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Gabarito da primeira prova de Fís. III 2016-1 Q1 (30 pontos) Há duas cargas pontuais do mesmo valor q nas posições 1P e 2P com coordenadas cartesianas 1 1 1 1P : 0x y z= = = e 2P : 2 1(1 ) cm 2 x = − , 2 1 cm 2 y = , 2 0z = . (a) Desenhe as posições dos pontos 1P , 2P assim como a posição de um ponto P com coordenadas P P P1cm, 0x y z= = = no plano xy. (Desconsidere o eixo z!) Solução e pontuação: (a) (5 Pontos) (Figura ao lado) (b) (20 Pontos) ( ) 2 PP 3 1 P i i i i r rE r k q r r= − = − ∑ � �� � � � temos 1 0r = � , 2 1 1 ˆ ˆ1 cm cm 2 2 r i j = − + � P ˆ1cmr i=� Então obtemos com 1 2q q q= = : ( )P 2 ˆ1cm ˆ cm i iE r kq= + � � 1− ( ) { } 3/ 2 3 2 9 2 2 1 9 2 4 4 1 1 ˆ ˆcm cm 2 2 1 1 cm2 2 1 1 ˆ ˆ1 cm 2 2 9 10 N m C 9 10 C 1 1 ˆ ˆ1 cm 2 2 N 1 1 N ˆ ˆ ˆ ˆ10 1 10 1,707 0,707 C C2 2 i j kq i j i j i j i j × × − − − − − = + = + − = = + − = = + − ≈ − (c) (5 Pontos) ( ) 2 4 4 P N 1 N110 1+ 1,8478 10 2C 2 C E r × = + ≈ � � Erros de unidades custam 40% do item onde ocorre o erro. y xP1 P2 P Q2 (30 pontos) Uma casca hemisférica de raio r está carregada com carga positiva de densidade superficial dada por: ( ) 0 cosσ θ = σ θ , onde 0σ é uma constante positiva, e θ é a coordenada polar de um sistema de coordenadas esféricas com origem no centro do hemisfério, como mostrado na figura. (A beirada da casca fica no plano xy.) (a) Encontre o potencial elétrico na origem de coordenadas, tomando o potencial em pontos infinitamente distantes como zero; ( ) 0V ∞ = . (b) Uma partícula de massa m e carga q positiva é colocada na origem do sistema de coordenadas e largada a partir do repouso. A que velocidade a partícula tenderá quando se afasta muito da casca hemisférica? Solução e pontuação: (a) Supondo ( ) 0V ∞ = sabemos que a contribuição para o potencial fornecido por um elemento infinitesimal de carga qδ na distância r da origem é ( ) 0 10 4 qV r δδ = piε Então temos ( ) 0 10 (5 Pontos) 4 dqV r = piε ∫ ( ) ( )( ) 2/ 2 2 0 0 0 0 cos sen10 (5 Pontos) 4 r d d V r pi pi θ= ϕ= σ θ θ θ ϕ = piε ∫ ∫ ( ) / 2 2 0 0 0 0 1/ 2 2 0 0 0 cos sen 4 (5 Pontos) 4 rV d d r pi pi θ= ϕ= = = pi σ = θ θ θ ϕ piε σ = ε ∫ ∫ ���������� Alternativa: como todos os elementos de carga têm a mesma distância do ponto onde queremos o valor do potencial, pode-se também calcular a carga total Q e usar ( ) ( )00 / 4V Q r= piε . A carga total é / 2 2 2 2 0 0 0 0 cos senQ r d d r pi pi = σ θ θ θ ϕ = σ pi∫ ∫ (b) A partícula de massa m e carga q colocada na origem possui a energia potencial ( )0 0/ 4U Vq q r= = σ ε ( 5 pontos). A força repulsiva que atua na partícula tem direção e sentido do vetor ( )ˆk− . A partícula adquire uma velocidade com este mesmo sentido e esta direção. Quando a partícula se afasta muito da casca carregada, por conservação de energia, toda energia potencial é convertida em energia cinética: ( ) 20 0/ 4 / 2U q r mv= σ ε = � . (5 pontos). Então segue 0 0 2 2 rqU v m m σ = = ε � (5 pontos) ϕ θ (r,θ,ϕ) x y z r Q 3 (40 pontos) Considere um capacitor formado por um condutor maciço esférico de raio a e uma casca esférica concêntrica ao primeiro condutor, com raio interno b. Supondo uma carga Q+ no condutor interno e Q− no externo, calcule: (a) O campo elétrico para pontos com distância r do centro entre a e b; a r b< < . Use a simetria e a lei de Gauss! (b) A diferença de potencial entre os condutores. (c) A capacitância do conjunto. (d) Obtenha a capacitância do conjunto quando b → ∞ . Este limite mostra que uma esfera condutora pode ser vista como um capacitor. Sabendo que o nosso planeta tem o formato aproximado de uma esfera, com raio de aproximadamente 6380 km, calcule a capacitância da Terra. Solução e pontuação: Foram dados 3 pontos para os argumentos de simetria e 7 para a aplicação correta da lei de Gauss na letra (a). Os itens de (b) a (d) receberam 10 pontos cada. (a) Para uma distribuição de cargas com simetria esférica, o campo tem a forma ( ) ( ) ( )ˆ, , ,rE r E r rθ ϕ = θ ϕ� (1) onde , ,r θ ϕ são coordenadas esféricas com a origem no centro das esferas de cargas. Com efeito, podemos fazer reflexões da distribuição de cargas por planos especulares que passam pela origem do sistema de coordenadas, sem alterar esta distribuição. Logo, o campo acompanha tal simetria de reflexão. Assim, escrevendo um campo elétrico arbitrário ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )ˆ ˆˆ, , , , , , , , , , ,rE r E r r E r E rθ ϕθ ϕ = θ ϕ θ ϕ + θ ϕ θ θ ϕ + θ ϕ ϕ θ ϕ� o refletimos por um plano que passa pela origem, que contém rˆ e ˆθ , e que fica perpendicular a ϕˆ . Nessa reflexão ( ) ( )ˆ, , ,E rϕ θ ϕ ϕ θ ϕ muda para ( ) ( )ˆ, , ,E rϕ− θ ϕ ϕ θ ϕ . Como o campo gerado pela distribuição com simetria esférica não muda nesta operação segue para este campo que ( ), , 0E rϕ θ ϕ = . Analogamente com um plano especular que contém a origem e os vetores rˆ e ϕˆ segue que ( ), , 0E rθ θ ϕ = . Além disso, a simetria de rotação implica que ( ), ,rE r θ ϕ não depende de θ e nem de ϕ . Então vale a fórmula (1). Para descobrir o valor de ( )rE r usamos agora a lei de Gauss. Usaremos como superfície Gaussiana uma superfície esférica de raio r centrada na origem. Denotamos esta superfície por r V∂ . Escrevendo o elemento de superfície dS � como ˆdS r dA= � sendo dA o elemento de área, temos ( ) � ( ) ( ) ndepende de e 2 i ˆ 4 r r r r V V V E dS E r dA E r dA E r r θ ϕ ∂ ∂ ∂ ⋅ = ⋅ = = pi∫∫ ∫∫ ∫∫ �� � � � � Com a lei de Gauss esta expressão deve ser igual à carga contida na esfera r V , dividida pela constante 0ε . Para a r b< < esta carga é a carga Q situada na superfície da esfera condutora de raio a. Então segue ( ) 2 0 para 4r QE r a r b r = < < piε e ( ) ( )2 0 ˆ, , , para 4 QE r r a r b r θ ϕ = θ ϕ < < piε � (b) ( )� �2 0 0 0 0 ˆ ˆ 4 4 1 1 4 4 a b a b b a bb b r dr dra a a V V E d E d Q QE r r d r d r r Q Q b a b a ab = = − = − ⋅ = + ⋅ = = ⋅ = ⋅ = − = piε piε − = − − = piε piε ∫ ∫ ∫ ∫ � �� � � � � � � � (c) Capacitância: 0 . 0 4 4 def a b Q Q abC Q b aV V b a ab = = = piε − − − piε (d) 0 0lim 4 4esfera b abC a b a→∞ = piε = piε − No caso da Terra 12 4C4 8,85 10 6380 km 7,10 10 F VmTerra C − −× × × ×= pi =
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