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Termómetro de gás a volume constante (a propriedade termométrica é a pressão do gás) Manómetro de mercúrio � Comportamento tende a ser universal (independente do tipo de gás) para pressões sucessivamente mais baixas � De utilização pouco prática. h (P-Patm = ρHg g h) (ρHg) Escalas empíricas Escalas centígradas ou centesimais (2 pontos fixos, arbitrando t100-t0=100 graus) 01000 100 XXXX t − = − )(16,273)( 3 graust ε εε = Escalas Kelvin empíricas (1 ponto fixo, arbitrando t3=273,16 graus) 33 X X t t = )(16,273)( 3 graus R R Rt = Termómetro de resistência de platina Termopar )(16,273)( 3 graus P P Pt = Termómetro de gás Temperatura termodinâmica ou absoluta )(Ptvapor (graus) P3 (torr) )(lim16,273 3 03 K P P T V P � � � � �� � � = → A escala de temperatura dos gases ideais (independente do tipo de gás) identifica-se com a escala Kelvin de temperaturas absolutas, na região de temperaturas em que o termómetro de gás pode ser utilizado: � Kelvin (K): 1/273,16 da temperatura absoluta do ponto triplo da água Escala Celsius: 15,273)()(º −= KTCt � Termómetros de gás são de utilização pouco prática � Calibração de outros termómetros em termos da escala dos gases ideais Escala Prática Internacional de Temperatura (EPIT-90) : Lei de Planck de radiação do corpo negro T > 1234,93 K Termómetro de resistência de platina 13,8033 a 1234,93 K Termómetro de gás a volume constante usando He 3,0 a 24,5561 K Relação pressão de vapor – temperatura para isótopos de He 0,65 a 5,0 K l F=σ Equações de estado (ou eqs. de estado térmicas) Fornecem a relação, no equilíbrio, entre a temperatura (T), a força generalizada (X) que se exerce sobre o sistema e o deslocamento generalizado (Y) com que este responde. Σ Fio ou barra de metal sob tensão Γ L ( )�� � � −+Γ+= 00 1 TTYA LL α Γ � tensão sobre a barra L � comprimento da barra Y � módulo de Young α � coef. de dilatação linear ( ) 0,, =Γ TLf Substância paramagnética T B CM C= M � momento magnético B � campo magnético aplicado CC � constante de Curie ( ) 0,, =TMBg Interface de um líquido puro em equilíbrio com o seu vapor �� � � �� � � − −= 0 0 TT TT c cσσ σ� tensão superficial Tc � temperatura crítica ( ) 0,, =Σ Th σ Lei de Curie (B/T « 1) Célula electrolítica ( ) ( ) ( )3220 º20º20º20 −+−+−+= ttt γβαεε ε � força electromotriz da célula Z � carga da célula t=T-273,15 � temperatura Celsius α, β, γ � constantes ( ) 0,, =TZg ε Cristais de ZnSO4Cristais de CuSO4 Zn + CuSO4 ���� Cu + ZnSO4 FjnZ ∆−=∆ ∆ Z � variação de carga da célula ∆ n � nº de moles de Cu depositadas j � valência do Cu (+2) F � constante de Faraday (96,485C/mole de electrões) Equação de estado de um gás ideal T Pv 11314510,8 −−= molJKR R � const. molar dos gases ideais Gases reais: R T Pv P =� � � � � � →0 lim Gás ideal (ou gás perfeito): nRTPVR T Pv =⇔= Eq. de estado do gás perfeito Superfície PvT para um gás ideal Lei de Boyle-Mariotte: .constPv = (hipérboles equiláteras) Leis de Gay-Lussac: TconstP .= Tconstv .= (rectas) Processo isotérmico Processo isocórico Processo isobárico Cada estado de equilíbrio de um gás ideal é representado por um ponto na sua superfície PvT e cada ponto na superfície representa um estado de equilíbrio possível. Um processo quase-estático é representado por uma linha sobre a superfície PvT. Equação de estado de um gás de van der Waals ( ) RTbv v a P =−� � � � � � + 2 volume finito das moléculas volume disponível para o mov. das molec. = v – b P(v-b) = RT forças intermoleculares P = RT/(v-b) - δP, com δP = a/v2 ( ) 023 =−++− abavvRTPbPv Eq. cúbica: T < Tc : 3 raízes reais, diferentes T = Tc : 3 raízes reais, iguais T > Tc : 1 raiz real Eq. de van der Waals Ponto crítico Representa qualitativamente o comportamento de uma substância real nas regiões de gás, vapor e líquido. Gás L íq ui do Vapor Equação de estado de um gás real �� � � ++++= ...)()()(1 32 v TD v TC v TB RTPv B(T), C(T), D(T), ... coeficientes do virial Eq. do virial Gás ideal B(T)=C(T)=D(T)=...=0 Gás de van der Waals � 3 2 )( )( )( bTD bTC RT a bTB = = −= Série do binómio (a aplicar a (1-b/v) -1) ( ) 11...;11 4321 <<−++−+−=+ − xxxxxx
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