3_Trabalho_Prtico_de_Eletromagnetismo_1 (1)

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3º Trabalho Prático de Eletromagnetismo 
Grupo: 
Giovana Vecchio Soares 
Júlia Patrícia Vieira 
Wander Bassi Pereira 
 
A. 
 
Considerando a espira no plano XY conseguimos determinar: 
 
 , P(0,0,0) , , , ⃗H = ∫
 
 
4πR3
I ·dl ⃗×R ⃗ l ⃗ x x d ′ = d ′︿ ⃗ r = 0 ⃗ x y r′ = x′︿+ 2
d︿ 
, , ⃗ ⃗ ⃗ − x y R = r − r′ = x′︿− 2
d︿ R ⃗| | = √x′2 + ( )2d 2 l ⃗ ⃗ x )(− ) d × R = ( 2d · d ′ z︿ 
 
Portanto definimos :⃗ H 
⃗ (− ) zH = ∫
2
d
− 2
d
I ·( ·dx )z2
d ′︿
4π(x +( ) )′2 2
d 2 2
3 = I4π ·
2
√2( )2d 2
z︿ = −I
d π√2
︿ 
 
Multiplicando esse resultado por 4, consideramos os quatro lados 
da espira produzindo um campo no centro igual a: 
 
⃗ zH = dπ
−I ·2√2︿ 
 
Sabendo que temos:⃗ ⃗ B = H · μ0 
 
⃗ zB = dπ
−μ I ·20 √2︿ 
 
Sabendo que encontramos o fluxo:⃗ds⃗ψm = ∫
 
 
B 
dxdy zψm = ∫
d
0
∫
d
0
d
−μ I20 √2 = πd
−μ I20 √2 · d2 = π
−μ I2 d0 √2 ︿ 
 
Sendo determinamos a indutância parasita:L = I
ψm 
 
L = π
μ 2 d0 √2 0= 4 · 1 −7 · 2√2 · d 
 
E assim encontramos a fórmula para a corrente: 
 
I = V rR1+R2+jwL =
V r
R1+R2+jw(4·10 ·2 ·d)−7 √2
 
 
 
B. 
 
Sendo e , substituindo na equação 3 da questão:1V R1 = I · R 2V R2 = I · R 
 , isolando e substituindo o valor encontrado para1 2 wLI f I · R + I · R + j = V I 
 temos: L 
 
I = V f
(R1+R2+(jw· ))π
μ 2 d0 √2
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
C. 
 
Caso 1) d = 1 
 
 
 
 
Caso 2) 0d = 1 
 
 
 
Caso 3) 00d = 1 
 
 
 
 
Caso 4) 000d = 1 
 
 
 
 
D. 
 
Após os cálculos e simulações do circuito feito pelo Matlab, podemos 
concluir que ao aumentarmos as dimensões do circuito (tamanho de d) maior 
fica a razão entre a corrente do lado esquerdo do circuito para a do lado 
direito. Com isso podemos concluir também que para um d menor o valor de 
frequência que usamos para observar a diferença de corrente fica maior.