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Transferência de Calor e Massa CONDUÇÃO Equação da Difusão de Calor Condução Lei de Fourier Unidimensional em x Porém, o fluxo de calor é uma grandeza vetorial. Em coordenadas retangulares que também pode ser apresentada por 𝑞"𝑐𝑜𝑛𝑑 = −𝑘 𝑑𝑇 𝑑𝑥 𝑞"𝑐𝑜𝑛𝑑 = −𝑘𝛻𝑇 = −𝑘 𝑖 𝜕𝑇 𝜕𝑥 + 𝑗 𝜕𝑇 𝜕𝑦 + 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑧 𝑞" = 𝑖𝑞"𝑥 + 𝑗𝑞"𝑦 + 𝑘𝑞"𝑧 𝑞"𝑥 = −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑥 𝑞"𝑦 = −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑦 𝑞"𝑧 = −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑧 Condução Em coordenadas cilíndricas E em coordenadas esféricas 𝑞"𝑐𝑜𝑛𝑑 = −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑟 𝑖 + 1 𝑟 𝜕𝑇 𝜕∅ 𝑗 + 𝜕𝑇 𝜕𝑧 𝑘 𝑞" = 𝑞"𝑟𝑖 + 𝑞"∅𝑗 + 𝑞"𝑧𝑘 𝑞"𝑐𝑜𝑛𝑑 = −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑟 𝑖 + 1 𝑟 𝜕𝑇 𝜕𝜃 𝑗 + 1 𝑟𝑠𝑒𝑛𝜃 𝜕𝑇 𝜕∅ 𝑘 𝑞" = 𝑞"𝑟𝑖 + 𝑞"𝜃𝑗 + 𝑞"∅𝑘 Condução Propriedades Térmicas • Condutividade Térmica k [ 𝑊 𝑚.𝐾] representa a capacidade de um corpo em transferir calor. • 𝜌. 𝑐𝑝 (densidade x calor específico), conhecida por capacidade calorifica (volumétrica), representa a capacidade de um corpo em armazenar energia térmica. 𝐽 𝑘𝑔. 𝐾 × 𝑘𝑔 𝑚3 = 𝐽 𝑚3. 𝐾 • 𝛼 é a Difusividade térmica, que representa a razão entre a conditividade calorífica, é dada por: 𝛼 = 𝑘 𝜌. 𝑐𝑝 Condução Equação da difusão de calor Ee Energia que entra Es Energia que sai Eg Energia gerada Ea Energia absorvida pelo corpo 𝐸𝑒 − 𝐸𝑠 + 𝐸𝑔 = 𝐸𝑎 Como: 𝑞𝑥 + 𝑞𝑦 + 𝑞𝑧 − 𝑞𝑥+𝑑𝑥 + 𝑞𝑦+𝑑𝑦 + 𝑞𝑧+𝑑𝑧 + 𝑞𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 = 𝜌𝑐𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 𝑞𝑥+𝑑𝑥 = 𝑞𝑥 + 𝜕𝑞𝑥 𝜕𝑥 𝑑𝑥 Condução Temos: Sabendo que: O que resulta em: 𝑞𝑥 + 𝑞𝑦 + 𝑞𝑧 − 𝑞𝑥 + 𝜕𝑞𝑥 𝜕𝑥 𝑑𝑥 + 𝑞𝑦 + 𝜕𝑞𝑦 𝜕𝑦 𝑑𝑦 + 𝑞𝑧 + 𝜕𝑞𝑧 𝜕𝑧 𝑑𝑧 + 𝑞𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 = 𝜌𝑐𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 𝑞𝑥 = −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑥 𝑑𝑦𝑑𝑧 𝜕 𝜕𝑥 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑥 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝜕 𝜕𝑦 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑦 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝜕 𝜕𝑧 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑧 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 + 𝑞𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 = 𝜌𝑐𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡 𝑑𝑥𝑑𝑦𝑑𝑧 𝜕 𝜕𝑥 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑥 + 𝜕 𝜕𝑦 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑦 + 𝜕 𝜕𝑧 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑧 + 𝑞 = 𝜌𝑐𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡 Condução Ou: Analogamente em Coordenadas Cilíndricas: E em Coordenadas Esféricas: 𝜕2𝑇 𝜕𝑥2 + 𝜕2𝑇 𝜕𝑦2 + 𝜕2𝑇 𝜕𝑧2 + 𝑞 𝑘 = 𝜌𝑐𝑝 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑡 1 𝑟 𝜕 𝜕𝑟 𝑘𝑟 𝜕𝑇 𝜕𝑟 + 1 𝑟2 𝜕 𝜕∅ 𝑘 𝜕𝑇 𝜕∅ + 𝜕 𝜕𝑧 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑧 + 𝑞 = 𝜌𝑐𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡 1 𝑟2 𝜕 𝜕𝑟 𝑘𝑟2 𝜕𝑇 𝜕𝑟 + 1 𝑟2 𝑠𝑒𝑛2 𝜃 𝜕 𝜕∅ 𝑘 𝜕𝑇 𝜕∅ + 1 𝑟2 𝑠𝑒𝑛 𝜃 𝜕 𝜕𝜃 𝑘𝑠𝑒𝑛𝜃 𝜕𝑇 𝜕𝜃 + 𝑞 = 𝜌𝑐𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡
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