Estudo do Canal α0 e α1

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Figura 5.1: Fator astrofísico da reação 11B(p,α)8Be obtido através de medidas diretas 
[Angulo et al. (1993)], [Angulo et al. (1999)] somadas as contribuições de α0 e α1. Os 
dados mostram uma forte ressonância em torno de 150 keV. O aumento do fator 
astrofísico para energias menores que 50 keV é devido ao efeito de blindagem eletrônica. 
Figura 5.2: À esquerda, o comportamento do fator astrofísico da reação 11B(p,α)8Be para 
a contribuição do canal α0 obtido por [Becker et al. (1987)]. À direita, os pontos pretos 
representam o fator astrofísico da reação 11B(p,α0)8Be obtido através do Método do 
Cavalo de Tróia [Spitaleri et al. (2004)]; o histograma representa os dados diretos [Becker 
et al. (1987)] graficados com a mesma resolução do experimento, em torno de 40 keV. 
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O canal α0 da reação 11B(p,α)8Be foi anteriormente estudado através do Método do 
Cavalo de Tróia por [Spitaleri et al. (2004)] e o fator astrofísico obtido está representado na 
figura 5.2 (direita). Os pontos pretos representam os dados indiretos obtidos via THM 
enquanto, para efeito de comparação, o histograma representa os dados diretos [Becker et al. 
(1987)] graficados com a mesma resolução em energia do experimento indireto, em torno de 
40 keV. O fator astrofísico à energia zero obtido S 0=0,41±0,09 MeV⋅b  é 5 vezes 
menor comparado com o obtido por [Becker et al. (1987)] S 0=2,1MeV⋅b .
No trabalho descrito nessa tese estudou-se os dois canais α0 e α1 da reação 11B(p,α)8Be 
através do Método do Cavalo de Tróia, o qual é complementar ao estudo da reação 
11B(p,α0)8Be iniciado por [Spitaleri et al. (2004)]. A reação 11B(p,α1)8Be é dominada por 
duas ressonâncias T = 1 do 12C, uma em ECM = 150 keV (Jπ = 2+, l = 1) e a outra em ECM = 
620 keV (Jπ = 2-, l = 0). A segunda ressonância não aparece na contribuição do canal α0 
devido à paridade, porém é esperada no canal α1. Em [Ajzenberg-Selove (1990)], as duas 
ressonâncias são consideradas como puramente T = 1 e dessa forma não poderiam decair em 
8Be + α, porém, o conceito de mistura de isospin foi estudado e entendido para os estados l+: 
experimentos com espalhamento de píons [Jaki et al. (1990)], [Cottingame et al. (1987)], 
mostraram que vários estados excitados do 12C apresentam mistura de isospin, explicando a 
presença das ressonâncias.
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