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ELECTRICIDADE E MAGNETISMO Capacitância e Capacitor Docente: Momade Chau Curso de Licenciatura em Ensino de Física O QUE ESTÁ POR DE TRÁS DE ACENDER E APAGAR DO FLASH DO SEU TELEFONE? 2 Um condutor isolado, quando carregado com uma carga Q, gera um potencial eléctrico que é proporcional à carga e depende também da forma e das dimensões do condutor. Como as cargas eléctricas no condutor se alojam na sua Capacitância e Capacitor superfície, quanto maior for a área do condutor, mais carga ele pode alojar para produzir um dado potencial. Define-se como Capacitância eléctrica de um condutor, a capacidade que este tem de armazenar carga eléctrica. A relação entre a carga do condutor e o potencial gerado por ela, é dada pela expressão: 𝑪 = 𝑸 𝑽 3 Embora o meio natural de exprimir a capacitância devesse ser Coulomb por Volt, ela é na prática expressa em Farads (F). Sendo um Farad igual à capacitância eléctrica de um condutor que com carga de 1 Coulomb é carregado até à tensão de 1 Volt. Características da capacitância eléctrica de um condutor • Independe da carga do condutor; • Independe do potencial eléctrico do condutor; • Depende da forma geométrica do condutor, de suas dimensões e da natureza do isolante que envolve o condutor. Contacto entre Condutores (Potencial Comum de Equilíbrio) Consideremos 𝑛 condutores de capacitâncias respectivas 𝐶1 , 𝐶2 , …., 𝐶𝑛 electrizadas com cargas 𝑄1, 𝑄2, …., 𝑄𝑛, que lhes conferem potenciais 𝑉1, 𝑉2, …., Capacitância e Capacitor 4 𝑉𝑛 , respectivamente. Ao serem colocadas em contacto, simultaneamente o potencial de equilíbrio será dado por: se descarrega facilmente. Nestas circunstâncias, um condutor isolado deveria ter dimensões muito grandes, o que não seria prático. Existem porém dispositivos de altas capacitâncias eléctricas, mas de dimensões bem reduzidas, denominados Capacitância e Capacitor Capacitores Analisando individualmente percebemos claramente que os condutores não tem grande capacidade de armazenar cargas eléctricas, pois adquirem potenciais elevados. O campo eléctrico também é alto e o condutor 𝑉𝑒𝑞 = 𝑄 𝐶 = 𝑄1 + 𝑄2+. . . +𝑄𝑛 𝐶1 + 𝐶2+. . . +𝐶𝑛 5 capacitores ou condensadores. Um capacitor é o conjunto de dois condutores um com carga negativa e outro com carga positiva, separados por um dieléctrico (vácuo ou ar) e uma pequena distância relativamente às suas dimensões, utilizado para se obter altas capacitâncias utilizando um espaço pequeno. Tem como função armazenar energia potencial eléctrica e carga eléctrica. Capacitância e Capacitor 6 O princípio de funcionamento do capacitor é o facto de que ocorre uma diminuição no potencial de um condutor quando dele é aproximado outro condutor neutro ou com carga de sinal oposto. Como a carga do condutor não se modificou, a diminuição do potencial se deve a um aumento da capacitância. Em diagramas de circuitos, um capacitor pode ser representado por qualquer um dos seguintes símbolos: É necessário realizar um trabalho para deslocar essas cargas até que se estabeleça uma diferença de potencial resultante entre os condutores, e o trabalho realizado é armazenado sob a forma de energia potencial eléctrica. Capacitância e Capacitor Os capacitores possuem inúmeras aplicações práticas, como em unidades de flash das máquinas fotográficas, em um laser pulsante, nos sensores de airbags automotivos ou em receptores de rádio e televisão. 7 CLASSIFICAÇÃO DOS CAPACITORES 8 A classificação dos capacitores é feita obedecendo dois critérios: material de fabrico e forma geométrica. Material de Fabrico: Capacitor Electrolítico Classificação dos Capacitores Diferencia-se dos demais por ter o material dieléctrico de espessura extremamente pequena com relação aos outros. Internamente é composto por duas folhas de alumínio, separadas por uma camada de óxido de alumínio, enroladas separadas por uma camada de óxido de alumínio, enroladas e embebidas em um electrólito líquido. Este capacitor possui polaridade, ou seja, um jeito correto de coloca-lo em qualquer circuito (terminal maior o positivo), caso ele seja 9 polarizado da maneira incorreta, o capacitor entra em processo de curto circuito. Neste capacitor é muito perigoso polariza-lo incorretamente, pois ele pode explodir liberando gases. Os mais modernos não explodem nestes casos, apenas incham. Geralmente este capacitor vem com marcação de qual terminal é positivo e qual é negativo. Esse tipo de capacitor é encontrado em fontes de tensão, onde além de tornar a fonte mais estável é capaz de filtrar possíveis ruídos que possam vir da rede eléctrica. Capacitor de Poliéster Classificação dos Capacitores Formado por várias camadas de poliéster e alumínio, o que o torna bastante compacto. Este capacitor tem uma capacidade de auto-regeneração, no caso de dano entre as camadas (por pulsos 10 de tensão acima do especificado, por exemplo), o material metálico que está sobre a folha de poliéster evapora, por ser muito fino, evitando um curto circuito. A quantidade de folhas e a espessura das mesmas determinam a capacitância deste capacitor. Capacitor Cerâmico Classificação dos Capacitores Um dos modelos mais conhecidos e usados. Consiste em um disco de cerâmica (material dieléctrico), com duas fitas metálicas em cada uma das suas faces. Este capacitor geralmente causa certa confusão nos valores descritos sobre sua superfície (como valor de capacitância, por exemplo). São usados para circuitos de alta frequência e corrente contínua, e armazenam pequenas quantidades de cargas eléctricas. São encontrados em televisões, rádios, flash de câmeras, roteadores etc. 11 Capacitor de Tântalo Classificação dos Capacitores São usados para substituir os capacitores de eletrolítico, quando se quer minimizar o circuito. Seu material dieléctrico é o Óxido de Tântalo, tem baixa corrente de fuga, e uma vida útil geralmente maior do que de outros electrolíticos. Estes também merecem cuidado na hora da polarização, pois se polariza-lo de maneira incorreta certamente ocasionará em uma explosão imediata. Para prevenir isto, como de costume, os fabricantes tomam o cuidado de deixar o terminal positivo maior que o terminal negativo. Capacitor de Mica O material dieléctrico deste capacitor, obviamente, é a mica. As placas são de prata, e estas envolvem a folha de mica. Altamente estável quanto à 12 Classificação dos Capacitores temperatura e possui baixa perda de carga. Muito usado sem circuitos osciladores e circuitos ressonantes. Estes capacitores podem ou não possuir terminais, como os já citados possuem. Alguns modelos são soldados diretamente na placa a qual será montado o circuito, isso ocasiona uma boa dissipação do calor quando se está trabalhando com potências elevadas. Capacitor SMD São usados em todo tipo de equipamentos electrónicos. O material dieléctrico destes capacitores pode ser de cerâmica, tântalo, entre outros. Por serem muito pequenos, geralmente são montados nos circuitos por robôs. Ele não possui terminais, este componente 13 é de montagem em. Capacitor variável Classificação dos Capacitores São usados em circuitos sintonizados, como a sintonia de um rádio. O material dieléctrico geralmente é o ar, e as placas são de alumínio ou latão. Não são indicados para trabalhar em altas potencias e tensões elevadas. Capacitor a Óleo e Papel Não são mais fabricados, e por isso são verdadeiras raridades. Eles eram usados em equipamentos valvulados, onde requer alta isolação. Sua composição era de fitas de alumínio enroladas em um papel embebido por óleo. Da mesma forma, 14 os capacitores de papel já não são mais fabricados, eles eram usados nos primórdios da electrónica. Eram constituídos por folhas metálicas e um tubo enrolado de papel. Estes materiais eram embebidos de cera de abelha. Quanto a Forma Geométrica Capacitor de placas paralelas Classificação dos Capacitores É compostode duas placas paralelas de área 𝑨 separadas por uma distância 𝒅. O campo eléctrico entre as placas e longe das bordas das placas é uniforme. Próximo as bordas das placas, o campo eléctrico não é uniforme. 15 Capacitor Cilíndrico Capacitor Esférico Classificação dos Capacitores Um capacitor cilíndrico é formado por dois cilindros coaxiais separados por um dieléctrico (vácuo ou ar). O cilindro interno possui um raio 𝑟𝑎 e densidade linear de carga +𝜆 . O cilindro externo possui raio interno 𝑟𝑏 e densidade linear de carga – 𝜆. Um capacitor esférico é formado por duas cascas esféricas condutoras concêntricas separadas um dieléctrico (vácuo ou ar). A casca esférica interna possui carga total +𝑄 e raio externo 𝑟𝑎 e a casca esférica externa possui carga −𝑄 e raio interno 𝑟𝑏. 16 CÁLCULO DA CAPACITÂNCIA A capacitância depende da geometria das placas (forma, tamanho e posição relativa de uma com relação a outra). Para calcular a capacitância: 1. Assume-se que as placas tem carga −𝑞 e +𝑞; 2. Utiliza-se lei de Gauss para determinar o campo eléctrico 𝐸 entre as placas (𝜀0 𝐸 . 𝑑𝐸 = 𝑞𝑒𝑛𝑣); 3. Determina-se a diferença de potencial 𝑉 entre as placas utilizando a equação: 𝑉 = − − + 𝐸. 𝑑 𝐴 4. A capacitância 𝐶 é dada pela equação: 𝐶 = 𝑄 𝑉 17 Capacitância em um Capacitor de placas paralelas Para um capacitor de placas paralelas, podemos aproximar o campo como o de duas placas infinitas, i.e. 𝐸 = 𝜎/𝜀0 (cada placa contribuindo com 𝐸 = 𝜎/2𝜀0). Usando a Lei de Gauss tem-se que: 𝑄 = 𝜀0 𝐸. 𝑑 𝐴 = 𝜀0 𝐸. 𝑑𝐴 = 𝜀0𝐸𝐴 e a diferença de potencial (𝑉 = 𝑉+ − 𝑉−) fica: 𝑉 = − − + 𝐸. 𝑑 𝐴 = + − 𝐸. 𝑑𝑙 = 𝐸𝑑 Portanto, 𝐶 = 𝑄 𝑉 = 𝜀0𝐸𝐴 𝐸𝑑 ⇒ Cálculo da Capacitância 𝐶 = 𝜀0. 𝐴 𝑑 18 Capacitância em um Capacitor Cilíndrico Para um capacitor cilíndrico, similarmente a uma linha de carga finita, temos: 𝑄 = 𝜀0 𝐸. 𝑑 𝐴 = 𝜀0 𝐸. 𝑑𝐴 = 𝜀0𝐸𝐴 = 𝜀0𝐸 2𝜋𝑟𝐿 → 𝐸 = 𝑄 2𝜋𝜀0𝐿𝑟 e a diferença de potencial (𝑉 = 𝑉+ − 𝑉−) fica: 𝑉 = − − + 𝐸. 𝑑 𝑙 = + − 𝐸. 𝑑𝑟 = 𝑎 𝑏 𝑄 2𝜋𝜀0𝐿𝑟 𝑑𝑟 = 𝑄 2𝜋𝜀0𝐿𝑟 𝑙𝑛 𝑏 𝑎 Portanto, 𝐶 = 𝑄 𝑉 ⇒ Cálculo da Capacitância 𝐶 = 2𝜋𝜀0 𝐿 𝑙𝑛 𝑏 𝑎 19 Capacitância em um Capacitor Esférico Para um capacitor esférico, utilizando a Lei de Gauss tem-se: 𝑄 = 𝜀0 𝐸. 𝑑 𝐴 = 𝜀0 𝐸. 𝑑𝐴 = 𝜀0𝐸𝐴 = 𝜀0𝐸 4𝜋𝑟 2 → 𝐸 = 𝑄 4𝜋𝜀0𝑟 2 e a diferença de potencial (𝑉 = 𝑉+ − 𝑉−) fica: 𝑉 = − + 𝐸. 𝑑 𝐴 = + − 𝐸. 𝑑𝑟 = 𝑎 𝑏 𝑄 4𝜋𝜀0𝑟 2 𝑑𝑟 = 𝑄 2𝜋𝜀0 1 𝑎 − 1 𝑏 = 𝑄 2𝜋𝜀0 𝑏−𝑎 𝑎𝑏 Portanto, 𝐶 = 𝑄 𝑉 Cálculo da Capacitância 𝐶 = 4𝜋𝜀0 𝑎𝑏 𝑏 − 𝑎 20 Capacitância em uma Esfera isolada (𝑹 = 𝒂) Podemos atribuir uma capacitância a uma única esfera de raio R feita de material condutor supondo que a "placa que falta" é uma casca esférica condutora de raio infinito. As linhas de campo que deixam a superfície de um condutor positivamente carregado devem terminar em algum lugar; as paredes da sala em que se encontra o condutor podem ser consideradas uma boa aproximação de uma esfera de raio infinito. Já vimos que 𝐶 = 4𝜋𝜀0 𝑎𝑏 𝑏−𝑎 = 4𝜋𝜀0 𝑎 1− 𝑎 𝑏 Como 𝑏 → ∞, tem-se: Cálculo da Capacitância 𝐶 = 4𝜋𝜀0𝑎 21 CARREGAMENTO DE UM CAPACITOR Chave S 22 Um método para o carregamento de um capacitor é mostrado ao lado. Quando a chave S está fechada (Fig. 1), o campo eléctrico da bateria faz com que electrões se movam do terminal negativo da bateria para o a placa do capacitor conectada a ela (placa negativa). O terminal positivo da bateria remove um número igual de electrões da placa conectada a ele (placa positiva). Inicialmente, a diferença de potencial V entre as placas do capacitor é zero. A carga nas placas, bem como a diferença de potencial entre elas, aumenta e o transporte de cargas de e para a bateria diminui. Todo o movimento cessa quando a diferença de potencial entre as placas se torna igual a Carregamento de um capacitor 23 diferença de potencial entre os terminais da bateria (Fig. 2). Questões de Reflexão: Carregamento de um capacitor 24 1. Para armazenar a quantidade máxima de energia em um capacitor com placas paralelas com uma bateria (fonte de voltagem), a distância entre as placas deve ser grande ou pequena? 2. Um capacitor com placas paralelas é carregado ligando- -o a uma bateria e mantendo-o ligado nela. A distância entre as placas é dobrada. Como o campo elétrico varia? Como a carga sobre as placas varia? E a energia total? Explique seu raciocínio. 3. Um capacitor com placas paralelas é carregado conectando-o a uma bateria e, a seguir, as conexões são removidas. A distância entre as placas é dobrada. Como o campo elétrico varia? Como a diferença de energia potencial varia? E a energia total? Explique sua resposta. ASSOCIAÇÃO DE CAPACITORES 25 Os capacitores são fabricados com certos valores padronizados para as capacitâncias e para as voltagens de operação. Contudo, esses valores podem não ser os que você realmente precisa para uma determinada aplicação. Você pode obter os valores desejados combinando capacitores; muitas combinações são possíveis, e as ligações em série e em paralelo são as mais simples. Quando temos uma associação de capacitores conectados, é conveniente definir uma capacitância equivalente, que imaginariamente poderia substituir os capacitores, com todos os seus efeitos no circuito. Associação em Série Para capacitores conectados em série, a carga 𝑄 armazenada em cada capacitor é a mesma. A capacitância equivalente também terá essa carga 𝑄, Associação de Capacitores 26 𝑉1 = 𝑄 𝐶1 ; 𝑉2 = 𝑄 𝐶2 ; 𝑉3 = 𝑄 𝐶3 A diferença de potencial total entre os capacitores é: 𝑉𝑇 = 𝑉1 + 𝑉2 + 𝑉3 = 𝑄 1 𝐶1 + 1 𝐶2 + 1 𝐶3 A carga total fica: 𝑄𝑇 = 𝑄1 = 𝑄2 = 𝑄3 = … = 𝑄𝑛 A capacitância equivalente fica: 1 𝐶𝑒𝑞 = 1 𝐶1 + 1 𝐶2 + 1 𝐶3 Associação de Capacitores mas estará submetido a uma diferença de potencial igual à soma das diferenças de potencial de cada capacitor: 27 No caso de 2 capacitores, temos a formula prática: 1 𝐶𝑒𝑞 = 1 𝐶1 + 1 𝐶2 → Associação em Paralelo Para capacitores conectados em paralelo, a diferença de potencial V é aplicada a todos os capacitores. O capacitância equivalente também estará submetido a essa diferença de potencial, mas terá a carga total dos capacitores. Associação de Capacitores 1 𝐶𝑒𝑞 = 𝑖=1 𝑁 1 𝐶𝑖 𝑪𝒆𝒒 = 𝑪𝟏. 𝑪𝟐 𝑪𝟏 + 𝑪𝟐 Generalizando para 𝑁 capacitores em série tem-se: 28 Assim temos: 𝑄1 = 𝐶1. 𝑉; 𝑄2 = 𝐶2. 𝑉; 𝑄3 = 𝐶3. 𝑉 A carga total na combinação é: Portanto, a capacitância equivalente fica: 𝐶𝑒𝑞 = 𝑄 𝐶 = 𝐶1 + 𝐶2 + 𝐶3 Associação de Capacitores 𝑄𝑇 = 𝑄1 + 𝑄2 + 𝑄3 + …+ 𝑄𝑛 29 Podemos então generalizar esse resultado para 𝑁 capacitores em paralelo: Questões de Reflexão: Associação de Capacitores 𝐶𝑒𝑞 = 𝑖=1 𝑁 𝐶𝑖 30 1. Suponha que vários e diferentes capacitores com placas paralelas sejam carregados por uma fonte de voltagem constante. Considerando o efetivo movimento e a posição das cargas em um nível atómico, por que é razoável pensar que as capacitâncias são proporcionais às áreas superficiais das placas? Por que é razoável pensar que as capacitâncias são inversamente proporcionais às distâncias entre as placas? 2. A figura mostra três circuitos formados por uma chave e dois '! capacitores inicialmente carregados da forma indicada na figura 1 (coma placa superior positiva). Depois que as chaves são fechadas, I em que circuito(s) a carga do capacitor da esquerda (a) aumenta; (b) diminui; (c) permanece constante? ENERGIA ARMAZENADA EM UM CAPACITOR 31 Para que um capacitor seja carregado, um agente externo deve realizar trabalho (pilha, bateria, etc.). A diferença de potencial criada pela pilha irá gerar um campo, e este causará o deslocamento de electrões. Energia armazenada em um Capacitor Vimos que o trabalhonecessário para mover cargas do infinito até um ponto P se acumula na forma de energia potencial eléctrica do sistema. Num capacitor, o trabalho necessário para carregá-lo se transforma na energia potencial do campo eléctrico que existe entre as placas. 𝑈 = 𝑊 = 1 4𝜋𝜀0 𝑞1𝑞2 𝑟 32 A energia armazenada é recuperada quando o capacitor descarrega. Suponhamos que num instante t uma placa do capacitor tenha carga 𝑞´. Da eq. 𝑞 = 𝐶. 𝑉, podemos afirmar que a diferença de potencial entre a placas do capacitor é: 𝑉 = 𝑞´ 𝐶 Lembre-se da definição de potencial: 𝑉 = 𝑈 𝑞´ ⇒ 𝑈 = 𝑉. 𝑞´ Um pequeno elemento de carga 𝑑𝑞 irá armazenar uma energia potencial 𝑑𝑈, logo: 𝑑𝑈 = 𝑑𝑊 = 𝑉. 𝑑𝑞´ ⇒ 𝑑𝑊 = 𝑞´ 𝐶 𝑑𝑞 Energia armazenada em um Capacitor 33 O trabalho necessário para carregar o capacitor com uma carga total 𝑞 vale: 𝑊 = 𝑑𝑊 = 1 𝐶 0 𝑞 𝑞´𝑑𝑞 ⇒ Energia armazenada num Campo Eléctrico O trabalho𝑊 realizado para carregar um capacitor é armazenado na forma de energia potencial U = 𝑊 que pode ser recuperado quando o capacitor for descarregado. Assim: 𝑈 = 𝑞2 2𝐶 = 𝐶. 𝑉2 2 = 𝑞. 𝑉 2 Densidade de energia Onde fica armazenada a energia de um capacitor carregado? Energia armazenada em um Capacitor 𝑊 = 𝑞2 2𝐶 34 A energia é armazenada no espaço entre as placas dos capacitores onde um campo eléctrico uniforme E = 𝑉/𝑑 é gerado pelas cargas de um capacitor. Em outras palavras, o campo eléctrico é pode armazenar energia no espaço vazio! Definimos como Densidade de energia (𝑢) a energia potencial por unidade de volume 𝑢 = 𝑈 𝑉. O volume 𝑉 entre as placas é 𝑉 = 𝐴. 𝑑 onde 𝐴 é a área da placa. A energia total num capacitor de placas paralelas é: 𝑈 = 1 2 𝐶. 𝑉2 = 𝜀0𝐴 2𝑑 𝑉2 Então a densidade de energia vale: 𝑢 = 𝑈 𝑣𝑜𝑙 = 𝑈 𝐴. 𝑑 = 𝜀0𝐴 2𝑑(𝐴. 𝑑) 𝑉2 = 1 2 𝜀0 𝑉 𝑑 2 Energia armazenada em um Capacitor 35 𝑢 = 1 2 𝜀0 𝑉 𝑑 2 36 Mas para um capacitor de placas paralelas: 𝑉 = 𝐸. 𝑑 Logo: Questão de Reflexão: Energia armazenada em um Capacitor 𝑢 = 1 2 𝜀0𝐸 2 → Energia armazenada no campo eléctrico (qualquer geometria) 1. Os computadores usam capacitores de muitas maneiras. Alguns teclados utilizam capacitores na base das teclas. Explica como é que funciona um teclado capacitivo de em computador. 3. (a) Qual é o trabalho necessário para aumentar em 𝑥 a separação das placas? (b) Qual é a força de atração entre as placas? 𝐴, 𝜀0 𝐸 𝑉 = 𝐴𝑥 𝑥 𝑑 2. Considera um condutor esférico de raio 𝑅 carregado com uma carga 𝑞. Qual a energia total neste condutor? CAPACITORES E DIELÉCTRICOS 37 • O que acontece quando introduzimos um dieléctrico entre as placas de um capacitor? • Qual o efeito do dieléctrico na capacitância do capacitor? Um dielétrico é um isolante eléctrico que, sob a actuação de um campo eléctrico exterior, permite o fluxo da corrente eléctrica. O campo deve estar acima do limite de sua rigidez dieléctrica. A rigidez dieléctrica de um certo material é o 𝐸𝑚𝑖𝑛 que deve ser aplicado sobre o material para que os átomos que o compõem se ionizem e o material dieléctrico deixe de funcionar como um isolante. Em 1837 Michael Faraday investigou o que acontece com a capacitância 𝐶 de um capacitor quando o espaço entre as placas é completamente preenchido com um isolante (dieléctrico). Faraday descobriu que a nova capacitância é dada por 𝐶 = 𝑘𝐶0, sendo 𝐶0 a capacitância antes da inserção do dieléctrico entre as placas. O factor 𝑘 é conhecido como a constante dieléctrica do material. Capacitores e Dieléctricos 38 39 1. Mantendo-se a voltagem 𝑉 através das placas constantes. Neste caso a bateria permanece conectada às placas (Fig. a). A voltagem do capacitor permanece constante. Isto acontece porque a bateria permanece conectada às placas. Após inserção do dieléctrico entre as placas do capacitor, a carga na placa muda de 𝑞 para 𝑞´ = 𝑘𝑞. Logo temos: 𝐶 = 𝑞´ 𝑉 = 𝑘 𝑞 𝑉 = 𝑘𝐶0 Capacitores e Dieléctricos A experiencia de Faraday pode ser realizada de duas manerias: 40 2. Com a carga 𝑞 das placas mantida constante. Neste caso as placas do capacitor são isoladas da bateria (Fig. 2) A carga do capacitor permanece constante. Isto acontece porque placas estão isoladas. Após inserção do dieléctrico entre as placas do capacitor, a voltagem muda de 𝑉 para V´ = 𝑉 𝑘 . Logo temos: 𝐶 = 𝑞 𝑉´ = 𝑞 𝑉/𝑘 = 𝑘𝐶0 Capacitores e Dieléctricos Estas equações sugerem que o efeito de um dieléctrico pode ser descrito da seguinte forma: 41 Em uma região totalmente preenchida por um material dieléctrico de constante dielétrica 𝑘, a permissividade do vácuo 𝜀0 deve ser substituída por 𝑘𝜀0 em todas as equações. A introdução de um dieléctrico também limita a diferença de potencial que pode ser aplicada entre as placas de um capacitor. Capacitores e Dieléctricos 41 Material Constante Dieléctrica (k) Rigidez Dieléctrica (KV/mm) Material Constante Dieléctrica (K) Ar 1,00054 3 Silício 12 Poliestireno 2,6 24 Germânio 16 Papel 3,5 16 Etanol 25 Óleo de Transformador 4,5 Água (20ºC) 80,4 Pirex 4,7 14 Água (25ºC) 78,5 Mica Rubi 5,4 Titânia 130 Porcelana 6,5 5,7 Tianato de Estróncio 310 Visão atómica do Dieléctrico • Um material dieléctrico é feito de moléculas. • Dieléctricos polares já têm um momento de dipolo • Na presença de um campo 𝐸0 as moléculas tendem a se alinhar. • Quanto maior for o 𝐸 ou menor for a Vmaior é o alinhamento. Capacitores e Dieléctricos 42 Dieléctricos apolares não possuem momentos dipolares permanentes. As moléculas podem adquirir momentos dipolares por indução, na presença de um campo externo 𝐸0. Fig. (a) mostra uma placa feita de dieléctrico não polar. 𝐸0 = 0 Fig. (b) 𝐸0 > 0. 𝐸0 tende a “esticar” as moléculas deslocando as cargas negativas das positivas. Fig. (c) A indução de dipolos causará uma carga positiva num dos lados da placa e negativa no outro. As cargas induzidas na superfície do dieléctrico produzirão um campo 𝐸´. O campo resultante 𝐸 no interior do dieléctrico será menor que 𝐸0. • O dieléctrico enfraquece o campo na região em que se encontra! Capacitores e Dieléctricos 43 (a) (b) (c) 44 Lei de Gauss e Dieléctricos Vamos modificar a Lei de Gauss para que ela possa ser aplicada no interior de materiais com dieléctricos. Para o caso da Fig. (a) ao lado podemos calcular 𝐸0: 𝜀0 𝐸. 𝑑 𝐴 = 𝜀0𝐸0𝐴 = 𝑞 ⟹ Agora um dieléctrico é introduzido entre as placas, Fig. (b). Calcularemos 𝐸 usando a mesma gaussiana e considerando a carga induzida 𝑞’: 𝜀0 𝐸. 𝑑 𝐴 = 𝜀0𝐸𝐴 = 𝑞 − 𝑞’ ⟹ Capacitores e Dieléctricos 𝐸0 = 𝑞 𝜀0𝐴 𝐸 = 𝑞 − 𝑞’ 𝜀0𝐴 Superfície Gaussiana (a) Superfície Gaussiana (b) Sabemos que o efeito do dieléctrico é dividir o campo original por 𝑘, logo temos: Questão de Reflexão: Capacitores e Dieléctricos 45 𝐸 = 𝐸0 𝜅 = 𝑞 𝑘𝜀0𝐴 Dado o capacitor de placas paralelas com 𝐴 = 115𝑐𝑚2, 𝑑 = 1,24𝑐𝑚, 𝑉0 = 85,5𝑉, 𝑏 = 0,78𝑐𝑚, 𝑘 = 2,61. Calcule: (a) 𝐶0 sem o dieléctrico. (b) A carga livre nas placas. (c) O campo 𝐸0 entre as placas e o dieléctrico. (d) O campo 𝐸𝑑 no dieléctrico. (e) A diferença de potencial 𝑉 , entre as placas na presença do dieléctrico. (f) A capacitância 𝐶 com o dieléctrico.
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