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METEOROLOGIA E CLIMATOLOGIA Mário Adelmo Varejão-Silva Versão digital 2 – Recife, 2006 57 Resolvendo o produto escalar, os termos se cancelam, resultando: (1/m) dW/dt = 0. (I.11.9) Comprova-se a força de Coriolis não produz trabalho. 11.6 - Parâmetro de Coriolis. O estudo da dinâmica da atmosfera, em geral, é efetuado comparando-se o comporta- mento do vento (componente horizontal do movimento do ar) em diferentes níveis. Por isso mesmo é freqüente analisar apenas a componente horizontal (vento) e estudar o efeito da aceleração de Coriolis ( ra CH) sobre ela. Intuitivamente, isso corresponde a fazer w = 0 na equa- ção I.11.8, que passa a ser escrita sob a forma: ra CH = –2Ω {–v senφ r i + u senφ vj – u cosφ rk }. A condição imposta pela não realização de trabalho (equação I.11.9), porém, exige que o termo 2 Ω u cosφ rk também seja anulado. Por conseguinte, ra CH = 2 Ω senφ {v vj – u r i }. (I.11.10) Tomando f como parâmetro de Coriolis (Hess, 1959), isto é: f = 2 Ω sen φ (I.11.11) Daqui se infere que o parâmetro de Coriolis (f) é nulo no equador e aumenta com o va- lor absoluto da latitude. O sinal de f, que depende do sinal de φ, apenas interfere na direção em que ra CH atua. Por outro lado, notando que v v j – u r i = r k ^ r V Z, onde r V Z = u r i + v v j representa o vetor velocidade do vento (z constante), pode-se concluir que: ra CH = f ( r k ^ r V Z) (I.11.12) e, em módulo, tem-se: ⏐ ra CH ⏐= 2 Ω r V z sen⏐φ⏐= f r V z. (I.11.13) com Ω = 7,292x10-5 radianos por segundo. 12. Exercícios. 1 - Demonstrar que o raio (r) de qualquer paralelo pode ser obtido, em função da latitude (φ) e do raio médio R da Terra (considerada esférica), pela expressão: r = R cos φ. A partir desse resultado, calcular:
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