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190 RESOLUÇÃO SIM ULA DÃO : RE SOL UÇÃ O SIM ULA DÃO : RE SOL UÇÃ O 228 Alternativa b. gx � G M R x x 2 → gx � G 3 5 2 � m R T T( ) → gx � 3 25 2 � G m R T T gx � 3 25 gT gx � 1,2 m/s 2 Logo: Px � mgx � 50 � 1,2 � 60 N 229 Alternativa d. A aceleração da gravidade depende da distância do corpo ao centro do planeta. Como no equador esta distância é maior, a aceleração da gravidade é menor, ocorrendo o inverso nos pólos terrestres. Como P � m � g ⇒ PN � PE. A massa, por sua vez, permanece invariável (mN � mE). 230 Alternativa d. Esta sensação de imponderabilidade ocorre toda vez que os corpos sofrem a mesma aceleração, caindo na mesma direção e sentido. 231 a) Para a Terra: G M m R m v R v G M R T T T T� � � � 2 2 2⇒ Para a Lua: G M m R m v R v G M R L L L L� � � � 2 2 2⇒ Substituindo MT � 81 � ML, temos: v M v M v v M M v vT T L L T L L L L T 2 2 2 81 1 9 � � � � �⇒ ⇒ ⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟ 234 a) Da tabela, percebemos que a razão entre T2 e D3 para qualquer planeta vale 1. Então, para o planeta X temos: T D x x 2 3 � 1 D3x � T 2 x D3x � 125 2 D3x � (5 3)2 Dx � 5 5 3 33 � → Dx � 5 � 5 � 25 U.A. b) Supondo as órbitas praticamente circulares, as ve- locidades orbitais médias são dadas por: v D T x x x � � �2 v D T T T T � �2 P ←� v ←� R Terra míssil Um corpo em órbita circular está sob a ação exclusiva de seu peso: Rc � P ⇒ m � ac � m � g ⇒ v R 2 � g � v � g R� � v � 10 10 6� �6,4 ⇒ v � 8 000 m/s b) v � � � s t � �t � �s v Observando-se apenas uma volta: T � 2 2 3 10 8 10 6 3 � � � � � � � R v 6,4 � T � 4 800 s 232 Alternativa c. O período orbital independe da massa de satélite; de- pende apenas da altura da órbita. Como ambos os satélites apresentam órbitas de mesma altura, seus períodos devem ser iguais. 233 Dado: mT � 81 � mL Nos dois casos, cabe a igualdade Fgrav. � Fcp ⇒ G M m R mv R � � 2 2 Dx � 25 U.A. DT � 1 U.A. Tx � 125 a TT � 1a v v D D T T x T x T T x � � � 2 2 v v x T � � � 25 1 1 125 1 5 235 a) Como a aceleração da gravidade na superfície de um planeta esférico de massa M e raio R pode ser calculada pela expressão: g � G M R � 2 Para Marte e Terra teremos, respectivamente: gM � G M R M M � 2 (1) e gT � G M R T T � 2 (2) Dividindo-se a expressão (1) pela expressão (2): g g G M R R G M M M R R M T M M T T M T T M � � � � � � 2 2 2⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟ � � 0,1 � 1 2 0,5 ⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟ Portanto: g g M T � 0,4 b) O alcance horizontal de um corpo lançado obliqua- mente com velocidade v0 é dado pela expressão L � v sen g 0 2 2� � . ⎧ ⎪ ⎪ ⎨ ⎪ ⎪ ⎩
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