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RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I Aula 9 - Energia de Deformação – casos particulares SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I CONTEÚDO PROGRAMÁTICO DESTA AULA Revisão do conceito de energia de deformação; Revisão das expressões de energia de deformação nas condições axial, cisalhante e de torção; Energia de deformação para cargas multiaxiais; Energia de deformação para a flexão. SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ENERGIA DE DEFORMAÇÃO Cargas aplicadas a um corpo provocam deformações. Não havendo dissipação de energia na forma de calor, o trabalho externo realizado pelas cargas será convertido em trabalho interno denominado energia de deformação. Essa energia é sempre positiva. SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ENERGIAS DE DEFORMAÇÃO JÁ ESTUDADAS Carregamento Axial: Mas dV = A.dx, portanto: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ENERGIAS DE DEFORMAÇÃO JÁ ESTUDADAS Cisalhamento: Viga de seção retangular constante e deformação decorrente do cisalhamento V fS - fator de forma fS= 6/5 (para a condição retangular) SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ENERGIAS DE DEFORMAÇÃO JÁ ESTUDADAS Torção: J - momento polar de inércia. Para uma barra de seção constante, J é constante e, portanto: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ESTADO GERAL DE TENSÃO O estudo da aula 8, isto é, a energia de deformação em estados de carregamento axiais e de cisalhamento pode ser ampliado para determinarmos a energia de deformação em um corpo quando ele é submetido a um estado geral de tensão. Observe a figura com o estado multiaxial. SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ESTADO GERAL DE TENSÃO SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ESTADO GERAL DE TENSÃO As energias de deformação associadas a cada componente das tensões normal e de cisalhamento podem ser obtidas pelas equações mostradas na aula 8 (revisão no início). Como a energia de deformação é escalar, a energia total de deformação no corpo é SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ESTADO GERAL DE TENSÃO Lei de Hooke generalizada SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ESTADO GERAL DE TENSÃO Substituindo x, y, z, xy, xz e yz na equação da energia de deformação, temos que: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ESTADO GERAL DE TENSÃO Se somente as tensões principais 1, 2 e 3 agirem sobre o elemento, a equação da energia de deformação é reduzida a uma forma mais simples: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 1 Um material é submetido a um estado plano de tensão geral. Expressar a densidade de energia de deformação em termos das constante E, G ,u e das componentes da tensão sx , sx e txy SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 1 SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 1 No caso do estado plano de tensão geral, temos que: z = 0, tyz = 0 e txz = 0; Equação geral: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 1 Substituindo z = 0, tyz = 0 e txz = 0 na equação geral teremos que: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ENERGIA DE DEFORMAÇÃO – MOMENTO FLETOR O momento fletor aplicado a um elemento estrutural prismático reto desenvolve nele uma tensão normal. Observe a figura abaixo. SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I ENERGIA DE DEFORMAÇÃO – MOMENTO FLETOR A partir da figura anterior, podemos utilizar a expressão: A integral I representa o momento de inércia da viga em torno do eixo neutro. Assim: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 2 Considere uma viga em balanço de comprimento L e seção transversal constante. Suponha que esta viga seja submetida a um carregamento uniformemente distribuído w. Considerando o produto E.I constante, determine a energia de deformação elástica provocada pela flexão desta viga. SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 2 SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 2 Inicialmente devemos analisar o diagrama do corpo livre. SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 2 A partir do diagrama do corpo livre, podemos escrever que: Substituindo M na expressão: SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I APLICANDO O CONHECIMENTO – EX 2 SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I RESUMINDO Nesta aula vocês estudaram: Revisão do conceito de energia de deformação; Revisão das expressões de energia de deformação nas condições axial, cisalhante e de torção; SSSSS ENERGIA DE DEFORMAÇÃO CASOS PARTICULARES – AULA 9 RESISTÊNCIA DOS MATERIAIS I RESUMINDO Nesta aula vocês estudaram: Energia de deformação para cargas multiaxiais; Energia de deformação para a flexão; Aplicações. SSSSS * * *
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