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Autor: Gabriel F. Ferrari https://www.passeidireto.com/perfil/18881884/ Autor: Gabriel F. Ferrari Área: Física Disciplina: Física II Capítulo 8: A Primeira Lei da Termodinâmica Notas de Estudo 1 Apresentação Olá caro estudante, Meu nome é Gabriel F. Ferrari Melo e produzo conteúdo voltado para Matemática e Física do Ensino Superior, caso queira ver outros conteúdos como esse recomendo que acesse meu perfil no Passei Direto que é a plataforma onde publico diversos materiais de estudo dentre esses: resumos, notas de estudo pessoais, exercícios resolvidos e outros, para isso basta acessar o link: https://www.passeidireto.com/perfil/18881884/. 2 Considerações Iniciais Nesse capítulo temos uma densa conversa sobre a termodinâmica, diferentemente do feito no capítulo 7 aqui já somos apresentados a um formalismo mais presente para o estudo de siste- mas termodinâmicos. Torna-se até um tanto difícil determinarmos alguns pontos em especial do capítulo frente a gama de tópicos abordados, porém o próprio título já revela a grande máxima do texto: A Primeira Lei da Termodinâmica. Tendo isso em vista, abordaremos aqui, nesse ma- terial, de forma extremamente sucinta sem quaisquer pretensão de uma exposição tão detalhada quanto nas páginas subsequentes. 3 Tópicos de Destaque • Quantidade de Calor para elevação de temperatura: Q = mc∆T • Quantidade de Calor para mudança de estado físico: Q = mL • Um modelo para Condução Térmica: dQ dt = −kAdT dx , em que o fluxo do calor é proporcional a área A vezes a distribuição da temperatura ao longo da espessura x do sólido 1 https://www.passeidireto.com/perfil/18881884/ https://www.passeidireto.com/perfil/18881884/ Autor: Gabriel F. Ferrari https://www.passeidireto.com/perfil/18881884/ • Para barras compostas de dois materiais temos que: dQ dT = −A T2 − T1 l1 k1 + l2 k2 • A Primeira Lei da Termodinâmica: ∆U = Q−Wi→f em que temos que a energia do sistema se conserva quando levamos em conta o calor Q. • Em processos reversíveis temos que, Wi→f = ∫ Vf Vi d′W = ∫ Vf Vi PdV Q = ∫ Tf Ti d′Q = ∫ Tf Ti C(T )dT Além dos tópicos rápidos acima descritos é interesse pontuarmos a necessidade da leitura da parte 8.6 que apresenta a justificativa para que W e Q não sejam funções de Estado, visto que as mesmas dependem da trajetória escolhida para o processo diferente da Função de Estado U que depende unicamente dos estados iniciais e finais do sistema. Não só isso, mas é interessante destacarmos que para processos reversíveis temos a seguinte condição sobre o trabalho termodinâmico: Wi→f = −Wf→i , além de que para quando temos uma região fechada podemos expressar o mesmo por: Wi→f = ∮ PdV e realmente vale destacar que se: • W > 0, o trabalho é feito no sentido horário; • W < 0, o trabalho é feito no sentido anti-horário. 2 https://www.passeidireto.com/perfil/18881884/ 1 Apresentação 2 Considerações Iniciais 3 Tópicos de Destaque
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