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Thais Lopes dos Santos MaxWell O escocês James Clerck Maxwell (1831– 1879) foi um físico matemático que ao final do século XIX desenvolveu um estudo fundamental para eletromagnetismo. Ele se baseou nas teorias de Gauss, Ampére e Faraday para formular um conjunto de quatro equações que descreve todos os fenômenos eletromagnéticos. Lei Ampère A lei de Ampère descreve a relação entre um campo magnético e a corrente elétrica que o origina. Ela estabelece que um campo magnético é sempre produzido por uma corrente elétrica ou por um campo elétrico variável. Matematicamente, se estabelece o campo magnético (�⃗� ) gerado por um condutor retilíneo percorrido por uma corrente elétrica de intensidade i, a uma distância (R) do condutor. Ao relacionar os termos presentes na lei de Biot-Savart, a equação de campo magnético pode ser reecrista e simplificada para: ∮ �⃗� .d𝑙 = µ0I Eletromagnetismo Área da física que correlaciona os estudos sobre eletricidade e magnetismo como um fenômeno único, que foi explicado pela estudo do campo eletromagnético, e comprovado pelo físico James Clark Maxwell. Dessa forma, um campo magnético variável gera um campo elétrico, que por sua vez, gera um campo magnético, e esses dois campos se sustentam e se propagam na forma de ondas eletromagnéticas. A luz é um tipo de onda eletromagnética, assim como, ondas de rádio, microondas e raios-X. A qual relaciona a integral linha de um campo magnético em caminho fechado com a corrente interceptada por uma superfície delimitada pelo contorno do loop escolhido. Figura 1: James Clerck Maxwell F O N T E : h ttp s://p t.w ik ip e d ia .o rg /w ik i/J a m e s_ C le rk _ M a x w e ll F O N T E : V a m o s E stu d a r F ísica 2 0 2 1 Lei de Ampère-MaxWell Duante os estudos de MaxWell, foi observado que a equação estabelecida para se calcular campo magnetico só era válida para correntes estacionárias, ou seja, para correntes que não variam com o tempo. Sendo assim , para correntes que variam com o tempo, como é o caso de capacitores, o equação da lei de ampère não deve ser usada dessa maneira , será preciso fazer alterações sobre ela. Para exemplificar, vamos imaginar um capacitor de placas paralelas. Se aplicarmos a lei de ampère em S2 (amarelo) veremos que ∮ �⃗� .d𝑙 será igual a zero. S1 = ∮ �⃗⃗� .d𝒍 = µ0I S2 = ∮ �⃗⃗� .d𝒍 = 0 Isso ocorre, pois a superfície S2, como podemos observar na figura 2, não intercepta a corrente. Para resolver este problema, uma nova natureza de corrente elétrica foi estabelecida pelo MaxWell, denominada como corrente de deslocamento. Para ilustrar essa corrente, primeirovamos imaginar o capacitor em fase de carga ou descarga. Sabemos que essa corrente não é o resultado do movimento de cargas elétricas, e ela só existirá quando a tensão entre as placas for variável com o tempo. Se a tensão aplicada for constante, ela existirá apenas em um instante transitório, desaparecendo em seguida. Sendo assim, a corrente de deslocamento é fruto do resultado da propagação da energia na forma de um campo eletromagnético, estabelecido entre as placas como podemos observar na figura 3. Logo ela será a taxa de variação do campo elétrico no interior do capacitor. Id = 𝜀0. 𝑑∅ 𝑑𝑡 Id = 𝜀0. 𝑑 𝑑𝑡 ∮ 𝐸.⃗⃗ 𝑑�⃗� Dessa forma demos a equação generalizada ou lei de ampére-MaxWell como sendo: ∮ �⃗� .d𝑙 = µ0(I +Id) Exemplo Um capacitor de placas paralelas circulares, no vácuo, esta sendo carregado. As placas tem raio r e a corrente de condução nos fios no instate t é igual a I(t).Calcule o campo magnético no ponto Pa a uma distância a < r do eixo do capacitor (conforme a figura). Dados: o campo elétrico dentro do capacitor é: E = 𝜎 𝜀0 onde 𝜎 é densidade superficial de carga. 1º Definir uma curva C que passe pelo ponto P para integrar; 2º Usar a lei de ampère-Maxwell ∮ �⃗� .d𝑙 = µ0(I +Id) ∮ �⃗� .d𝑙 = 𝐵𝑙 = B2πa B2πa = µ0(I +Id) B2πa = µ0Id 3º Calcular Id ; Id = 𝜀0. 𝑑 𝑑𝑡 ∮𝐸.⃗⃗ ⃗ 𝑑𝐴 q Id = 𝜀0. 𝑑 𝑑𝑡 𝐸𝐴 Id = 𝜀0. 𝑑 𝑑𝑡 ( 𝜎 𝜀0 π𝑎2) σ = 𝑞 𝐴 = 𝑞 𝜋𝑅2 Id = 𝑎2 𝑅2 𝐈(𝑡) 4ºResolução; B2πa = µ0Id B = µ0aI(t) 2𝜋𝑅2 F O N T E : h ttp s://e stu d a r.co m .v c/co n ce ito s/e q u a co e s -d e -m a x w e ll/4 5 7 3 7 - co rre n te -d e -d e slo ca m e n to -e -le i-d e -a m p e re -m a x w e ll F O N T E : h ttp ://w w w .e n sin o a d ista n cia .p ro .b r/E a D /F isica - 4 /A u la s/A u la -6 /a u la -6 .h tm l Figura 2: Capacitor de placas paralelas Figura 3: Corrente de deslocamento durante Thais Lopes dos Santos Matrícula : 2019086861 Referências CORRENTE_DE_DESLOCAMENTO.PDF. Corrente de Deslocamento e 4ª Equação de Maxwell. Santa Catarina: Ifsc, 2014. 3 p. Disponível em: https://wiki.sj.ifsc.edu.br/images/a/a1/ELM20704_Eletrodin%C3%A2mica_- Corrente_de_Deslocamento.pdf Acesso em: 13 mar. 2021. CORRENTE DE CONDUÇÃO, CORRENTE DE DESLOCAMENTO, EQUAÇÕES DE MAXWELL.PDF. Corrente de deslocamento Eletromagnetismo II . São Paulo: UNESP,2021. 8 p . Diponível em: https://www4.feb.unesp.br//dee/docentes/aquino/eletromag_II/Cap21/cap21_novo.pdf Acesso em : 13 mar. 2021. MUNDIM, Kleber C.. Aula 6 - Campos Magnéticos Induzidos. 2006. Disponível em: http://www.ensinoadistancia.pro.br/EaD/Fisica-4/Aulas/Aula-6/aula-6.html Acesso em: 13 mar. 2021. https://wiki.sj.ifsc.edu.br/images/a/a1/ELM20704_Eletrodin%C3%A2mica_-Corrente_de_Deslocamento.pdf https://wiki.sj.ifsc.edu.br/images/a/a1/ELM20704_Eletrodin%C3%A2mica_-Corrente_de_Deslocamento.pdf https://www4.feb.unesp.br/dee/docentes/aquino/eletromag_II/Cap21/cap21_novo.pdf http://www.ensinoadistancia.pro.br/EaD/Fisica-4/Aulas/Aula-6/aula-6.html
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