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1 Prof. Diogo Eduardo - Física RESUMO – PARTE 2 – MECÂNICA CLÁSSICA Kheity Symon – Cap 3 FORÇA CENTRAL F(r) = 𝑘 𝑟2 �̂� - Casos: Força Gravitacional K < 0 - Somente menor que zero K = - G.M.m Força Eletrostática K > 0 – repulsiva K < 0 – atrativa K = 𝑞1.𝑞2 4.𝜋.𝜀0 1. Potencial Efetivo Uef(r) = 𝐿0 2 2.𝑚.𝑟2 + 𝑘 𝑟 U(r) = 𝑘 𝑟 Se ⅆ𝑈ⅇ𝑓 ⅆ𝑟 = 0 -> Uef min(r) = - 𝑚. 𝑘2 2. 𝐿2 Gráfico potencial efetivo vs x; observando as curvas que k e E0 variam; 2. Analise do Movimento para FORÇA CENTRAL 𝟏 𝒓𝟏𝟐 = − 𝑚.𝑘 𝐿2 ± 𝑚.𝑘 𝐿2 . √1 + 2 𝐸0 .𝐿 2 𝑚.𝑘2 ; 1 𝑟 = 𝐵 + 𝐴𝑐𝑜𝑠𝜃 a) K>0 e B negativo – Hipérbole Ramo Negativo 2 Prof. Diogo Eduardo - Física b) K<0 e B positivo – precisamos de informação do E0 b.1) E0>0 – Hipérbole Ramo Positivo b.2) E0=0 – A=B - Parábola b.3) E0<0 – B>A – Elipse b.3.1) E0= Uef min(r) – orbita circular 3. Método de Energia E0 = T + Uef Uef min(r)≤ E0<0 E0≥0 ESPALHAMENTO DE PÁRTICULAS (1) 𝑝1 2 2𝑚1 = 𝑝1 ′2 2𝑚1 + 𝑝2 ′2 2𝑚2 (2) p1 = 𝑝1 ′.cos𝜃1+ 𝑝2 ′ .cos𝜃2 (3) 0 = 𝑝1 ′.sen𝜃1 − 𝑝2 ′ .sen𝜃2 (4) p1.b = 𝑝1 ′. 𝑏1 ′ + 𝑝2 ′ . 𝑏2 ′ 𝑝1 ′ = 𝑝1 (1+𝛽) . (cos𝜃1 ± √𝛽 2 − 𝑠𝑒𝑛2𝜃1) 𝛽 = 𝑚2 𝑚1 𝑝2 ′ = 𝛽(𝑝1 2 - 𝑝1 ′2) 3 Prof. Diogo Eduardo - Física #Estudo de Caso: a) m2 = m1; 𝛽 = 1; 𝑝1 ′ = p1. cos𝜃1; 𝑝2 ′ = p1. sen𝜃2 se 𝑝1 ′ = 0 e 𝑝2 ′ = p1 sabemos que cos𝜃1= sen𝜃2 logo 𝜃1 + 𝜃2 = 𝜋 2 colisão frontal sem divisão do momento; b) m2 > m1; 𝛽 > 1; analisar 𝜃1 da equação 𝑝1 ′; 0 < 𝜃1 ≤ 𝜋 b.1) 𝜃1 ≥ 𝜋 2 ; espalhamento para trás; b.2) 𝜃1 = 0; 𝑝1 ′ = p1; 𝑝2 ′ = 0; não tem colisão, b é muito grande; b.3) 𝜃1 = 𝜋; 𝑝1 ′ = p1. (𝛽−1) (𝛽+1) ; 𝑝2 ′ = p1. 2𝛽 (𝛽+1) ; 𝜃2 = 0; b=0; m2 é espalhado para frente e m1 é espalhado para trás; c) m2 < m1; 𝛽 < 1; limitação em 𝜽𝟏 𝒎𝒂𝒙; 𝛽2 = 𝑠𝑒𝑛2𝜃1 𝛽 = 𝑎𝑟𝑐. 𝑠𝑒𝑛(𝛽)
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