Baixe o app para aproveitar ainda mais
Prévia do material em texto
Transferência de Calor e Massa CONDUÇÃO Regime Transiente Condução Transiente Condução Transiente • Aquecimento • Resfriamento • T Varia em função do tempo t Multidimensional • 0D – Varia somente com o tempo • 1D • 2D • 3D Soluções • Capacitância Global – Variação desprezível dentro do volume – 0D • Analítico – Equação da Difusão • Numérico – Elementos Finitos e Diferenças finitas Condução transiente Capacitância Global – 0D Equação da difusão não pode ser usada Balanço de Energia • Sai Convecção • Acumulo Ɵ = Excesso de temperatura 𝜃 = 𝑇 − 𝑇∞ −ℎ𝐴𝑆 𝑇 − 𝑇∞ = 𝜌𝑐𝑝𝑉 𝑑𝑇 𝑑𝑡 𝑑𝑇 𝑑𝑡 = 𝑑𝜃 𝑑𝑡 ሶ𝐸𝐸 − ሶ𝐸𝑆 + ሶ𝐸𝐺 = ሶ𝐸𝐴𝐶 − ሶ𝐸𝑆 = ሶ𝐸𝐴𝐶 −ℎ𝐴𝑆𝜃 = 𝜌𝑐𝑝𝑉 𝑑𝜃 𝑑𝑡 න 0 𝑡 𝑑𝑡 = −න 𝜃𝑖 𝜃 𝜌𝑐𝑝𝑉 ℎ𝐴𝑆 𝜕𝜃 𝜃 Condução transiente Capacitância Global – Convecção e condução 0D Integrando Constante de tempo térmica Substituindo න 0 𝑡 𝑑𝑡 = −න 𝜃𝑖 𝜃 𝜌𝑐𝑝𝑉 ℎ𝐴𝑆 𝜕𝜃 𝜃 𝑡 = − 𝜌𝑐𝑝𝑉 ℎ𝐴𝑆 𝑙𝑛 𝜃 𝜃𝑖 𝜃 𝜃𝑖 = 𝑒 − ℎ𝐴𝑆 𝜌𝑐𝑝𝑉 𝑡 𝜏𝑡 = 𝜌𝑐𝑝𝑉 ℎ𝐴𝑆 = 1 ℎ𝐴𝑆 𝜌𝑐𝑝𝑉 = 𝑅𝑡𝐶𝑡 𝜃 𝜃𝑖 = 𝑒 − 𝑡 𝜏𝑡 Condução transiente Capacitância Global – Validação Resistência a condução tem que ser muito menor que a resistência a convecção Biot Considerando que LC é o comprimento característico definido por: O método é válido se 𝑅𝑐𝑜𝑛𝑑 << 𝑅𝑐𝑜𝑛𝑣, ou seja, Considera-se, então, que se 𝐵𝑖 < 0,1 o erro será pequeno e o método é válido 𝐵𝑖 = 𝑅𝑐𝑜𝑛𝑑 𝑅𝑐𝑜𝑛𝑣 = ൗ𝐿 𝑘𝐴𝑆 ൗ1 ℎ𝐴𝑆 = ℎ𝐿𝐶 𝑘 𝐵𝑖 ≪ 1 𝐿𝐶 = 𝑉 𝐴𝑆 Condução transiente Capacitância Global – Calor trocado O calor total trocado por convecção em um período de tempo se dá por: Como 𝜃 = 𝜃𝑖𝑒 − 𝑡 𝜏𝑡 e 𝜏𝑡 = 𝜌𝑐𝑝𝑉 ℎ𝐴𝑆 , tem-se que 𝑄 = ℎ𝐴𝑆න 0 𝑡 𝜃𝑑𝑡 𝑄 = ℎ𝐴𝑆න 0 𝑡 𝜃𝑖𝑒 − 𝑡 𝜏𝑡𝑑𝑡 = ℎ𝐴𝑆𝜃𝑖 −𝜏𝑡𝑒 − 𝑡 𝜏𝑡 0 𝑡 𝑄 = ℎ𝐴𝑆𝜃𝑖 −𝜏𝑡𝑒 − 𝑡 𝜏𝑡 − −𝜏𝑡𝑒 − 0 𝜏𝑡 = 𝜌𝑐𝑝𝑉𝜃𝑖 1 − 𝑒 − 𝑡 𝜏𝑡 Condução 2D Solução Analítica • Condução 1D: • Sem geração: • Regime transiente: Ɵ* = Excesso de temperatura adimensional 𝜃∗ = 𝑇−𝑇∞ 𝑇𝑖−𝑇∞ 𝑥∗ = 𝑥 𝐿 𝑡∗ = 𝛼𝑡 𝐿2 = 𝐹𝑜 𝜕2𝑇 𝜕𝑥2 + 𝜕2𝑇 𝜕𝑦2 + 𝜕2𝑇 𝜕𝑧2 + ሶ𝑞 𝑘 = 𝜌𝑐𝑝 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑡 𝜕2𝑇 𝜕𝑥2 = 𝜌𝑐𝑝 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑡 Condução 2D Solução Analítica Condições de contorno e iniciais • 𝜃∗(𝑥∗,0)=1 • ቚ 𝜕𝜃∗ 𝜕𝑥∗ 𝑥∗=0 = 0 • ቚ 𝜕𝜃∗ 𝜕𝑥∗ 𝑥∗=1 = −Bi𝜃∗ 1, 𝑡∗ Ɵ* = Excesso de temperatura adimensional 𝜃∗ = 𝑇−𝑇∞ 𝑇𝑖−𝑇∞ 𝑥∗ = 𝑥 𝐿 𝑡∗ = 𝛼𝑡 𝐿2 = 𝐹𝑜 𝜕2𝜃∗ 𝜕𝑥∗2 = 𝜕𝜃∗ 𝜕𝐹𝑂 Condução 2D Solução Analítica Sendo o coeficiente 𝐶𝑛: E 𝜁𝑛 as raízes positivas da equação: Os 4 primeiros valores de 𝐶𝑛 e 𝜁𝑛 podem ser encontrados no Apendice. 𝜃∗ = 𝑛=1 ∞ 𝐶𝑛𝑒 −𝜁𝑛 2𝐹𝑜𝑐𝑜𝑠 𝜁𝑛𝑥 ∗ 𝐶𝑛 = 4𝑠𝑒𝑛 𝜁𝑛 2𝜁𝑛 + 𝑠𝑒𝑛 2𝜁𝑛 𝜁𝑛𝑡𝑎𝑛 𝜁𝑛 = 𝐵𝑖 Condução 2D Solução Analítica Aproximada Pode-se considerar uma boa aproximação utilizando somente o 1º termo da série infinita para valores de Fo > 0,2, resultando em : ou Na qual o excesso de temperatura adimensional no plano central 𝜃0 ∗ é dado por: Os valores de 𝐶1 e 𝜁1 podem ser obtidos pela tabela: 𝜃∗ = 𝐶1𝑒 −𝜁1 2𝐹𝑜𝑐𝑜𝑠 𝜁1𝑥 ∗ 𝜃0 ∗ = 𝐶1𝑒 −𝜁1 2𝐹𝑜 𝜃∗ = 𝜃0 ∗𝑐𝑜𝑠 𝜁1𝑥 ∗ Condução 2D Solução Analítica Aproximada
Compartilhar