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Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Centro de gravidade, centróides, momentos estáticos de superfícies e carregamentos distribuídos. Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes CONTEÚDO: 1. Centro de Gravidade de um Corpo 2. Cálculo do Centro de Gravidade de um Corpo 3. Centro de Massa de um Corpo 4. Centro de Gravidade, Centro de Massa e Centróide de um Corpo 5. Momento de 1° Ordem (Momento Estático) de Superfícies 6. Corpos Compostos 7. Centro de Gravidade de Áreas Compostas 8. Cálculo do Centróide por Integração 9. Centróides de formas comuns de superfície 10. Teorema de Pappus Guldin 11. Carregamentos Distribuídos sobre Vigas 12. Resultante de um Carregamento Distribuído Geral Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 1- Centro de Gravidade de um Corpo. O Centro de gravidade G é um ponto no qual se localiza o peso resultante de um sistema de pontos materiais. Para se determinar esse ponto é preciso no entanto levar em conta algumas particularidades desse sistema de pontos materiais. -Os pesos dos Pontos materiais compreendem um sistema de forças paralelas que pode ser substituído por um único peso resultante aplicado no Ponto G. Nota – Isso não é rigorosamente correto, uma vez que os pesos não são paralelos entre si. Ao contrário, são todos, concorrentes ao centro da Terra. Além disso, a aceleração da gravidade g é, na realidade, diferente para cada ponto material, pois g depende da distância do ponto material ao centro da Terra. Para fins práticos, no entanto, ambos os efeitos podem ser desprezados Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 2- Cálculo do Centro de Gravidade de um Corpo. A soma dos momentos dos pesos de todos os pontos materiais em relação aos eixos x,y,z é então igual ao momento do peso resultante em relação a esses eixos. Embora os pesos não produzam momento em relação ao eixo z, podemos obter a coordenada z do ponto G imaginando que o sistema de coordenadas, com os pontos materiais fixos, sofre uma rotação de 90º em torno de x ou de y. Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 3- Centro de Massa de um Corpo Para o estudo de problemas que dizem respeito ao movimento da matéria sob a influência de forças, isto é, problemas de dinamica, é necessário localizar um ponto denominado centro de massa. Sendo, W = m.g , temos: *Comparando esta equação com a equação de centro de gravidade, podemos perceber que a localização do centro de massa coincide com o centro de gravidade. *Nota: Isso é verdadeiro desde que se considere que o campo gravitacional tem a mesma direção e sentido em todos os pontos do espaço. Essa premissa é adequada para a maioria das aplicações em engenharia, já que a gravidade não varia significativamente entre, por exemplo, a base e o topo de um edifício. Na Física, o centróide, o centro de gravidade e o centro de massas podem, sob certas circunstâncias, coincidir entre si. Nesses casos, pode-se utilizar os termos de maneira intercambiável, mesmo que designem conceitos diferentes. O centróide é um conceito puramente geométrico enquanto que os outros dois se relacionam com as propriedades físicas de um corpo. Para que o centróide coincida com o centro de massa, o objeto deve ter densidade uniforme, ou a distribuição de matéria através do objeto deve ter certas propriedades, tais como simetria. Para que um centróide coincida com o centro de gravidade, o centróide deve coincidir com o centro de massa e o objeto deve estar sob a influência de um campo gravitacional uniforme. Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 4-Centro de Gravidade, Centro de Massa e Centróide de um Corpo Um corpo rígido é composto de um infinito número de partículas. Dessa maneira, se os princípios utilizados para determinar as equações anteriores são aplicados ao sistema de partículas que compõem este corpo, torna-se necessário utilizar a operação de integração, em vez da natureza discreta de um somatório de termos. *Nota: Isso é verdadeiro desde que se considere que o campo gravitacional tem a mesma direção e sentido em todos os pontos do espaço. Essa premissa é adequada para a maioria das aplicações em engenharia, já que a gravidade não varia significativamente entre, por exemplo, a base e o topo de um edifício. Centro de Gravidade Centro de Massa Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Centróide de um volume Centróide de uma Área O Centróide é um ponto que define o centro geométrico de um corpo 4-Centro de Gravidade, Centro de Massa e Centróide de um Corpo Centróide de uma linha Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Simetria – Os centróides de algumas formas geométricas devem ser parcial ou completamente especificados por meio das condições de simetria. Nos casos em que a forma geométrica tem um eixo de simetria, o centróide dela ficará localizado sobre este eixo. Nos casos em que uma forma tem dois ou três eixos de simetria, o centróide se localizará na interseção desses eixos. 4-Centro de Gravidade, Centro de Massa e Centróide de um Corpo Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 5- Momento de 1° Ordem (Momento Estático) de Superfícies A xdA x ∫= A y d A y ∫= ∫= xdAQy ∫= ydAQx Momento de 1ª ordem (momento estático) da superfície A em relação ao eixo x Momento de 1ª ordem (momento estático) da superfície A em relação ao eixo y A Q x y= A Qy x= Obs: o Momento Estático é uma definição matemática e será útil no cálculo das forças cortantes devidas a carregamentos transversais. Coordenadas do centróide (C) de uma superfície: Coordenadas do centróide de uma superfície: Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 6- Corpos Compostos Um corpo composto consiste em um conjunto de corpos de formatos “simples”, que podem ser retangulares, triangulares, semicirculares, etc. Esse corpo frequentemente pode ser segmentado ou dividido em suas partes constituintes e, contanto que o peso e a localização do centro de gravidade de cada uma dessas partes sejam conhecidos, podemos eliminar a necessidade de integração para obter o centro de gravidade do corpo como um todo. Quando o corpo tem densidade ou peso específico constante, o centro de gravidade coincide com o centróide do corpo. Em que casos o Centro de Gravidade não coincide com o Centróide do Corpo ??? Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 7- Centro de Gravidade de Áreas Compostas Em muitos casos uma área de forma qualquer pode ser decomposta em várias áreas de formas usuais e propriedades conhecidas. ( )YX , ( ) nnn PyPyPyPPPY +++=+++ . . .. . . . . 221121 Cálculo do CG da área composta: Sejam P1, P2,....Pn os pesos das n áreas em que a área total pode ser decomposta P = peso total da superfície nPPPP +++= . . . .21 ∑ xM Sejam , ... as coordenadas dos CG dessas n áreas ( )11, yx ( )22 , yx ( )nn yx , ( ) nnn PxPxPxPPPX +++=+++ . . .. . . . . 221121∑ yM Mecânica Técnica – Aula 06Prof. Gilberto Gomes ∫ xdA 8- Cálculo do Centróide por Integração Se o elemento infinitesimal de área dA for escolhido como sendo um retângulo (lados dx e dy), a solução de é dada por uma integral dupla (integra-se em x e y) Seja R a equação da curva que define a superfície. R(x,y) : se R é dada em função das coordenadas cartesianas x e y; R(r,θ): se R é dada em função das coordenadas polares r e θ ∫= x d AAx ∫= y d AAyCoordenadas do centróide (C) da superfície: ∫∫∫ = xdxdyxdA Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 8- Cálculo do Centróide por Integração Para evitar o cálculo da integral dupla, quando se tem R(x,y) escolhe dA como um retângulo estreito e para R(r,θ) escolhe dA como um setor fino circular solução de uma integral simples em x ou y ou θ simplifica o cálculo. R(r,θ) dA ( )elel yx , Coordenadas do centróide do elemento de área dA Fazendo-se o momento estático de toda a área igual à soma (ou integral) dos momentos estáticos de cada elemento de área: ∫== d AxAxQ e ly ∫== d AyAyQ e lx Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 8- Cálculo do Centróide por Integração A d Ax x e l∫= A d Ay y e l∫= Coordenadas do centróide (C) da superfície: ∫== d AxAxQ e ly ∫== d AyAyQ e lx ∫= dAAObs: se a área não for conhecida, pode-se calculá-la: Integrais simples (em x, y ou θ) para elementos retangulares ou em forma de setor circular Momentos Estáticos: ( )elel yx , Coordenadas do centróide do elemento de área dA Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes dA (triângulo) 8- Cálculo do Centróide por Integração Centróide do retângulo: no seu centro; Centróide do setor fino (triângulo): à distância (2/3)r de seu vértice. ( )d yxad A −= xxel = ( ) θθ drr drb hd A 2 2 1 2 1 2 1 === yyel = θc o s3 2rxe l =2 yyel = θs e nrye l 3 2 = 2 xaxel + = ( )elel yx ,Cálculo das Coordenadas do centróide do elemento de área dA Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Centróides de Formas Comuns de Superfícies Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 9- Centróides de Formas Comuns de Superfícies Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Exemplo1: Detremine o centróide do segmento circular do fio indicado na figura abaixo:. Como o arco é circular podemos aplicar o sistema de coordenadas polares para resolver este problema: Escolha do elemento infinitesimal com coordenada (R , θ ) Exemplo de Aplicação Comprimento e braço de momento: O comprimento do elemento infinitesimal é dL = R.dθ e seu centróide está localizado em x = R.cosθ e y = R.senθ Aplicando as equações de integração em linha obtemos: Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Exemplo2: Detremine a distância ȳ do eixo x ao centróide da área do triângulo apresentado na figura abaixo: Como o arco é circular podemos aplicar o sistema de coordenadas polares para resolver este problema: A área do elemento infinitesimal é Aplicando a equação de integração de área, obtemos : e seu centróide está localizado à distância ȳ = y do eixo x. Exemplo de Aplicação Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Exemplo 3: Localize a Coordenada x do centróide da área sombreada limitada pelas duas curvas e Exemplo de Aplicação Um elemento infinitesimal de espessura dx é apresentado na figura abaixo O elemento intercepta a curva em ponto arbitrários (x , y1) e (x , y2) e ele tem altura (y2 - y1). A área do elemento é e seu centróide está localizado em Solução 1 Solução 2 A área do elemento é e seu centróide está localizado em Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 10- Teorema de Pappus e Guldin Os dois teoremas de Pappus e Guldinus, que foram primeira mente desenvolvidos por Pappus de Alexandria durante o século III d.C e bem mais tarde reintroduzidos pelo matemático suíço Paul Guldin ou Guldinus, século XVII, são utilizados para a determinação de áreas e volumes quaisquer Área da superfície – a área de uma superfície de revolução é igual ao produto do comprimento da curva geradora pela distância percorrida pelo centróide da curva para gerar a superfície. Volume – O volume de um corpo de revolução é igual ao produto da área geradora pela distância percorrida pelo centróide da área na geração do volume. Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 10- Teorema de Pappus e Guldin Quando um elemento infinitesimal de uma curva gira por uma distância 2πr. Esse elemento gera um anel com área de superfície: Quando um elemento infinitesimal de área realiza uma rotação de 2πr de distância em torno de um eixo. Esse elemento gera um anel com volume igual a: Formas Compostas Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Exemplo 6: Demonstre que a área da superfície de uma esfera é e seu volume é Exemplo de Aplicação Utilizando a tabela de propriedades de massa e geometria obtem-se o centróide do círculo. O ângulo de rotação do raio é θ = 2π ,. O volume da esfera é gerado pela rotação da área semicircular em relação ao eixo x. Utilizando a tabela de propriedades de massa e geometria , obtem-se o centróide do semicírculo. Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 11- Carregamentos Distribuídos Sobre Vigas Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Exemplo 8: Um carregamento distribuído com p = 800.x (Pa) atua no topo de uma superfície de uma viga. Determine a intensidade e a posição da força resultante equivalente. Solução: A função de carregamento p = 800.x (Pa) indica que a intensidade das cargas varia uniformemente de p = 0 em x=0 até p=7.200 (Pa) em x=9 (m). Uma vez que a intensidade é uniforme ao longo da largura da viga (eixo y), o carregamento deve ser visualizado em duas dimensões: A intensidade da força resultante é equivalente à área do triângulo definido pela curva A linha de ação da força resultante passa pelo centróide C do triângulo: Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 12- Resultante de um Carregamento Distribuído Geral Carregamento distribuído sobre uma superfície plana Localização da força resultante: A localização de FR pode ser determinada igualando-se os momentos de FR aos momentos de todas as forças dF em relação a seus eixos x,y. Força Resultante: para determinar a intensidade da força resultante FR , é necessário somar cada uma das forças diferenciais dFque atuam sobre sobre toda a superfície da placa. Esse somatório pode ser expresso matematicamente como uma integral: Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 12- Resultante de um Carregamento Distribuído Geral Carregamento distribuído sobre uma placa plana de largura constante O plano da placa forma um ângulo em relação à horizontal, detal forma que sua borda superior está localizada a uma profundidade z1 e sua borda inferior está localizada na sua borda z2 . Como a pressão varia linearmente com a profundidade , a distribuição de pressão sobre a placa é representada por um volume trapezoidal com intensidades . em z1 e em z2 . Pressão de um Fluido Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 12- Resultante de um Carregamento Distribuído Geral Carregamento distribuído sobre uma placa curva de largura constante Carregamento distribuído sobre uma placa plana de largura variável Quando a placa submersa é curva, a pressão atuante normal à placa muda continuamente de direção. A força resultante deste carregamento é igual ao volume descrito pela área da placa como sua base e a distribuição da pressão linearmente variável como sua altura. Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes 12- Resultante de um Carregamento Distribuído Geral Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes Exemplo 9: Detmine a intensidade e a localização da força hidrostática resultante que atua na placa retangular submersa AB. A placa tem largura de 1,5 m. Considere ρa = 1000kg/m3 . As pressões na água nas profundidades A e B, são: Como a placa tem largura constante, as intensidades do carregamento em A e B, são: Com o uso da tabela de propriedades de massa e geometria, determinamos a intensidade e a posição da força resultante: O Mesmo resultado pode ser obtido considerando-se dois componentes de FR , definidos pelo Triângulo e pelo Retângulo formados pelo carregamento: A posição de FR é determinada pelo somatório dos momentos no ponto B: Mecânica Técnica – Aula 06 Prof. Gilberto Gomes O Conteúdo desta aula é referente ao Capítulo 9 do livro Estática – Mecânica para Engenharia – Hibbeler 12ª Edição Leiam o capítulo de referência e resolvam os exercícios. Não acumulem a matéria, estudem periodicamente. Número do slide 1 Número do slide 2 Número do slide 3 Número do slide 4 Número do slide 5 Número do slide 6 Número do slide 7 Número do slide 8 Número do slide 9 Número do slide 10 Número do slide 11 Número do slide 12 Número do slide 13 Número do slide 14 Número do slide 15 Número do slide 16 Número do slide 17 Número do slide 18 Número do slide 19 Número do slide 20 Número do slide 21 Número do slide 22 Número do slide 23 Número do slide 24 Número do slide 25 Número do slide 26 Número do slide 27 Número do slide 28 Número do slide 29 Número do slide 30 Número do slide 31 Número do slide 32
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