Baixe o app para aproveitar ainda mais
Prévia do material em texto
Princípios e Fenômenos Térmicos e Ondulatórios Limitações à eficiência de máquinas térmicas e refrigeradores (A Segunda Lei da Termodinâmica) Em um ciclo de funcionamento, a geladeira dos sonhos retiraria calor de um sistema mais frio e liberaria a mesma quantidade de calor para um sistema mais quente. Seu coeficiente de desempenho seria infinito! Será que podemos melhorar o funcionamento de uma geladeira, reduzindo as perdas de energia, nos aproximando cada vez mais de uma geladeira dos sonhos? Tq Tf Q Q A geladeira dos sonhos Tq Tf Q Q Fato experimental (Enunciado de Clausius): não existe processo cujo único efeito líquido seja transferir calor de um sistema mais frio para um sistema mais quente. Seu coeficiente de desempenho seria infinito! Será que podemos melhorar o funcionamento de uma geladeira, reduzindo as perdas de energia, nos aproximando cada vez mais de uma geladeira dos sonhos? A Segunda Lei da Termodinâmica Em um ciclo de funcionamento, a geladeira dos sonhos retiraria calor de um sistema mais frio e liberaria a mesma quantidade de calor para um sistema mais quente. Tq Tf Q Q Geladeira milagrosa Fato experimental (Enunciado de Clausius): não existe processo cujo único efeito líquido seja transferir calor de um sistema mais frio para um sistema mais quente. A Segunda Lei da Termodinâmica (enunciado de Clausius) afirma que a geladeira dos sonhos não existe! Seria uma geladeira milagrosa, por violar as leis da Física. A Segunda Lei da Termodinâmica Tq Tf Qf Qf W Tq Tf Q Q Geladeira milagrosa Geladeira real Para transferir energia na forma de calor de um sistema para outro mais quente, é preciso que um trabalho externo seja realizado. O coeficiente de desempenho não pode ser infinito! CD = Qf W A Segunda Lei da Termodinâmica A máquina térmica dos sonhos A máquina térmica dos sonhos, em um ciclo de funcionamento, transformaria todo o calor recebido em trabalho. Sua eficiência seria igual 1, ou seja, 100% Será que podemos melhorar o funcionamento de uma máquina térmica, reduzindo as perdas de energia, nos aproximando cada vez mais de uma máquina térmica dos sonhos? Tq Q W Tq Q W A máquina térmica dos sonhos, em um ciclo de funcionamento, transformaria todo o calor recebido em trabalho. Sua eficiência seria igual 1, ou seja, 100% Será que podemos melhorar o funcionamento de uma máquina térmica, reduzindo as perdas de energia, nos aproximando cada vez mais de uma máquina térmica dos sonhos? Fato experimental (Enunciado de Kelvin): não existe processo cujo único efeito líquido seja remover calor de um sistema e produzir uma quantidade equivalente de trabalho. A Segunda Lei da Termodinâmica Fato experimental (Enunciado de Kelvin): não existe processo cujo único efeito líquido seja remover calor de um sistema e produzir uma quantidade equivalente de trabalho. A Segunda Lei da Termodinâmica (enunciado de Kelvin) afirma que a máquina térmica dos sonhos não existe! Seria uma máquina térmica milagrosa, por violar as leis da Física. máquina térmica milagrosa A Segunda Lei da Termodinâmica Tq Q W Tq máquina térmica milagrosa Tf Qf Qq W máquina térmica real Para produzir trabalho a partir de uma quantidade de calor, a máquina térmica precisa liberar parte da energia na forma de calor para um sistema mais frio. A eficiência é menor do que 100%. ✏ = W Qq A Segunda Lei da Termodinâmica Tq Q W Tq máquina térmica milagrosa Tf Qf Qq W máquina térmica real Para produzir trabalho a partir de uma quantidade de calor, a máquina térmica precisa liberar parte da energia na forma de calor para um sistema mais frio. A eficiência é menor do que 100%. A Segunda Lei da Termodinâmica Tq Q W ✏ = W Qq Sempre há um calor rejeitado para um reservatório frio! W Tq Tf Qf Qq máquina térmica real A Segunda Lei da Termodinâmica Será que podemos rejeitar um calor Qf tão pequeno de modo a ter um rendimento de 90%, por exemplo? O enunciado de Kelvin sugere que apenas o rendimento de 100% é impossível. Erroneamente, os estudantes associam a 2a Lei à impossibilidade prática de se eliminar o atrito dos processos. Mostraremos agora que cada geladeira operando entre Tf e Tq vai impor um valor mínimo para o calor rejeitado das máquinas térmicas que operam entre Tf e Tq. Obtemos conclusões interessantes ao associar uma máquina térmica a uma geladeira. Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Vamos admitir que ambas trabalham com os mesmos reservatórios a temperatura Tf e Tq. Geladeira real Máquina térmica real Obtemos conclusões interessantes ao associar uma máquina térmica a uma geladeira. Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Vamos admitir também que, em um ciclo, a máquina térmica provê justamente a energia (W) necessária para o funcionamento da geladeira. Geladeira real Máquina térmica real Obtemos conclusões interessantes ao associar uma máquina térmica a uma geladeira. Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Os calores envolvidos, porém, são diferentes. num ciclo, a geladeira retira um calor qf do reservatório frio. num ciclo, a máquina rejeita um calor Qf ao reservatório frio. num ciclo, a geladeira libera um calor qq ao reservatório quente. num ciclo, a máquina retira um calor Qq do reservatório quente. Geladeira real Máquina térmica real Obtemos conclusões interessantes ao associar uma máquina térmica a uma geladeira. Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Os calores envolvidos, porém, são diferentes. num ciclo, a geladeira retira um calor qf do reservatório frio. num ciclo, a máquina rejeita um calor Qf ao reservatório frio. num ciclo, a geladeira libera um calor qq ao reservatório quente. num ciclo, a máquina retira um calor Qq do reservatório quente. Mostraremos que o calor rejeitado Qf pela máquina tem que ser maior que o calor retirado qf pela geladeira Geladeira real Máquina térmica real Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Geladeira real Máquina térmica real Tq Tf Qf Qq W Tq Tf qf qq W Vamos acoplar os dois dispositivos térmicos... Tf Tq Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Geladeira real acoplada a máquina térmica real Qf Qq W qf qq A máquina combinada produz, como único efeito, a transferência de calor entre os reservatórios! Pelo enunciado de Clausius, o saldo só pode ser o seguinte: calor flui de Tq para Tf. Portanto: Qq > qq e Qf > qf Acoplando máquinas térmicas a geladeiras Assim, a geladeira mais eficiente (maior qf para um dado um dado W) irá determinar a eficiência máxima das máquinas térmicas operando entre Tf e Tq. É razoável que esse qf máximo que a geladeira consegue retirar da fonte fria para um dado W dependa de Tf e Tq. Se Tq é muito maior que Tf, qf deverá ser pequeno e, portanto, o rendimento máximo de uma máquina térmica operando entre Tf e Tq será grande. Equivalência dos enunciados de Clausius e Kelvin Geladeira milagrosa Máquina térmica real Se existisse uma geladeira milagrosa, seu acoplamento com uma máquina térmica real resultaria numa máquina térmica milagroasa. Vamos demonstrar isso agora. Tq Tf Q Q Tq Tf Q Qq W Isso indicará que violar o enunciado de Clausius leva a violar o enunciado de Kelvin. Note que, Qq = Q + W. Equivalência dos enunciados de Clausius e Kelvin Geladeira milagrosa Máquina térmica real Vamos usar uma geladeira milagrosa e umamáquina térmica real que operem com os mesmos reservatórios quentes e os mesmos reservatórios frios. Estratégia: Tq Tf Q Q Tq Tf Q Qq W Tq Tf Q Q Q Qq W Combinação de geladeira milagrosa com máquina térmica real Para todos os efeitos, o resultado líquido da máquina combinada é retirar um calor Qq-Q da atmosfera e produzir uma quantidade equivalente de trabalho: temos uma máquina térmica milagrosa. Equivalência dos enunciados de Clausius e Kelvin Vamos usar uma geladeira milagrosa e uma máquina térmica real que operem com os mesmos reservatórios quentes e os mesmos reservatórios frios. Estratégia: Note que, Qq = Q + W. Tq Tf Q Q Q Qq W Combinação de geladeira milagrosa com máquina térmica real Equivalência dos enunciados de Clausius e Kelvin Estratégia: Violar o enunciado de Celsius implica em violar o enunciado de Kelvin! Pode-se demonstrar que a recíproca também é verdadeira, indicando que os dois enunciados são equivalentes. Processos reversíveis e irreversíveis A 2a Lei da Termodinâmica afirma que certos processos, uma vez ocorridos, não podem ser revertidos sem que outras mudanças ocorram. Por exemplo, se o calor sai de um sistema quente para um mais frio, esse processo não pode ser desfeito sem que haja algum outro efeito na vizinhança. ocorreu não pode ocorrer pode ocorrer em um ciclo da geladeira real, o conteúdo de energia da vizinhança se altera Processos reversíveis e irreversíveis Dizemos que um processo a que um sistema foi submetido é reversível, quando ele puder ser totalmente revertido, ou seja: O sistema retorna ao seu estado inicial A vizinhança retorna ao seu o estado inicial A troca de calor entre a garrafa (mais quente) e o refrigerador (mais frio) é irreversível. Trocas de calor serão sempre irreversíveis, exceto se os sistemas que trocam calor tiverem a mesma temperatura! quentefrio calor Processos reversíveis e irreversíveis Na prática, um processo reversível tem as seguintes propriedades: quase-estático trocas de calor isotérmicas Trocas de calor isotérmicas com infinitos reservatórios sistema inicialmente a 0oC gelo a 0oC água a 36oC0 5 10 15 20 25 30 35 move-se o sistema lentamente No percurso, o sistema realiza pequenas trocas de calor aproximadamente isotérmicas, com reservatórios gradualmente mais quentes Idealmente, é possível aquecer um sistema, ou seja, aumentar sua temperatura, valendo-se de trocas de calor isotérmicas! Em princípio, é possível fazer o percurso tão lentamente, que as trocas vão ser praticamente isotérmicas. No limite de um processo infinitamente lento (quase-estático), as trocas seriam rigorosamente isotérmicas e, portanto, o aquecimento seria reversível. É esse tipo de troca de calor que se admite na modelagem de ciclos como Otto ou Diesel. Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Tq W Tf Qq Qf Aux Tipo de máquina térmica mencionada no Teorema de Carnot. Exemplo: ciclo de Carnot. Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Tipo de máquina térmica mencionada no Teorema de Carnot. Exemplo: ciclo de Carnot. Tq W Tf Qq Qf Aux Aux Aux Aux Aux Aux As máquinas mencionadas no Teorema de Carnot envolvem apenas 2 reservatórios. Máquinas nas quais o sistema troca calor a mais de 2 temperaturas não estão contempladas. Exemplo: ciclo Otto. (essa figura sugera a troca de calor do sistema auxiliar com reservatórios a diversas temperaturas entre 0oC e 100oC) Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Tq W Tf QRq Máquina térmica competidora Máquina térmica reversível Para uma mesma quantidade de trabalho realizado por ciclo, qual máquina precisa de um menor Qq? Estratégia: QRf Tq W Tf QCq QCf Aux 1 Aux 2 Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Tq W Tf QRq Máquina térmica competidora Máquina térmica reversível Sendo reversível, podemos inverter o ciclo da máquina reversível, obtendo um refrigerador reversível. QRf Tq W Tf QCq QCf Aux 1 Aux 2 Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Tq Tf QRq Máquina térmica competidora Máquina térmica reversível Podemos usar o trabalho produzido pela máquina competidora para fazer funcionar o refrigerador reversível. QRf Tq W Tf QCq QCf Aux 1 Aux 2 Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Combinando os dois ciclos e considerando Aux 1 + Aux 2 como um único sistema, o saldo resultante é a troca de calor entre Tf e Tq. QRf QCq QCf Tq Tf QRf QRq Aux 1 + Aux 2 Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Nessas condições, o calor só pode fluir de Tq para Tf. Portanto, devemos ter QCq > QRq. QRf QCq QCf Tq Tf QRf QRq Aux 1 + Aux 2 O calor sai ou entra no reservatório quente? Ou seja, quem é maior: QCq ou QRq ? Assim, a máquina competidora precisa de um calor quente maior! A reversível é mais eficiente. Teorema de Carnot Dentre todas as máquinas que operam utilizando um reservatório quente e um reservatório frio, a que tem o maior rendimento é uma máquina térmica que opera reversivelmente. Teorema de Carnot Portanto, obtemos: rendimento de uma máquina qualquer que opere com 2 reservatórios rendimento de uma máquina reversível que opere com 2 reservatórios ✏ ✏R o sinal de igualdade vale quando a máquina competidora for reversível O rendimento de todas as máquinas reversíveis que operam com 2 reservatórios é o mesmo e é o rendimento máximo que uma máquina térmica pode ter nas referidas circunstâncias. Máquinas reversíveis que operam com 2 reservatórios quase-estático trocas de calor isotérmicas+ ? Tente bolar o ciclo de uma máquina térmica que opere com 2 reservatórios e que seja reversível, ou seja, tenhas as propriedades: Máquinas reversíveis que operam com 2 reservatórios Tente bolar o ciclo de uma máquina térmica que opere com 2 reservatórios e que seja reversível, ou seja, tenhas as propriedades: quase-estático trocas de calor isotérmicas+ ? ...você vai chegar no Ciclo de Carnot! Máquinas reversíveis que operam com 2 reservatórios Tente bolar o ciclo de uma máquina térmica que opere com 2 reservatórios e que seja reversível, ou seja, tenhas as propriedades: quase-estático trocas de calor isotérmicas+ ? ...você vai chegar no Ciclo de Carnot! Portanto: Uma máquina que opere segundo o ciclo de Carnot tem o máximo rendimento possível dentre as máquinas que operam com 2 reservatórios. Pelo que vimos, podemos dizer: O rendimento de qualquer máquinareversível que opere recebendo calor a temperatura Tq e liberando calor a temperatura Tf é 1� Tf Tq Essa expressão foi obtida com gases ideais mas vale qualquer que seja a substância de trabalho! Portanto, o rendimento de qualquer máquina que opere recebendo calor a temperatura Tq e liberando calor a temperatura Tf é limitado por aquela quantidade: ✏ 1� Tf Tq Máquinas reversíveis que operam com 2 reservatórios Para máquinas operando entre Tf = 273,15 K e Tq = 313,15 K o rendimento máximo é 26,8%. Como vimos, o rendimento máximo da máquina de Carnot corresponde ao máximo coeficiente de rendimento das geladeiras operando entre Tf e Tq: CD Tf Tq � Tf Para Tf = 260 K e Tq = 300 K, o máximo CD é 6,5. A máquina ideal não é milagrosa! Para um ciclo de Carnot vale a relação: Partindo de uma máquina térmica real, podemos fazê-la funcionar cada vez mais lentamente, de forma que as irreversibilidades de seu ciclo fiquem cada vez menores. Máquina térmica real Máquina de Carnot Podemos, assim, nos aproximar o quanto quisermos da máquina ideal, de Carnot. Entretanto, a máquina ideal não é milagrosa. O rendimento de Carnot não pode ser 100% Máquina milagrosa proibido pela 2a Lei A máquina ideal não é milagrosa! Para um ciclo de Carnot vale a relação: Partindo de uma máquina térmica real, podemos fazê-la funcionar cada vez mais lentamente, de forma que as irreversibilidades de seu ciclo fiquem cada vez menores. Máquina térmica real Máquina de Carnot Podemos, assim, nos aproximar o quanto quisermos da máquina ideal, de Carnot. Entretanto, a máquina ideal não é milagrosa. O rendimento de Carnot não pode ser 100% Máquina milagrosa proibido pela 2a Lei Dissipações eliminadas (atritos na realização do trabalho) Irreversibilidades eliminadas (trocas de calor e trabalho quase-estático) Rendimento máximo = Carnot < 100% Rendimento máximo = Carnot < 100% Não é questão de aperfeiçoamento tecnológico: Note que a relação Qf Qq = Tf Tq é válida para o ciclo de Carnot com qualquer substância de trabalho. Tal relação nos permite definir temperatura a partir de medidas de calor: A definição absoluta de temperatura Faz-se um ciclo de carnot operando entre o sistema e um reservatório frio de referência (água no ponto triplo). Medem-se os calores Qq e Qf do ciclo. A definição absoluta de temperatura T W Ponto triplo Qq Qf Sistema auxiliar qualquer Convenção: T3 = 273,16 K ponto triplo da água sistema cuja temperatura se deseja medir o reservatório frio é a água no ponto triplo Faz-se um ciclo de carnot operando entre o sistema e o reservatório frio (água no ponto triplo). Medem-se os calores Qq e Qf do ciclo. Por definição, a temperatura do sistema é: T = 273, 16 ⇥ Qq Qf Para um ciclo de Carnot vale a relação: Para um ciclo de Carnot vale a relação: Neste caso, Tf = 273,16 K e Tq = T é o que se está definindo. Qf Qq = Tf Tq
Compartilhar