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QUIA49 Química Quântica I: Estrutura Atômica e Molecular Universidade Federal da Bahia Instituto de Química Departamento de Físico-Química Rotação molecular: O modelo do rotor rígido Distância 𝒓 constante: modelo do rotor rígido Modelo de rotação molecular 𝒓𝟏 𝒓𝟐 𝒓 𝒎𝟏 𝒎𝟐 Centro de massa Distância 𝒓 constante: modelo do rotor rígido Modelo de rotação molecular 𝒎𝟏 𝒎𝟐 𝒓𝟐 Centro de massa 𝒓𝟏 𝒓 = 𝒓𝟏 + 𝒓𝟐 Modelo de rotação molecular: rotor rígido de massa 𝝁 𝑟 = 𝑟1 + 𝑟2 𝜇 = 𝑚1 𝑚2 𝑚1 +𝑚2 Rotação de dois átomos em torno do centro de massas (separados pela distância 𝑟) Rotação de partícula de massa 𝜇 em torno do referencial (a uma distância 𝑟) 𝐼 ≡ 𝑚1𝑟1 2 +𝑚2𝑟2 2 = 𝜇𝑟2 (𝑟 constante) 𝐻 = 𝐾 = − ℏ2 2𝜇 𝜕2 𝜕𝑥2 + 𝜕2 𝜕𝑦2 + 𝜕2 𝜕𝑧2 = 𝐿2 2𝜇𝑟2 Modelo do rotor rígido (descrição quântica) A energia do rotor é puramente cinética: ∇2 ≡ 𝜕2 𝜕𝑥2 + 𝜕2 𝜕𝑦2 + 𝜕2 𝜕𝑧2 Operador Laplaciano: 𝐻 = − ℏ2 2𝜇 ∇2 = 𝐿2 2𝜇𝑟2 𝐿2 = −ℏ2𝑟2∇2 Dinâmica com simetria esférica. É mais conveniente descrever o sistema em termos de coordenadas esféricas. y x z Coordenadas cartesianas -> Coordenadas esféricas (𝑥, 𝑦, 𝑧) −∞ ≤ 𝑥 ≤ ∞ −∞ ≤ 𝑦 ≤ ∞ −∞ ≤ 𝑧 ≤ ∞ y x z Coordenadas cartesianas -> Coordenadas esféricas 0 ≤ 𝑟 ≤ ∞ 𝑥 = 𝑟 sen𝜃 cos𝜙 𝑦 = 𝑟 sen𝜃 sen𝜙 𝑧 = 𝑟 cos𝜃 (𝑟, 𝜃, 𝜙) 𝜙 𝜃 𝑟 0 ≤ 𝜃 ≤ 𝜋 0 ≤ 𝜙 ≤ 2𝜋 Coordenadas cartesianas -> Coordenadas esféricas Elemento diferencial de volume d𝑉 = d𝑥d𝑦d𝑧 y x z d𝑉 d𝑥 d𝑦 d𝑧 Volume de um cubo de lados 𝒂 : 𝑉 = න 0 𝑎 න 0 𝑎 න 0 𝑎 d𝑥d𝑦d𝑧 𝑉 = 𝑎 ⋅ 𝑎 ⋅ 𝑎 𝑉 = 𝑎3 Coordenadas cartesianas -> Coordenadas esféricas Elemento diferencial de volume d𝑉d𝑉 = d𝑥d𝑦d𝑧 d𝑉 = 𝑟2sen𝜃d𝑟d𝜃d𝜙 Volume de uma esfera de raio 𝒂: 𝑉 = න 0 𝑎 න 0 𝜋 න 0 2𝜋 𝑟2sen𝜃d𝑟d𝜃d𝜙 𝑉 = න 0 𝑎 𝑟2d𝑟න 0 𝜋 sen𝜃d𝜃න 0 2𝜋 d𝜙 1 3 𝑎3 2 2𝜋 𝑽 = 𝟒𝝅 𝟑 𝒂𝟑 ∇2≡ 𝜕2 𝜕𝑥2 + 𝜕2 𝜕𝑦2 + 𝜕2 𝜕𝑧2 Operador Laplaciano: (cartesianas) Coordenadas cartesianas -> Coordenadas esféricas ∇2= 1 𝑟2 𝜕 𝜕𝑟 𝑟2 𝜕 𝜕𝑟 𝜃,𝜙 + 1 𝑟2sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 𝑟,𝜙 + 1 𝑟2sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 𝑟,𝜃 Em coordenadas esféricas: ∇2= 1 𝑟2 𝜕 𝜕𝑟 𝑟2 𝜕 𝜕𝑟 𝜃,𝜙 + 1 𝑟2sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 𝑟,𝜙 + 1 𝑟2sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 𝑟,𝜃 Em coordenadas esféricas: ∇2≡ 𝜕2 𝜕𝑥2 + 𝜕2 𝜕𝑦2 + 𝜕2 𝜕𝑧2 Operador Laplaciano: (cartesianas) Coordenadas cartesianas -> Coordenadas esféricas 0 Para o rotor rígido, como 𝒓 é constante: ∇2= 1 𝑟2 1 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 1 sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 Operador Laplaciano do rotor rígido em coordenadas esféricas (𝑟 constante)Operadores 𝐻 = − ℏ2 2𝜇 ∇2 = − ℏ2 2𝜇 1 𝑟2 1 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 1 sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 𝐿2 = −ℏ2𝑟2∇2 = −ℏ2𝑟2 1 𝑟2 1 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 1 sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 𝐻 = − ℏ2 2𝐼 1 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 1 sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 𝐿2 = −ℏ2 1 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 1 sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Modelo do rotor rígido (descrição quântica) − ℏ2 2𝐼 1 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 1 sen2𝜃 𝜕2 𝜕𝜙2 𝜓 𝜃, 𝜙 = 𝐸𝜓 𝜃, 𝜙 Equação de Schrödinger Modelo: rotor rígido linear de massa 𝝁 (massa reduzida) à distância 𝒓 do referencial (momento de inércia 𝑰 = 𝝁𝒓𝟐). Multiplicando tudo por temos:− 2𝐼 sen2𝜃 ℏ2 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 + 𝜕2 𝜕𝜙2 𝜓 𝜃, 𝜙 = − 2𝐼𝐸 ℏ2 sen2𝜃 𝜓 𝜃, 𝜙 sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕𝜓 𝜃, 𝜙 𝜕𝜃 + 𝜕2𝜓 𝜃,𝜙 𝜕𝜙2 + 𝜷 sen2𝜃 𝜓 𝜃, 𝜙 = 0 𝜷 Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Equação de Schrödinger Modelo: rotor rígido linear de massa 𝝁 (massa reduzida) à distância 𝒓 do referencial (momento de inércia 𝑰 = 𝝁𝒓𝟐). sen𝜃 𝜕 𝜕𝜃 sen𝜃 𝜕𝜓 𝜃, 𝜙 𝜕𝜃 + 𝜕2𝜓 𝜃,𝜙 𝜕𝜙2 + 𝛽 sen2𝜃 𝜓 𝜃, 𝜙 = 0 𝛽 ≡ 2𝐼𝐸 ℏ2 Resolução por separação de variáveis (assumindo que 𝜃 e 𝜙 são independentes) 𝜓 𝜃, 𝜙 = Θ 𝜃 Φ 𝜙 Abordagem mais detalhada na descrição do átomo de hidrogênio Resolução da equação fornece informações sobre 𝝍 e 𝜷 Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Resultados da resolução da equação de Schrödinger Modelo: rotor rígido linear de massa 𝝁 (massa reduzida) à distância 𝒓 do referencial (momento de inércia 𝑰 = 𝝁𝒓𝟐). Funções de onda do rotor rígido 𝒀𝑱 𝒎𝑱 𝜽,𝝓 “Harmônicas esféricas" Números quânticos 𝑱 = 0, 1, 2, 3, … Constante 𝜷 : 𝛽 = 𝐽(𝐽 + 1) 𝛽 ≡ 2𝐼𝐸 ℏ2 Quantização da energia do rotor rígido: 𝐸𝐽 = ℏ2 2𝐼 𝐽(𝐽 + 1) 𝐽 = 0, 1, 2, 3, … número quântico rotacional 𝒎𝑱 = −𝐽 , −𝐽 + 1 , −𝐽 + 2 ,… , 𝐽 − 2 , (𝐽 − 1), (𝐽) Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Resultados da resolução da equação de Schrödinger Modelo: rotor rígido linear de massa 𝝁 (massa reduzida) à distância 𝒓 do referencial (momento de inércia 𝑰 = 𝝁𝒓𝟐). Autovalores do operador de momento angular (𝐿2) Como 𝐻 = 𝐿2 2𝐼 𝐿2 = 2𝐼𝐸 𝐸𝐽 = ℏ2 2𝐼 𝐽(𝐽 + 1)Sendo a Energia do rotor rígido quantizada: 𝐽 = 0, 1, 2, 3, … A magnitude do momento angular é quantizada! (a orientação do momento angular também é quantizada, mas isto será discutido na descrição do átomo de hidrogênio) 𝐿2𝐽 = ℏ 2 𝐽(𝐽 + 1) 𝐿𝐽 = ℏ 𝐽(𝐽 + 1) 1/2 A frequência de rotação é quantizada? Qual é seu valor mínimo? Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Resultados da resolução da equação de Schrödinger Modelo: rotor rígido linear de massa 𝝁 (massa reduzida) à distância 𝒓 do referencial (momento de inércia 𝑰 = 𝝁𝒓𝟐). Degenerescência dos estados do rotor rígido 𝐽 = 0 𝒀𝟎 𝟎 𝑬𝟎 = 0 𝑌𝐽 𝑚𝐽 𝜃, 𝜙 𝐸𝐽 = ℏ2 2𝐼 𝐽(𝐽 + 1) 𝐽 = 1 𝑬𝟏 = 2ℏ2 2𝐼 𝑚𝐽 = −1 0 +1 𝒀𝟏 𝟎 𝒀𝟏 −𝟏 𝒀𝟏 𝟏 𝑬𝟐 = 6ℏ2 2𝐼𝐽 = 2 𝑚𝐽 = −2 −1 0 +1 +2 𝑚𝐽 = 0 𝒀𝟐 𝟏 𝒀𝟐 −𝟏 𝒀𝟐 𝟐 𝒀𝟐 −𝟐 𝒀𝟐 𝟎 3 estados degenerados 5 estados degenerados 𝐸𝐽 = ℏ2 2𝐼 𝐽(𝐽 + 1) 𝐽 = 0, 1, 2, 3, … Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Diagrama de energias 2ℏ2/2𝐼 0 6ℏ2/2𝐼 12ℏ2/2𝐼 Degenerescência dos níveis de energia: 𝒈𝑱 = 𝟐𝑱 + 𝟏 Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Diagrama de energias 2ℏ2/2𝐼 0 6ℏ2/2𝐼 12ℏ2/2𝐼 20ℏ2/2𝐼 𝐸𝐽 = ℏ2 2𝐼 𝐽(𝐽 + 1) 𝐽 = 0, 1, 2, 3, … Níveis não são igualmente espaçados Degenerescência dos níveis de energia: 𝒈𝑱 = 𝟐𝑱 + 𝟏 Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Diagrama de energias 2ℏ2/2𝐼 0 6ℏ2/2𝐼 12ℏ2/2𝐼 20ℏ2/2𝐼 𝐸𝐽 = ℏ2 2𝐼 𝐽(𝐽 + 1) 𝐽 = 0, 1, 2, 3, … E = 0 (K = 0) : os átomos estão parados (incertezas em Ԧ𝑝1 e Ԧ𝑝2 são iguais a zero). Princípio da Incerteza não é violado: não há informação sobre as posições dos átomos (função de onda é uma constante, 𝒀𝟎 𝟎 = 𝟒𝝅 −𝟏/𝟐). Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Diagrama de energias 2ℏ2/2𝐼 0 6ℏ2/2𝐼 12ℏ2/2𝐼 20ℏ2/2𝐼Transições espectroscópicas entre níveis rotacionais Regras de seleção: Transição entre níveis adjacentes Δ𝐽 = ±1 Molécula polar Ԧ𝜇0 ≠ 0 Absorção Emissão Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Diagrama de energias 2ℏ2/2𝐼 0 6ℏ2/2𝐼 12ℏ2/2𝐼 20ℏ2/2𝐼Transições espectroscópicas entre níveis rotacionais Absorção 𝜈𝑜𝑏𝑠 = 8𝐵 𝜈𝑜𝑏𝑠 = 6𝐵 𝜈𝑜𝑏𝑠 = 4𝐵 𝜈𝑜𝑏𝑠 = 2𝐵 Frequência da luz absorvida: 𝜈𝑜𝑏𝑠 = 2𝐵(𝐽 + 1) 𝐽 = 0, 1, 2, 3, … 𝐵 ≡ ℎ 8𝜋2𝐼 𝐵 é a constante rotacional Se 𝐵 for determinada experimentalmente, a distância de ligação (de equilíbrio), pode ser obtida. Modelo do rotor rígido (descrição quântica) Diagrama de energias do 12C16O 𝐽 = 12 -> 𝐽 = 13 𝑟0 = 1,128 Å𝜇 = 1,139 x 10 -26 kg Frequência da luz absorvida (rotacional): 𝜈𝒐𝒃𝒔 = 1,505 ∙ 10 12 s-1 𝜈𝒗𝒊𝒃 = 6,505 ∙ 10 13 s-1 Frequência de vibração (𝑘 = 1902 N m-1): Moléculas diatômicas: transições rotacionais acontecem no infravermelho (baixas n) Moléculas maiores: transições acontecem em outra região do espectro eletromagnético Espectroscopia Vibracional x EspectroscopiaRotacional Quais são as regiões envolvidas no espectro eletromagnético? Espectroscopia no infravermelho (FTIR): absorção/emissão devido a transições entre níveis vibracionais Espectroscopia de microondas: absorção/emissão devido a transições entre níveis rotacionais Dinâmicas moleculares distintas (moléculas maiores): absorção/emissão de luz de energias distintas Referências e Créditos Conteúdo discutido: • bibliografia indicada do curso • material complementar disponível no Moodle Imagens (créditos e atribuições): • Ilustração do elemento de volume diferencial, por Marcia Levitus, disponível em https://chem.libretexts.org/Bookshelves/Physical_and_Theoretical_Chemistry_Textbook_Maps/Ma p%3A_Physical_Chemistry_(McQuarrie_and_Simon)/32%3A_Math_Chapters/32.04%3A_Spherical_ Coordinates. • Ilustração do espectro eletromagnético, adaptada da ilustração disponível em http://www.immuno light.com/wp-content/uploads/2014/03/Electromagnetic-Spectrum-BLACK.png. https://sms.asu.edu/marcia_levitus https://chem.libretexts.org/Bookshelves/Physical_and_Theoretical_Chemistry_Textbook_Maps/Map%3A_Physical_Chemistry_(McQuarrie_and_Simon)/32%3A_Math_Chapters/32.04%3A_Spherical_Coordinates http://www.immunolight.com/wp-content/uploads/2014/03/Electromagnetic-Spectrum-BLACK.png
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