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METEOROLOGIA E CLIMATOLOGIA Mário Adelmo Varejão-Silva Versão digital 2 – Recife, 2006 288 e adotar a condição de equilíbrio hidrostático (∂ p = – ρg ∂z). Resulta, imediatamente, que: – (1/ρ) ∇Z p = g {(∂ z/∂ x) r i + (∂ z/∂ y) rj } = g∇pz = ∇pΦ. (VII.9.5) Aqui ∇pΦ traduz o gradiente do geopotencial em uma superfície isobárica. Usando esse resultado, a equação VII.9.3 pode ser escrita de uma outra forma, qual seja: f V r g = g r k ^ ∇pz = –∇pΦ ^ r k . (VII.9.6) A expressão anterior revela que, em uma carta isobárica, o vento geostrófico flui paralelo às isoípsas retilíneas, de modo a deixar os valores mais altos do geopotencial à esquerda no He- misfério Sul (f < 0) e à direita no Hemisfério Norte (f > 0). Logo, em uma carta isobárica, as iso- ípsas representam linhas de corrente do escoamento geostrófico. Isto é uma grande vantagem para o estudo meteorológico em latitudes médias. Em componentes, a equação precedente revela que: ug = –(1/f)(∂Φ/∂y)p vg = (1/f)(∂Φ/∂x)p (VII.9.7) 9.2 - Aproximação do vento gradiente. Quando a trajetória da parcela de ar de massa unitária é curva, o raio de curvatura (R) fica necessariamente no eixo suporte do versor N r (pois R é perpendicular à trajetória). Como N r é considerado positivo à esquerda de T r , o raio de curvatura será positivo (R > 0) quando o movi- mento ocorrer no sentido anti-horário e negativo no caso oposto (Fig. VII.14). A segunda hipótese simples que se pode formular quanto à configuração do campo da pressão consiste em admitir que as isóbaras são aproximadamente circulares, como acontece nos centros de alta e de baixa pressão (Capítulo III). Nesses centros a componente horizontal da força do gradiente de pressão é radial e seu sentido coincide com o de N r . R > 0 N T R < 0 N T Fig. VII.14 - Raios de curvatura positivo ou anti-horário (esquerda) e negativo ou horário (direita) da trajetória de uma partícula que se move em um plano horizontal.
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