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C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Física das Radiações Profa Luciene Mota Universidade Federal de Minas Gerais - UFMG C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a O ÁTOMO próton nêutron elétron � 1911: Modelo de Rutherford C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a O NÚCLEO C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a ESTABILIDADE NUCLEAR ~ 280 nuclídeos estáveis e s tá v e l r ad io a tiv o (n a tu ra l) r ad io a tiv o ( a r ti f ic ia l) N úm er o d e p r ó to n s , Z N ú m e r o d e n e u t r o n s N = A - Z C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Radiações ionizantes C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a O espectro eletromagnético C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Radioatividade α � Núcleos pesados (A>150) C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Radioatividade αααα Ex: U → Th + He P → F + αAZ A - 4Z - 2 42 234 90 238 92 4 2 Radionuclídeo filho Radionuclídeo pai Po → Pb + He4221084 206 82 C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Radioatividade β- � Núcleos com EXCESSO DE NÊUTRONS P → F + β- + νAZ AZ + 1 Antineutrino (conservação de energia) 0 + C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Radioatividade β+ � Núcleos com EXCESSO DE PRÓTONS P → F + β+ + νAZ AZ - 1 Neutrino (conservação de energia) 0+ C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Lu → Yb + β+ + ν (n°= 96)16771 167 70 Isótopo estável: Lu (n°= 104)17569 p → n + β+ + ν1 + 1 0 Nb → Zr + β+ + ν (n°= 47)8841 88 40 Isótopo estável: Nb (n°= 52)9341 p → n + β+ + ν1 + 1 0 C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Ir → Pt + β- + ν (n°= 117)19477 194 78 Isótopo estável: Ir (n°= 114)19177 n → p + β- + ν1 0 1 + Br → Kr + β- + ν (n°= 55)9035 90 36 Isótopo estável: Br (n°= 46)81 35 n → p + β- + ν1 0 1 + C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Radioatividade γγγγ � Radiações eletromagnéticas (sem carga ou massa); � Radiação ionizante; � Alto poder de penetração; � Não se trata de um processo de emissão primário; � Usualmente, acompanha os decaimentos α e β; � Radionuclídeo filho → estado excitado de energia; C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a � Radionuclídeo filho → estado excitado de energia Emissão γ Transição isomérica (IT) Estado fundamental γ < 10-9s > 10-9s C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a � Decaimento gama (γ) P* → F + γAZ AZ � Transição isomérica (IT) P → F + γA mZ AZ * = estado excitado m = estado metaestável C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Velocidade de desintegração � A emissão de radiação por uma população de átomos de um dado isótopo não ocorre simultaneamente em todos os seus núcleos. Vm = -∆N/∆t C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Constante de desintegração � A velocidade de desintegração varia muito entre os isótopos radioativos, existindo uma probabilidade para cada um emitir um certo tipo de radiação, ou se desintegrar, que é característica desse isótopo. Esta probabilidade é chamada de Constante de Desintegração ou Constante Radioativa, sendo representada pelo símbolo λ. - ∆N = λN ∆t Vm = -∆N/∆t - ∆N = λ∆t N C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a N = N0 x e-λt - ∆N = λ∆t N N = número de átomos da amostra após transcorrido o intervalo de tempo t N0 = número de átomos da amostra no tempo inicial (t = 0) e = base do logaritmo natural ou neperiano (~2.72) λ= constante de decaimento do elemento radioativo t = tempo transcorrido Lei da desintegração radioativa C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Lei da desintegração radioativa - ∆N = λN ∆t ATIVIDADE RADIOATIVA A = λN ; onde A = atividade radioativa λ = constante de decaimento característica do material radioativo N = número de átomos presentes no instante t. C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a A = λN A0 = λN0 A A0 = λN λN0 = N N0 A = A0 x e-λtN = N0 x e-λt Lei da desintegração radioativa C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Atividade Radioativa � número de átomos que se desintegram em um certo intervalo de tempo. � número de transformações nucleares que ocorrem em um certo intervalo de tempo. A = A0 x e-λt A = atividade após transcorrido o tempo t A0 = atividade no tempo inicial (t = 0) e = base do logaritmo natural ou neperiano (~2.72) t = tempo transcorrido C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a em R a d i o l o g i a Atividade Radioativa C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Unidades de Atividade Radioativa � Curie (Ci): é a quantidade de qualquer radionuclídeo capaz de produzir 3.7 x 1010 desintegrações por segundo ou seja, 3.7 x 1010 dps. 1 Ci = 3.7 x 1010 dps 1 Ci = 103 mCi 1 Ci = 106 µCi 1 mCi = 103 µCi 1 mCi = 3.7 x 107 dps 1 µCi = 3.7 x 104 dps C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Unidades de Atividade Radioativa � Becquerel (Bq): é a quantidade de qualquer radionuclídeo capaz de produzir 1 desintegrações por segundo, ou seja, 1 dps. 1 Bq = 1 dps 1 kBq (kilobecquerel) = 103 Bq 1 MBq (megabecquerel) = 106 Bq 1 GBq (gigabecquerel) = 109 Bq C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Unidades de Atividade Radioativa � Desintegrações por minuto (dpm): é a quantidade de qualquer radionuclídeo que se desintegra em 1 minuto. 1 dpm = 1 dps 60 1 desintegração ------ 60 segundos (1 minuto) X -------------- 1 segundo (dps) C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Unidades de Atividade Radioativa � Relação entre Ci e Bq ( e suas variações) 1 Ci = 3.7 x 1010 dps 1 Bq = 1 dps 1 Ci = 3.7 x 1010 Bq 1 mCi = 3.7 x 107 dps 1 Bq = 1 dps 1 mCi = 3.7 x 107 Bq 1 µCi = 3.7 x 104 dps 1 Bq = 1 dps 1 µCi = 3.7 x 104 Bq C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a 1 kBq (kilobecquerel) = 103 Bq 1 MBq (megabecquerel) = 106 Bq 1 GBq (gigabecquerel) = 109 Bq Unidades de Atividade Radioativa 1 Ci = 3.7 x 1010 Bq 1 Ci = 37 x 109 Bq 1 Ci = 37 GBq 1 mCi = 3.7 x 107 Bq 1 mCi = 37 x 106 Bq 1 mCi = 37MBq 1 µCi = 3.7 x 104 Bq 1 µCi = 37 x 103 Bq 1 µCi = 37 kBq C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a � Relação entre dps e dpm Unidades de Atividade Radioativa 1 dpm = 1 desintegração ------ 60 segundos (1 minuto) X ----------------------- 1 segundo (dps) X = 1/60 dps 1 dps = 1 desintegração ------ 1 segundo X ------------ 60 segundos (1 minuto) X = 1x60 dpm C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a � Relação entre Ci e dpm ( e suas variações) Unidades de Atividade Radioativa 1 Ci = 3.7 x 1010 dps = 3.7 x 1010 desint. ---------- 1 seg -------- 60 seg2.22 x 1012 desint. 1 mCi = 3.7 x 107 dps = 3.7 x 107 desint. ---------- 1 seg -------- 60 seg2.22 x 109 desint. 2.22 x 106 desint. 1 µCi = 3.7 x 104 dps = 3.7 x 104 desint. ---------- 1 seg -------- 60 seg C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Meia vida física de um radionuclídeo C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Meia vida física de um radionuclídeo � Meia vida física de um radionuclídeo é o tempo necessário para que metade dos átomos radioativos de uma amostra sofram desintegração, ou seja, o tempo necessário para que a atividade inicial de uma amostra seja reduzida à metade. � Como a taxa em que os átomos se desintegram é diferente de um elemento para outro elemento a Meia Vida também será uma característica conhecida de cada elemento radioativo. O valor da meia-vida é tabelado para todos os radioisótopos. C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Como calcular a meia vida física de um radionuclídeo? A = A0 x e-λt A = A0/2 A0/2 = A0 x e-λT1/2 lnA0/2 = lnA0 x e-λT1/2 Ln axb = lna + lnb Ln a/b = lna – lnb Ln ax = x.lna lnA0 - ln2 = lnA0 + lne-λT1/2 lnA0 - ln2 = lnA0 + (-λT1/2).lne lnA0 - ln2 = lnA0 - λT1/2. ln2,72 lnA0 – 0,693 = lnA0 - λT1/2 . 1 C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a lnA0 – 0,693 = lnA0 - λT1/2 lnA0 – 0,693 - lnA0 = - λT1/2 – 0,693 = - λT1/2 T1/2 = 0,693 λ 0,693 = λT1/2 (x-1) Como calcular a meia vida física de um radionuclídeo? C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Exemplos: 1. Qual será a atividade radioativa de uma fonte depois de transcorridas três meias vidas? 100% 50% 25% 12,5% 1 T1/2 1 T1/2 1 T1/2 C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a 2. A constante de decaimento do gálio-67 (67Ga) é de 0,0088/h. Determine a meia vida desse radioisótopo. T1/2 = 0,693 λ T1/2 = 0,693 0,0088 T1/2 = 78,75 horas C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Meia vida biológica de um radionuclídeo Tb = 0,693 λb � O intervalo de tempo necessário para que o organismo elimine metade de uma substância ingerida ou inalada é chamado meia-vida biológica, Tb. C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Meia vida efetiva de um radionuclídeo � A dose de radiação recebida por um órgão quando nele existe um material radioativo agregado depende da meia vida física e da meia vida biológica. A combinação de ambas nos dá a meia vida efetiva (Tef), que é o tempo em que a dose de radiação neste órgão fica reduzida à metade. Tef = T1/2 x Tb T1/2 + Tb C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Exemplo: A meia-vida biológica do iodo-131 na tireóide humana é de cerca de 64 dias, e a meia-vida física desse elemento é de 8 dias. Determine a meia vida efetiva do 131I na tireóide. Tef = T1/2 x Tb T/2 + Tb Tef = 8 x 64 8 + 64 T ef = 512 72 Tef = 7,1 dias C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a Aplicações da Lei do decaimento Uma fonte de cobalto-60 foi adquirida com atividade de 1850 GBq (50 Ci) . Após decorrido 20 anos, qual atividade da fonte ? (T1/2 60Co = 5,3 anos) A = A0 xe-λt A = 1850 x e-0,13 . 20 λ = 0,693/T1/2 λ = 0,693/5,3 λ = 0,13/anoA = 1850 x e-2,615 A = 1850 x 0.073 A = 135,12 GBq C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a 3. Qual o tempo necessário para que 95% de uma amostra radioativa de iodo-131 (131I) decaia? (T1/2 131I = 8 dias) 100% ?95% dos átomosdecairam A0 A 5% C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a A = A0 x e-λt λ = 0,693/T1/2 λ = 0,693/8 λ = 0,0866/dia 5 = 100 x e-0,0866.t 5/100 = e-0,0866.t 0,05 = e-0,0866.t ln 0,05 = lne-0,0866.t -2,9957 = -0,0866.t.lne -2,9957 = -0,0866.t (x-1) 2,9957 = 0,0866.t 2,9957/0,0866 = t t = 34,59 dias C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a 4. Uma amostra radioativa decai para 30% do seu valor original em 5 horas. Qual é a sua meia vida física? 100% 30%70% dos átomosdecairam 5 horas A0 A C u r s o S u p e r i o r d e T e c n o l o g i a e m R a d i o l o g i a A = A0 x e-λt 30 = 100 x e-λ5 30/100 = e-λ5 0,3 = e-λ5 ln0,3 = lne-λ5 -1,2039 = -λ5.lne -1,2039 = -λ5 (x-1) 1,2039 = λ5 1,2039/5 = λ λ = 0,24079/hora T1/2 = 0,693/λ T1/2= 0,693/0,24079 T1/2 = 2,88 horas
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