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ESCOLA POLITÉCNICA DA UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Departamento de Engenharia Mecânica Departamento de Engenharia Mecânica - Av. Prof. Mello Moraes, 2231 - São Paulo - SP - 05508-900 Brasil - Tel: (011) 3091-5355 - Fax: (011) 3091-1886 PME2100 – Mecânica A Prova Substitutiva – 17 de Dezembro de 2004 – Duração: 100 minutos GABARITO Questão 1 (3,0 pontos) – A barra ho- mogênea EF, de peso Q, e a barra ho- mogênea GH, de peso Q, estão soldadas ao disco de centro O, raio R e peso 4Q. As barras AC e CB têm massa desprezí- vel, comprimento l e estão articuladas nas duas extremidades. a – Determine o baricentro do sólido formado pelo disco e pelas barras EF e GH. b – Calcule as forças nas barras AC e CB. Solução: Item (a): Considerando o sistema de coordenadas Oxy, as coordenadas do baricentro do sólido são: 64 040)( Rx QQQ QQRQx −=⇒ ++ ⋅+⋅+−⋅ = 64 040 Ry QQQ QQRQy =⇒ ++ ⋅+⋅+⋅ = Item (b): Diagramas de corpo livre: Sólido: Nó: Barras: Condições de equilíbrio do sólido: 00 =⇒=∑ Cx XF 060 =−+⇒=∑ QYYF DCy 0 6 60 =⋅− +⋅⇒=∑ RYRRQM DC QYRYRQM DDC 706 760 =⇒=⋅−⋅⇒=∑ Como QYQYY CDC −=⇒=−+ 06 Condições de equilíbrio do nó C: { CBACCCBACx FFXFFF −=⇒=−+⇒=∑ 02 2 2 20 0 { QFYFFF AC Q CCBACy −=⇒=−−⇒= − ∑ 202 2 2 20 2 2 2 2 QFQF CBAC =⇒−= a a a a R 45o 45o y x A B C D O G H E F l l g A B C y x C D O G H E F GS R/6 YC XC YD 6Q 45o C C FCB FCB FAC FAC FAC FCB XC YC ESCOLA POLITÉCNICA DA UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Departamento de Engenharia Mecânica Departamento de Engenharia Mecânica - Av. Prof. Mello Moraes, 2231 - São Paulo - SP - 05508-900 Brasil - Tel: (011) 3091-5355 - Fax: (011) 3091-1886 Questão 2 (3,5 pontos) – O sistema mostrado na figura é composto pelas barras AB e CO, de comprimento l, e pela peça articulada em B e C. No instante analisado, o vetor de rotação da barra AB é k rr 11 ωω = , e a velocidade do ponto O é ivvO rr = . Pede-se: a – A velocidade do ponto B. b – Assumindo que a velocidade angular da barra OC seja positiva, determinar se o centro instantâneo de rotação (CIR) da barra OC está localizado acima (y > 0) ou abaixo (y < 0) do eixo Ox. c – O vetor de rotação 2ω r da barra OC. Solução: Item (a): ( ) jlvilkvABvv BBAB rrrrrrrrr ⋅=⇒∧+=⇒−∧+= 111 0 ωωω Item (b): Observe que ( )OCvv OC −∧+= 2ωrrr , e que ( )OC −∧2ωr é perpendicular a ( )OC − . Portanto, para ω2 > 0, e v > 0, a reta perpendicular a Cv r é concorrente à reta perpendicular a Ov r em um ponto acima do eixo Ox, como se pode perceber na figura: Item (c): O ponto C pertence à barra OC e à peça BC (cujo vetor de rotação denominaremos 3ω r ), portanto: ( )OCvv OC −∧+= 2ωrrr ( )BCvv BC −∧+= 3ωrrr ( ) ( ) ( ) ( )jlilkjljlilkivBCvOCv BO rrrrrrrrrrrr ϕϕωωϕϕωωω cossencossen 31232 −∧+⋅=+∧+⇒−∧+=−∧+ iljljliljliv rrrrrr ϕωϕωωϕωϕω cossencossen 33122 ⋅+⋅+⋅=⋅−⋅+ ( ) ( ) jlliljlilv rrrr ϕωωϕωϕωϕω sencossencos 31322 ⋅+⋅+⋅=⋅+⋅− Portanto: ⋅+⋅=⋅ ⋅=⋅− ϕωωϕω ϕωϕω sensen coscos 312 32 lll llv ( ) ( ) ( ) ( )( ) ( ) ( ) ( ) ⋅⋅+⋅=⋅⋅ −⋅⋅=⋅−⋅−⇒ ϕϕωωϕωϕ ϕϕωϕωϕ cossensencos sencoscossen 312 32 lll llv ⋅+⋅=⋅ ⋅−=⋅+−⇒ ϕϕωϕωϕϕω ϕϕωϕϕωϕ cossencoscossen cossencossensen 312 32 lll llv Somando as equações: k l lv l lvllv rr ϕϕ ϕωϕ ω ϕϕ ϕωϕ ωϕωϕϕωϕ cossen2 cossen cossen2 cossencoscossen2sen 121212 ⋅+ =⇒ ⋅+ =⇒⋅=⋅+−⇒ φ φ ω2 ω1 A B C O y x i r j r φ ω2 C O y x i r j r Ov r Ov r ( )OC −∧2ωr CIR ( )OCvv OC −∧+= 2ωrrr ESCOLA POLITÉCNICA DA UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Departamento de Engenharia Mecânica Departamento de Engenharia Mecânica - Av. Prof. Mello Moraes, 2231 - São Paulo - SP - 05508-900 Brasil - Tel: (011) 3091-5355 - Fax: (011) 3091-1886 Questão 3 (3,5 pontos) – O corpo de massa M, em formato de T, é composto de duas barras homogêneas, idênticas, de comprimento l, soldadas uma à outra. O corpo move-se apenas no plano verti- cal, e é solto do repouso na posição mostrada na figura. Desprezando o atrito e a massa do rolete em A, deter- mine: a – O momento de inércia em relação ao baricentro do corpo em forma de T. b – A aceleração do ponto A no mo- mento em que o corpo é solto. Solução: Item (a): Distância do baricentro G do corpo em forma de T ao ponto A: 4 3 42 22 222 lll MM lMlM d =+= + ⋅+ = Translação de eixos para momentos de inércia: 48 7 48 3 48 4 16124212242122 222222222 MlJllMllMlMlMlMlMJ GzGz =⇒ +⋅= +⋅= ⋅+⋅+ ⋅+⋅= Item (b): Diagrama de corpo livre: Como não há atrito entre o rolete e a guia, no ponto A existe apenas a força normal YA: Teorema do movimento do baricentro: jMgiMgjYaM ooAG rrrr 30cos30sen −+= ( ) jMgiMgjYjaiaM ooAGyGx rrrrr 30cos30sen −+=+ 2 30sen gaMgMa Gx o Gx =⇒= (1) 2 330cos MgYMaMgYMa AGy o AGy −=⇒−= (2) 30o i r j r l l/2 l/2 A g 12 2mlJG = Momento de inércia baricêntrico de uma barra de comprimento l e massa m: G l, m 30o i r j r A g G 4 3l Mg YA ESCOLA POLITÉCNICA DA UNIVERSIDADE DE SÃO PAULO Departamento de Engenharia Mecânica Departamento de Engenharia Mecânica - Av. Prof. Mello Moraes, 2231 - São Paulo - SP - 05508-900 Brasil - Tel: (011) 3091-5355 - Fax: (011) 3091-1886 Teorema do momento angular: AA o A o AGz Y MlYMllYMllYJ = ⋅ ⋅⋅ ⇒=⇒=⇒= ωωωω &&&& 336 327 2 3 36 730cos 4 3 48 730cos 4 3 2 AY Ml =ω& 54 37 (3) Relação cinemática e restrição do movimento imposta pelo vínculo (o ponto A pode se mover apenas na direção i r ): ( ) ( )[ ] iaGAGAaa AGA rrr&rrr =−∧∧+−∧+= ωωω Observe que no instante em que o corpo é solto do repouso temos 0 rr =ω , portanto: ( ) iaGAa AG r&rr =−∧+ω iajlilkjaia A oo GyGx rrrr & rr = +∧++ 30sen 4 330cos 4 3 ω iailjljaia A oo GyGx rr & r & rr =−++ 30sen 4 330cos 4 3 ωω 8 330sen 4 3 laaala GxAA o Gx ωω && −=⇒=− (4) 0 8 33030cos 4 3 =+⇒=+ lala Gy o Gy ωω && (5) Usando a equação (3) na equação (2): 2 3 27 7 2 3 54 37 2 3 54 37 2 3 −=⇒−=⇒−=⇒−= glaglaMgMlMaMgYMa GyGyGyAGy ωωω &&& Substituindo este resultado na equação (5): glllgllgllaGy = +⇒=+ −⇒= ⋅ + −⇒=+ ωωωωωω &&&&&& 4 3 27 70 4 3 27 70 24 33 2 3 27 70 8 33 l gglgll 109 108 108 109 274 273 427 47 =⇒=⇒= ⋅ ⋅ + ⋅ ⋅ ωωω &&& Substituindo este resultado e a equação (1) na equação (4) obtemos: gagaggal l ggalaa AAAAGxA − =⇒ ⋅− ⋅ =⇒⋅−=⇒⋅−=⇒−= 218 81109 2 3 109 27 1092 109 2 3 109 27 28 3 109 108 28 3 ω& gaga AA 109 14 218 28 =⇒= igaA rr 109 14 =
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