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AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo ELETROMAGNETÍSMO Aula 14: Campos variantes no tempo e equações de Maxwell AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Lei de Faraday; Força eletro motriz; Força eletromotriz de movimento. Temas/objetivos desta aula AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Lei de Faraday fem: força eletro motriz, volt; φ: fluxo magnético, Wb; d/dt: taxa de variação no tempo. 𝑓𝑒𝑚 = − 𝑑𝜙 𝑑𝑡 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo • A equação anterior implica na existência de um percurso fechado, não necessariamente condutor; • O sinal negativo é a Lei de Lenz, e indica uma oposição à variação do fluxo; • O surgimento de uma fem requer uma variação no fluxo magnético. AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Quando dφ/dt é diferente de zero? • Quando um fluxo magnético variante no tempo enlaça um percurso fechado estacionário; • Quando ocorre um movimento relativo entre um fluxo magnético estacionário e um percurso fechado; • Quando ocorre uma combinação das duas situações anteriores. AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Eletromagnetismo Quando houver mais de um espira: 𝑓𝑒𝑚 = −𝑛 𝑑𝜙 𝑑𝑡 φ: fluxo que corta as espiras, Wb; n: número de espiras. AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo φ: fluxo que corta as espiras, Wb; n: número de espiras. 𝑓𝑒𝑚 = 𝑬. 𝑑𝑳 = − 𝑑 𝑑𝑡 𝑩. 𝑑𝑺 Definição AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Para campos eletrostáticos 𝐸. 𝑑𝐿 = 0 𝜵 × 𝑬 = 0 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Forma geral 𝜵 × 𝑬 = − 𝛿𝑩 𝛿𝑡 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Uma bobina circular com duas espiras e raio circular de 10 cm está localizada no ar, em uma região na qual existe um campo magnético uniforme e normal ao plano das espiras, com intensidade de 1.591.549,4 A.m–1. O campo é levado a zero em 1 (um) segundo). Determine: • a densidade de fluxo magnético inicial; • a densidade de fluxo magnético final; • a taxa de variação da densidade de fluxo magnético ao longo do tempo; • a tensão induzida nos terminais da bobina, devido à variação desse fluxo. EXERCÍCIO 3 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Deduza a equação do transformador ideal, relacionando tensões, correntes e número de espiras. EXERCÍCIO 2 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Uma bobina retangular com 50 espiras, acoplamento cerrado, dimensões 10 cm × 20 cm está mergulhada em uma região na qual a densidade de fluxo magnético inicial é 5 mT, perpendicular ao plano das espiras. O fluxo magnético é então reduzido a 1/5 de seu valor inicial em 200 ms. Determine: a) O fluxo inicial em mWb; b) O fluxo final em mWb; c) A variação de fluxo, em mWb; d) A fem induzida em mV; e) A corrente média durante o período de indução considerado, supondo uma resistência total do enrolamento de 5 Ω. EXERCÍCIO 3 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Uma espira retangular com três lados fixos e o quarto deslocável está situada no plano XY e perpendicular a um campo magnético com densidade constante B = B0âz T. O lado deslizante da espira é uma barra condutora que se desloca à velocidade v0, na direção do eixo y. Determine a fem induzida na espira. EXERCÍCIO 4 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo B0 = 4 T l = 20 cm V = 2 m.s–1 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Um condutor simples de 1 cm de comprimento movimenta-se a uma velocidade constante v de 25 m/s, em um campo magnético uniforme de 2,5 T, que intercepta perpendicularmente o condutor, como mostrado na figura. EXERCÍCIO 5 AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo Determine: a) A fem instantânea induzida no condutor quando = /2 rad; b) A fem instantânea induzida no condutor quando = /6 rad; c) A força sobre o condutor, considerando-se = /2 rad e que circula pelo condutor uma corrente induzida de 10 A. EXERCÍCIO 5 - CONTINUAÇÃO AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo SOLUÇÃO DO EXERCÍCIO 1 a) Bi = 4 x π x 10–7 x 1.591.549,2 = 2 T; b) Bf =0 T c) ΔB = – 2 T.s –1; d) φ = B x A = 2 x π x (0,1)2 = 0,063 Wb fem = 2 x (Δφ / Δt) = 2 x 0,063 = 125,7 mV. AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo SOLUÇÃO DO EXERCÍCIO 2 Considerando sem perdas (transformador ideal): φ1 = φ2 Tensão no primário = vp = – np (δφ1 / δt) Tensão no secundário = vs = – ns (δφ2 / δt) Assim: v1 / v2 = n1 / n2 Sem perdas: Pp = Ps (potência no primário = potência no secundário) v1 / v2 = i2 / i1 = n1 / n2. AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo SOLUÇÃO DO EXERCÍCIO 3 a) φi = Bi x A = 5 x 10 –3 x 200 x 10–4 = 10–4 Wb b) φf = Bf x A = 1 x 10 –3 x 200 x 10–4 = 0,2 x 10–4 Wb c) Δφ = – 0,8 x 10–4 Wb d) fem = 50 x 0,8 x 10–4 / 0,2 = 20 mV. e) I = 20 mV / 5 = 4 mA. AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo SOLUÇÃO DO EXERCÍCIO 4 φ = B . y . L fem = – dφ/dt = – B . l . v = 4 x 2 x 0,2 = 1,6 volts AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo SOLUÇÃO DO EXERCÍCIO 5 a) fem = B . L . v = 2,5 x 10–2 x 25 = 625 mV. b) fem = B . L . v . sen(θ) = 2,5 x 10–2 x 25 x sen(30º) = 312,5 mV. c) F = B . I . L . sen(90º) = 2,5 x 10 x 10–2 = 0,25 N AULA 14: CAMPOS VARIANTES NO TEMPO E EQUAÇÕES DE MAXWELL Eletromagnetismo AVANCE PARA FINALIZAR A APRESENTAÇÃO. VAMOS AOS PRÓXIMOS PASSOS? Campos variantes no tempo; Equações de Maxwell.
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