na05 equacoes de onda em bons condutores

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Equação da Onda em Bons Condutores 
 
Um bom condutor é um material de alta perda e é definido como tendo 100>ωε
σ . 
São materiais de alta condutividade, onde a corrente de deslocamento passa a ser 
desprezível se comparada a corrente de condução. Assim, a constante de 
propagação em materiais condutores pode ser aproximada por: 
 
 
2
)1( ωµσε
ωµεσ
ωε
σµεωγ jjjj +==−≈ (1) 
 
Então, 
 µσπωµσβα f===
2
 
 
As constantes de atenuação e de fase são iguais e muito grandes. A onda é 
atenuada rapidamente, de modo que a propagação em materiais condutores 
somente pode existir em curtíssimas distâncias, especialmente em altas freqüências. 
 
Como as ondas em altas freqüências penetram muito pouco em condutores, é 
bastante comum utilizar a aproximação de condutor perfeito para materiais 
condutores. 
 
A onda de campo elétrico pode ser escrita como 
 
 δδ jzzxm eeEEx
−−= 
onde o termo 
 αµσπωµσδ
112 ===
f
 [m] (2) 
 
é conhecido como profundidade pelicular da onda e representa a distância na qual 
a amplitude do campo cai para 36,8% ( e
1 ) do seu valor original. 
 
A velocidade de fase em bons condutores é 
 ωµσωδβ
ω 2===v [m/s] 
e é pequena se comparada à velocidade de fase em dielétricos ou espaço livre. 
 
O comprimento de onda também se altera drasticamente comparado ao espaço livre 
ou dielétrico sem perdas e é dado por 
 
 πδβ
πλ 22 == [m] 
 
A impedância intrínseca é 
 1
 
 σδσ
ωµ
ωε
σ
ε
µ
η 1)1(
2
)1( jj
j
+=+=


−
= [ ]Ω 
 
O ângulo de fase da impedância intrínseca é, portanto, 45°. Isto significa que em 
uma onda plana a fase de H pode estar atrasada da fase de E de, no máximo, 45°. 
 
A impedância intrínseca de condutores pode ser muito baixa e é muito menor que a 
impedância intrínseca do espaço livre. 
 
 
 
 2
	Equação da Onda em Bons Condutores