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Mecânica dos Fluidos - ME5320/NM6320 Análise Diferencial 1 Prof.Rossetti CONSERVAÇÃO DA MASSA Equação da Continuidade na Forma Diferencial O princípio da conservação da massa adequado a abordagem de volume de controle (VC) pode ser formulado do seguinte modo: 𝜕𝜌 𝜕𝑡𝑉𝐶 𝑑𝑉 + 𝜌𝑉 𝑆𝐶 . 𝑛 𝑑𝐴 = 0 A primeira integral representa a taxa de variação temporal da massa contida no VC e a segunda integral representa o fluxo líquido de massa identificado na superfície de controle (SC). Esta equação é válida para volumes de controle fixos e móveis, desde que o vetor velocidade seja a velocidade absoluta (observador fixo). Quando houver entradas e saídas bem definidas a equação pode ser reescrita como: 𝜕𝜌 𝜕𝑡𝑉𝐶 𝑑𝑉 = 𝑚 𝑒 − 𝑚 𝑠 Ou seja, a taxa de variação total da massa dentro do volume de controle é igual à taxa na qual a massa flui para dentro do volume de controle, menos a taxa na qual a massa flui para fora do volume de controle. Para dedução da equação da continuidade na forma diferencial, em coordenadas retangulares, o volume de controle escolhido será um cubo infinitesimal com os lados de comprimento dx, dy e dz. A massa específica do fluido no centro do VC é ρ e os componentes do vetor velocidade do escoamento, no mesmo ponto, são u, v e w. As vazões em massa nas SC do elemento serão avaliadas separadamente, ou seja, será tratada individualmente os escoamentos nas direções x, y e z. Para avaliar as propriedades em cada uma das seis faces Mecânica dos Fluidos - ME5320/NM6320 Análise Diferencial 2 Prof.Rossetti da SC, usaremos uma expansão por séries de Taylor em torno do ponto P. Por exemplo, a face direita está a uma distância dx/2 do centro do VC na direção x, a massa específica na face direita será: 𝜌 𝑥+𝑑𝑥 /2 = 𝜌 + 𝜕𝜌 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 + 𝜕2𝜌 𝜕𝑥2 1 2! 𝑑𝑥 2 2 + ⋯ Desprezando os termos de segunda ordem, terceira ordem e posteriores, a massa específica na face direita será: 𝜌 𝑥+𝑑𝑥 /2 = 𝜌 + 𝜕𝜌 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 analogamente, a velocidade na face direita será: 𝑢 𝑥+𝑑𝑥/2 = 𝑢 + 𝜕𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 A massa específica e a velocidade na face esquerda são: 𝜌 𝑥−𝑑𝑥/2 = 𝜌 − 𝜕𝜌 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑢 𝑥−𝑑𝑥 /2 = 𝑢 − 𝜕𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 As vazões em massa por unidade de área (𝜌𝑢) nas faces direita e esquerda são: 𝜌𝑢 𝑥+𝑑𝑥 /2 = 𝜌 + 𝜕𝜌 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑢 + 𝜕𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 = 𝜌𝑢 + 𝑢 𝜕𝜌 𝜕𝑥 + 𝜌 𝜕𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 = 𝜌𝑢 + 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝜌𝑢 𝑥−𝑑𝑥 /2 = 𝜌 − 𝜕𝜌 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑢 − 𝜕𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 = 𝜌𝑢 − 𝑢 𝜕𝜌 𝜕𝑥 + 𝜌 𝜕𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 = 𝜌𝑢 − 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 Quando multiplicamos as expressões anteriores pela área (dy.dz) obtemos as vazões em massa de fluido nas faces direita e esquerda do elemento. Portanto, as vazões em massa que entra e sai através das faces direita e esquerda do elemento, ou seja, a vazão em massa líquida na direção x do elemento será: vazão massa líquidadireção x = 𝜌𝑢 + 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑑𝑦𝑑𝑧 − 𝜌𝑢 − 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑑𝑦𝑑𝑧 = 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 Mecânica dos Fluidos - ME5320/NM6320 Análise Diferencial 3 Prof.Rossetti Consideramos apenas o escoamento na direção x para simplificar a análise mas, normalmente, temos escoamentos nas direções y e z do elemento. Para avaliar as vazões em massa que entram e saem do VC, devemos avaliar a vazão em massa através de cada uma das seis faces do VC. As componentes da velocidade em cada uma das faces foram admitidas como estando nos sentidos positivos dos eixos das coordenadas. Vazão em massa para dentro do VC: 𝑚 𝑒 ≅ 𝜌𝑢 − 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝜌𝑣 − 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 𝑑𝑦 2 𝑑𝑥𝑑𝑧 + 𝜌𝑤 − 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 𝑑𝑧 2 𝑑𝑥𝑑𝑦 Vazão em massa para fora do VC: 𝑚 𝑠 ≅ 𝜌𝑢 + 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝜌𝑣 + 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 𝑑𝑦 2 𝑑𝑥𝑑𝑧 + 𝜌𝑤 + 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 𝑑𝑧 2 𝑑𝑥𝑑𝑦 A massa dentro do VC, em qualquer instante, é o produto da massa específica pelo volume. Assim, à medida que o VC encolhe para um ponto, a taxa de variação da massa dentro do VC é dada por: 𝜕𝜌 𝜕𝑡𝑉𝐶 𝑑𝑉 ≈ 𝜕𝜌 𝜕𝑡 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 Sendo: 𝜕𝜌 𝜕𝑡𝑉𝐶 𝑑𝑉 = 𝑚 𝑒 − 𝑚 𝑠 𝜕𝜌 𝜕𝑡 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 = 𝜌𝑢 − 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝜌𝑣 − 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 𝑑𝑦 2 𝑑𝑥𝑑𝑧 + 𝜌𝑤 − 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 𝑑𝑧 2 𝑑𝑥𝑑𝑦 − 𝜌𝑢 + 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥 2 𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝜌𝑣 + 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 𝑑𝑦 2 𝑑𝑥𝑑𝑧 + 𝜌𝑤 + 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 𝑑𝑧 2 𝑑𝑥𝑑𝑦 Mecânica dos Fluidos - ME5320/NM6320 Análise Diferencial 4 Prof.Rossetti Desprezando os termos de segunda ordem e simplificando, tem-se: 𝜕𝜌 𝜕𝑡 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 = − 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 − 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 − 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 Dividindo pelo volume do elemento (dx.dy.dz), obtemos a equação diferencial para conservação da massa em coordenadas cartesianas, também chamada de equação diferencial da continuidade: 𝜕𝜌 𝜕𝑡 + 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 + 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 + 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 = 0 A equação da continuidade é uma das equações fundamentais da mecânica dos fluidos. Note que ela é válida tanto para os escoamentos incompressíveis quanto para os compressíveis. É comum utilizar a notação vetorial para expressar a equação da continuidade, sendo o operador vetorial, ∇, em coordenadas retangulares dado por ∇= 𝜕( ) 𝜕𝑥 𝑖 + 𝜕( ) 𝜕𝑦 𝑗 + 𝜕( ) 𝜕𝑧 𝑘 , então os termos 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 + 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 + 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 da equação da continuidade podem ser escritos assim: 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 + 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 + 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 = ∇.𝜌V (o operador del ∇ age sobre ρ e V ). Então, a equação diferencial da continuidade pode ser escrita como: 𝜕𝜌 𝜕𝑡 + ∇. 𝜌V = 0 Casos particulares Escoamento compressível e regime permanente (𝜕𝜌 𝜕𝑡 = 0): ∇.𝜌V = 0 𝜕 𝜌𝑢 𝜕𝑥 + 𝜕 𝜌𝑣 𝜕𝑦 + 𝜕 𝜌𝑤 𝜕𝑧 = 0 Escoamento incompressível (ρ=constante) : ∇. V = 0 𝜕𝑢 𝜕𝑥 + 𝜕𝑣 𝜕𝑦 + 𝜕𝑤 𝜕𝑧 = 0 Mecânica dos Fluidos - ME5320/NM6320 Análise Diferencial 5 Prof.Rossetti Exercícios 1- Quais dos seguintes conjuntos de equações representam possíveis casos de escoamento incompressível? a) 𝑢 = 𝑥 + 𝑦 ; 𝑣 = 𝑥 − 𝑦 b) 𝑢 = 𝑥 + 2𝑦 ; 𝑣 = 𝑥2 − 𝑦2 c) 𝑢 = 4𝑥 + 𝑦 ; 𝑣 = 𝑥 − 𝑦2 d) 𝑢 = 𝑥𝑡 + 2𝑦 ; 𝑣 = 𝑥2 − 𝑦𝑡2 e) 𝑢 = 𝑥𝑡2 ; 𝑣 = 𝑥𝑦𝑡 − 𝑦2 f) 𝑢 = 2𝑥2 + 𝑦2 ; 𝑣 = 𝑥3 − 𝑥 𝑦2 − 2𝑦 g) 𝑢 = 2𝑥𝑦 − 𝑥2 + 𝑦 ; 𝑣 = 2𝑥𝑦 − 𝑦2 + 𝑥2 h) 𝑢 = 𝑥𝑡 + 2𝑦 ; 𝑣 = 𝑥𝑡2 − 𝑦𝑡 i) 𝑢 = 𝑥 + 2𝑦 𝑥𝑡 ; 𝑣 = 2𝑥 − 𝑦 𝑦𝑡 k) 𝑢 = 𝑥 + 𝑦 + 𝑧2 ; 𝑣 = 𝑥 − 𝑦 + 𝑧 ; 𝑤 = 2𝑥𝑦 + 𝑦2 + 4 l) 𝑢 = 𝑥𝑦𝑧𝑡 ; 𝑣 = −𝑥𝑦𝑧𝑡2 ; 𝑤 = 0,5𝑧2 𝑥𝑡2 − 𝑦𝑡 m) 𝑢 = 𝑦2 + 2𝑥𝑧 ; 𝑣 = −2𝑦𝑧 + 𝑥2𝑦𝑧 ; 𝑤 = 0,5𝑥2𝑧2 + 𝑥3𝑦4 2 - Para um escoamento bidimensional a componente y da velocidade é dada por 𝑣 = 𝑦2 − 2𝑥 + 2𝑦. Encontre uma possível componente x da velocidade (u) para o escoamento permanente incompressível. Quantas possíveis componentes x existem? Qual a mais simples componente x da velocidadepara esse campo de escoamento? 3 - Para um escoamento bidimensional a componente x da velocidade é dada por 𝑢 = 2𝑥(𝑦 − 1) , onde x e y são medidos em metros. Encontre uma possível componente y da velocidade (u) para o escoamento permanente incompressível. Mecânica dos Fluidos - ME5320/NM6320 Análise Diferencial 6 Prof.Rossetti 4 - Para um certo escoamento em regime permanente e bidimensional, a massa específica varia linearmente com a direção x, isto é, 𝜌 = 𝐴𝑥 , onde A é uma constante. Sendo a componente x da velocidade dada por 𝑢 = 𝑦 , determine uma possível componente y da velocidade (v) para o escoamento.
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