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Empuxos de TerraEmpuxos de Terra Empuxos de TerraEmpuxos de Terra E d T é ã d id l i t b b• Empuxo de Terra é a ação produzida pelo maciço terroso sobre as obras com ele em contato. • A sua determinação é fundamental na análise de projetos como muros de arrimo, cortinas de estacas-prancha, construções de subsolos, encontro de pontes, etc. • Para dimensionar uma estrutura é necessário conhecer a sua magnitude e a sua direção. K0 – Coeficiente de empuxo em repousoK0 Coeficiente de empuxo em repouso Supondo o muro imóvel, tem se o solo σv Supondo o muro imóvel, tem se o solo submetido a uma tensão vertical (σv) e uma tensão horizontal (σh). A razão entre σh/ σv é o coeficiente de empuxo em repouso.σh hK σ=0 vσ0 φ σvσh K Coeficiente de empuxo em repousoK0 – Coeficiente de empuxo em repouso ( )OCRfK 'ϕ= ( )OCRfK ,0 ϕ= Em solos normalmente adensados 'sin10 ϕ−=K E l il é d dEm solos argilosos pré-adensado ( ) ( )αϕ OCRK ⋅−= 'sin10 α 0 5α=0,5 α=sin φ’ Não utilizado para valores altos de OCR K – Coeficiente de empuxo ativoKa Coeficiente de empuxo ativo Se o muro deslocar-se na direção oposta ao σv Se o muro deslocar se na direção oposta ao maciço, tem se um tracionamento do solo, pela redução da tensão horizontal,. Neste caso desenvolve-se o Empuxo ativo (Ea).σh Máximo coeficiente de empuxo ativo é mobilizado para pequenas d f õdeformações. φ σvσh K – Coeficiente de empuxo passivoKp Coeficiente de empuxo passivo Se o muro deslocar-se na direção oposta ao σv Se o muro deslocar se na direção oposta ao maciço, tem se um tracionamento do solo, pela redução da tensão horizontal,. Neste caso desenvolve-se o Empuxo passivo (Ep)σh Para a mobilização do empuxo passivo são necessárias grandes deformações. φq φq σv σh p Teoria de Rankine • A teoria de Rankine permite o cálculo das tensões horizontais em um maciço de solo, para as condições ativa e passiva, devendo ser aplicados somente à tensões efetivas. Pl tifi ã t t l d l• Plastificação total do solo; • Não leva em consideração atrito entre solo e muro; • É aplicada à condições drenada e não-drenada. • τ=c’+σ’·tan φ’ • Estratificação de camadas • Superfície de ruptura retilínea • α=90º ou α≠90º β=0 ou β≠0 δ=0 Caso ativo Caso passivo Zona ativa de Rankine Zona passiva de Rankine Caso ativo Caso passivo de Rankine Plano de deslizamento de Rankine Zona estávelZona estável 2 'º45' ϕϕ +=p 2 'º45' ϕϕ −=p Empuxo ativo qhchhah ,,,, '' σσσσ γ ++= Empuxo ativo , q σ’haγ σ’hac’ σ’haq + +-+ + ⎟⎠ ⎞⎜⎝ ⎛ −=−= 'º45tan'sin1 2 ϕϕaK ah KH ⋅⋅=,' γσ γ Coef. Empuxo ativo Empuxo ativo ⎟⎠⎜⎝+ 2'sin1 ϕa aqh ach Kq Kc ⋅= ⋅⋅−= , , '2' σ σ Empuxo passivoEmpuxo passivo q qhchhph ,,,, '' σσσσ γ ++= σ’haγ σ’hac’ σ’haq qp ,,,, γ σ haq + ++ ⎟⎞⎜⎛ +=+= 'º45tan'sin1 2 ϕϕK Coef. Empuxo passivo Empuxo passivo ph KH ⋅⋅=,' γσ γ⎟⎠⎜⎝ +=−= 245tan'sin1 ϕpK K 1 h pch ph Kq Kc ⋅= ⋅⋅=, , '2' σ σ γ a p K K = pqh Kq,σ Diagramas de empuxo e resultantes Para as pressões por peso de solo e pressão hidrostática, tem-se um diagrama de tensões triangular, σhγ g g , logo a resultante é aplicada a 1/3 de altura a partir da base do triângulo. H H/3 Ea g σhq Para as pressões por sobrecarga e coesão o diagrama é retangular. A lt t é li d t d d H Earesultante é aplicada na metade da altura do retângulo. H H/2 a ResultantesResultantes Empuxo ativo 4342144344214434421 E a E aaa KHqKHcKHE ' '2' 2 1 2 ⋅⋅+⋅⋅⋅−⋅⋅⋅= γ Empuxo ativo 2 qaca a EE E ,',,γ KHKHKHE '2'1 2 Empuxo passivo 4342144344214434421 qpcp p E p E p E pp KHqKHcKHE ,', , '2' 2 2 ⋅⋅+⋅⋅⋅+⋅⋅⋅= γ γ Considerando-se a parcela de coesão • Para solos coesivos, no caso ativo, haverá uma profundidade z em que as tensões irão se anular Pode-se escrever:tensões irão se anular. Pode se escrever: chhh KH += γσ σσσ γγ ' ''' ,,, O solo coesivo fica sujeito a tensões de tração na suaporção superior no estado ativo. Ocorre porém que o solo normalmente não resiste a ach ah Kc KH ⋅⋅−= ⋅⋅= σ γσ γ '2' ' , , Ocorre, porém, que o solo normalmente não resiste a tensões de tração. Assim, abrem-se fendas na superfície até esta profundidade. Sendo assim, não se pode contar com estas tensões que diminuiriam o valor do empuxo aa c KcKH ⋅ ⋅⋅=⋅⋅γ '2 '2 q p ativo resultante. Além disso, estas fendas podem estar preenchidas com água proveniente de chuvas, o que pode aumentar ainda mais o valor do empuxo. aK cz ⋅= γ 2 A altura tomada no cálculo dos empuxos e das resultante de empuxo (E) é =H zempuxo (E) é =H-z Caso não drenado: γ = γ qhchhah ,,,, σσσσ γ ++= γ = γsat C=Su φ=0q, γ φ Ka=1 A li bl i di ã d d ãAnalisa-se o problema para a pior condição, drenada ou não drenada, quando pertinente. Empuxo hidrostáticoEmpuxo hidrostático • Deve-se separar o empuxo devido à água do devido ao solo. • Quando são construídos drenos não se leva em consideração o empuxo da água.p g N.A. 21 HE 2 2 www HE ⋅⋅= γ Empuxo ativo caso β>0 ⎟⎞⎜⎛ 'coscoscos 22 ϕββ Empuxo ativo, caso β>0 ⎟⎟⎠ ⎞ ⎜⎜⎝ ⎛ −+ −−⋅= 'coscoscos coscoscos cos 22 ϕββ ϕβββaRK 4342144344214434421 qaca E aR E aR E aRa KHqKHcKHE ,', '2' 2 1 2 ⋅⋅+⋅⋅⋅−⋅⋅⋅= γ qca aE ,, ,γ β>0 Neste caso a resultante a força Ea é paralela a inclinação do terreno As σ’hac’,q paralela a inclinação do terreno. As componentes de Ea na direção horizontal e vertical são: σ’haγ β β sin cos, ⋅= ⋅= axa EE EE βsin, aya EE Empuxo passivo caso β>0 ⎟⎞⎜⎛ '22 ββ Empuxo passivo, caso β>0 ⎟⎟⎠ ⎞ ⎜⎜⎝ ⎛ −− −+⋅= 'coscoscos 'coscoscos cos 22 22 ϕββ ϕβββpRK 4342144344214434421 qpcp E pR E pR E pRp KHqKHcKHE ' '2' 2 1 2 ⋅⋅+⋅⋅⋅+⋅⋅⋅= γ qpcp p EE ,,,γ Neste caso a resultante a força Ea é paralela a inclinação do terreno As β>0 paralela a inclinação do terreno. As componentes de Ea na direção horizontal e vertical são:σ’hac’,q β>0 β β sin cos, ⋅= ⋅= pxp EE EEσ’haγH β>0 βsin, pyp EE Empuxo ativo, caso β>0, η>0 ( ) ηβ ηβ coscos cos ⋅ −=H Empuxo ativo, caso β 0, η 0 β ηβ coscos ⋅ η H +ξ Paξ Ppξ Pa H0 -ξ a Ф H/3 Фa ⎟⎟⎠ ⎞⎜⎜⎝ ⎛−++=Φ − 'sin sinsin 2 1 22 'º45 1 ϕ ββϕ a Coeficientes de empuxo ( )( )βϕβη θϕϕηβ 222 2 sin'sincoscos cos'sin2'sin1cos −+⋅ ⋅−+⋅−= aaRK ⎟⎟⎠ ⎞⎜⎜⎝ ⎛++−=Φ ⎠⎝ − 'sin sinsin 2 1 22 'º90 sin222 1 ϕ ββϕ ϕ p ( )( )ββ θϕϕηβ 222 2 i'i cos'sin2'sin1cos ⋅++⋅−= ppRK ηβϕ βθ 2 'sin sinsin 1 +−⎟⎟⎠ ⎞⎜⎜⎝ ⎛= −a ⎠⎝ sin222 ϕ ( )βϕβη 222 sin'sincoscos −−⋅p ηββθ ϕ 2 'i sinsin sin 1 −+⎟⎟⎠ ⎞⎜⎜⎝ ⎛= ⎟⎠⎜⎝ − pForças de empuxo inclinadas ξ com ηβϕ 'sin ⎟⎠⎜⎝p 2 0'2 1 HKP aRa ⋅⋅⋅= γξ Forças de empuxo inclinadas ξ com a normal à face do muro Ângulo entre a força de empuxo e a l à f d 2 0 1 2 aRa γξ ⎟⎟⎠ ⎞ ⎜⎜⎝ ⎛ ⋅− ⋅= − a a a θϕ θϕξ cos'sin1 sin'sintan 1 normal à face do muro βcos⋅= aax PP 2 0'2 1 HKP pRp ⋅⋅⋅= γξ ⎟⎞⎜⎛ ⋅ ⎠⎝ − p a θϕξ ϕ sin'sin tan 1 βsin⋅= aaz PP βcos⋅= ppx PP⎟⎟⎠⎜ ⎜ ⎝ ⋅+ = p p p θϕξ cos'sin1tan 1 βsin⋅= ppz ppx PP Teoria de Coulomb • Admite-se que no instante da mobilização total da resistência do solo formam-se superfícies de deslizamento ou de ruptura no interior do maciço.ç • Estas superfícies delimitariam então uma parcela do maciço que se movimentaria em relação ao restante do solo, no sentidodoç , deslocamento da estrutura. Se esta parcela do solo for considerada como um corpo rígido, o empuxo pode então ser determinado do equilíbrio das forças atuantes sobre este corpo rígido. • O método de Coulomb admite que tais superfícies de ruptura são planas e o empuxo é aquele que age sobre a mais crítica das superfícies de ruptura planassuperfícies de ruptura planas. • Baseada no equilíbrio de forças adjacentes ao tardoz. • Leva em conta o atrito solo-muro. Empuxo ativo - Solos não-coesivosEmpuxo ativo Solos não coesivos β – inclinação da superfície δ – ângulo de atrito solo-muro i li ã d f dα – inclinação da face do muro φ – ângulo de atrito Ea – empuxo ativo Divergem as opiniões quanto ao valor a ser atribuído a δ, como visto acima, sabendo-se no entanto que ele não ' 4 3ϕδ = pode exceder Ԅ; admite-se: Müller Breslau ' 3 2 2 ' ϕδϕ ≤≤ 4 Terzaghi ( ) ( ) ( ) ( )( ) ( ) ⎥ ⎤⎢⎡ −⋅++⋅−⋅ += βϕδϕδαα ϕα 'sin'sin1sinsin sin 2 2 aK ( ) ( ) ( ) ⎥⎦⎢⎣ +⋅− βαδα sinsin 21 aa KHE ⋅⋅⋅= 22 1 γ O ponto de aplicação do empuxo está localizado a uma altura igual a “H/3“ da base da estrutura. Empuxo passivo - Solos não-coesivosp p Ep – empuxo ativo A curvatura da superfície de rupturaA curvatura da superfície de ruptura tem aqui maior importância que no caso ativo e é tanto mais acentuada quanto maior for δ em relação à Ԅ, o t d i í l li ã dque torna admissível a aplicação da teoria de Coulomb para o cálculo do empuxo passivo, somente aos solos não coesivos quando δ ≤ Ԅ/3.não coesivos quando δ Ԅ/3. ( ) ( ) ( ) ( )( ) ( ) ⎥ ⎤⎢⎡ +⋅+−⋅+⋅ −= βϕδϕδαα ϕα 'sin'sin1sinsin sin 2 2 pK ( ) ( ) ( ) ⎥⎦⎢⎣ +⋅++ βαδαδαα sinsin1sinsin 21 pp KHE ⋅⋅⋅= 22 1 γ O ponto de aplicação do empuxo está localizado a uma altura igual a “H/3“ da base da estrutura. As equações, para α = 90º e β = δ = 0º, transformam-se nas conhecidas expressões de Rankine: ⎟⎠ ⎞⎜⎝ ⎛ −⋅⋅⋅= 2 'º45tan' 2 1 22 ϕγ HEa ⎟⎠ ⎞⎜⎝ ⎛ +⋅⋅⋅= ⎠⎝ 2 'º45tan' 2 1 22 ϕγ HEp ⎠⎝ 22
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