TRANSFORMADOR REAL_JG

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TRANSFORMADOR REAL
POTÊNCIA
Em um sistema elétrico temos três tipos de potências:
�Potência Aparente � S
�Potência Ativa ou Útil � P
�Potência Reativa � Q
POTÊNCIA
POTÊNCIA
POTÊNCIA
Aqui podemos notar a importância do Fator de Potência (fp).
É definido como :
POTÊNCIA
POTÊNCIA
POTÊNCIA
TRANSFORMADOR IDEAL
Embora hermeticamente acoplado pelo núcleo de ferro, uma 
pequena porção de fluxo disperso é produzido nos 
enrolamentos primário (ɸd1) e secundário (ɸd2), além do 
fluxo mútuo (ɸm).
O fluxo disperso primário (ɸd1), produz uma reatância 
indutiva primária X1 e o fluxo disperso secundário (ɸd2), 
produz uma reatância secundária X2.
Para levar em conta a dispersão do fluxo magnético, justifica-
se a ligação de indutâncias X1 e X2 em série com os 
enrolamentos.
Chamam-se corrente de Foucalt a essas correntes que aparecem por indução em blocos 
metálicos. Pode-se demonstrar que a energia perdida num bloco metálico por causa das 
correntes de Foucalt é proporcional ao quadrado da espessura BC do bloco. Para diminuir essa 
perda nós laminamos o bloco, isto é, em vez de fazermos um bloco metálico maciço, juntamos 
um grande número de lâminas finas, como indica a figura b.
Para diminuir as perdas de energia por correntes de Foucalt, as partes de ferro das máquinas 
elétricas são sempre laminadas, e nunca são blocos maciços. Assim são os núcleos de ferro dos 
transformadores. O cilindro do rotor dos motores, o estator dos motores, etc.
Suponhamos, por exemplo, que um bloco de ferro seja colocado com a face plana ABCD 
perpendicular a um campo magnético variável. Sendo S a área dessa face, ela é atravessada 
por um fluxo ɸ = S . |B| . Se o campo for variável, então o fluxo ɸ será variável. Neste caso, o 
bloco de ferro sofrerá indução eletromagnética e aparecerão nele correntes elétricas induzidas 
circulares, situadas em planos perpendiculares à indução magnética B, isto é, planos paralelos 
a ABCD.
PERDAS DEVIDO AS CORRENTES PARASITAS OU DE FOUCALT
PERDAS DEVIDO AS CORRENTES PARASITAS OU DE FOUCALT
Bm = indução máxima no núcleo
PERDAS DEVIDO AS CORRENTES PARASITAS OU DE FOUCALT
Quando o campo magnético H for aplicado em um material aumentado 
gradativamente até a saturação e em seguida esse campo for diminuído, a densidade 
de fluxo B não diminui na mesma velocidade que havia subido, ficando mais lento.
Dessa forma, quando o campo magnético H chega ao valor zero, ainda existe uma 
densidade de fluxo remanescente, que é denominado +Br.
Para que B cheque ao valor zero novamente, se faz necessário aplicar um campo 
negativo, chamado de força coercitiva.
Se após a densidade de fluxo B atingir o valor zero, o campo magnético H continuar 
aumentando no sentido negativo, o material é magnetizado com polaridade oposta.
Desse modo, a magnetização inicialmente será fácil, até quando se aproxima da 
saturação, quando passa a ser difícil.
A redução do campo B novamente de volta ao valor zero, também deixa uma 
densidade de fluxo remanescente que é denominada, -Br, e, para reduzir B a zero, 
deve-se aplicar uma força coercitiva no sentido positivo, aumentado o campo 
magnético H.
Continuando o aumento desse campo, o material fica novamente saturado, com a 
polaridade inicial.
A redução do campo H novamente ao valor zero, deixa uma densidade de fluxo B
remanescente, e assim sucessivamente.
ponto de saturação
ponto de saturação
coagido, obrigado
PERDAS DEVIDO A HISTERESE DOS MATERIAIS
Ks = coeficiente de Steimmetz
Bm = indução máxima no núcleo
�� =	��. �	
,�
	
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	[
�����
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��	�ú����]
PERDAS DEVIDO A HISTERESE DOS MATERIAIS
PERDAS DEVIDO A HISTERESE DOS MATERIAIS
PERDAS DEVIDO A HISTERESE DOS MATERIAIS
SUMÁRIO
SUMÁRIO
SUMÁRIO