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Ondas Eletromagnéticas Física Geral IV FIS503 1 Ondas eletromagnéticas Transporte de momento linear: Pressão de radiação x z y k ! ! E ! B dansd ˆ=! tcΔ=Δℓ UΔ ! E ! B S ! O mesmo elemento que transporta a energia também transporta o momento linear UΔ k c Up ˆΔ=! 2 Momento linear transferido para um objeto em que incide a radiação Δ !pabs = ΔU c kˆ Transporte de momento linear: Pressão de radiação Δ !prefl = 2 ΔU c kˆ no caso de absorção total da radiação no caso de reflexão total da radiação (colisão elástica) p! p! p!− kˆ Obs.: ppppp otransferidrefletido !!!!! Δ−=−=−−=Δ 2)()( k c Up ˆΔ=! 3 Transporte de momento linear : Pressão de radiação tIAU Δ=Δ ⇒ Prabs = I c Pressão de radiação na absorção total p! Frefl = Δprefl Δt = 2IA c ⇒ Pressãoref = Prrefl = Frefl A = 2I c Pressão de radiação na reflexão total p! p!− Δ !pabs = ΔU c kˆ Δ !prefl = 2 ΔU c kˆ 4 Fabs = Δpabs Δt = IA c Pressãoabs = Prabs = Fabs A 5 Ondas eletromagnéticas Polarização da radiação Ondas eletromagnéticas Polarização da radiação Polarização linear: Direção do campo elétrico ),( trE ! ! 6 Onda linearmente polarizada Ondas eletromagnéticas Polarização da radiação )sin(),( 0 trkEtrE ω−⋅= !!!!! ytkzE xtkzEtrE ˆ)cos( ˆ)sin(),( 0 0 ω ω −+ −= !! Polarização linear Polarização circular 2 0 22 ),(),( EtrEtrE yx =+ !! 7 8 Polarização circular Ondas eletromagnéticas Polarização da radiação Polarização elíptica ytkzExtkzEtrE yx ˆ)cos(ˆ)sin(),( 00 ωω −+−= !! 1 ),(),( 2 0 2 2 0 2 =+ y y x x E trE E trE !! xE yE 9 10 Em uma onda não polarizada a direção instantânea do vetor polarização varia com o tempo. Pode-se produzir uma onda não- polarizada superpondo duas ondas linearmente polarizadas em direções perpendiculares e com amplitudes variando aleatoriamente (ao acaso). Ondas eletromagnéticas não polarizadas ondas com E em diferentes direções, mas todas elas saindo do papel com a mesma amplitude; ou superpondo duas ondas polarizadas ⊥. Quando há reflexão de luz não polarizada, em uma superfície plana entre dois meios transparentes, a luz refletida é parcialmente polarizada. Polarização por reflexão O grau de polarização depende do ângulo de incidência e dos índices de refração dos dois meios materiais. Quando o ângulo de incidência for tal que os raios refletidos e refratados forem perpendiculares um ao outro, a luz refletida está polarizada. Este efeito foi descoberto experimentalmente por Sir David Brewster em 1812. A luz refletida é polarizada na direção paralela à superfície. 12 Você quer testar seus óculos de sol? As lentes contêm cristais longos, alinhados em uma direção, que absorvem luz que neles incide // à direção do alinhamento e deixa passar luz polarizada ⊥ ao alinhamento. fios metálicos Ondas eletromagnéticas Polarizadores A luz polarizada em uma dada direção é absorvida pelo material usado na fabricação do polarizador. A intensidade da luz polarizada perpendicularmente a esta direção fica inalterada. Exemplo: eixo de polarização 13 14 Exemplo: luz não-polarizada fica polarizada ao passar pelo polarizador: Apenas a componente da luz na direção de polarização do filtro consegue atravessá-lo: I = ½ I0 (regra da metade) I0 ½ I0 Polarizadores ANTES: Intensidade da radiação incidente não-polarizada (ex.: luz natural) DEPOIS: Intensidade da radiação polarizada ao longo de : yˆ 15 I = I02 16 se a luz de intensidade I0 que incide no filtro já for polarizada: (lei de Malus, ou do cosseno ao quadrado) z y apenas a componente na direção de polarização (y) é transmitida! Considerando que Ey= E0 cosθ, a intensidade da luz transmitida será I0 = uc = cε0E 2 = 1 2 cε0E0 2 I = 12 cε0Ey 2 I = I0 cos2θ I0 = 1 2 cε0E0 2 cos2θ Ondas eletromagnéticas Exercício: Um feixe de luz polarizada passa por um conjunto de dois filtros polarizadores. Em relação à direção de polarização da luz incidente, as direções de polarização dos filtros são θ para o primeiro filtro e 90º para o segundo. Se 10% da intensidade incidente é transmitida pelo conjunto, quanto vale θ ? 17 Visualização através de um polarizador: Ondas eletromagnéticas Polarizadores 18 19
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