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METEOROLOGIA E CLIMATOLOGIA Mário Adelmo Varejão-Silva Versão digital 2 – Recife, 2006 283 ência do atrito e da viscosidade na velocidade do ar. Isso explica toda a formulação teórica envol- vida no estudo do vento na camada-limite superficial. A única alternativa é admitir que a viscosi- dade do ar, por ser bastante pequena, causa efeitos muito menores que os representados pelos demais termos ( r FV ≈ 0) e, ainda, restringir sua aplicabilidade à região da atmosfera onde é reco- nhecidamente insignificante a influência do atrito com a superfície terrestre ( r FA ≈ 0), ou seja: usá- la apenas na atmosfera livre. Introduzindo essas hipóteses restritivas, o movimento do ar na atmosfera livre é aproxima- damente descrito pela seguinte equação: d r V /dt = – (1/ρ)∇p –rg * – 2 rΩ ^ rV – rΩ ^ ( rΩ ^ rr ) Observando essa expressão verifica-se que a resultante das acelerações gravitacio- nal (–g*) e centrífuga {– rΩ ^ ( rΩ ^ rr )} é a aceleração da gravidade (rg ), conforme já demonstra- do (equação I.10.5). Assim sendo: d r V /dt = –(1/ρ)∇p – rg – 2 rΩ ^ rV . (VII.7.2) Levando-se em conta as equações III.6.4, III.6.5, III.6.6 e I.11.20, as componentes zonal, meridional e vertical são, respectivamente: du/dt r i = – (1/ρ)(∂ p/∂ x) ri + f v ri (VII.7.3) dv/dt r j = – (1/ρ)(∂ p/∂ y) rj – f u rj (VII.7.4) dw/dt r k = – g r k – (1/ρ)(∂ p/∂ z) rk (VII.7.5) em que f = 2Ω senφ é o parâmetro de Coriolis e ρ a densidade do ar. Como já mencionado, a ordem de grandeza da componente vertical da velocidade do ar (10 cm s-1) é bastante menor que a da horizontal (10 m s-1), exceto em situações perturbadas, com intensa convecção. Neste caso, o estudo do movimento vertical é feito separadamente. Na situação mais geral (atmosfera não perturbada), porém, assume-se que a velocidade vertical é desprezível quando comparada ao vento. Isso implica a solução do equilíbrio hidrostático, como se pode ver fazendo w = 0 em VII.7.5. Por outro lado, as duas primeiras equações podem ser reu- nidas em uma única expressão, que descreve a variação da velocidade horizontal do escoamento do ar ( r V Z) com o tempo: d r V Z /dt = – (1/ρ) ∇Z p + f (v r j – u r i ) (VII.7.6) ou d r V Z /dt = – (1/ρ) ∇Z p – r k ^ f r Vz. (VII.7.7) O símbolo r V Z designa o vento na atmosfera livre, a uma altitude z constante, assumindo o ar como um fluido sem viscosidade, escoando sem atrito; ∇Z p indica a componente horizontal do gradiente de pressão, isto é, também medida em uma superfície de nível (z constante). A análise da equação que descreve o movimento horizontal (bidimensional) do ar na at- mosfera livre se tornará mais fácil quando colocada em coordenadas naturais.
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