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Aula 033 1 CAPÍTULO 18 – Oscilações 18.7.2 – O oscilador angular ou pêndulo de torção: O oscilador angular é um sistema formado por um fio /cabo/corda inextensível e de massa desprezível que pode ser torcido, tendo uma constante de torção k, e um corpo de massa m preso à uma extremidade do fio, que pode girar livremente quando o fio é torcido. Nesse caso, ao invés de termos uma força restauradora temos um torque restaurador, já que o objeto executa uma oscilação angular. Aula 033 2 CAPÍTULO 18 – Oscilações E como w=2p/T : Como esse movimento também é um MHS, lembre que: Aula 033 3 CAPÍTULO 18 – Oscilações 18.7.3 – O pêndulo simples: O pêndulo simples é um sistema idealizado, formado por um fio/cabo/corda inextensível, de massa desprezível e de comprimento L, e um corpo puntiforme de massa m preso à uma extremidade do fio, que descreve um arco de círculo em torno de um eixo que passa pelo pivô (ponto onde a outra extremidade da corda está presa). Aula 033 4 CAPÍTULO 18 – Oscilações Px (= m.g.sen(q)) atua como força restauradora Interpretando o movimento em termos do torque restaurador gerado por Px, teremos: Aula 033 5 CAPÍTULO 18 – Oscilações E na verdade não podemos resolver essa relação, porque o torque de Px depende do seno de q e não de q, de forma que a rigor esse movimento não é um MHS. Mas, quando o pêndulo oscila com pequenas amplitudes, o ângulo q entre a corda e a vertical é pequeno e podemos fazer um migué, quer dizer, uma aproximação de chamar sen(q) = q. Assim ficaremos com: Aula 033 6 CAPÍTULO 18 – Oscilações Como no pêndulo simples sempre consideramos a massa como uma partícula na extremidade da corda, teremos I = m.r2 = m.L2 : Então o período do pêndulo simples NÃO depende da massa m do corpo, apenas da aceleração da gravidade g e do comprimento da corda L. Aula 033 7 CAPÍTULO 18 – Oscilações Aula 033 8 18.7.4 – O pêndulo físico: CAPÍTULO 18 – Oscilações Um pêndulo físico consiste em um objeto de forma e tamanho quaisquer que está preso em um ponto, que não seja o seu centro de gravidade cg, à um pivô/eixo fixo em torno do qual o corpo pode girar livremente. Quando o corpo é afastado de sua posição de equilíbrio e liberado, ele passa a oscilar de forma que cada ponto do corpo descreve um arco de círculo em torno do eixo fixo. Aula 033 9 CAPÍTULO 18 – Oscilações Assim como no caso do pêndulo simples, aqui Px (= m.g.sen(q)) é quem atua como força restauradora. Como Px, atua no centro de gravidade do objeto, a distância que entra no torque de Px é a distância h do eixo de rotação ao centro de gravidade. Note também que como o eixo nunca estará no centro de gravidade, o momento de inércia terá que ser calculado pelo teorema dos eixos paralelos, onde entrará a mesma distância h. Aula 033 10 CAPÍTULO 18 – Oscilações E aqui novamente temos que fazer um migué, quer dizer, uma aproximação de chamar sen(q) = q. Então nossas equações para o pêndulo físico, assim como as equações para o pêndulo simples, só valem para pequenas amplitudes de oscilação onde o ângulo q não excede ~ 15° Aula 033 11 CAPÍTULO 18 – Oscilações
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