ponto P(2,5,0) do plano condutor z=0, estando presente uma linha de carga -30nC/m em x = 0, z = 3 conforme indicado na figura abaixo P(2,5,0) Placa condutora 30 nC/m x y z Plano da placa condutora 30 nC/m x y -30 nC/m z R+ R_ 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA Fazendo a superposição dos campos da linha e sua imagem. Obtemos os vetores radiais que une a linha ao ponto P. R+ = 2.ax -3.az e R- = 2.ax +3.az O campo no ponto P é normal ao plano, D = ε0E = -2,2 nC/m ρs < 0 2 CAPÍTULO 5 CONDUTÂNCIA E CAPACITÂNCIA 5.1 – CORRENTE E DENSIDADE DE CORRENTE 5.2 – CONTINUIDADE DA CORRENTE 5.4 – PROPRIEDADES DOS CONDUTORES E CONDIÇÕES DE CONTORNO 5.5 – O MÉTODO DAS IMÁGENS 5.3 – CONDUTORES METÁLICOS CONSIDERAÇÕES FINAIS
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