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Profª: Lígia Sampaio TEMODINÂMICA APLICADA À ENGENHARIA QUÍMICA 1ª LEI DA TERMODINÂMICA Sistema termodinâmico – quantidade de matéria com massa e identidade fixas sobre a qual nossa atenção é dirigida. Volume de controle – região do espaço sobre a qual nossa atenção é dirigida. Vizinhança – tudo que é externo ao sistema ou volume de controle. Fronteira – superfície real ou imaginária que separa o sistema da vizinhança. A fronteira não tem espessura, volume ou massa. Fronteira Fixa Móvel Conceitos Fundamentais Microscópico Ponto de vista Macroscópico Ponto de vista microscópico – ocupa-se da estrutura da matéria (Termodinâmica Estatística). Ponto de vista macroscópico – ocupa-se com o comportamento geral ou global (Termodinâmica Clássica). Nosso ponto de vista Conceitos Fundamentais Fase: Quantidade de matéria totalmente homogênea em composição química e em estrutura física. Em uma fase todas as propriedades são uniformes. Fora do nosso escopo Conceitos Fundamentais Substância pura: Composição química homogênea e invariável. Ela pode existir em mais de uma fase, porém sua composição química deve ser a mesma em cada fase. Exemplos: Água; Fluidos refrigerantes (R12, R22, R134a, R410A, R404A); Gás Oxigênio; Gás Nitrogênio. Conceitos Fundamentais Cada fase pode existir a várias pressões e temperaturas (propriedades macroscópicas mensuráveis) ou, melhor, em vários estados termodinâmicos. Cada estado termodinâmico pode ser identificado ou descrito por certas propriedades macroscópicas como, por exemplo, pressão e temperatura. O estado termodinâmico de uma substância pura fica perfeitamente definido quando são especificadas duas coordenadas de estado. Conceitos Fundamentais As propriedades termodinâmicas podem ser divididas em duas classes, as intensivas e as extensivas. Propriedade intensiva: seu valor é independente da massa. Propriedade extensivas: seu valor é dependente da massa. Conceitos Fundamentais Uma função de estado se caracteriza pelo fato de sua variação entre dois estados de equilíbrio independer de como o processo ocorre. Conceitos Fundamentais V1, P1 T1, U1 V2, P2 T2, U2 Caminho A Caminho B ∆U independe do caminho escolhido, seja A ou B Conceitos Fundamentais Já calor e trabalho dependem do caminho escolhido. Conceitos Fundamentais Freqüentemente nos referimos não apenas às propriedades de uma substância, mas também às propriedades de um sistema. Isso implica que o valor da propriedade tem significância para todo o sistema. O que por sua vez implica no conceito de equilíbrio. Fronteira Sistema isolado da vizinhança Valores das propriedades uniformes e invariáveis ? P,T, ... Exemplo: verificação do equilíbrio Conceitos Fundamentais Quando o valor de pelo menos uma propriedade do sistema é alterado, ocorreu uma mudança de estado. O caminho definido pela sucessão de estados que o sistema percorre é chamado de processo. Um ciclo termodinâmico é uma seqüência de processos que se inicia e termina em um mesmo estado. Conceitos Fundamentais Processo isobárico - pressão constante. Processo isotérmico - temperatura constante. Processo isocórico - volume constante. Processo isentálpico - entalpia constante. Processo isentrópico - entropia constante. Conceitos Fundamentais Volume e massa específica; Pressão; Temperatura; Força; Trabalho; Energia Conceitos Fundamentais Energia pode atravessar a fronteira de um sistema fechado apenas através de duas formas distintas: trabalho ou calor. Ambas são interações energéticas entre um sistema e a sua vizinhança. Calor – interação energética entre o sistema e a vizinhança provocada por uma diferença de temperatura. Trabalho – interação energética entre o sistema e a vizinhança cujo único efeito sobre as vizinhanças é equivalente ao levantamento de um peso. 15 Trabalho e calor Fronteira Resp. Trabalho. Exemplo 1: Levantamento de um peso! 16 Trabalho e calor Exemplo 2: Resp. Calor! Diferença de temperatura entre os gases e a parede do forno e a batata! 17 Trabalho e calor 18 Trabalho e calor Trabalho e calor são fenômenos de fronteira. Ambos são observados na fronteira do sistema e são responsáveis pela transferência de energia entre o sistema e sua vizinhança. Trabalho e calor são fenômenos transitórios. Os sistemas não possuem trabalho ou calor, isto é, ambos não são propriedades termodinâmicas; Ambos estão associados a um processo e não a um estado. Portanto não são propriedades termodinâmicas; Ambas são funções de caminho e não de ponto. 19 Trabalho e calor W > 0 = Trabalho realizado pelo sistema W < 0 = Trabalho realizado sobre sistema Q > 0 = Transferência de calor realizado para o sistema Q < 0 = Transferência de calor realizado do sistema Q > 0 W > 0 + + Q < 0 W < 0 _ _ Sistema Convenção de sinais: James P. Joule (1818 – 1889); Demonstrou a existência de uma relação quantitativa entre calor e trabalho; Consequentemente, que calor é uma forma de energia. Experimentos de Joule https://www.youtube.com/watch?v=mxzELgeXJAc Energia das moléculas que compõem uma substância; Energia cinética de translação; Energia cinética de rotação e vibração interna (exceto monoatômicas); Energia potencial resultantes das forças intermoleculares; Não pode ser medida diretamente. Energia Interna Ponto de vista molecular: Energia cinética molecular - Movimento das moléculas Energia potencial intermolecular - Forças entre moléculas Energia potencial intramolecular - Estrutura molecular e atômica (parcela química e nuclear). Energia Interna A energia total (E) de um sistema composto por uma substância compressível simples em um dado estado é: potencial Determinadas com base no referencial adotado cinética interna E = U + Ec + Ep Energia Total (E) 1ª Lei da Termodinâmica Segundo Max Planck, a 1ª Lei da Termodinâmica nada mais é do que o princípio da conservação da energia aplicado a fenômenos que envolvem Max Planck 1858-1947 “Embora a energia assuma várias formas, a quantidade total de energia é constante e, quando energia em uma forma desaparece, ela reaparece simultaneamente em outras formas.” Sistema Vizinhança Δ(Energia do Sistema) + Δ(Energia da Vizinhança) = 0 (1) 1ª Lei: Enunciado Sistema Fechado: Se sua fronteira não permite a transferência de matéria entre o sistema e a sua vizinhança. Δ(Energia da Vizinhança) = ± Q ± W Δ(Energia da Vizinhança) = Qviz + Wviz = - Q - W Δ(sitema) = Q + W Δ(Energia do Sistema) + Δ(Energia da Vizinhança) = 0 (1) (2) Balanços de Energia para Sistemas Fechados Sistemas fechados frequentemente sofrem processos durante os quais somente a sua energia interna muda. Assim: (3) Para variações diferenciais: (4) Balanços de Energia para Sistemas Fechados A energia interna total Ut depende da quantidade de matéria no sistema (propriedade extensiva). Temperatura e pressão, para fluidos homogêneos puros, são independentes da quantidade de matéria (propriedade intensiva). Para um sistema com n moles: (3) (4) (5) (6) Balanços de Energia para Sistemas Fechados Fonte de todas as propriedades que relacionam a energia interna a grandezas mensuráveis; Não leva a valores absolutos de energia interna; Fornece meios para o cálculo de variações dessa propriedade. (6) “Existe uma forma de energia, conhecida como energia interna U, que é uma propriedade intrínseca de um sistema, relacionada funcionalmente às coordenadas mensuráveis que caracterizam o sistema.” Balanços de Energia para Sistemas Fechados Balanços de Energia para Sistemas Fechados Exemplo: Água flui de uma queda d’água a 10 m de altura. Toma-se o sistema como sendo 1 kg de água e se assume que não há troca de energia com a vizinhança: Qual a energia potencial do sistema no topo da queda d’água, com relação à base? Qual a energia cinética do sistema antes de atingir a base?O que acontece com energia da água quando entra em contato com a corrente de água na base da queda d’água? (6) (5) (3) (4) VARIAÇÕES DE ENERGIA NAS VIZINHANÇAS FUNÇÕES DE ESTADO FUNÇÕES DE ESTADO: dependem apenas dos estados inicial e final. Q e W: dependem do processo. Porém a soma Q + W é a mesma para todos os processos. Estado Termodinâmico e Funções de Estado Estado Termodinâmico e Funções de Estado Exemplo: Um gás encontra-se confinado em um cilindro por um êmbolo. A pressão inicial do gás é de 7 bar, e o seu volume é de 0,10 m3. O êmbolo é mantido imóvel por presilhas localizadas na parede do cilindro. O equipamento completo encontra-se no vácuo total. Qual é a variação de energia do equipamento, se as presilhas forem removidas de tal forma que o gás se expanda subitamente para o dobro do seu volume inicial, com o êmbolo sendo retido por outras presilhas no final do processo? Como a questão diz respeito ao equipamento completo, o sistema é tomado como o gás, o êmbolo e o cilindro. Não é realizado trabalho durante o processo, porque nenhuma força externa atua sobre o sistema, e calor não é transferido através do vácuo que circunda o equipamento. Assim, Q e W são nulos, e a energia total do sistema permanece inalterada. Na ausência de mais informações, não se pode dizer alguma coisa sobre a distribuição da energia entre as partes do sistema. Ela bem que pode ser diferente da distribuição inicial. Estado Termodinâmico e Funções de Estado Exemplo: Se o processo descrito no Exemplo 2.2 for repetido, não no vácuo, mas no ar, a uma pressão atmosférica padrão de 101,3 kPa, qual é a variação de energia do equipamento? Admita que a taxa de transferência de calor entre o equipamento e o ar ambiente seja lenta quando comparada à taxa na qual o processo ocorre. Estado Termodinâmico e Funções de Estado Exemplo: Quando um sistema é levado do estado a para o estado b na Figura 2.1, ao longo da trajetória acb, 100 J de calor fluem para dentro do sistema e o sistema realiza 40 J de trabalho. (a) Qual a quantidade de calor que flui para dentro do sistema ao longo da trajetória aeb, se o trabalho realizado pelo sistema for de 20 J? (b) O sistema retorna de b para a pela trajetória bda. Se o trabalho realizado sobre o sistema for de 30 J, o sistema absorverá ou liberará calor? Qual a quantidade? Condição estática, ausência de mudanças. Termodinamicamente: ausência de tendência para mudanças em nível macroscópico; Ausência de força motriz. Equilíbrio Equação de Gibbs: para sistemas multifásicos em equilíbrio, o número de variáveis fixáveis para estabelecimento de um estado é representado pela equação: onde é o número de fases, N é o número de espécies químicas e F é o grau de liberdade do sistema. As variáveis da regra das fases são temperatura, pressão e a composição (fração molar ou mássica); Equilíbrio Regra das Fases de Gibbs Exemplo: Quantos graus de liberdade tem cada um dos seguintes sistemas? Água líquida em equilíbrio com seu vapor Água líquida em equilíbrio com uma mistura da vapor de água e nitrogênio Solução líquida de água e álcool em equilíbrio com o seu vapor Equilíbrio Um processo é reversível quando seu sentido pode ser revertido em qualquer ponto por uma variação infinitesimal nas condições externas. Processo Reversível Não tem atrito; Nunca está afastado mais do que infinitesimalmente do equilíbrio; Atravessa uma sucessão de estados de equilíbrio; É causado por forças não-equilibradas e a diferença é infinitesimal em magnitude; Pode ser revertido em qualquer ponto por uma variação infinitesimal nas condições externas; Quando revertido, percorre no sentido inverso a mesma trajetória, restaurando o estado inicial do sistema e da vizinhança. Processo Reversível Processo Reversível Considerando um sistema fechado, o trabalho reversível de compressão/expansão de um gás é: V2 < V1 → + W (compressão) V2 > V1 → - W (expansão) Para n moles de um fluido homogêneo contidos em um sistema fechado, o balanço de energia é: Processo mecanicamente reversível em um sistema fechado (6) (8) Processos a Volume Constante e a Pressão Constante Se o processo ocorre com o volume total constante, o trabalho é nulo: (9) (10) 0 Sistema fechado; Processo mecanicamente reversível; V constante. Processos a Volume Constante (8) Entalpia (12) (13) Sistema fechado; Processo mecanicamente reversível; P constante. (11) Processos a Pressão Constante Balanços de energia em processos com escoamento; Trocadores de calor; Evaporadores; Colunas de Destilação; Bombas; Compressores; Turbinas. Cálculo de Calor e Trabalho (11) (14) (15) Entalpia Entalpia Exemplo: Calcule ∆U e ∆H para 1 kg de água, quando ele é vaporizado na temperatura constante de 100°C e sob uma pressão constante de 101,33 kPa. Nessas condições, os volumes específicos da água líquida e do vapor d’água são 0,00104 e 1,673 m³/kg, respectivamente. Para essa mudança, uma quantidade de 2.256,9 kJ de calor é adicionada à água. Quantidade dependente do processo, em vez de função de estado. Sugere a definição de duas grandezas que são funções de estado. Capacidade Calorífica É definida como: (16) Sistema fechado; Processo mecanicamente reversível; Volume constante. (17) (18) (19) Capacidade Calorífica a Volume Constante É definida como: (20) Sistema fechado; Processo mecanicamente reversível; Pressão constante. (21) (22) (23) Capacidade Calorífica a Pressão Constante Capacidade Calorífica a Pressão Constante Ar a 1 bar e 298,15 K (25°C) é comprimido até 5 bar e 298,15 K, através de dois diferentes processos mecanicamente reversíveis: Resfriamento a pressão constante seguido por aquecimento a volume constante. Aquecimento a volume constante seguido de resfriamento a pressão constante. Calcule o calor e o trabalho necessários, e ∆U e ∆H do ar para cada trajetória. As capacidades caloríficas do ar a seguir podem ser consideradas independentes da temperatura: Admita também para o ar que PV/T é uma constante, independente das mudanças pelas quais ele passe. A 298,15 K e 1 bar, o volume molar do ar é de 0,02479 m³/mol. As leis de conservação da massa e da energia se aplicam a todos os processos; Tanto em sistemas abertos como em sistemas fechados; Equações de aplicabilidade mais ampla. Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos Vazão mássica Medidas de Escoamento Vazão molar Vazão volumétrica Velocidade (24.a) (24.b) Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos Medidas de Escoamento Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos Balanço de Massa em Sistemas Abertos (25) (26) (27) Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos Balanço de Energia Geral Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos Balanço de Energia Geral (28) (29) Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos Balanço de Energia em Processos com Escoamento em Estado Estacionário Balanços de Massa e Energia em Sistemas Abertos A expressão matemática da primeira lei para um processo com escoamento estacionário se encontra abaixo: Quando a energia cinética e a potencial podem ser omitidas, temos: Ar a 1 bar e 25 °C entra em um compressor com baixa velocidade. Ele é descarregado a 3 bar entra em um ejetor no qual sofre expansão, atingindo a velocidade final de 600 m/s, em condições de pressão e temperatura iniciais. Se o trabalho de compressão é de 240 kJ por quilograma de ar, que quantidade de calor deve ser removida durante a compressão. W Q U t + = D dW dQ dU t + = nU U t = W Q U n nU + = D = D ) ( dW dQ ndU nU d + = = ) ( dW dQ dU t + = N F + - = p 2 dW dQ nU d + = ) ( ) ( nV Pd dW - = ) ( ) ( nV Pd dQ nU d - = ò ò = ) ( nU d dQ ) ( nU d dQ = U n Q D = ) ( ) ( nV Pd dQ nU d - = PV U H + º ) ( ) ( nV Pd dQ nU d - = ) ( ) ( nV Pd nU d dQ + = ò ò = ) ( nH d dQ ) (nH d dQ = H n Q D = ) ( PV d dU dH + = ) ( PV U H D + D = D dT dQ C º V V T U C ÷ ø ö ç è æ ¶ ¶ º dT C dU V = ò = D 2 1 T T V dT C U ò = D = 2 1 T T V dT C n U n Q P P T H C ÷ ø ö ç è æ ¶ ¶ º dT C dH P = ò = D 2 1 T T P dT C H ò = D = 2 1 T T P dT C n H n Q m & n & q & u r uA m = & r uA n = & n PM m & & = uA q = & 0 ) ( = D + cor vc m dt dm & 0 ) ( = D + cor vc uA dt dm r V uA V A u V A u m = = = 2 2 2 1 1 1 & trabalho Q m gz u U dt mU d cor vc + + ú û ù ê ë é ÷ ø ö ç è æ + + D - = & & 2 2 1 ) ( ( ) [ ] W m PV Q m gz u U dt mU d cor cor vc & & & & + D - + ú û ù ê ë é ÷ ø ö ç è æ + + D - = 2 2 1 ) ( W Q m gz u H dt mU d cor vc & & & + = ú û ù ê ë é ÷ ø ö ç è æ + + D + 2 2 1 ) ( W Q m H dt mU d cor vc & & & + = D + ) ( ) (
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