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CAPÍTULO 1 INTRODUÇÃO, DEFINIÇÃO E PROPRIEDADES DOS FLUIDOS Este capítulo introduz a experiência das duas placas para que o leitor perceba, de forma lógica, que, diferentemente de um sólido, um fluido não pode atingir o equilíbrio estático, quando é submetido a uma força resultante do efeito tangencial. Entretanto, deve-se ressaltar o fato de que é possível se atingir o equilíbrio em uma determinada velocidade, isto é, um equilíbrio dinâmico. Por meio dessa discussão aparecem em seqüência lógica as idéias de: Princípio da Aderência, construção de diagrama de velocidades, deslizamento entre as camadas do fluido e conseqüente aparecimento de tensões de cisalhamento entre elas. A lei de Newton da viscosidade, simplificada para escoamento bidimensional, introduz de forma simples as idéias de gradiente de velocidades e de viscosidade dinâmica, para o cálculo da tensão de cisalhamento. Além da viscosidade dinâmica são apresentadas as definições de massa específica ou densidade, peso específico e viscosidade cinemática, propriedades dos fluidos usadas ao longo deste livro. Apesar da utilização quase que exclusiva do Sistema Internacional de Unidades, é necessário lembrar a existência de outros sistemas, já que, na prática, o leitor poderá se defrontar com os mesmos, e alguns dos exercícios referem-se à transformação de unidades, de grande utilidade no dia-a-dia. Solução de alguns exercícios Exercício 1.1 Objetivo: manuseio das propriedades e transformação de unidades. Lembrar que ao transformar a unidade utiliza-se a regra seguinte: Exemplo Transformar 3 m em cm. cm300cm1003 m 100cm m3m3 =×=××= Solução do exercício. νρ=µ Valor da grandeza na unidade nova = Valor da grandeza na unidade velha X Unidade nova x Fator de transformação Unidade velha 2 3 33r m s.kgf38,285028,0 m utm85 10 850 g m kgf850 m kgf000.185,0O2H =×=µ == γ =ρ =×=γγ=γ 222 m s.N3,23 m s. kgf 8,9Nkgf 38,2 m s.kgf38,2 = × ==µ poiseou cm s.dina233 m 10cm m s. N 10dinaN 3,23 m s.N3,23 2 2 42 2 5 2 = × × ==µ Exercício 1.3 V = 3 dm3 = 3x10-3 m3 2 62 2 2 3 2 3 2 4 2 3 2 3 2 2 2 42 2 5 3 2 3 2 2 35 3 33 km min.N5,130 10m km m 60s min s.N 1083,7 m s.N1083,7 m s.kgf108 m s. 8,9N kgfN 1083,7 m s.N1083,7 poiseou cm s.dina1083,7 m 10cm m s. N 10dinaN 1083,7 m s.N1083,7 s m Nkgqueesquecernão m s.N1083,73,78310 m kg3,783 10 7833 g m N7833 103 5,23 V G = × × ×=×=µ ×= × ×=×=µ ×= × × ×=×=µ =×=×=νρ=µ == γ =ρ = × ==γ −− −−− −−− −− − É claro que esta última unidade só foi considerada para que se pratique a transformação. Exercício 1.5 Sendo constante a velocidade da placa, deve haver um equilíbrio dinâmico na direção do movimento, isto é, a força motora (a que provoca o movimento) deve ser equilibrada por uma força resistente (de mesma direção e sentido contrário). t o F30senG = 2 2 o3o o o m s.N10 112 30sen20102 vA 30senG Av30senG A30senG − − = ×× ××× = ε =µ ε µ= τ= Exercício 1.7 Para o equilíbrio dinâmico, a força de tração será igual ao peso do esticador somada à força tangencial provocada pelo lubrificante na fieira. m.N1,0 2 2,01 2 DTM m s.N1,0 1,0105,0314,0 1,01005,0 dLv F vA F s m314,02,0 60 30 nDv mm05,0 2 5,06,0AvAF N1,09,01GTF:Logo GFT 23 3 tt t t t máx =×== = ×××π× ×× = π ε = ε =µ =××π=π= = − =ε ε µ=τ= =−=−= += − − Exercício 1.9 v1 v2 v3 = 0,5m/s G rpm12360 1,02 29,1 R2 v nRn2v s/m29,12525,004,1vvv s/m2525,0 2,0 101,05,0 R R vv s/m04,1 101,03,021,0 101,02,010 LR2 GR v cm1,0101,10RR GRLRR2v MM 1 1 1111 21 3 2 32 2 2 2 2 3 12 322 G =× ×π× = π =π= =+=+∆= =×== = ××π×× ××× = πµ ε =∆ =−=−=ε =π ε ∆µ = → − τ m.N21,03,0 101,0 04,11,02M LRv2LRR2vRAM 2 2e 2 11111e =×× × ××π×= ε ∆ πµ=π ε ∆µ=τ= − Exercício 1.11 Exercício 1.13 ( ) ( ) m.N14,0 60 531.4001205,0 60 000.120012,0 10025,0 012,002,0108M nDnDLDM nDnDLD 2 DLDv2M rpm531.40 05,1205,1556,1 12000.120 DD56,1 nD n 56,1 Dn DnnD 56,1 05,12 05,15 D D v vv mm025,0 2 05,151,15 2 DD mm025,0 2 1205,12 2 DD 2 D LD v 2 D LD vv MM 3 232 21 2 1 2 21 2 11 1 23 1 3 21 22 2 3 3 21 34 4,3 12 2,1 3 3 4,3 32 2 2,1 21 extint = ×−× × ××××π = ′− ε µπ = ′π−π ε πµ =π ε ∆µ= = +× × = + =′ = ′π ′π−π = = = − = − = − =ε = − = − =ε π ε µ=π ε −µ = − − ττ ( ) r.rdr2 r r.rdr2 vv dArdM 2121t π ε ω−ω µ=π ε − µ=τ= ( ) ( ) ( ) ( ) 4 t 21 4 21 t 4 21 t R 0 321M 0 t 321 t D M32 164 D2M 2 DR,mas 4 R2M drr2dM drr2dM t πµ ε =ω−ω ×ε ω−ωπµ = = ε ω−ωπµ = ε ω−ωπµ = ε ω−ωπµ = ∫∫ Exercício 1.15 N2,348,0AF m N8,08010 dy dv s80v20 dy dv s8042,0200420yv200v20 dy dv vy100yv20v 2 2 0y 0y 1 máx 0y 1 máxmáx m2,0y máx 2 máx =×=τ= =×= µ=τ == −=××−×=−= −= − = = − = − = Exercício 1.17 r r+dr 2 2 33 21 2 2 112 23 2 1 11 m N505,0ypara 5,0b25,0a55v5,0ypara 0c0v0ypara cbyayv)d Y000.5v:Logo 000.5A10A55v10Ypara 0B0v0Ypara BAYv)c m N50 2 100 A F N1002150400AFF)b m N150 10 5103v)a =τ→= ×+×=⇒=→= =⇒=→= ++= = =⇒×=⇒=→= =⇒=→= += ===τ =×−=τ−= =××= ε µ=τ −− − − N6002030AR m N305,74 dy dv 5,7y10 dy dv)e y5,7y5v:olog 5,7be5a:dotanresul 5,12ba 5b5,0a25,0 :sistemaoresolversedeve 5,12b5,0a2 dy dv entãobay2 dy dv como 5,12 4 50 dy dv dy dv 0y 2 0y 20y 0y 2 5,0y 1 1 5,0y5,0y 22 =×=×τ= =×= µ=τ += += == =+ =+ − =+×= += == µ τ = → µ=τ = = = = = == Exercício 1.19 Ks m479 28871,0 108,9 T pR m kg71,0 8,9 7 gm N762,116,0 m N62,118,9186,1g m kg186,1 288287 108,9 RT p 2 24 33arr 3arar3 4 ar = × × = ρ = == γ=ρ⇒=×=γγ=γ =×=ρ=γ⇒= × × ==ρ Exercício 1.21 )abs(kPa1046 2 103,133 V V pp Adiabático )abs(kPa5,666 2 103,133 V Vpp VpVp Isotérmico 28,1k 2 1 12 2 1 12 2211 = ×= = =×== =
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