Baixe o app para aproveitar ainda mais
Prévia do material em texto
286 SOLUÇÕES DOS PROBLEMAS 42. Nossa notação (e, implicitamente, nossa escolha do sistema de coordenadas) será a seguin- te: a massa do objeto original é m; a velocidade do objeto original é v v0 = î ; a massa do pedaço de menor massa é m1; a velocidade desse pedaço é v1 0= ; a massa do pedaço de maior massa é m2. Note que as condições m2 = 3m1 (especificada no enunciado) e m1 + m2 = m (que é válida na mecânica clássica e será usada neste problema, mas não pode ser aplicada às reações nucle- ares) levam às relações m m m m1 2 1 4 3 4 = =e . De acordo com a lei de conservação do momento linear, mv m v m v mv mv 0 1 1 2 2 20 3 4 = + ⇒ = +î o que nos dá v v2 4 3 = î. O aumento da energia cinética do sistema é, portanto, ∆K m v m v mv m v= + − = + 1 2 1 2 1 2 0 1 2 3 4 4 31 1 2 2 2 2 0 2 − = 2 2 21 2 1 6 mv mv . 43. Se v0 9 5 4 0= +( , ˆ , ˆ)i j m/s, a velocidade inicial é v v vx y0 02 02 2 29 5 4 0 10 31= + = + =( , ) ( , ) ,m/s m/s m/s e o ângulo inicial da velocidade do atleta é θ0 1 0 0 1 4 0 9 5 22 8= = =− −tan tan , , , v v y x . De acordo com a Eq. 4-26, a distância coberta pelo atleta sem usar halteres é R v g 0 0 2 0 22 10 31 2 22 8= =sen ( , ) sen ( , )θ m/s 9,8m/s2 == 7 75, m. Por outro lado, de acordo com a lei de conservação do momento, se dois halteres de massa m = 5,50 kg fossem arremessados horizontalmente para trás quando o atleta atingisse a altura máxi- ma, a velocidade subsequente do atleta seria ( )M m v Mv v M m M vx x x x+ = ′ ⇒ ′ = + 2 2 0 0 Assim, o aumento da componente x da velocidade seria ∆v v v M m M v v m M vx x x x x x= ′ − = + − = =0 0 0 0 2 2 2 5 5 78 ( , )kg kgg m/s m/s.( , ) ,9 5 1 34= Na altura máxima, v v gty y= − =0 0. O tempo necessário para atingir a altura máxima é, por- tanto, t v g y= = =0 4 0 9 8 0 41 , , , m/s m/s s. 2 Como o tempo necessário para chegar ao solo após atingir a altura máxima é igual ao tempo para atingir a altura máxima, o aumento da distância coberta pelo atleta por estar usando halteres é ∆ ∆R v tx= ′ = =( ) ( , )( , ) ,1 34 0 41 0 55m/s s m. 44. Podemos pensar em um bloco deslizando até parar como um exemplo de conversão de energia cinética em energia térmica (veja a Eq. 8-31 e a Eq. 6-2, com FN = mg). Isso nos leva à conclusão de que a relação v2 = 2µgd é verdadeira, separadamente, para os dois pedaços. Assim, temos: v v gd gd E D E E D D = = 2 2 2 12 25 µ µ .
Compartilhar