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Capítulo 1 Condução Convecção Radiação Capítulo 2 Coordenadas cartesianas ̇ Coordenadas cilíndricas ( ) ( ) ( ) ̇ Coordenadas esféricas ( ) ( ) ( ) ̇ Condições de contorno Capítulo 3 CONDUÇÃO ESTACIONÁRIA, 1D SEM GERAÇÃO raio crítico de isolamento num tubo: rc=k/h raio crítico de isolamento numA esfera: rc=2k/h Coeficiente de Troca Global: CONDUÇÃO COM GERAÇÃO DE ENERGIA TÉRMICA Condições de Contorno Assimétricas – parede plana, casca cilíndrica e casca esférica Ver soluções na Tabela C1 Tabela C1 – Solução da Equação do Calor 1-D Estacionária com Geração de Calor uniforme para Placa Plana, Casca Cilíndrica e Casca Esférica com Condições Assimétricas nas Superfícies Condições de Contorno Simétricas – parede plana simétrica ou com uma superfície adiabática, cilíndrico maciço e esférica maciça Ver soluções na Tabela C3 Tabela C3 – Solução da Equação do Calor 1-D Estacionária com Geração de Calor Uniforme para Parede Plana Simétrica ou com uma Superfície Adiabática, Cilíndrico Maciço e Esférica Maciça Aletas Tabele 3.4 - Distribuição de Temperatura e Taxa de Transferência para Aletas de Seção Transversal Uniforme Efetividade de aletas: Eficiência de aletas: Eficiência global: = Resistência Efetiva: Resistência Efetiva considerando a Resistência de contato: T(r=0) = T0 ( ) Aletas de Área Transversal Uniforme: θ = T - T∞ 𝑃 → Solução Geral: Solução Particular: ver Tabela 3.4 Eficiência global considerando a Resistência de contato: ( ) Onde Aproximações para extremidade ativa através do comprimento corrigido pela solução para extremidade adiabática: ver Tabela 3.5 e Figuras 3.19 e 3.20 Capítulo 5 O número de Biot: (método da capacidade concentrada) (problemas de condução transiente) O número de Fourier: Difusividade térmica: MÉTODO DA CAPACIDADE CONCENTRADA: CONDUÇÃO PODE SER DESPREZADA: FAZER BALANÇO DE ENERGIA Validade: Bi < 0,1 Equação de Balanço Geral: Solução para um corpo a Ti sendo imerso em um banho a T∞: Constante de tempo: 2 cL t Fo PC k ).(... TThA dt dT VCp TTTT ii ).(exp)/exp(exp FoBitt CpV hA TT TT ii ou L c igual ao comprimento correspondente o m o ∆T o l do. it ln hA VCp )]/exp(1[)( tVCptQ i SOLUÇÕES APROXIMADAS DA 2ª LEI DE FOURIER: Fo>0,2 Placa Plana (de espessura 2L): Calor transferido do sólido: Cilindro sólido longo (de raio r0): Calor transferido do sólido: Esfera sólida (de raio r0): Calor transferido do sólido: Sólido Semi-Infinito Caso 1: Temperatura Superficial Constante: sTt,T 0 Condições de Contorno: T(x,0)=Ti T(x→∞,t)=Ti T(0,t)=Ts Lxx FoC x /* ).(exp.* *).(cos.** 2 110 10 *.1 0 1 1 0 sen Q Q 0 1 2 10 1 1 0 /* ).(exp.* *. *).( ** rrr FoC r rsen 0 1 2 10 10 /* ).(exp.* *).(.** rrr FoC rJo )( *2 1 11 1 0 0 J Q Q )(cos.)(*31 111 1 3 0 0 sen Q Q )(..0 TTCpVQ i Dois sólidos semi-infinitos em contato com sTt,T 0 : Caso 2: Fluxo de Calor na Superfície Constante: 0,0 qtqx Condições de Contorno: T(x,0)=Ti T(x→∞,t)=Ti | Caso 3: Convecção na Superfície: tTTh x T ktq x x ,0,0 0 Condições de Contorno: T(x,0)=Ti T(x→∞,t)=Ti T | T T Espessura de Penetração Térmica δp: valor de x (profundidade – espessura) para o qual Adimensionalizando o fluxo de calor como: Para o Caso 1 condição de contorno na superfície T(0,t)=Ts : Para o Caso 2 condição de contorno na superfície: 0,0 qtqx EFEITOS MULTIDIMENSIONAIS | 𝑃 | | Ver tabela abaixo para combinações
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