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1 Prof. Diogo Eduardo - Física Keith R. Symon MOVIMENTO DE DUAS PARTÍCULAS E FORÇA CENTRAL Interação entre duas partículas; vemos que numa interação como essa, entre duas partículas, tem uma força de atração entre elas, ou seja, �⃗�12 = 𝑚1. �̈�1 �⃗�21 = 𝑚2. �̈�2 Pesando no Centro de Massa, �⃗�12 + �⃗�21 = 𝑚1. �̈�1 + 𝑚2. �̈�2 Derivando em relação a t: (𝑚1 + 𝑚2). �̇⃗⃗� = 𝑚1. �̇�1 + 𝑚2. �̇�2 = 𝑝1 + 𝑝2 = �⃗⃗� �⃗⃗� = (𝑚1 + 𝑚2). �̇⃗⃗� Observações: - �⃗⃗� é o Momento Linear - constante; - Não temos forças externas agindo no sistema; - A velocidade é uniforme; Centro de Massa �⃗⃗� = 𝑚1. 𝑟1 + 𝑚2. 𝑟2 𝑚1 + 𝑚2 2 Prof. Diogo Eduardo - Física Fazendo algumas manipulações algébricas, temos, (�⃗�12 = 𝑚1. �̈�1) x 𝑚2 𝑚2. �⃗�12 = 𝑚1. 𝑚2. �̈�1 (�⃗�21 = 𝑚2. �̈�2) x 𝑚1 𝑚1. �⃗�21 = 𝑚1. 𝑚2. �̈�2 Subtraindo o sistema; 𝑚1. 𝑚2. ( �̈�1 − �̈�2) = 𝑚2. �⃗�12 − 𝑚1. �⃗�21 �⃗�21 = −�⃗�12 = �⃗� 𝑚1. 𝑚2. ( �̈�1 − �̈�2) = (𝑚2 + 𝑚1). �⃗� Massa reduzida: 𝜇 = 𝑚1. 𝑚2 𝑚2 + 𝑚1 Ou seja, �⃗� = 𝜇. ( �̈�1 − �̈�2) 𝑟1 − 𝑟2 = 𝑟 Substituindo 𝑟 no centro de massa, teremos, 𝑟1 = �⃗⃗� + 𝑚2 𝑚2 + 𝑚1 𝑟 𝑟2 = �⃗⃗� − 𝑚1 𝑚1 − 𝑚2 𝑟 Duas partículas que se interagem: - Velocidade no Centro de Massa: �⃗⃗� = (𝑚1 + 𝑚2). �̇⃗⃗� é constante; - Descreve o movimento das duas partículas como se fosse uma única: �⃗� = 𝜇. �̈� 3 Prof. Diogo Eduardo - Física - Encontra-se o movimento de cada partícula, 𝑟1 e 𝑟2. Caso especial O movimento de um planeta em torno do Sol. 𝑚2 ≫ 𝑚1 Massa reduzida: 𝜇 ≅ 𝑚1 𝑚1. �̈� = �⃗� Se 𝑟2 = �⃗⃗� − 𝑚1 𝑚1−𝑚2 𝑟 𝑟2 ≈ �⃗⃗� Torque: 𝜏 = 𝑟 𝑥 �⃗� |𝜏| = 𝑟𝐹. 𝑠𝑒𝑛𝜃 Momento Angular (L): �⃗⃗� = 𝑟 𝑥 𝑝 = 𝑚. 𝑟 𝑥 𝑣 |𝐿| = 𝑚𝑟𝑣. 𝑠𝑒𝑛𝜃 �⃗⃗� = 𝑑𝐿 𝑑𝑡 = 𝑑 𝑑𝑡 (𝑟 𝑥 𝑝) �⃗⃗� = 𝑑𝐿 𝑑𝑡 = �̇� 𝑥 𝑝 + 𝑟 𝑥 �̇� se �̇� 𝑥 𝑝 = 0 e 𝑟 𝑥 �̇� = 𝜏 �⃗⃗� ⊥ 𝑟 𝑒 𝑣 ➔ Se o torque for nulo – o momento angular se conserva. FORÇA CENTRAL Exemplos de Força Central são, Força Gravitacional e Força de Coulomb �⃗�(𝑟) = 𝐹(𝑟)�̂� = 𝐹(𝑟) 𝑟 𝑟 1º - conservação do Momento Angular (�⃗⃗�) �⃗⃗� = 𝑑𝐿 𝑑𝑡 = 𝑟 𝑥 𝐹(𝑟) 𝑟 𝑟 = 0 Ou seja, o momento angular se conserva, 𝑣 e 𝑟 estão no plano com orientação fixa. 4 Prof. Diogo Eduardo - Física Momento Angular em Coordenadas Polares; �⃗⃗� = 𝑚. 𝑟 𝑥 𝑣 �⃗⃗� = 𝑚. 𝑟2. �̇�. �̂� �̂� = �̂� 𝑥 𝜃 Energia Cinética (T); 𝑇 = 𝐸𝑐 = 1 2 𝑚. 𝑣2 𝑇 = 1 2 𝑚. �̇�2 + 1 2 𝑚. 𝑟2. �̇�2 substituindo �⃗⃗� escrito em coordenadas polares, �⃗⃗�2 = 𝑚2. 𝑟4. �̇�2 �̇�2 = �⃗⃗�2 𝑚2.𝑟4 𝑇 = 1 2 𝑚. �̇�2 + 1 2 𝑚. 𝑟2. �⃗⃗�2 𝑚2. 𝑟4 𝑇 = 1 2 𝑚. �̇�2 + �⃗⃗�2 2𝑚. 𝑟2 *o primeiro termo diz o movimento radial das partículas e o segundo termo diz o movimento angular. Energia Mecânica (E); 𝐸0 = 𝑇 + 𝑉(𝑟) 𝐸0 = 1 2 𝑚. �̇�2 + �⃗⃗�2 2𝑚. 𝑟2 + 𝑉(𝑟) Nesta situação de Força Central para duas partículas, já vimos que não há presença de força externa, ou seja, a Energia Mecânica se conserva, para isso, vamos provar – a derivada da Energia Mecânica tem que ser igual a zero; 𝑑𝐸 𝑑𝑡 = 𝑑 𝑑𝑡 [ 1 2 𝑚. �̇�2 + �⃗⃗�2 2𝑚. 𝑟2 + 𝑉(𝑟)] = 0 𝑑𝐸 𝑑𝑡 = 0 5 Prof. Diogo Eduardo - Física 𝐹(𝑟) = −∇𝑉(𝑟) = − 𝑑𝑉 𝑑𝑟 �̂� = − 𝑑𝑉 𝑑𝑟 𝐸0 – é constante – se conserva. Potencial Efetivo (Vef) – só depende da posição da partícula. 𝑉𝑒𝑓 = �⃗⃗�2 2𝑚. 𝑟2 + 𝑉(𝑟) Equação da Trajetória; �⃗�(𝑟) = 𝑚. (�̈� − 𝑟. �̇�2) mudança de variável, 𝑟(𝜃, 𝑡) = 1 𝜇(𝜃,𝑡) �̇� = 1 𝜇2 . 𝑑𝜇(𝜃,𝑡) 𝑑𝑡 = 1 𝜇2 . 𝑑𝜇(𝜃,𝑡) 𝑑𝑡 �̇� = 𝑟2. �̇�. 𝑑𝑉 𝑑𝜃 = − 𝐿 𝑚 . 𝑑𝑉 𝑑𝜃 �̈� = − 𝐿2 𝑚2 . 𝜇2 𝑑2𝜇 𝑑𝜃2 substituindo, temos: �⃗� ( 1 𝜇 ) = 𝑚. (− 𝐿2 𝑚2 . 𝜇2 𝑑2𝜇 𝑑𝜃2 − 𝑟. �̇�2) 𝑑2𝜇 𝑑𝜃2 + 𝜇 = − 𝑚 𝐿2. 𝜇2 �⃗� ( 1 𝜇 ) Portanto, esta é a equação da trajetória para duas partículas no caso de Força Central. Espero ter ajudado
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