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UNIVERSIDADE FEDERAL DO RIO GRANDE DO SUL DEPARTAMENTO DE ENGENHARIA MECÂNICA CACYO MATTOS NUNES Turma: A No. Cartão: 275836 HOMEWORK 5 Seja a viga estudada: A primeira coisa que farei será determinar minhas convenções: meu sistema de coordenadas tem origem na extremidade esquerda da viga, eixo x ao longo da viga, e eixo y antiparalelo ao carregamento constante; o eixo z, consequentemente, sai da página. Todos os somatórios de momentos, em todas as etapas da resolução deste problema, serão com relação à origem. Já minha convenção de sinais para forças, carregamentos e momentos internos e externos é A segunda coisa que farei será estudar o carregamento triangular que age na primeira parte da viga. Sendo um polinômio de primeiro grau, este será um carregamento dado por O termo a é a declividade da reta, e será dado por Já b é o ponto onde a função corta o eixo y, sendo, portanto, igual a 2Nm^-1. Porém, é um carregamento definido como estando no sentido negativo, de forma que sua verdadeira equação será A força equivalente a esse carregamento será dada por A localização do centróide da área desse carregamento (o ponto por onde passa a força concentrada de 3 N equivalente a ele) poderá ser dada por Agora que o carregamento já é conhecido, o próximo passo é o diagrama de corpo livre da viga: As equações de equilíbrio serão: O que nos dá: Rx1 = 6 N Ry1 = 5.5 N Ry2 = 7.5 N Agora, a totalidade das forças verticais que agem na viga pode ser expressa pelo carregamento definido por partes: De acordo com a minha convenção de sinais, são válidas as seguintes fórmulas para o esforço interno cisalhante e o momento interno fletor, respectivamente: Assim sendo: Após duas integrações de cada parte da função, temos muitas constantes a determinar; estas serão determinadas através de diversas aplicações do Método das Seções, cada uma caindo dentro de algum dos intervalos dos domínios das funções acima. Em x = 1: Antes de mais nada, é preciso estudar o carregamento que age nesse pedaço de viga. A força concentrada equivalente a ele será dada por E o centróide da área (ponto por onde essa força concentrada hipotética passa) é Assim sendo, teremos equações de equilíbrio dadas por O que nos dá Em x = 3: Equações de equilíbrio: Logo: Em x = 4: Equações de Equilíbrio: Logo: Em x = 6: Equações de equilíbrio: Logo: Em x= 6.5: Equações de equilíbrio: Logo: Em x = 7: Equações de equilíbrio: Logo: Em x = 7.5: Equações de equilíbro: Logo: Em x = 9: Equações de equilíbrio: Logo: Em x = 10.5: Equações de equilíbrio: Logo: Agora que todas as constantes já foram determinadas, podemos reescrever as funções V(x) e M(x) corretamente: Funções essas que podem ser graficadas da seguinte forma: Para obtermos essas funções de esforço cortante e momento fletor em seus sistemas de coordenadas locais, só o que precisamos é de translação de sistemas: Os valores de V(x) e M(x) em cada extremo de trecho de viga serão: Observando os gráficos, temos que o ponto com maior esforço cortante de toda a viga é x = 3 m, com 6.333 N. Já o ponto com maior momento fletor no corpo é imediatamente antes de x = 10 m, com 100 Nm. A região entre x = 6 m e x = 7 m é particularmete preocupante, talvez crítica, dado que ambos o esforço cisalhante e o momento fletor assumem grandes módulos dentro dela.
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