Fenômeno piezoelétrico

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Fenômeno piezoelétrico
Annie Gabrielle de Oliveira Silva
Universidade Federal da Bahia
Instituto de Geociências, 40170-290, Federação, Salvador, BA, Brasil
E-mail: annie.gabrielle.silva@gmail.com
Resumo
A exploração dos minerais depende majoritariamente do estudo de suas proprie-
dades e do ambiente que os circulam.Na geofísica, os fenômenos associados às rochas
determinam os melhores métodos para a aquisição, o processamento e a interpretação
de dados.Destarte, o fenômeno escolhido, o piezoelétrico, é caracterizado por uma re-
lação direta entre eventos mecânicos e elétricos e sua aplicação mistura várias técnicas
quantitativas empregadas por geocientistas.
Nesse ínterim, serão mostrados neste trabalho: a história, a visão cristalográfica,
suas constantes e a utilização do fenômeno no meio exploracionista.
Palavras-chave: Exploração, minerais, propriedades, piezoelétrico.
Abstract
The exploration of minerals depends mainly on the study of their properties and of the
environment that circulate them.In geophysics, phenomenon’s associated to rocks de-
termine the best methods for data acquisition, processing and interpretation.Thus, the
chosen phenomenon, the piezoelectric, is characterized by a direct relation between me-
chanical and electrical events and its application mixes several quantitative techniques
employed by geoscientists.
In front of the aforementioned, this work will be showing: the history, the crystal-
lographic vision, their constants and the use of the phenomenon in the explorationist
environment.
Palavras-chave: Exploration, minerals, properties,piezoeletric.
1
Fenômeno piezoelétrico aplicado a geofísica de exploração GEO-206
1 Introdução
O fenômeno piezoelétrico direto ou efeito piezoelétrico( ‘’piezo” do grego πιεζει= apertar)
é a habilidade de certos corpos sólidos de produzir potencial elétrico, o qual é posterior-
mente transformado em eletricidade, sob a influência de uma força mecânica.Foi descoberto
pelos irmão Jacques e Pierre Curie em 1880, por meio vários experimentos com gamas de
cristais. Os irmãos Curie não foram os precursores do efeito piezoelétrico inverso. Um ano
depois da sua descoberta, Jonas Ferdinand Gabriel Lippmann previu matematicamente,por
meio das leis fundamentais da termodinâmica, que o inverso do efeito piezoelétrico era pos-
sível, isto é, quando se aplica uma tensão elétrica nestes cristais, eles devem deformar sua
estrutura.(Moheimani and Fleming, 2006)
A primeira aplicação séria da piezoeletricidade foi na primeira guerra mundial.O efeito piezo-
elétrico e seu inverso foram usados para detecção e geração de som em sistemas de localiza-
ção de submarinos e somente na segunda guerra mundial, foram desenvolvidos os primeiros
materiais piezoelétricos com altas constantes dielétricas(Moheimani and Fleming, 2006).Atu-
almente temos inúmeras aplicações, dentre elas o sistema de geração de imagens por ultras-
sonografia para geração e captação de som, ondas sonoras geradas com piezoeletricidade são
aplicadas na medicina em ecocardiografia e são usadas para desviar feixes de luz .Com cris-
tais piezoelétricos podemos transformar uma força num sinal elétrico,consequentemente estes
elementos podem ser usados como medidores de força. A piezoeletricidade também pode ser
usada para geração de alta tensão. Na astronomia usam-se piezoelétricos para induzir minús-
culas deformações nos espelhos de telescópios para compensar defeitos de imagem induzidas
por turbulências na atmosfera terrestre. As deformações necessárias são calculadas com um
computador e são momentaneamente (em milissegundos) criadas no espelho. Além disso,
podemos utilizar esse fenômeno na geofísica aplicada para a exploração de minerais: ouro,
mica, quartzo, turmalina, metais raros, etc(Neishtadt et al., 2006)
2 Estrutura Cristalina e a Geração de Eletricidade
Para que um mineral apresente características piezoelétricas, o mesmo não deve possuir um
centro de simetria (Dana, 1976),isto é, estabelecido um ponto no cristal, temos que o centro
de simetria é um centro geométrico,na origem da estrutura, o qual a uma certa distância
fixa encontramos um ponto semelhante ao escolhido. Além disso,o efeito ocorre somente em
cristais que possuem um eixo polar.Este eixo define que as projeções das estruturas cristali-
nas em meios bidimensionais(digamos XY) são diferentes a partir da rotação das mesmas em
torno do seu eixo perpendicular(digamos Z) ao plano bidimensional determinado(uma exem-
plificação melhor será dada após a explicada a estrutura cristalina do quartzo). Em vista
disso, cristais piezoelétricos são anisotrópicos, ou seja, resposta do material a um estímulo
externo não é a mesma em todas as direções
Das trinta e duas classes cristalinas, vinte e duas apresentam a não simetria e vinte exibem o
fenômeno piezoelétrico direto.(Dana, 1976). O quartzo é o mineral piezoelétrico mais impor-
tante, dado que uma pressão leve, paralela a um “eixo elétrico”(eixo polar), pode produzir
carga elétrica.Dessa forma, explicaremos a estrutura cristalina usando-o como exemplo.
2
Annie G. O. Silva GEO-206
2.1 Quatzo
Tectossilicato, polimorfo de SiO2,apresenta minerais de composição fixa diferenciando-se
apenas pelos diferentes arranjos de atómos(Ernest, 1969),expõe uma estrutura tridimensional
de tetraedros SiO4 ligados. Todos os seus íons de oxigênio, em cada estrutura cristalina, são
compartilhados com os tetraedros vizinhos(cada átomo de oxigênio é compartilhado por dois
tetraedros). Com isso, obtemos uma estrutura fortemente unida e estável.
1/Estrutura Tectossilicatos.png
Figura 1: Estrutura dos tectossilicatos com tetraedros conectados.
O quartzo apresenta duas configurações cristalinas denominadas α-quartzo e β-quartzo,os
quais diferem-se pela sua classe de simetria cristalina (a diferença é apenas espacial, dada a
ordenação diferenciada dos tetraedros).Para fins didáticos, será considerada somente a estru-
tura do quartzo de baixa temperatura em virtude de sua cela unitária ser menos compacta
do que a do β-quartzo(observa-se esse fato nas figuras 2 e 3).
O α-quartzo apresenta simetria de número 32, sua classe cristalina é trapezoédrica trigo-
nal(mostrado na figura 7) e seu sistema cristalino é hexagonal com divisão romboédrica. Por
possuir poucos elementos de simetria, as propriedades físicas do quartzo dependem forte-
mente de sua orientação cristalográfica.(da Luz and Lins, 2008)No cristal, estes tetraedros
são arrumados formando hélices que enrolam por volta de eixos paralelos ao eixo central do
cristal hexagonal(mostrado na figura 4). (de Juiz de Fora, 2013)
No campo da piezoeletricidade,os eixos cristalográficos são dados por X1, X2, X3 ou X,
Y, Z ou ainda 1, 2, 3 (mostrados na figura 5). Segundo a normas da IEEE(o Instituto de
Engenheiros Eletricistas e Eletrônicos é o responsável pelas normas que são implementadas
internacionalmente nas áreas da engenharia elétrica e informática), o eixo X3 (ou eixo Z)
coincide com o c, posicionado no centro.O eixo c é de ordem 3 (trigonal) e corresponde à
direção de maior simetria da cela unitária.(da Luz and Lins, 2008). O eixo X1 coincide com
uma das direções polares, cujo sentido é aquele onde aparecem cargas elétricas negativas
3
Fenômeno piezoelétrico aplicado a geofísica de exploração GEO-206
1/ME empacotamento
baixa temperatura.jpeg
Figura 2: Modelo de empacotamento
do quartzo de baixa temperatura,
SiO2.Os grupos de SiO4 tetraédricos
estào dispostos em espiral em torno
do eixo c.Três grupos fomam uma cela
unitária.
1/ME empacotamento alta temperatura.jpeg
Figura 3: Modelo de empacotamento do
quartzo de alta temperatura, SiO2.Assim como
no quartzo de baixa temperatura, os tetraedros
SiO4 estão dispostos em três camadas.
quando uma tensão mecânica de tração é aplicada naquela direção(demonstra-se no lado
direito da figura 6).
Após a explicação da disposição cristalográfica, podemos exemplificar o funcionamento do
eixo polar e ademais, estabelecer a relação da mesma com a produção de energia elétrica.Depreende-
se:“Se projetamos os átomos da hélice no plano x-y , obtemos dois triângulos; um formado
pelos átomos de silício e outro pelos átomos de oxigênio. Notamos um fato importante: a
figura da hélice muda se giramos tudo por 180◦ em torno do eixo z. Então para o cristal
os dois lados do eixo x,positivo e o negativo, não são equivalentes. Chama-se isto um eixo
polar”(de Juiz de Fora, 2013)
“A hélice se deforma quando se aplica pressão no cristal apertando na direção do eixo X. O
lado direito da figura 6 mostra esta deformação de maneira muito exagerada. Na figura a
deformação relativa é na ordem de 20%. As deformações relativas típicas nas experiências
ficam na faixa de 6× 10−6.”
Devido ao tamanho menor dos átomos de oxigênio e devido a detalhes das ligações químicas,
o triângulo dos oxigênios não sofre a mesma alteração relativa que o triângulo dos silícios.
Como se percebe na figura 4, isto leva a um afastamento dos baricentros destes triângulos.
Como os átomos de oxigênio são mais negativos do que os de silício, este afastamento dos
baricentros resulta na formação de um momento de dipolo. Então surge uma polarização .
No quartzo, o efeito direto ocorre com mais intensidade nas faces perpendiculares às direções
X,Y e Z. É por este motivo que o eixo X é conhecido como eixo elétrico do cristal.
4
Annie G. O. Silva GEO-206
1/modelo da helice.jpeg
Figura 4: Modelo da hélice.
1/eixos cristalograficos.jpeg
Figura 5: Eixos cristalográficos.
1/helice.jpeg
Figura 6: Hélice de SiO2 vista de cima. Andando
no sentido anti-horário(1,2,3).Os oxigênios perto do
eixo da hélice ligam os elementos da própria hélice.
Os oxigênios mais afastados do eixo ligam esta hélice
nos seus vizinhos. No lado direito aparece a hélice
deformada por pressão externa.
1/trapezoedro
hexagonal.jpeg
Figura 7: Modelo
de empacotamento do
quartzo de alta tem-
peratura, SiO2.Assim
como no quartzo de
baixa temperatura, os
tetraedros SiO4 estão
dispostos em três cama-
das.
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Fenômeno piezoelétrico aplicado a geofísica de exploração GEO-206
3 Relações com a primeira lei de Maxwell
Em um meio eletricamente condutivo, o campo elétrico produz a corrente de condutividade
e deslocamento de corrente. De acordo com a primeira lei de Maxwell, essas correntes geram
um campo magnético:
ε
∂E
∂t
+ σE = curlH (1)
Onde ε é a permissividade elétrica e σ é a condutividade elétrica da rocha. É por isso que
o fenômeno piezoelétrico pode ser detectado pela medição da intensidade do campo elétrico
E e da intensidade do campo magnético H. Um extenso trabalho experimental resultou
no estabelecimento da principal equação que descreve o fenômeno piezelétrico, dada pela
equação 2.
4 Módulo e coeficientes piezoelétricos
Nessa seção introduziremos as equações que descrevem propriedades eletromecânicas dos
materiais piezoelétricos e daremos significados físicos para as constantes dij, gij, Sij, eij e kij.
Essas descrições são totalmente baseadas no IEEE standard for piezoeletricity (IEEE, 1949).
4.1 Piezoeletric Modulus
O módulo piezoelétrico d, quantifica o volume de carga, ou polarização, C(coulombs/newton)
por força F (stress em newtons).
d =
C
F
(2)
4.2 Coeficientes piezoelétricos
Conforme a IEEE, cristais piezoelétricos são lineares, isto é,para pequenas compressões me-
cânicas ou pequenos campos elétricos exercidos nos materiais apresentam comportamento
linear. Porém, quando os mesmos são submetidos a maiores pressões ou a campos elétricos
mais intensos, exibem um comportamento não linear.
Consideramos somente a linearidade no comportamento dos materiais piezoelétricos em vir-
tude das limitações tanto matemáticas quanto de pesquisa referentes a esse trabalho. Para
montar a estrutura do material piezoelétrico utilizável e poder estabelecer relações mate-
máticas, construímos transdutores. Esses circuitos são capazes de transformar um sinal de
entrada mecânico ou eletromagnético em sinais elétricos de saída e vice-versa. Sua estrutura
está especificada na figura 8.
Assumimos que a força mecânica total aplicada em um transdutor é a soma de todas as
forças mecânicas individuais aplicadas em sua estrutura.A descrição eletromecânica é dada
por estas equações:
εi = S
E
ij
σj + dmiEm (3)
Dm = dmiσi + ξ
σ
ik
Ek (4)
6
Annie G. O. Silva GEO-206
1/Transdutor.jpeg
Figura 8: Quando o material piezoelétrico é comprimido mecanicamente, ele é polarizado
produzindo um carregamento elétrico em sua superfície. Se eletrodos estão presos a essa
estrutura a energia gerada pode ser coletada e usada.
onde i,j= 1,2,...,6 e m,k= 1,2,3 referem-se as diferentes direções do sistema coordenado
do material.Uma mudança na estrutura da equações 3 e 4 pode ser feita baseando-se na
funcionalidade do transdutor, se ele atua como um sensor,sistema com o propósito de detectar
eventos ou mudanças no ambiente e enviar para outros aparelhos eletrônicos, elas podem ser
reescritas na forma seguinte:
εi = S
D
ij
σj + gmiDm (5)
Ei = gmiσi + β
σ
ik
Dk (6)
Estabelecemos para todas as equações que:
σ...vetor de stress (N/m2)
ε...vetor de tensão(strain) (m/m)
E...vetor de aplicação de campo elétrico(V/m)
ξ...permissividade(F/m)
d...matrix de constantes de tensão piezoelétrica(m/V)
S...matriz de coeficientes de conformidade (m2/N)
D...vetor de deslocamento elétrico(C/m2)
g...matrix de constantes piezoelétricas(m2/C)
β...componente de impermeabilidade(m/F)
e...coeficiente dielétrico
As equações 3 e 5 representam o efeito piezoelétrico inverso quando o trasdutor opera como
um atuador(dispositivo mecânico responsável por mover e controlar mecanismos de um sis-
tema), já as 4 e 6 representam o efeito direto quando o transdutor atua como um sen-
sor(equipamento cuja função é detectar mudanças no ambiente e enviar essas informações
para outros aparelhos eletrônicos).
7
Fenômeno piezoelétrico aplicado a geofísica de exploração GEO-206
Na forma de matrix, as equações podem ser reescritas como:
ε1
ε2
ε3
ε4
ε5
ε6
 =

S11 S12 S13 S14 S15 S16
S21 S22 S23 S24 S25 S26
S31 S32 S33 S34 S35 S36
S41 S42 S43 S44 S45 S46
S51 S52 S53 S54 S55 S56
S61 S62 S63 S64 S65 S66


σ1
σ2
σ3
τ23
τ31
τ12
+

d11 d21 d31
d12 d22 d32
d13 d23 d33
d14 d24 d34
d15 d25 d35
d16 d26 d36

E1E2
E3
 (7)
D1D2
D3
 =
d11 d12 d13 d14 d15 d16d21 d22 d23 d24 d25 d26
d31 d32 d33 d34 d35 d36


σ1
σ2
σ3
σ4
σ5
σ6
+
eσ11 eσ12 eσ13eσ21 eσ22 eσ23
eσ31 e
σ
32 e
σ
33
E1E2
E3
 (8)
Assumindo que o sistema é comprimido no sentido do eixo 3 e é composto por um material
piezoelétrico de caráter isotrópico(possui as mesmas propriedades físicas independentemente
da direção considerada) muitos dos parâmetros(diferentes de zero) das matrizes determinadas
podem ser expressas em termos de outros parâmetros.
S11 = S22 (9)
S13 = S31 = S23 = S32 (10)
S12 = S21 (11)
S44 = S55 (12)
S66 = 2(S11 − S12) (13)
As constantes de tensão piezoelétricas que são diferentes de zero, são:
d31 = d32 (14)
d15 = d24 (15)
Os coeficientes dielétricos que são diferentes de zero são:
eσ11 = e
σ
22 (16)
eσ33 (17)
Agora, com as devidas substituições, as equações 7 e 8 são simplificadas para:
ε1
ε2
ε3
ε4
ε5
ε6
 =

S11 S12 S13 0 0 0
S12 S11 S13 0 0 0
S13 S13 S33 0 0 0
0 0 0 S44 0 0
0 0 0 0 S44 0
0 0 0 0 0 2(S11 − S12)


σ1
σ2
σ3
τ23
τ31
τ12
+

0 0 d31
0 0 d31
0 0 d33
0 d15 0
d15 0 0
0 0 0

E1E2
E3
 (18)
8
Annie G. O. Silva GEO-206
D1D2
D3
 =
 0 0 0 0 d15 00 0 0 d15 0 0
d31 d31 d33 0 0 0


σ1
σ2
σ3
σ4
σ5
σ6
+
eσ11 0 00 eσ11 0
0 0 eσ33
E1E2
E3
 (19)
A seguir, introduziremos os significados físicos das constantes piezoelétricas apresentadas nas
equações.
4.3 Constante piezoelétrica dij
É a razão da tensão(strain), no sentido j do eixo, com o campo elétrico, aplicado no sentido
i do eixo, quando todos os estresses(stress) são mantidos constantes. Outra interpretação de
dij é a relação entre a carga de um curto circuito,por unidadesde área, fluindo entre dois
eletrodos conectados perpendicularmente a direção do eixo j e a tensão aplicada na direção
i.(Moheimani and Fleming, 2006)
4.4 Constante piezoelétrica gij
É a razão do campo elétrico desenvolvido ao longo do eixo i quando o material é forçado ao
longo do eixo j. Outra interpretação de gij é a proporção de tensão desenvolvida ao longo
do eixo j para a carga (por unidade de área) depositada em eletrodos perpendiculares ao
eixo i.(Moheimani and Fleming, 2006)
4.5 Constante de conformidade elástica Sij
É a razão entre a deformação na direção i e a tensão na direção j, dado que não há mudança
de tensão ao longo das outras duas direções. O sobrescrito E é usado para indicar que a
conformidade elástica SEij é medida com os eletrodos curto-circuitados. Da mesma forma,
o sobrescrito D em SDij denota que as medidas foram tomadas quando os eletrodos foram
deixados circuito aberto.(Moheimani and Fleming, 2006)
4.6 Coeficiente dielétrico eij
O coeficiente dielétrico eij determina a carga, por unidade de área, no eixo i devido a um
campo elétrico aplicado no eixo j. Na maioria dos materiais piezelétricos, um campo aplicado
ao longo do eixo j causa o deslocamento elétrico somente nessa direção. A constante dielétrica
relativa, definida como a relação da permissividade absoluta do material pela permitividade
do espaço livre, é denotada por K. O sobrescrito “σ” em eσ11 refere-se à permissividade para
um campo aplicado na direção 1, quando o material não é restrito.
4.7 Coeficiente de acoplamento piezoelétrico kij
O coeficiente piezoelétrico kij representa a capacidade de um material piezocerâmico para
transformar energia elétrica em energia mecânica e vice-versa. Essa transformação de energia
9
Fenômeno piezoelétrico aplicado a geofísica de exploração GEO-206
entre os domínios mecânico e elétrico é empregada em sensores e atuadores feitos de materiais
piezelétricos. o ij indica que o estresse, ou tensão, está na direção j, e os eletrodos são
perpendiculares ao eixo i.
Explicitados os coeficientes piezoelétricos e a relação cristalográfica com a eletricidade, po-
demos elucidar o método de exploração piezoelétrico de maneira satisfatória.
5 Método piezoelétrico de exploração
Os métodos geofísicos de aquisição empregam as variações das propriedades das rochas(Telford
et al., 1976) para a solução de incógnitas e a determinação de relações fisico-matemáticas
entre os dados observados e os parâmetros adotados. Além disto, são compostos por três
etapas: aquisição, processamento e interpretação.
Ante ao exposto, infere-se que o método piezoelétrico estrutura-se de maneira semelhante.
O mesmo mensura a piezoeletricidade das rochas estabelece comparações entre os valores
piezoelétricos específicos.O procedimento de campo é composto por três etapas: Excitação
de maneira elástica das rochas; gravação, amplificação e analise do resultado piezelétrico e
interpretação das características cinemáticas e dinâmicas dosinais gravados, que detecta e
delineia corpos piezoativos.Com isso, ele pode ser empregado na superfíce, em sub-superfície
e em poços. (Neishtadt et al., 2006). A aferição de coeficientes piezoelétricos é realizada
através de eletrodos enquanto geofones desempenham um papel acessório para monitorar a
intensidade da geração de oscilações elásticas. A seguir, temos exemplos reais de aplicação
do método piezoelétrico.
5.1 Caso 1 - Depósito de pegmatitos com cristais, Ucrânia
“Em um depósito de pegmatitos cristalinos no norte da Ucrânia, o método piezoelétrico
foi aplicado para localizar e delinear corpos pegmatíticos que ocorrem em granitos. Os
corpos pegmatitos neste depósito são de forma isométrica irregular, com várias dezenas
de metros de diâmetro. Antes de o método piezoelétrico ser introduzido, a exploração de
pegmatitos nesse depósito foi realizada por perfuração de teste. Os buracos de perfuração
tinham 200 m de profundidade em redes de 80 × 100m e 40 × 50m, e depois mediam 20 ×
25m. Essa abordagem foi bastante cara e pouco confiável,alvos relativamente grandes (15
a 20 m de diâmetro) podem ser perdidos. Uma combinação de técnicas geofísicas (método
piezoelétrico mais método elétrico) foi aplicada. Primeiro, o perfil eletromagnético foi usado
para detectar zonas de baixa resistividade elétrica, que são frequentemente associadas aos
corpos pegmatíticos com cristais na área. Em seguida, o método piezoelétrico foi usado
para discriminar anomalias de resistividade, detectar corpos pegimatiticos no espaço inter-
terminal e delinear os pegmatitos descobertos.Os shotpoints estavam localizados no furo 1,
com sensores localizados no orifício de perfuração 2 (Figura 9). A distância entre os dois
pontos de tiro e os pontos do sensor foi de 10 m”(Neishtadt et al., 2006)
10
Annie G. O. Silva GEO-206
5.2 Caso 2 - Depósitos de muscovita na região de Irkutsk, Rússia
“Em depósitos de muscovita na área de Mamsko-Chuisky (região de Irkutsk, Rússia), o mé-
todo piezoelétrico foi usado como principal ferramenta para localização de corpos cegos,
bem como para discriminar anomalias de resistividade. Os pegmatitos portadores de mica
são caracterizados por uma estrutura secundária com substituição da associação quartzo-
muscovita. A piezoatividade dos pegmatitos é uma ordem de grandeza maior que a das
rochas hospedeiras (gnaisses). Medições de campo usando matrizes opostas em um local
virgem revelaram sete anomalias piezoelétricas distintas com magnitudes relativas de 50 a
60 µV (Figura 10a). No decorrer da perfuração do poço de teste, seis das sete anomalias
foram associadas a corpos de pegmatitos. Abaixo da sétima anomalia (terceiro da esquerda
na Figura 10a), um corpo pegmatítico a uma profundidade de 6 m foi descoberto por perfu-
ração.”(Neishtadt et al., 2006)
1/caso 1.jpeg
Figura 9: Aplicação do método piezo-
elétrico em um poço.Caso 1.
1/russia.jpeg
Figura 10: Observações de depósi-
tos de mica no distrito de Mamsko-
Chuisky,Rússia.
5.3 Caso 3 - Depósito de minerais de Tishinskoe, Cazaquistão
“As propriedades elétricas e magnéticas dos minérios de metal base com alto conteúdo de
esfalerita e calcopirita são frequentemente muito próximas às das rochas hospedeiras. Isso
torna técnicas geofísicas convencionais praticamente inúteis na exploração desses minérios.
Ao mesmo tempo, esses minérios são um alvo natural para a exploração pelo método pi-
ezoelétrico, já que tanto a esfalerita como a calcopirita têm alta atividade piezoelétrica.
Medições laboratoriais de piezoatividade foram realizadas em minérios e rochas do depósito
de Tishinskoe no leste do Kazaquistão. Duas zonas de minério do depósito de Tishinskoe
foram investigadas. Minérios da zona um tinham alto conteúdo de esfalerita; minérios da
11
Fenômeno piezoelétrico aplicado a geofísica de exploração GEO-206
zona dois tinham alto teor de calcopirita. As medidas acima mostraram a piezoatividade
uma ordem de grandeza maior que a das rochas hospedeiras. Os dados serviram como jus-
tificativa para medições de campo. Na zona de minério um, medições de piezoatividade
subterrânea delinearam corpos de metal de base localizados a cerca de 80 m do ponto de
jateamento. Na zona dois, medições de piezoatividade subterrânea ajudaram a descobrir
camadas de minério de sulfeto maciço, o que levou ao delineamento de corpos de metal de
base(figura 10). Essas medições foram realizadas nos locais localizados a 250 m abaixo da
superfície da Terra, onde algumas matrizes de recebimento de eletrodos, sismógrafos e pontos
de disparo foram localizados em distâncias de separação de 60 a 150 m. As interpretações
das medições foram confirmadas pela perfuração de teste.”(Neishtadt et al., 2006)
6 Conclusões
O fenômeno piezoelétrico é um evento de grande utilidade na área tecnológica ao passo que
abrange inúmeros conceitos físicos e matemáticos. Além disso,no que concerne a geofísica
aplicada, o método piezoelétrico é um exemplo de sucesso da aplicação do fenômeno em um
meio exploracionista. Essa técnica utiliza a piezoeletricidade das rochase permite a extração
direta de pegmatitos, micas, apatitas, quartzos de ouro, ouro, titânio, tungstênio, etc
Referências
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