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Universidade Vila Velha Marcela Gonçalves Ferreira CAPÍTULO 4 TRABALHO E CALOR Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR •Trabalho e calor são formas de transferência de energia de um sistema para outro e por isso são importantes na análise de produtos e sistemas termodinâmicos. 4.1 – DEFINIÇÃO DE TRABALHO: Definido como uma força F agindo através de um deslocamento x, sendo este deslocamento na direção da força. Isto é: W= 1∫ 2 F.dx Relação útil: permite determinar o trabalho necessário para levantar um peso, esticar o fio, etc. W – significa o trabalho realizado por um sistema. •O W realizado por um sistema é considerado (+); •O W realizado sobre um sistema é considerado (–). Realizado sobre o sistema: - W Ex.: pressão constante V2<V1 ⇒ -W Realizado pelo sistema: +W Ex.: pressão constante V2<V1 ⇒ W ..Relembrando: Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR DEFINIÇÃO DE TRABALHO : Um sistema realiza trabalho se o único efeito sobre o meio (tudo externo ao sistema) puder ser o levantamento de um peso. Vamos ilustrar essa definição de trabalho com alguns exemplos. • Considere a bateria e o motor da Figura 4.1 a como sistema e façamos com que o motor acione um ventilador. •Trabalho atravessa a fronteira do sistema? Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR •Façamos com que o ventilador seja substituído pela combinação da polia com o peso mostrada na Fig. 4.1b. •Com a rotação do motor, o único efeito externo ao sistema é o levantamento de um peso. •Assim, para o nosso sistema original da Fig. 4.1a, concluímos que o trabalho atravessa a fronteira do sistema. 4.2 – UNIDADES DE TRABALHO Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR • O W realizado por um sistema é considerado (+); • O W realizado sobre um sistema é considerado (-). EM GERAL, CONSIDERAREMOS TRABALHO (W) COMO UMA FORMA DE TRANSFERÊNCIA DE ENERGIA. • A DEFINIÇÃO DE TRABALHO envolve o levantamento de um peso = produto de uma unidade de força. •(1 Newton) atuando através de uma distância unitária (1 metro). •Essa unidade no SI é conhecido como Joule: 1J = 1N.m •Potência: É o trabalho realizado por unidade de tempo = W = 1J/s. . •Trabalho também pode ser definido como trabalho por unidade de massa: w = W/ m 4.2 – Trabalho realizado num sistema compressível simples devido ao Movimento de Fronteira Considerando com algum detalhe o trabalho realizado pelo movimento da fronteira de um sistema compressível simples durante um processo quase - estático. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR • Considere o gás contido num cilindro com êmbolo, como mostrado na figura abaixo: • Vamos considerar um dos pequenos pesos localizados sobre o êmbolo; • Assim provocaremos um movimento do êmbolo para cima - (distância percorrida pelo êmbolo é dL). • Esse processo pode ser considerado quase-estático e calculando o trabalho (W), realizado pelo sistema, durante este processo, tem-se: A FORÇA TOTAL SOBRE O êmbolo é pA, ONDE: • p = pressão no gás; • A = área do êmbolo. Assim, o trabalho δW = p. A. dL. Só que no cilindro, a ÁREA x COMPRIMENTO me dá o valor do volume do cilindro, portanto: A .dL= dV é a variação de volume do gás. •Assim: δ W = p dV. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR O TRABALHO REALIZADO PELO SISTEMA, devido ao movimento de fronteira, durante um processo quase estático pode ser determinante, apenas se conhecermos a relação entre p e V durante esse processo. Essa relação pode ser expressa na forma de uma equação ou na forma de um gráfico. 1º ) Considerando a solução gráfica: Ex: Processo de compressão do ar que ocorre num cilindro. • No início do processo o êmbolo está na posição 1 e a pressão é relativamente baixa. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR No fim do processo o êmbolo está na posição 2 e o estado correspondente do gás é representado pelo ponto 2 no diagrama p-v. Admitir compressão num processo quase estático. O TRABALHO REALIZADO sobre o ar durante esse processo de compressão pode ser determinante pela integração. 1W2 = trabalho realizado durante o processo durante o estado 1 ao estado 2. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR CONSIDERAÇÕES Funções de ponto e funções de linha. As propriedades termodinâmicas são FUNÇÕES DE PONTO: Para um dado ponto do diagrama, o estado está fixado, só existe um valor definitivo para cada propriedade correspondente a este ponto. •As DIFERENCIAS DE PONTO são diferenciais exatas,uma vez que a variação de uma propriedade entre dois estados quaisquer NÃO DEPENDE DOS DETALHES DO PROCESSO que liga estes dois estados, a sua integração é simplesmente: • Podemos falar de volume no estado 2 e de volume no estado 1, a variação de volume depende somente dos estados inicial e final. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR •O trabalho, é uma equação de linha, o TRABALHO REALIZADO NUM PROCESSO QUASE ESTÁTICO ENTRE DOIS ESTADOS DEPENDE DO CAMINHO PERCORRIDO. • As diferenciais de funções de ponto são diferenciais inexatas, a integral de δW não pode ser calculada sem especificar detalhes do processo. • Usaremos o símbolo δ para designar as diferenciais inexatas. • ASSIM, PARA O TRABALHO: • Nunca mencionaremos o trabalho do sistema no estado 1 ou no estado 2 e assim nunca escreveremos w 2- w 1. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR •A relação entre p e V é tal que se torna possível o seu ajuste por uma relação analítica. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR Relação entre p e v – CONSIDERAÇÕES - PROCESSO POLITRÓPICO. • A relação entre P e V é tal que seja possível ajustar uma relação analítica entre eles; • Uma transformação politrópica é uma transformação termodinâmica na qual a pressão e o volume de um gás (normalmente considerado ideal) são relacionados por um expressão da forma: Sendo assim: A expressão acima é válida para qualquer valor do expoente n, exceto para n=1. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR Quando temos um caso de um processo chamado politrópico, no qual : • O expoente n pode tomar qualquer valor entre – ∞ e +∞ - função do processo . • Integrando: Obtemos : • Para o caso de processos politrópicos com valor de n= 1 Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR Temos: Se um bloco de cobre quente for colocado num béquer com água esfria, sabemos, pela experiência, que o bloco de cobre esfria e água aquece até que o cobre e água aquece até que o cobre e água atinjam a mesma temperatura. O que provoca essa diminuição de temperatura do cobre e o aumento de temperatura da água? Dizemos que isso é resultado da transferência de energia do bloco de cobre à água. CALOR é definido como sendo a forma de transferência de energia através da fronteira de um sistema, numa dada temperatura, a um outro sistema ( ou o meio), que apresenta uma temperatura inferior, em virtude da diferença entre as temperaturas dos dois sistemas. Capítulo 4 - TRABALHO E CALOR Definição de Calor •Um outro aspecto - DEFINIÇÃO DE CALOR é que um corpo nunca contém calor. •O calor pode somente ser identificado quando atravessa a fronteira , assim o CALOR É UM FENÔMENO TRANSITÓRIO. •O calor é identificado na fronteira do sistema, pois o calor é definido como sendo a energia transferida do sistema. • UNIDADES: •Assim como no SI a unidade de calor e de qualquer outra forma de energia é o joule. •Considera-se (+), o calor transferido para um sistema •Calor transferido de um sistema é considerado (-). •Transferência de calor POSITIVA representa um aumento de energia no sistema e uma transferência NEGATIVA representa uma diminuiçãode energia no sistema. •O calor é representado pelo símbolo Q; •Processo que não apresentam transferência de calor (Q=0) são ditos adiabáticos. Um sistema realiza trabalho sobre suas vizinhanças se o único efeito sobre tudo aquilo externo ao sistema puder ser o levantamento de um peso. (Extensão do conceito de trabalho em mecânica). Trabalho é um modo de transferir energia. A energia é transferida e armazenada quando se realiza trabalho. Convenção de Sinais Adotaremos a seguinte convenção: O trabalho não é uma propriedade. A diferencial do trabalho é chamada de inexata porque a integral a seguir não pode ser calculada sem que sejam especificados os detalhes do processo: Potência Muitas análises termodinâmicas preocupam-se com a taxa de tempo na qual a transferência de energia ocorre. A taxa de transferência de energia por meio de trabalho é denominada potência. Unidades: SI: W(Watt) = J/s kW = 103 W Inglesas: ft.lbf/s, Btu/h, HP Trabalho é igual ao produto da força pela velocidade no ponto de aplicação da força. Trabalho de Expansão ou Compressão Trabalho realizado quando ocorre a variação de volume de uma certa quantidade de um gás (ou líquido) devido a uma expansão ou compressão. Aplicável a sistemas de qualquer forma, contanto que a pressão seja uniforme com a posição ao longo da fronteira. Processos de Quase - Equilíbrio Idealização: Para um processo em quase- equilíbrio a pressão p na equação anterior é a pressão da quantidade total de gás (ou líquido) que passa pelo processo, e não apenas a pressão na fronteira móvel. Relação gráfica entre p e V: Processos de Quase - Equilíbrio Processos de Quase - Equilíbrio: Processo Politrópico Processo Politrópico: É um processo de quase-equilíbrio descrito por pVn = constante, ou pʋn = constante. n : constante cujo valor depende do processo. Processo isobárico (p = cte.) Processo isocórico (v = cte.) Entre dois estados: Trabalho de Expansão ou Compressão em um Processo Politrópico Trabalho de Expansão ou Compressão em um Processo Politrópico Se n = 1 (Processo Isotérmico, T = cte.): Para gases ideais: Exercício Um gás em um conjunto cilindro-pistão passa por um processo de expansão, cuja relação entre a pressão e o volume é dada por pVn = constante. A pressão inicial é de 3 bar, o volume inicial é de 0,1 m3 e o volume final é de 0,2 m3. Determine o trabalho para o processo, em kJ, no caso: (a) n = 1,5; (b) n = 1,0; (c) n = 0. Área = Trabalho para a letra a) Relações de Processos Politrópicos Um processo politrópico é um processo de quase-equilíbrio descrito por pVn = constante. Para um processo politrópico entre dois estados: OUTROS EXEMPLOS DE TRABALHO F = 𝞼A OUTROS EXEMPLOS DE TRABALHO OUTROS EXEMPLOS DE TRABALHO Um tanque rígido e isolado equipado com um agitador contém água, inicialmente com uma mistura bifásica líquido- vapor a 137,9 kPa. Essa mistura consiste em 0,03 kg de água líquida saturada e 0,03 kg de vapor de água saturado. Um agitador movimenta a mistura até que toda a água se torne vapor saturado a uma pressão maior do que 137,9 kPa. • Os efeitos da energia cinética e potencial são desprezíveis. • Para a água, DETERMINE: • • O volume ocupado em litros. Valor: (0,25). • A temperatura inicial. Valor: (0,15). • A pressão final. Valor: (0,1). • O trabalho realizado no processo. Valor: (0,5) ponto. • •É um tipo de energia transferida pelo sistema devido a uma diferencia de temperatura com a vizinhança. •Não é uma propriedade. Taxa de transferência de calor: quantidade de energia transferida sob a forma de calor durante um período de tempo. Fluxo de calor: é a taxa de transferência de calor por unidade de área de superfície do sistema CALOR •Unidades: W, kW/m2, Btu/h.ft2 •Adiabático: que não há transferência de calor CALOR Mecanismos de Transferência de Calor Condução: entre sólidos, líquidos e gases sem movimento. Mecanismos de Transferência de Calor Radiação: a energia é transportada por ondas eletromagnéticas (ou fótons). Não necessita de nenhum meio para propagar-se. •Lei de Stefan-Boltzmann: Mecanismos de Transferência de Calor Taxa líquida de transferência de energia por radiação térmica entre duas superfícies: Mecanismos de Transferência de Calor Convecção: transferência de energia entre uma superfície a uma temperatura Tb e um gás ou líquido adjacente em movimento a uma outra temperatura Tf. Lei do resfriamento de Newton: h: coeficiente de transferência de calor por convecção. Não é uma propriedade termodinâmica, se não um parâmetro empírico. Balanço de Energia para Sistemas Fechados dE =δQ−δW 𝑑𝐸 𝑑𝑡 = 𝑄 − 𝑊 Balanço de energia na forma de taxa temporal: Modelo de Gás Ideal Equação de Estado de Gás Ideal Válida Equação de Estado de Gás Ideal Válida para os estados onde a pressão p é pequena em relação à pressão crítica ou a temperatura T é elevada em relação à temperatura crítica Tc. Formas alternativas: Modelo de Gás Ideal Para qualquer gás cuja equação de estado seja dada exatamente por pv = RT a energia interna específica depende somente da temperatura. A entalpia específica de um gás descrito por pv = RT também depende somente da temperatura.
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